Ламба уравнение

Рэлея — Ламба уравнение 122. 130, 183, 199, 204, 268 Рэлея режим роста и схлопывания парового пузырька 292 Рэлея — Тейлора неустойчивость 258 Сдвиг фаз при вынужденных радиальных колебаниях пузырька 306 Седиментация 180 [c.335]

Для определения может быть использовано общее решение Ламба уравнений медленного течения в сферических координатах [формулы (9.2.4) и (9.2.5)]. Решение получается в замкнутом виде. [c.521]

Решение общее Ламба уравнений медленного течения см. Ламба общее решение... [c.617]

Рэлея — Ламба уравнение 22, 81, 107 Рэлея — Михельсона линия 134 Рэлея — Тейлора неустойчивость 109, 261 [c.354]

Уравнение (7-1.6) представляет собой так называемое уравнение Эйлера или уравнение движения идеальной жидкости (т. е. жидкости с ц = О, у которой, следовательно, напряжение всегда изотропно, Т = —р1). Литература по решению краевых задач для уравнения (7-1.6) весьма обширна и составляет содержание классической гидромеханики. Одним из лучших руководств-по этому предмету является монография Ламба [1]. [c.255]

Здесь же отметим, что использование уравнения Рэлея — Ламба или его обобщений типа (4.2.41) для описания радиального движения жидкости около пузырька правомерно только тогда, когда характерные времена макропроцесса (например, период радиальных пульсаций или время воздействия на смесь fo) многократно превышают времена пробега звуковыми возмущениями в жидкости расстояний порядка размера пузырьков или расстояний между ними [c.201]

Это связано, в частности, и с тем, что уравнения типа Рэлея — Ламба не учитывают дифракционные процессы при попадании возмущений из жидкости на границу пузырька. [c.201]

Подчеркнем, что полученное уравнение есть следствие предположения, что именно разность осредненных напряжений в фазах, определяющая фиктивные напряжения, формирует по линейному закону Гука деформации скелета из-за смещений зерен друг относительно друга. Таким образом, это уравнение задает совместное деформирование фаз с учетом несовпадения давлений в фазах из-за прочности скелета. В газожидкостных смесях давления в фазах могли различаться только из-за поверхностного натяжения и радиальных инерционных эффектов, описываемых уравнениями типа Рэлея — Ламба для размера пузырьков, а следовательно, и для объемного содержания фаз, когда разница между осредненными давлениями в фазах воспринималась поверхностным натяжением и радиальной мелкомасштабной инерцией и вязкостью жидкости. В насыщенной пористой среде разница между осредненными напряжениями воспринимается прочностью межзеренных связей. [c.237]

Уравнение для полей температур фаз и уравнение Рэлея — Ламба (5.7.1) для изменения скорости жидкости с учетом малости возмущений температур и размеров пузырька, приводящей к [c.296]

Уравнения взаимодействие между ее отдельными Эйлера и Ламба—Громеки [c.246]

Тогда уравнение Ламба — Громеки имеет вид [c.255]

Подставив формулы (3.90) во второе уравнение (3.84), получим известное уравнение Ламба [20], 292 [c.94]

Если ограничиться случаем газового пузырька (т. е. пузырька постоянной массы), эта схема сводится к уравнению Рэлея — Ламба с вязким членом и уравнению политропы с показателем х [c.125]

Выразим величины, входящие в уравнение Рэлея — Ламба, через плотность смеси и ее производные. Из уравнений, входящих в систему (1.6.16), имеем [c.93]

Подставляя последние уравнения в уравнение Рэлея — Ламба [c.93]

Этими же авторами с использованием (3.8.10) рассмотрено влияние неодиночности пузырьков (при хаотическом распределении расстояний между ними) в уравнении Рэлея—Ламба для радиальных пульсаций и получено [c.183]

Здесь a — радиус межфазной границы (поверхности частицы, каили или пузырька) индекс а внизу соответствует параметрам на межфазной границе г = а- г,, — радиус рассматриваемой области или ячейки (rj, = 00 соответствует дисперсной частице в бесконечной среде), причем rgj, = Г ,, Г)ь = О, Wi = О соответствует капле или твердой частице, в которых отсутствует движение Tgb = О, г б = Г5 соответствует пузырьку, когда необходимо привлечь уравнение радиального движения жидкости типа уравнения Рэлея—Ламба, которое для случая г ь = Гь = оо имеет вид (см. (3.3.32)) [c.268]

Предположим, что жидкость идеальна (v = 0) и баротропна LP = /(j°)]. движение установившееся dvjdt=0) и внешние силы принадлежат потенциальному силовому полю (F = V(7). Тогда уравнение Ламба — Громекн можно записать в виде [c.254]

После решения уравнения (3.117) перемещение определяют прямым интегрированием последнего уравнения (3.114). Для кругового стержня (р=- а) постоянного сечения при ,=<7 = onst уравнение (3.114) переходит в известное уравнение Ламба [28] [c.98]

Полученное уравнение практически можно использовать для случая р = а = onst, когда оно превращается в известное уравнение Ламба [28] [c.105]

Система уравнений (87) называется уравнениями Ламба — Громеко, Если существуют потенциал скорости <р, потенциал [c.92]

Это важное соотношение (6.7), обычно называемое уравнением Рэлея [66] (О.М. Rayleigh), или Рэлея—Ламба [30], позволяет по известному закону изменения радиуса R(t) найти закон изменения Pr Роа во времени. Возможна и обратная постановка, когда по известному значению можно найти закон эволюции оболочки R (t). Некоторые приложения этого уравнения для анализа ряда проблем двухфазной гидромеханики рассматриваются ниже. [c.234]

Подставляя эти выражения в интеграл Коши — Лагранжа, получим классическое уравнение Рэлея — Ламба (иногда называемое уравнением Рэлея — Ламба — Плессета) для радиального движения пузырька в безграничной вязкой несжимаемой жидкости с учетом фазовых переходов [c.64]

Здесь в уравнении Рэлея — Ламба для приближенного учета диссипации кинетической энергип, связанной не только с вязкостью несущей жидкости .ii, используется эффективная вязкость (см. ниже 6). [c.105]

Здесь a — радиус межфазноп границы (поверхности частицы, капли или пузырька) индекс а внизу соответствует параметрам на межфазноп границе г = а п — радиус рассматриваемой области или ячейки гь = оо соответствует дисперсной частице в бесконечной среде), причем геъ = гь, гц, = О, Wia = 0 соответствуют капле или твердо частице, в которых отсутствует движение Ге(, = О, rib = I l, соответствуют пузырьку, когда необходимо привлечь уравнение радиального движения жидкости типа уравнения Ролея — Ламба, которое для случая Г/ь = гь== °° имеет вид (см. (1.3.13)) [c.179]

Формально эти условия выполняются при %1 оо и В этом режиме, если можно пренебречь поверхностным натяжением и вязкостью жидкости, процесс определяется только инерцией радиального движения жидкости и описывается уравнением Рэлея — Ламба, которое в случае Ре = onst можно привести к виду, удобному для интегрирования [c.207]

Смотреть страницы где упоминается термин Ламба уравнение : [c.336] [c.354] [c.237] [c.34] [c.199] [c.297] [c.301] [c.343] [c.26] [c.183] [c.65] [c.105] [c.135] [c.186] [c.196] [c.197] [c.206] [c.214] [c.23] [c.107] [c.118] [c.142] [c.160] [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...