Движение см изэнтропическое

Считая движение изэнтропическим и баротропным и имея [c.140]

Найти скорость воздуха, считая движение изэнтропическим. [c.179]

Легко убедиться в том, что в случае возмущений конечной интенсивности абсолютная и относительная скорости распространения простых волн первого семейства (С ) тем больше, чем интенсивнее переносимые ими возмущения. Для этого выразим через а, предполагая для определенности движение изэнтропическим. Имеем в этом случае [c.147]

ЧТО МЫ И будем обычно делать в дальнейшем. Такое движение называют изэнтропическим. [c.18]

Рассмотрим сначала изэнтропическое движение газа. Напишем уравнение непрерывности и уравнение Эйлера в виде [c.547]

Для изэнтропического потенциального движения характеристики Г+, Г обладают следующим важным свойством семейства характеристик Г+ и Г ортогональны соответственно характеристикам С и С+ (предполагается, что оси координат х, у изображены параллельными осям Vx, [c.613]

Между двумя сечениями расширяющейся части сверхзвукового сопла число М увеличивается от Мх = 2 до Ма = 3. Определите, что происходит с кинетической энергией единицы массы при движении от сечения 1 к сечению 2, а также найдите отношение скоростных напоров в рассматриваемых сечениях, полагая, что течение изэнтропическое и теплоемкости постоянные (й = Ср/су == 1,4). [c.78]

Рассчитайте параметры газа [к = ,,/ v = 1,2 R = 333 Дж/(кг-К)1, истекающего из резервуара (ро = 40,18- Па = 3000 К) через сверхзвуковое сопло, и постройте графики изменения давления, температуры, плотности, скорости звука, скорости течения газа и числа М по длине сопла, а также определите секундный весовой расход газа и режим работы сопла. Движение газа изэнтропическое. Давление в среде, куда происходит истечение, р = 40,18- 10 Па. Размеры сопла приведены ниже [c.79]

Выразите математически тот факт, что энтропия частицы газа, движение которой наблюдаем, остается при этом движении постоянной, если не учитывать внутреннее трение и перенос теплоты вследствие теплопроводности, т. е. если термически процесс изэнтропический. [c.138]

Одномерное изэнтропическое движение газа описывается урав-иениями [c.13]

Пример 11.2. Как изменится кинетическая энергия единицы объема и единицы массы воздуха при изэнтропическом движении по расширяющейся трубе с увеличением числа Маха от = до Мг = 2 Решение. Кинетическая энергия единицы объема [c.173]

При изэнтропическом движении давление в камере равнялось бы ро 1 [c.188]

Найти давление за скачком, считая, что до скачка внутри сопла движение газа изэнтропическое. [c.192]

При математическом анализе газовых потоков в двумерной и трехмерной постановках обычно ограничиваются изэнтропическим течением идеального газа. Принятое ограничение — постоянство энтропии — требует, чтобы процесс течения был адиабатическим (без теплообмена с внешней средой) и обратимым (без потерь на трение). Это эквивалентно предположению о безвихревом характере течения невязкой жидкости, если принять, что движение начинается из состояния покоя. Условия отсутствия завихренности (6-17) не включают плотности и применимы как к сжимаемой, так и к несжимаемой жидкости. Для двумерного течения в плоскости ху условие отсутствия завихренности имеет вид [c.351]

Уравнение энергии справедливо для адиабатического течения как с трением, так и без него уравнение количества движения (14-31) имеет силу только для движения невязкой жидкости. Поэтому уравнение (il4-32) действительно для адиабатического движения жидкости без трения (т. е. изэнтропического движения). Дифференциальная форма уравнения состояния идеального газа [c.357]

Таким образом, мы вывели здесь уравнение связи между давлением и плотностью для изэнтропического процесса, которое раньше приводилось без вывода [см. (Ы7)]. Можно проинтегрировать уравнение количества движения (14-30) между двумя сечениями [c.357]

Пользуясь числами М и Я, можно составить простые, удобные д.пя запоминания формулы связи между скоростью, давлением, плотностью и температурой в изэнтропическом адиабатическом движении. [c.107]

Поток будем считать адиабатическим, а газ совершенным и идеальным. При этих условиях, как уже было ранее ( 21) доказано, движение газа можно считать изэнтропическим. [c.111]

При проведении расчетов одномерных газовых потоков часто бывает полезно сравнивать термодинамические текущие характеристики газа в любой точке потока с некоторыми стандартными. За такие состояния в большинстве случаев выбирают два покой газа и его критическое состояние т. е. движение с местной скоростью звука. Эти состояния можно всегда себе мысленно представить осуществленными при помощи одномерного адиабатического и изэнтропического движения газа через некоторый воображаемый канал. [c.118]

Если движение дозвуковое, то газ приводится к покою при помощи расширяющегося канала — дозвукового диффузора, служащего для превращения кинетической энергии потока в давление. Такой процесс носит наименование восстановления давления. Чем больше степень восстановления давления, тем выше к. п. д. диффузора. В идеальном адиабатическом движении может произойти полное восстановление давления до значения ро, величина которого определяется известной уже нам адиабатической и изэнтропической формулой. [c.118]

Рассмотрим адиабатическое, но не изэнтропическое движение газа по трубе при наличии сопротивления трения, причем для простоты ограничимся случаем трубы постоянного сечения. [c.120]

Таким образом, распространение возмущений, создаваемых поршнем, можно рассматривать как совокупность непрерывно следующих друг за другом звуковых волн, причем каждая последующая волна перемещается по газу, возмущенному предыдущими волнами. Но в рассматриваемом адиабатическом и изэнтропическом движении сжатие газа сопровождается его подогреванием, а скорость распространения возмущений возрастает с температурой. Отсюда заключим, что каждая последующая волна будет перемещаться относительно невозмущенного газа несколько быстрее, чем предыдущая. Волны будут догонять друг друга, складываться и образовывать одну обладающую конечной интенсивностью волну сжатия, называемую ударной волной. [c.123]

Вспоминая связь между давлением и плотностью в адиабатическом движении идеального газа, определяемую изэнтропической адиабатой [c.126]

Камера горения служит для сообщения потоку тепловой энергии, которая является основным источником расширения газа и превращается в ускоряющем поток сопле Лаваля (IV — К) в кинетическую энергию струи на выходе из сопла (У). Количество движения этой струи служит источником реактивной силы двигателя, которая определяется как произведение секундного массового расхода газа сквозь выходное сечение двигателя на относительную скорость выхлопа. Простейший расчет проточной части двигателя по одномерной теории элементарен и заключается в использовании, с одной стороны, изэнтропических формул, а с другой — основных формул теории прямого скачка. Приток тепла при этом может учитываться приближенно по теории, аналогичной изложенной в 26. [c.136]

Сравнив это уравнение с (40) гл. III и приведенными там последующими рассуждениями, убедимся, что при наличии вязкости движение уже не может быть баротропным, а при условиях адиабатичности — изэнтропическим. [c.638]

Осуществляется изэнтропическое безотрывное потенциальное течение во всей области возмущенного движения при этом у ребра двугранного угла имеется область постоянного течения, которая через некоторую характеристическую поверхность смыкается непосредственно с областью нестационарной потенциальной двойной волны. [c.124]

Подставляя значение v в соответствие с (VIII.22) и имея в виду, что движение изэнтропическое, т. е. [c.198]

Считая сечение постоянным, а движение изэнтропическим, найти температуру на выходе и отношение скоростей V2IV i. Принять /t = 1 4. [c.200]

С математической точки зрения необ. содимо, чтобы между р и р существовала однозначная связь (при изэнтропическом движении она определяется уравнением s(p, р) = onst). Тогда вектор —Vp/p может быть написан в виде градиента некоторой функции, что и требуется для вывода теоремы Томсона. [c.31]

Выясним теперь некоторые общие свойства потенциального движения жидкости. Прежде всего напомним, что вывод закона сохранения циркуляции, а с ним и всех дальнейших следствий, был основан на предположении об изэнтропичности течения. Если же движение не изэнтропично, то этот закон не имеет места поэтому, даже если в некоторый момент времени двилсе-ние является потенциальным, то в дальнейшем, вооб]це говоря, завихренность все же появится. Таким образом, фактически потенциальным может быть лишь изэнтропическое движение. [c.35]

Весьма существенное значение в теории изэнтропического одномерного движения имеет следующее свойство простых волн течение в области, граничащей с областью постоянного течения (течения с о = onst, р = onst), есть непременно простая волна. [c.548]

Уравнение (134,9) может быть представлено в другом виде в случае изэнтропического движения (подобно преобразованию от (2,3) к (2,9) для нерелятивистского уравнения Эйлера). При а/п = onst имеем, согласно (134,6), [c.696]

Расчет большого класса задач гидроаэродинамики одномерных установившихся изэнтро-иических течений несжимаемой и сжимаемой жидкости основан на использовании уравнения Бернулли. Исследование течений сжимаемого газа имеет важное практическое значение, так как позволяет ввести ряд параметров, характеризующих движение газа (параметры торможения, критические параметры, максимальная скорость и др.), а также установить связь между различными параметрами течения и формой струи или канала. На основании уравнения Бернулли получен широкий набор газодинамических соотношений (функций), составляющих основной математический аппарат, используемый при расчетах изэнтропических течений газа. [c.74]

V 1 = 200 м/с, V 2 = 400 м/с, а также скорости звукад i, д 2, числа Маха Л/i, Л/а и коэффищ1енты скорости X], Xj в этих сечениях. Движение считать изэнтропическим. [c.172]

Прямые скачки уплотнения в газах. Выше было показано, что непрерывное двил<ение сжимаемой жидкости, в котором удовлетворяются условия неразрывности и адиабатичности и уравнение количества движения для невязкой жидкости, является изэнтропическим. Замечено, однако, что при движении реальных жидкостей в трубах могут происходить резкие изменения давления, плотности, температуры и скорости, конечные по величине. Такие разрывы параметров течения, называемые ударными волнами, не могут быть объяснены IB рамках теории изэнтропичеокого движения. Рассмотрим одномерный контрольный объем, включающий в себя стационарный разрыв (скачок уплотнения), нормальный к направлению движения потока (рис. 14-23). Характеристики течения до скачка уплотнения обозначим индексом 1, а течения за скачком уплот- [c.363]

Пусть среда движетсй с некоторой скоростью С/. Движение будем считать плоским и изэнтропическим. Состояние среды описывается функциями и х, I), Р х, I), р(х, I). В начальный момент о [c.86]

Информация об изэнтропическом расширении ударно сжатых до состояния Р, Ех металлов включает в себя эьжериментально выявленные положения изэнтроп расширения в ияоскости Р, С/ и результаты измерения скорости движения свободной границы при расширении в воздух. Пусть стационарная ударная волна, распространяющаяся вправо по исследуемому веществу, падает на границу раздела с преградой. Положение изэнтропы расширения плоскости Р, и выявляется путем измерения волновой скорости в материале преграды. При известном уравнении состояния материала преграды, которое удобно выразить в виде соотн ошения О 17), по измеренной волновой скорости вычисляются давление Рх и массовая скорость 17х. в силу непрерывности Р и (7 на контактном разрыве эти значения лежат на изэнтропе расширения исследуемого [c.117]

Здесь индекс нуль, относящийся к какой-то, произвольно выбранной на линии тока (траектории) или вихревой линии точке в дальнейшем применен для параметров покоящегося газа. Если на данной линии тока (траектории) или вихревой линии нет точки, где Е = 0, то всегда можно себе мысленно представить некоторое непрерывное адиабатическое движение идеального газа (далее будет показано, что оно будет и изэнтропическим), переводящее его из данного положения в котел (ресивер) бесконечно большого объема, в котором газ становится неподвижным, или, как принято говорить, адиабатически и изэнтропически заторможенным. Параметры газа в этом его состоянии называют адиабатически и изэнтропически заторможенными или параметрами торможения и соответственно обозначают р , Ро, Гд. Уравнения Бернулли (28) и (29) примут при этом один из следующих видов (первое равенство носит имена Сен-Венана и Вантцеля) [c.95]

Из уравнения (53) вытекает, что адиабатическое движение идеального газа, подчиняющееся соотношению (43), является изэнтропическим. Соотношение (43) можно было бы назвать изэнтропической адиабатой или, короче, изэнтропой. Ранее выведенные формулы (47), (48) также носят наименование изэнтропических. [c.100]

Если противодавление окажется лежащим между расчетными значениями р и р", то в сопле или вне его возникнут сложные явления, при наличии которых движение газа в сопле уже не будет непрерывным одномерным и изэнтропическим. Если противодавление в камере окажется меньшим р, то газ по выходе из сопла будет продолжать непрерывно и изэнтропически расширяться, пока не достигнет давления в камере, но движение его вне сопла уже нельзя будет рассматривать как одномерное. [c.117]

На высоте Я = 10 км давление (по международной стандартной атмосфере) равно примерно 0,26 ата, в камере горения при М1 = 2 (это на высоте 10 км соответствует скорости самолета, равной 600 м/с или 2160 км/час) при изэнтропичности торможения давление р = 2 ата. Такое повышение давления весьма благоприятно отразилось бы на работе двигателя. Однако из-за наличия головной ударной волны, участок которой вблизи входа в двигатель можно рассматривать как прямой скачок, такое изэнтропическое движение не осуществляется. За счет потерь механической энергии, согласно рис. 39, давление в камере будет равно [c.137]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...