Период собственных колебаний контур

Период собственны. колебаний контура [c.149]

В качестве примера применения этого способа коммутации на рис. 1-5 представлена схема мостового инвертора трехфазного тока. Период собственных колебаний контуров, составленных коммутирующими конденсаторами Сх—Се и коммутирующими дросселями Др7—Др9, обеспечивает необходимое время для восстановления запирающих свойств тиристоров [c.12]

Для устранения возможности появления большой вибрации листов наружной обшивки необходимо стремиться к уменьшению периода собственных колебаний листов, что может быть достигнуто как уменьшением пролетов, т. е. уменьшением размеров сторон опорного контура, так и увеличением толщины листов . Далее показывается, что наиболее эффективным из указанных средств служит постановка одного промежуточного ребра жесткости (в плоскости шпангоута), вдвое уменьшающая соответствующий пролет пластины. [c.173]

При импульсном режиме работы генератора с контуром ударного возбуждения магнитострикционного преобразователя для получения максимальной амплитуды его колебаний длительность тока обычно выбирается не более 1/2 периода собственных колебаний преобразователя. Цифры на рис. 7-2 и 7-3 даны для ориентировочного представления процессов, протекающих в электрических и акустических полях. [c.160]

Коммутация при помощи последовательного ЬС-контура, включенного последовательно с тиристором (рис, 126, в). При включении тиристора Т конденсатор С заряжается, причем анодный ток имеет синусоидальную форму. Выключение тиристора происходит благодаря естественному спаданию анодного тока (тока 1С-контура) до нуля. Резистор В необходим для разряда конденсатора к моменту очередного включения тиристора. Интервал проводимости тиристора равен половине периода собственных колебаний С-контура. С использованием рассмотренного принципа работают последовательные инверторы. Хотя такие инверторы отличаются повышенной устойчивостью к опрокидыванию, их применение ограничено резкой зависимостью напряжения на тиристорах и формы выходного напряжения от нагрузки. [c.143]

I. е. отличается от 2л (от периода собственных колебаний колебательного контура генератора) на величину порядка 7 (или Л ). [c.520]

Таким образом, при любых характеристиках лампы I" К) = О и период автоколебаний (с точностью до членов порядка j. ) совпадает с периодом собственных колебаний колебательного контура генератора (при / = 0). [c.676]

При отпирании тиристора Т1 конденсатор С заряжается, причем анодный ток имеет форму синусоидальной полуволны. Запирание тиристора происходит благодаря естественному спаданию анодного тока до нуля. Таким образом, интервал проводимости тиристора равен -половине периода собственных колебаний С-контура. На этом способе коммутации строятся последовательные инверторы. [c.16]

Период собственных электрических колебаний контура определяют по формуле [c.99]

Рассмотрим реакцию системы на мгновенное увеличение температуры охлаждающей воды, что соответствует изменению нагрузки 2 (рис. 8-1). Если предположить, что вода в рубашке хорошо перемешивается, температура в последней 02 мгновенно начинает расти, и в течение нескольких секунд регулирующий клапан открывается, увеличивая расход воды. Колебания температуры в рубашке затухают за несколько циклов, причем период этих колебаний зависит непосредственно от собственной частоты внутреннего контура. Колебания температуры в реакторе будут значительно меньшими, чем в рубашке, благодаря демпфирующему действию стенки и самого реактора. [c.208]

Как видно, по переходе через резонанс колебания круто срываются при обратном ходе кривой имеет место своеобразное затягивание. Радиопередатчик работает с резонансным контуром, настроенным на частоту, соответствующую точке А кривой фиг. 2. В это время в антенне полный ток. Если теперь уменьшить собственный период колебаний контура до величины, соответствующей точке В фиг. 2, то получится срыв колебаний, и в антенне тока не будет. Практически такая манипуляция осуществляется шунтированием части витков самоиндукции первичного контура при помощи специальных реле. Манипуляция такого рода дает весьма хорошее качество знака [c.381]

КРИСТАДИН, кристаллический генератор и усилитель, основанный на явлении генерирования детектором незатухающих колебаний, подобно вольтовой дуге или электронной лампе, если обычный детекторный контакт G включить в колебательный контур LG (фиг, 1) и подвести к нему постоянный ток от батареи В через нек-рое балластное сопротивление i ,- Период этих колебаний -очень близок к собственному периоду контура. В качестве генерирующего контакта [c.301]

Посредством соответствующего механического или электрического ) устройства будем периодически изменять собственную частоту контура и отрегулируем генератор развертки электронного осциллоскопа так, чтобы подаваемое им на горизонтально отклоняющие пластины напряжение менялось пропорционально собственной частоте контура. Пусть период изменения о велик по сравнению со временем установления вынужденных колебаний в контуре. Мы увидим на экране картину, показанную на рис. 483, где абсциссы максимумов изображают в известном масштабе частоту, а ординаты — интенсивность отдельных компонент разложения /(О тригонометрический ряд. Мы получаем, таким образом, на экране реальную физическую картину, являющуюся изображением спектра внешней э. д. с. Мы будем называть эту картину спектром д. с. (ср. конец 1). [c.506]

Как следует из (1.42), (1.44), логарифмический декремент А, на некотором диапазоне значений (р равен нулю. Физический смысл этого результата легко усмотреть из графика xk и (рис. 16). Приняв Ai = А (/,), где ti = ф / i = = 1, 2, 3, 4, замечаем, что на участках О ф ф фа ф Фз ф4 Ф 2я колебания с собственной частотой k не вызывают изменения знака суммарной скорости Xk- - х . Следовательно, при этом на периоде Т = 2n k не происходит замыкания контура петли гистерезиса. Величина этих участков тем больше, чем меньше значение 2. На остальных участках = Ф/, где / = 1 3 5 соответствует первой, второй и третьей петлям гистерезиса (рис. 15). [c.43]

Постановка задачи. Предположим, что удалось получить в колебательном контуре радиоприемника колебание, в точности воспроизводящее модулированное колебание, излучаемое передающей радиостанцией. Если мы это колебание, даже усиленное, заставим действовать на громкоговоритель, т. е. пошлем в обмотку последнего ток, пропорциональный нашему модулированному колебанию, мы ничего не услышим. Дело не только в том, что мембрана громкоговорителя, собственная частота которой расположена в звуковом диапазоне, неспособна заметно реагировать (в силу сказанного в гл. П1, 8) на колебания радиочастоты (например, частоты 10 герц). Пусть даже мы пользуемся электромеханическим преобразователем с очень малым собственным периодом, например пьезокварцем (см. гл. VI). Он будет при подходящих условиях создавать колебания давления Д/ , воспроизводящие подводимое к кварцу модулированное электрическое колебание. Тем не менее ухо ничего не будет воспринимать, так как оно нечувствительно к акустическим колебаниям частоты 2-10 герц и выше. [c.135]

В колебательном контуре с собственной частотой ш, возбуждены колебания, амплитуда которых С/о- Емкость контура периодически меняют по закону С 1) = Со + АС os(2 [c.17]

После окончания удара напряжения умножитель частоты является как бы коротким замыканием для обоих контуров. Поэтому всю остальную долю полупериода основной частоты до начала следующего удара первичный и вторичный контуры предоставлены самим себе. При этом в первичном контуре будут иметь место вынужденные колебания частоты генератора, а вторичный контур будет колебаться затухающе с собственным периодом колебаний Т . Здесь могут иметь место два случая для колебаний во вторичной цепи 1) когда вторичные колебания затухают настолько сильно, что к моменту возникновения нового удара эдс на умножителе частоты амплитуда вторичного тока спадает до нуля, и 2) когда вторичный контур имеет весьма малый декремент затухания. Нагрузка умножителя частоты на сильно затухающий вторичный контур наиболее выгодна в смысле кпд. [c.279]

Если обозначить К = 21сЦза-р, где с —период собственных колебаний контура зар — длительность времени заряда, то указанные три режима соответствуют 1) /< =1 2) /(>1 и 3) К< - [c.48]

В режиме моделирования переходных процессов (Anaiy-sis>Transient) получите график напряжения на контуре. По графику измерьте период собственных колебаний в контуре и сравните его с теоретическим значением Tq = MIq. Варьируя сопротивление [c.356]

Для телеграфных Р. для обеспечения возможности быстродействующей работы необходимо,чтобы ток в антенне при нажатии ключа мгновенно нарастал до своей нормальной величины и также быстро спадал при отжатии ключа, т. е. форма сигнала после детектирования д. б. прямоугольна (фиг. 5а). В том случав если в схеме Р. имеются части, обладающие большой постоянной времени (гридлик из слишком большой емкости и сопротивления) то форма сигнала искажается, ток не сразу возрастает до своей нормальной величины я не сразу спадает (фиг. 56). При очень больших скоростях работы ток не успевает дойти до своей нормальной величины. Если в схеме Р. имеются контуры, обладающие низким собственным периодом колебания (сгла--живающие фильтры выпрямителей), то при нажатии ключа ток получает вид затухаю- [c.384]

Два одинаковых электромагнита, действующих на одинаковые же камертоны и включенных в один и тот же контур, возбуждаются одним и тем же прерывистым током. Ясно, что при этих условиях обе системы, поскольку на них действуют равные силы, будут приведены в одинаковые и по фазе, и по амплитуде колебания. Предположим теперь, что колебания происходят в двух взаимно перпендикулярных направлениях и складываются оптически посредством одного из методов Лиссажз . Результирующая фигура необходимо окажется прямой линией. Будем исходить из случая, когда амплитуды колебаний максимальны, т. е. когда собственные периоды колебаний обоих камертонов одинаковы с периодом [c.85]

Явление универсальности. При изучении некоторых однопараметрических семейств дифференциальных уравнений (система Лоренца, нелинейные колебания в электрическом контуре, галеркинские аппроксимации уравнений Навье—Стокса и др.) наблюдаются последовательные бифуркации удвоения периода устойчивых периодических траекторий, о происходит в том случае, когда для некоторой периодической траектории у. непрерывно зависящей от параметра ц., собственное значение Я((х) линейной части оператора монодромии вдоль у принимает значение Я( хо)=—1. В случае общего положения при прохождении параметра через цо от у ответвляется новое периодическое решение у, которое при ц = совпадает с дважды пройденным у. Для у ((х) соответствующее собственное значение Я (цо) = (Я(цо) ) = 1. При дальнейшем изменении ц собственное значение Я (ц) меняется, и при некотором [Х1 оказывается Я (ц.1) =—1, после чего от у ответвляется траектория с периодом вдвое большим, чем период уЧй ), и так далее. Моменты последовательных бифуркаций (х,- имеют предел [х = = Ит[Х ,-. При м-г- -Цоо бифурцирующие траектории становятся [c.216]

Нагрузка умнонсителя частоты, работа ющего без поляризации железа постоянной магнитодвижущей силою. Если на зажимы умножителя частоты приключить вторичный резонансный контур, состоящий из последовательно включенных емкости, самоиндукции и активного сопротивления с собственным периодом колебаний, близким к периоду выделяемой гармоники, то физич. сущность процесса м. б. представлена следующим образом. За время Т,, в течение к-рого имеет место генерация эдс, умножитель представляет столь большое сопротивление для тока, что с, можно считать его просто отсоединен- [c.279]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...