Бернулли идеального газа

Как следует из соотношения (20), давление поперек пограничного слоя остается постоянным. Поэтому продольные градиенты давления в пограничном слое и во внешнем потоке совпадают. Дифференцируя по х интеграл Бернулли ( 4 гл. I), который связывает значения давления и скорости при течении идеального газа, получим [c.289]

Уравнение Бернулли (см. п. 5.7) для адиабатного течения идеального газа [c.412]

Из п. 11,2 известно, что для теплоизолированного течения идеального газа уравнение Бернулли выражает закон сохранения энергии. Поэтому, предполагая, что скачок происходит без теплообмена с внешней средой (через стенки трубы), можно применить это уравнение к выбранным сечениям 1-1 и 2-2 потока [c.425]

Известное из 7 гл. 5 уравнение Бернулли для адиабатного течения идеального газа к [c.434]

Основными уравнениями для одномерного движения газа так же, как и для жидкости, являются уравнение неразрывности, количества движения и энергии, или уравнение Бернулли, за-меняюш,ее уравнение энергии при адиабатическом движении идеального газа. [c.130]

Уравнение Бернулли для идеального газа при адиабатическом процессе записывается [c.520]

Хорошо известное из аэродинамики уравнение Бернулли, получаемое путем интегрирования уравнения движения газа, справедливо для установившегося течения идеального газа при отсутствии подвода энергии. Из совместного рассмотрения уравнения сохранения энергии (1.5) и уравнения первого закона термодинамики (1.10) может быть получено обобщенное уравнение Бернулли, име-юш,ее следуюш,ий вид [c.24]

При безвихревом стационарном адиабатическом движении идеального газа во всей области (плоскости) движения справедливо уравнение Бернулли [c.211]

Зубов Е.Н. О пространственных установившихся течениях идеального газа с вырожденным годографом при наличии интеграла Бернулли // Труды Ин-та математики и механики УНЦ АН СССР. Методы решения краевых задач механики сплошной среды. Вып. 25. — Свердловск, 1978. [c.176]

Чаплыгин исследовал установившееся безвихревое дозвуковое течение нетеплопроводного идеального газа, для которого плотность и давление связаны законом адиабаты. Использование интеграла Бернулли и уравнения неразрывности приводит к нелинейным дифференциальным уравнениям для потенциала скоростей и функции тока в плоскости ху (физическая плоскость). Чаплыгин предложил метод линеаризации выведенных им уравнений, основанный на преобразовании годографа он вводит новые независимые переменные 0 и т = F /2p, где 0 и F — полярные координаты скоро- [c.310]

Падение давления потока идеального газа может быть определено из рассмотрения уравнений Бернулли для уровней I и И вертикального элемента тракта (рис, 11,2) для уровня I [c.256]

Это соотношение можно рассматривать как интеграл Бернулли для идеального газа постоянная ро равна плотности неподвижного газа (при и=0), она, как и ит, зависит от свойств этого газа. [c.24]

Сюда относится большой круг классических задач, в которых ищется движение идеальной жидкости или идеального газа в областях с частично известными границами. Неизвестную часть границы в этих задачах нужно определить из каких-либо дополнительных условий. Простейшим из таких условий является постоянство на неизвестной части границы величины скорости (задача Кирхгофа). Другое важное условие выступает в задачах о волновых движениях тяжелой несжимаемой жидкости условие постоянства давления на волновую поверхность согласно интегралу Бернулли (см. 1) приводит на искомой части границы у = у х) к условию [c.173]

Уравнение Бернулли выражает закон сохранения энергии в применении к потоку идеального газа (жидкости). [c.42]

В частном случае, когда внешнее тепло не подводится к струйке и не отводится от нее, dQ=0 интегрируя в этом случае последнее уравнение, получаем уравнение Бернулли для струйки идеального газа при адиабатическом процессе [c.93]

Связь между напорами при движении газов в сечениях канала 1 ж 2 устанавливается уравнением Бернулли, выражающим собой закон сохранения энергии. Для идеального газа уравнение имеет следующий вид [c.15]

Из уравнений (1.90) и (1.76) получаем вдоль линии тока интеграл Бернулли, который очевидно имеет место в случае нереагирующих течений идеального газа [c.24]

Это и есть уравнение Бернулли для элементарной струйки идеального газа. В уравнении все члены имеют тот же энергетический смысл, что и в соответствующем уравнении для капель- [c.443]

Задача 33. Для случая адиабатического стационарного течения идеального газа по каналу, когда 6q = 0 а) вывести уравнение Бернулли [c.183]

Подставляя это выражение в формулу (5.53) и учитывая малое влияние массовых сил, получаем уравнение Бернулли для адиабатного движения идеального совершенного газа [c.104]

В тех случаях, когда функция давления. 5 известна, соотношение (2.5) является первым интегралом уравнений движения идеальной жидкости и называется интегралом Бернулли. Этот интеграл имеет фундаментальное значение в теории движения идеальных жидкостей и газов и является основой во многих практических расчетах. [c.23]

Отметим еще, что постоянная в интеграле Бернулли одна и та же на таких линиях тока, которые начинаются или проходят через область, где все характеристики движения одинаковы. Так, например, если из большого сосуда, заполненного идеальной жидкостью или газом, через небольшое отверстие вытекает струя, обтекающая некоторое тело (рис. 13), то постоянные г интеграла Бернулли на различных линиях тока будут одинаковыми. [c.24]

Так как движение среды установившееся, а обтекаемые тела твердые и непроницаемые, то линии тока, совпадающие с траекториями и приходящие из бесконечности, должны уходить в бесконечность за телами. Для простоты рассмотрим случай, когда внешних массовых сил нет, а жидкость является идеальной несжимаемой жидкостью или идеальным совершенным газом, движущимся адиабатически. В этих случаях на каждой линии тока имеет место интеграл Бернулли. На всех линиях тока, приходящих из бесконечности, в бесконечности имеем плотность р , давление Pi и скорость Kj, одинаковые на всех линиях тока, поэтому интеграл Бернулли и условие адиабатичности можно представить в виде двух (см. (5.13)) соотношений [c.71]

В схеме Тейлора, так же как и у Абрамовича, жидкость считается идеальной, причем используются уравнение Бернулли и закон равенства моментов количества движения. Недостающее условие выводится из принципа максимальности расхода. Различие лишь в том, что Тейлор учитывает затрату энергии на создание центрального газового вихря. Но так как плотность газа много меньше плотности жидкости, то поправки Тейлора практически мало заметны. [c.53]

Физические процессы в ветродвигателе с горизонтальной осью вращения можно рассмотреть, записав уравнение количества движения для потока идеального газа. Пусть поток идеального газа с плотностью р и скоростью V воздействует на ветроколесо, которое ометает площадь А (рис. 5.28). Пусть невозмущенные значения скорости и давления слева от ветроколеса равны V, ро, а справа — V—У) и Ро. При подходе к ветроколесу скорость воздушного потока падает до V—v и при его пересечении меняется плавно. Значения изменения скорости v и I l не равны друг другу. Запишем уравнение Бернулли для потока [c.106]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

В соответствии с практическими потребностями учета свойств действительного потока газа через турбомашину, коэффициент изо-энтропичности а приходится задавать не постоянным вдоль линий тока (как должно быть в потоке идеального газа), а как функцию координат, учитывая, что энтропия в действительности возрастает вдоль линий тока. При этом уравнение процесса (43.10) принимает самостоятельное значение и не может рассматриваться как следствие уравнений Эйлера и энергии. Оставаясь в рамках представлений об осредненном потоке идеального газа, в этом случае следует допустить наличие в идеальном потоке осесимметричного поля сил (эквивалентных силам трения), направленных против скорости. Эти дополнительные силы можно явно выделить в уравнениях Эйлера из производных от р. Очевидно, чао уравнения Эйлера в проекциях на окружное и меридианное направ.аения определяют соответствующие проекции полной элементарной силы, включая силу трения, действуюшу ю на газ. Уравнение Эйлера в проекции на линиЮ тока в таком смысле здесь не используется, а его интеграл (который уже нельзя назвать плтегралом Бернулли) вновь совпадает с уравнепием энергии, в котором следует учесть подвод тепла, равного работе [c.304]

Согласно этому уравнению внешняя работа, подводимая к потоку газа, затрачивается на совершение работы сжатия, на изменение кинетической энергии и работы массовых сил и на преодоление сил трения на рассматриваемом участке проточной части двигателя между сечениями 1—1 и 2—2. Это уравнение можно рассматривать как обобш,енне уравнения Бернулли на случай течения с трением и подводом механической работы. Для идеального газа при -внеш=0 из (1.13), как частный случай, получается интеграл Бер- улли [c.24]

Здесь индекс нуль, относящийся к какой-то, произвольно выбранной на линии тока (траектории) или вихревой линии точке в дальнейшем применен для параметров покоящегося газа. Если на данной линии тока (траектории) или вихревой линии нет точки, где Е = 0, то всегда можно себе мысленно представить некоторое непрерывное адиабатическое движение идеального газа (далее будет показано, что оно будет и изэнтропическим), переводящее его из данного положения в котел (ресивер) бесконечно большого объема, в котором газ становится неподвижным, или, как принято говорить, адиабатически и изэнтропически заторможенным. Параметры газа в этом его состоянии называют адиабатически и изэнтропически заторможенными или параметрами торможения и соответственно обозначают р , Ро, Гд. Уравнения Бернулли (28) и (29) примут при этом один из следующих видов (первое равенство носит имена Сен-Венана и Вантцеля) [c.95]

В работах Д. Бернулли, Джоуля, Клаузиуса, Максвелла на основании представления о том, что теплота — это молекулярное движение, был получен целый ряд характерных для газов зако иомерностей, вытекающих из конкретных свойств механического движения молекул. Так, представление о движении молекул с постоянной скоростью по прямолинейным путям, ударяющихся о стенки сосуда, содержащего газ, и вызываюпщх тем самым давление, позволило объяснить отношения между давлением, температурой и плотностью идеального газа. Были введены чрезвычайно продуктивные понятия о среднем числе столкновений (частоте столкновений) и средней длине пути (длине свободного пробега) [c.10]

Рассмотрим, наконец, адиабатическое, а следовательно, как было показано в 21, и изэнтропическое движение идеального газа (5 = onst, рр- = onst). В этом важном для практики случае, если отвлечься от действия объемных сил, теорема Бернулли приведет к соотношению [c.149]

Следовательно, мы имеем дело со случаем баротропного течения, уже изучавшимся нами в гл. 111. В частности, перефразируя результат, установленный в этой главе, мы видим, что для азэнтропаческого установившегося безвихревого течения идеального газа при отсутствии внешних сил справедлива следующая теорема Бернулли [c.109]

При безвихревом движении идеального газа и при принятых условиях стационарности и баротропности движения во всей области (плоскости) движения справедливо уравнение Бернулли [c.278]

Уравненне Бернулли для элементарной струйки идеального газа при установившемся движении. Уравнение неразрывности [c.442]

Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальн газа 443 [c.443]

Полученное уравнение Бернулли для частицы идеального газа можно распространить и на поток идеального газа, с гидростатическим законом распределения давления по сечениям, ес. 1и вместо скорости частицы газа ввести среднюю скорость в данном сечении у и коэффициент кинетической энергии г-. Так будем поступать, исследуя вопросы истечения газов из небольших Отверстий или, например, прн движении воздуха через карбюратор, Другим важныл уравнением является уравнение. церазрыв-иости газовюн струи (8-11) [c.444]

Это и есть уравнение Бернулли (D. Bernoulli, 1738) для идеального газа (для идеальной несжимаемой жидкости коэффициент перед р/р равен единице). [c.183]

Величина б характеризует потерю количества движения из-за трения. Физический смысл величин толщины вытеснения и толщины потери импульса можно выявить из рассмотрения интегрального уравнения импульса. Для вывода интегрального уравнения используем уравнения (5.14) и (5.18) для осесимметричного течения. Приняв R = onst, можно будет легко получить соответствующее соотношение для плоского течения. Используя уравнение Бернулли для идеального газа [c.118]

Наибольшее значение в газовой динамике имеет идеальный адиабатический процесс, который предполагает отсутствие теплового воздействия и работы сил трения. По этой причине при идеальной адиабате энтропия ) газа остается неизменной, т. е. такой процесс является идеальным термодинамическим — изо-энтропическим — процессом. Напомним, что далеко не всякий адиабатический процесс является идеальным. Например, при выводе уравнения теплосодержания мы показали, что наличие трения не нарушает адиабатичности процесса, но процесс с трением уже не может быть идеальным, так как он протекает с увеличением энтропии. Иначе говоря, адиабатичность процесса требует только отсутствия теплообмена с внешней средой, а не постоянства энтропии. Таким образом, адиабатичность совмещается с постоянством энтропии только в идеальном процессе. Если изменением потенциальной энергии можно пренебречь (zi Z2) и нет технической работы (L = 0), а процесс является идеально адиабатическим, то уравнение Бернулли на основании 54) и (64) имеет следующий вид [c.30]

Общая теорял установившихся движений идеальных жидкости и газа. Интеграл Бернулли [c.20]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...