Резонанс первичный

В 50—бО-х годах большие работы проводились по созданию более совершенных элементов и устройств для восприятия и преобразования информации. Основные работы в этой области велись в направлении изыскания и исследования новых средств и методов восприятия важнейших технологических величин (расхода, состава веществ, параметров полей и т. д.), а также в направлении использования ряда физических явлений радиоактивности, вихревых токов, электромеханического резонанса, электролюминесценции для построения первичных преобразователей различного назначения. Например, разработанные методы и приборы измерения массовых расходов обеспечивают прямое измерение по массе, при котором устраняется влияние на точность измерения изменения физических параметров контролируемой среды. Разработан метод автоматического контроля расхода газа [c.262]

Феррорезонансный стабилизатор собран на трансформаторном железе Ш-25 с воздушным зазором, первичная обмотка которого настраивается в резонанс конденсатором i3. Выпрямитель собран по мостовой схеме на полупроводниковых диодах Д4, Д5, Дб и Д,. Пульсация тока сглаживается фильтром, который состоит из сопротивления и конденсаторов [c.63]

Доля энергии, уносимая дочерними частицами, достигает в среднем в нуклон-нуклонных взаимодействиях 50%, причём 25—30% от этого значения составляет энергия нейтральных пионов я . Остальную энергию (w50%) сохраняет частица той же природы, что и первичная, или близкая к ней по кварковому составу (напр., протон, нейтрон, гиперон, Л-резонанс и др. в случае первичного протона). Такие частицы наз. лидирующими. Они имеют широкий спектр (рис. 2), Вызывая развитие электронно-ядер- [c.566]

Результаты, аналогичные рассмотренным выше, можно получить и при использовании для работы в режиме автоколлимации высших пространственных гармоник. Особо следует отметить лишь один частный случай. При ф л/2, Ё1 = б2 = 1, 0 = 0,5, 2х sin ф = р (р — четное) коэффициенты отражения по энергии W% -поляризованной волны решеткой с основанием из идеального магнетика (случай, представляющий интерес для акустики) и W-p Я-поляризованной волны решеткой с идеально проводящим основанием стремятся не к нулю, а к единице. Это связано с тем, что в пределе параметры решетки и первичной волны приобретают такие значения, при которых наблюдается так называемый геометрический резонанс. На его существование у полупрозрачных ножевых решеток указывается в [25]. В результате численного анализа автоколлимационного отражения в условиях геометрического резонанса в [84] показано, что при решении задачи охвата широкой области углов падения ф, близких к 90°, с высоким уровнем отражения энергии первичной волны обратно в передатчик следует использовать решетки небольшой глубины. [c.176]

Рис. 45. Изменение размахов ДМ крутящего момента на первичном валу коробки передач грузового автомобиля при резонансе

Рис. 47. Изменение размахов ДЛ1 крутящего момента на первичном валу коробки передач грузового автомобиля с гасителем крутильных колебаний в сцеплении и без гасителя при резонансе

Релеевское и комбинационное рассеяние света обычно исследуется при использовании интенсивного монохроматического излучения с частотой, расположенной в области прозрачности кристалла. В этих условиях спектр рассеяния находится в области, далёкой от спектра люминесценции, и легко выделяется. Интенсивность рассеяния очень мала. Однако по мере приближения возбуждающей частоты к резонансу интенсивность рассеяния сильно возрастает. В резонансе релеевское и комбинационное рассеяния практически неотличимы (если не учитывать, что поглощение и испускание фотонов разделены между собой промежуточными процессами). Природа релеевского резонансного излучения с возбуждённого уровня, имеющего ширину 7, зависит от спектрального состава облучающего света. Если система облучается светом с непрерывным спектром в области 7, то имеет место резонансная люминесценция, т. е. происходит два независимых процесса поглощение и последующее испускание света со спектральным распределением, обусловленным шириной уровня квантовой системы 7. Если же система облучается монохроматическим светом шириной 70 <С 7, то испускаемая линия имеет ту же ширину 70 и форму, что и первичная. При этом поглощение и излучение представляют собой однофотонный когерентный процесс. Квантовая система помнит , какой фотон она поглотила. В этих условиях энергия квантовой системы в момент взаимодействия со светом не имеет определённого значения. Таким образом, при резонансной флуоресценции нельзя сказать, в каком состоянии, основном или возбуждённом, находится молекула. Как только квантовое состояние молекулы сделается определённым, например, при измерении в течение времени, малого по сравнению со временем жизни 1/7, излучаемая энергия, из-за короткого времени измерения (меньше 1/7), будет обладать шириной, не меньшей, чем естественная ширина 7. Итак, когда молекула в процессе поглощения и излучения находится в возбуждённом состоянии, оба процесса делаются независимыми и испускаемое излучение имеет естественную ширину. [c.19]

К параметрическим искажениям относятся автопараметрический резонанс и детонация. Первый вид искажений наблюдается в громкоговорителях (см. разд. 6), второй — в системах записи звука (см. разд. 10). Автопараметрический резонанс выражается в появлении субгармоник, т. е. колебаний с частотами, кратными дробной величине частоты основного колебания. Характер этих искажений сходен со звучанием нелинейных искажений на низких частотах. Детонация сигнала выражается в изменении частоты вторичного сигнала по отношению к частоте первичного. Эти искажения прослушиваются и в виде плавания частоты сигнала, а при быстрых изменениях — в виде хрипов и дребезжания. [c.290]

Как видно, по переходе через резонанс колебания круто срываются при обратном ходе кривой имеет место своеобразное затягивание. Радиопередатчик работает с резонансным контуром, настроенным на частоту, соответствующую точке А кривой фиг. 2. В это время в антенне полный ток. Если теперь уменьшить собственный период колебаний контура до величины, соответствующей точке В фиг. 2, то получится срыв колебаний, и в антенне тока не будет. Практически такая манипуляция осуществляется шунтированием части витков самоиндукции первичного контура при помощи специальных реле. Манипуляция такого рода дает весьма хорошее качество знака [c.381]

Из рассмотрения знаменателя ф-лы (23) для 1 следует, что можно получить еще частный резонанс—максимум тока, обращая в нуль второе слагаемое знаменателя. Это нам дает новое условие настройки на этот раз в первичном контуре за счет изменения х, именно [c.215]

НЫХ кривых В окрестности нелинейных резонансов. Система резонансов является, вообще говоря, всюду плотной в фазовом пространстве и имеет иерархическую структуру, которая характеризуется бесконечной последовательностью уровней первичные резонансы между невозмущенными колебаниями, вторичные резонансы с колебаниями на первичных резонансах и т. д. [c.7]

Случай в соответствует типичной траектории в окрестности первичного резонанса (рис. 1.10,6). Пересечения траектории с поверхностью образуют пять гладких замкнутых кривых первичных островов), окружающих неподвижные точки (случай б). Наконец, случай г иллюстрирует еще более сложное движение замкнутую периодическую траекторию, которая за 15 оборотов по три раза обходит первичный резонанс й 5 / = 2 Этот случай представляет пример вторичного резонанса между колебаниями на первичном резонансе и невозмущенным движением. Вторичные резонансы возникают под действием возмущения и в свою очередь окружены резонансами еще более высокого порядка. [c.62]

Теперь ясно, насколько сложна структура регулярных траекторий. Первичные резонансы приводят к возникновению вторичных резонансов и так до бесконечности. Расчет регулярных траекторий (инвариантных кривых и резонансов) рассматривается в гл. 2 и 3. [c.62]

Классическая каноническая теория возмущений может быть весьма полезна при определении интегралов движения, если система находится достаточно далеко от первичных (т. е. проявляющихся в низшем порядке теории возмущений) резонансов. Для иллюстрации выберем функцию Ну, содержащую только одну гармонику по 0 [c.98]

Поскольку Рф является переменной действия, то для косой волны резонансы (2.2.71) неизбежны. Рассмотрим поэтому перпендикулярную волну ( 2 = 0) в предположении, что условие резонанса (2.2.70) не выполнено. В этом случае, как будет показано ниже, при достаточно малом возмущении первичные резонансы отсутствуют. Из (2.2.34) и (2.2.67) находим [c.101]

Если возмущение достаточно велико, то появляются вторичные резонансы, которые могут в свою очередь изменить или разрушить интегралы первичных резонансов, вычисленные в п. 2.4а. Малые знаменатели вторичных резонансов можно устранить аналогично тому, как это делается для первичных резонансов (п. 2.46). Механизм, с помощью которого вторичные резонансы разрушают интегралы первичных резонансов, повторяет механизм разрушения невозмущенных интегралов первичными резонансами он составляет основу методов анализа перехода от регулярного движения к хаотическому в гамильтоновых системах (гл. 4). [c.122]

В табл. 36.6 в колонке Импульс пучка приведены значения импульса р первичных частиц (л- или К-мезо-нов), отвечающие образованию соответствующего бари-онного резонанса в я (К)р-соударения в лабораторной системе отсчета. Символ 21 являегся спектроскопическим обозначением барнонных резонансов со странностью 5 = 0, —2 символ Li, ц — спектроскопическим обозначением барионных резонансов со странностью S = — 1 L — символ орбитального состояния мезона и бариона, образующих данный резонанс, причем символам S, Р, [c.992]

При этом они исходят из того, что первичной пассивной реакцией тела человека на вибрацию является механическал реакция, без знания которой неЛь я количественно объяснить возникновение вторичной, физиологической реакп ги. Так, для вибраций в диапазоне частот 1—70 гц Р. Керман [1J предложил упрощенную анеханическую модель человеческого тела в виде нескольких сосредоточенных масс, соединенных пружинами и демпферами <рис. 1). Эта модель позволяет объяснить получаемые экспериментально явления резонанса отдельных частей человеческого тела [2—4] и в первом приближении дает представление о распространении низкочастотного возбуждения вдоль вертикальной оси тела человека. [c.30]

Рассмотрим дифракцию плоской волны при х = 3, ф = 19°30 г) = = 35°15, когда первичная волна падает с того направления, по которому в предадущем случае уходила минус первая гармоника. У рассматриваемой волны Фо=х51пф = 1 (так как sin(19°30 ) = 1/3) будем считать эту волну плюс первой гармоникой, т. е. = 1. Поскольку ф = п + Фо. то и в этом случае Ф = 0. При дифракции же такой волны на решетке с г з = 35°15 имеет место геометрический резонанс I (табл. 1), следовательно, Rqi = 0. Для этих двух случаев дифракции применимы соотношения взаимности (1.42), которые дают следующее равенство [c.147]

Назовем этот резонанс двойным зеркальным. Простой зеркальный резонанс возникает тогда, когда направление распространения луча, зеркально отраженного от одной грани зубца, совпадает с направлением распространения одной из гармоник поля (см. рис. 94). Для двойного зеркального резонанса тоже характерно совпадение направления одной из гармоник с направлением луча, отразившегося уже последовательно от двух склонов канавки. Для нашего эшелетта это направление будет противоположным направлению первичного луча, т. е. независимо OTij условие двойного зеркального резонанса на т-й гармонике задается выражением 2х sin ф = = —т, —if) < ф < 90° — ifi. Существование главного хребта поверхности 0 (>с, ф). проходящего по линии г з = 45°, обусловлено двойным резонансом на нулевой гармонике. Этот резонанс четко выражен уже при значении X, в полтора раза меньшем периода. Заметим, что геометрический резонанс I является частным и особо четким случаем двойного зеркального резонанса, а геометрический резонанс II — частным случаем зеркального резонанса. [c.149]

Существенным различием Е- и Я-случаев является то, что значение на штриховой линии первого слева минимума (рис. 100) в точности равно нулю, причем эта линия описывается выражением х = ( osil))" . Отмеченное явление объясним с помощью соотношений взаимности (1.42). Во-первых, на линии X =(со5 ф) минус первая гармоника распространяется под углом ф = 90°—1 ), т. е. по нормали к левой грани зубца. Во-вторых, при падении первичной волны перпендикулярно левой грани зубца и X = ( osi )) имеет место геометрический резонанс II — вся энергия отражается обратно в передатчик. Соотношения взаимности (1.42) позво-лякуг сделать вывод, что ((соз ф) , О, 4 ) = 0 аналогичные рассуж- [c.152]

Приращения поляризационных констант, характеризующие оптическую индикатрису вещества, и Гци — коэффициенты линейного электрооптического эффекта — полярные тензоры, формально тождественные тензору обратного пьезоэффекта. Поэтому при рассмотрении линейного электрооптического эффекта, наблюдаемого только в пьезоэлектрических кристаллах и поляризованных текстурах, необходимо учитывать вклад в измеряемый полный эффект вторичного или ложного электрооптического эффекта, на деле являющегося пьезооптическим эффектом, обусловленным прису1цим конкретной электрооптической среде обратным пьезоэлектрическим эффектом. Чистый или первичный линейный электрооптический эффект наблюдается в зажатом кристалле, у которого запрещены деформации при наложении поля соответственно в свободном кристалле измеряется сумма первичного и вторичного эффектов. Вклад вторичного эффекта в полный особенно велик у поляризованных сегнетоэлектриков с большим коэффициентом электромеханической связи. Он может достигать десятков процентов, резко возрастать при использовании электрооптического кристалла в полосах частот, близких к частотам механических резонансов и их гармоник. Это способствует значительному уменьшению управляющих напряжений в подобных режимах. [c.199]

Усиление рассеяния при резонансе объясняется тем, что, как уже говорилось, рассеянное поле образуется излучением ультразвука частицами, совершающими вынужденные колебания в поле первичной волны амплитуда же вынужденных колебаний в резонансе резко возрастает в число раз, равное величине добротности колебательной системы (см. гл. УП1), соответственно возрастает и интенсивность рассеяния. Для пульсационных колебаний воздушного пузырька в воде, например, это приводит к увеличению эффективного сечения рассеяния примерно на 12 порядков. Отсюда и сильное рассеяние ультразвука при возникновении в жидкости кавитации, когда, как мы видели, всегда находятся или образуются пузырьки резонансных размеров. Резонансное рассеяние успешно используется в гидроакустической эхо-локации рыбных косяков роль резонансных пузырьков в этом случае играют плавательные пузыри рыб. Резкое увеличение рассеяния при резонансе (в том числе и обрат1юе рассеяние, которое регистирируется эхо-локатором) позволяет уверенно определять и размеры рыб, и мощность косяка. [c.169]

При резонансе колебаний трехузловой формы с частотой изменения мажорных гармоник крутящего момента двигателя возникает стук шестерен в редукторах трансмиссии частота собственных колебаний трансмиссии уменьшается с увели-чением масс вращающихся ча-стей коробки передач (например, при установке центрального тормоза) и главной передачи заднего моста. Уменьшение жесткости первичного вала мало влияет на снижение частоты. Необходимо значительно уменьшить жесткость этого узла, установив гаситель крутильных колебаний в сцеплении. [c.94]

Общепринятой в настоящее время [Маслоу, 1984] является точка зрения, согласно которой в следе отсутствует субгармонический резонанс, тогда как в слое смешения он является стандартным каналом развития вторичной неустойчивости [Веретенцев, Рудяк, 1987а]. Возможность или невозможность реализации субгармонического резонанса при взаимодействии двух возмущений антисимметричной моды - основного и субгармонического - легко понять из простой кинематической модели, когда след моделируется двумя рядами вихрей с завихренностью разных знаков (дорожка Кармана, см. рис. 6.19а). В результате первичной неустойчивости на частоте ( (или с длиной волны X) исходного основного возмущения образуется дорожка Кармана из вихрей, расположенных в шахматном порядке. Вторичная неустойчивость, следствием которой является спаривание вихрей в каждом из рядов, реализуется на длине волны Тк. Возмущение, развивающееся на этой длине волны. [c.372]

На амплитуду вибраций влияет износ резца. По опытам Арнольда, при незначительных первичных износах резца амплитуды резца растут с возрастанием скорости, а затем несколько снижаются при значительных же износах они растут пропорционально скорости. Многочисленными опытами было подтверждено, что когда частота срывов приближается к частоте собственных колебаний обрабатываемого изделия, возникают сильные вибрации вследствие резонанса. В этом случае периодический срыв наростов является причиной вибраций изделия. Если же вибрации возникают в зоне веустойчивого нароста, можно допустить, что на возбуждение вибраций влияет переменная сила тре- [c.132]

Из ф-лы (21) видно, что напряжение во вторичном контуре будет больше напря кения первичного контура в / Последнее соотношение может быть использовано для повышения напряжения во вторичных контурах в этом случае Оа нужно взять значительно меньше О1. В радиотехнической практике, а равно и в области сильных токов могут встретиться случаи нежелательных и вредных повышений напряжений за счет резонанса системы, имеющей малую емкость, с системой, имеющей большую емкость, например когда катушка самоиндукции попадает в резонанс с колебательным контуром в результате на концах ее возникнут опасные перенапрял ения. Другой случай— короткое замыкание, вызвавшее колебательный разряд в одной линии, может в другой параллельной линии при резонансе обеих систем индуктировать повышенное напряжение в отношении]/ . Изучая ф-лы (20) и (21), видим, [c.214]

Для стабилизации переменного напряжения служат ферромагнитные стабилизаторы, в к-рых изменение напряжения компенсируется магнитным насыщением в ферромагнитных сердечниках трансформаторов. Ианр., можно так подобрать разную степень насыщения у 2 трансформаторов, что различные напряжения их вторичных обмоток будут изменяться по величине одинаково включив вторичные обмотки навстречу, можно получить напряжение, не зависящее от измепеиия паиряжепия в первичной обмотке. В феррорезонансном стабилизаторе трансформатор с насыщенным сердечником входит в контур, настроенный на частоту, близкую к частоте питающего напряжения ферромагнитный резонанс позволяет получить во вторичной обмотке С. н. [c.62]

Возникающие при Ф. д. первичные продукты реакции обычно химически очень активны и дают начало вторичным хпмич. реакциям. Обнаружение и идентификация первичных продуктов Ф, д. часто представляет собой трудную проблему. Для решения ее применяются методы электронной молекулярной спектроскопии, э.локтронного парамагнитного резонанса и различные химич. методы. В последпее время развит метод импульсной спектроскопии (флеш-фотолиз), сущность к-рого состоит в создании высоких концентраций первичных продуктов распада (с помощью импульсных ламп с высокой мощностью светового импульса) и быстрой регистрации спектров неустойчивых частиц. [c.357]

В корпусе 8 муфты установлены рабочие колеса 7 и 9, представляюш,ие собой полые штампованные кольца с приваренными радиальными лопатками. Насосное колесо 7 прикреплено к корпусу и имеет 48 лопаток. Турбинное колесо 9, имеюш ее 44 лопатки, ирикреилено к ступице 11 и соединено с ве-дупщм диском 12 сцепления. Передний конец ступицы 11 установлен в шариковом подшипнике 24, а задний конец лежит на игольчатом подшипнике 14 на хвостовике первичного вала 16 коробки передач. Передний конец этого вала установлен в ступице муфты на двух игольчатых подшипниках 26. Вследствие различного количества лопаток в колесах предотвраш,ается возможность возникновения вибраций в колесах из-за резонанса. Между фланцем ступицы и турбинным колесом закреплен отражатель 4, способствующий большему проскальзыванию муфты ири малых числах оборотов вала. [c.378]

Такой процесс вторичного свечения можно рассматривать как рассеяние света, так как спектр вторичного излучения привязан к первичной частоте со, и сдвигается со сдвигом со,. С другой стороны, этот процесс имеет черты фотолюминесценции, так как его можно описывать в терминах двухступенчатого процесса поглощение (absorption) + излучение (emission), с реальным промежуточным состоянием. Таким образом, его можно интерпретировать одновременно и как резонансное рассеяние, и как резонансную фотолюминесценцию. По этой причине иногда в этом и аналогичных случаях используют термин резонансное вторичное свечение . Заметим, что при оптическом возбуждении немонохроматическим светом со спектральной интенсивностью /о(со I ), плавно зависящей от частоты со, в окрестности резонанса oq, для спектра излучения получаем [c.163]

В резонансе релеевское и комбинационное рассеяния практически не отличимы от люминесценции (если не пользоваться определением люминесценции по Степанову). Как показал Гайтлер ([465], 20), природа релеевского резонансного излучения с возбужденного уровня, имеющего ширину у, зависит от спектрального состава облучающего света. Если система облучается светом с непрерывным спектром в области у, то имеет место резонансная люминесценция, т. е. происходят два независимых процесса поглощение и последующее испускание света со спектральным распределением, обусловленным шириной уровня квантовой системы у. Если же система облучается монохроматическим светом с шириной уо "С Т. испускаемая линия имеет ту же ширину уо и форму, что и первичная. При этом поглощение и излучение представляют собой однофотонный когерентный процесс. Квантовая система помнит , какой фотон она поглотила. В этих условиях энергия квантовой системы в момент взаимодействия со светом не имеет определенного значения. Таким образом, в процессе резонансной флюоресценции нельзя сказать, в каком состоянии, основном или возбужденном, находится молекула. Как только квантовое состояние молекулы сделается опре- [c.578]

Для более высокой начальной энергии Е = 0,125 наблюдается три типа траекторий простая инвариантная кривая как и при низкой энергии многопетлевая траектория, например представляющая цепочку из пяти маленьких островов, подобная изображенной на рис. 1.10, е, для которой пересечения перескакивают от одной петли к другой, и, по-види- юмy, эргодическая траектория (аналогичная изображенной на рис. 1.10, е) с пересечениями в случайных точках. Для последней траектории переменные действия не только не являются интегралами движения, но и не могут быть получены из разложений теории возмущения, С другой стороны, даже для граничной энергии (Е = 1/6) интегралы сохраняются в малых изолированных областях фазовой плоскости. Присутствие таких островов устойчивости означает существование интеграла движения вблизи первичного резонанса, связанного с частотами невозмущенных колебаний по х и у. Методы вычисления таких интегралов, а также разме- [c.66]

Все вышеописанные эффекты для автономных систем с двумя степенями свободы имеют место и для систем с более чем двумя степенями свободы. В типичном случае стохастические и регулярные траектории тесно сосуществуют в 2/V-MepHOM фазовом пространстве и на 2N—2)-мерной поверхности сечения, а стохастические слои расположены вблизи резонансов. Толщина слоев растет с увеличением возмущения, что приводит в конце концов к перекрытию первичных резонансов, движению поперек слоев и сильной стохастичности. Однако при достаточно малом возмущении первичные резонансы не перекрываются. В этом случае возникает новое физическое явление — движение вдоль слоев, или так называемая диффузия Арнольда. [c.71]

Мы уже вкдели, что необходимо оставаться достаточно далеко от первичных резонансов для того, чтобы амплитуды Фурье убывали быстрее резонансных знаменателей. В нашем случае убывание амплитуд Фурье определяется функциями Бесселя fm (k t р)- Невозмущенные частоты колебаний находятся из (2.2.67) [c.100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...