Множество уравнений замкнутое (полное)

Данная система аналитических дифференциальных уравнений на замкнутом аналитическом многообразии М будет называться интегрируемой, если существует конечное множество периодических движений, такое, что соответствующие полные разложения в формальные ряды могут быть взяты сходящимися и дающими соответственное аналитическое представление для каждого возможного движения системы. [c.255]

Общая постановка задачи о распределении энергетических уровней может быть теперь строго сформулирована, исходя и правил квантования (4.4) или их приближенного аналога (4.6). Рассмотрим величину Зс Е), равную действию на некоторой замкнутой (или почти замкнутой) траектории (орбите). Траектория С принадлежит множеству замкнутых траекторий, которое достаточно хорошо представляет полный ансамбль всех замкнутых траекторий. Величина Зс Е) является случайной величиной на множестве траекторий С. Она зависит от Е как от параметра. Нас, однако, интересуют не все значения Е, а лишь те, которые являются корнями уравнения (4.5). Нашей ближайшей задачей будет определение закона распределения расстояний между соседними корнями АЕк = Ен+1 — Ек, которые расположены в порядке возрастания. [c.225]

На этом этапе можно сделать существенное замечание. Квантовостатистическую систему можно полностью охарактеризовать заданием полного множества несимметризованных корреляционных форм Лв (li,. . ., Is, [Гв1), которые определяются точно так же, как и в классической механике. В самом деле, если они известны, то по формуле (3.8.14) можно восстановить s-частичную функцию Вигнера. Это замечание очень важно, ибо, как будет показано в разд. 14.3, формы (Г ) подчиняются замкнутой (хотя и бесконечной) цепочке уравнений, тогда как это не справедливо для симметризованных форм. [c.124]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...