Знаменатели малые

Примечание. В числителе — большие бактериальные колонии, в знаменателе — малые бактериальные колонии. [c.99]

ИЛИ, отбрасывая в знаменателе малые величины, получим [c.28]

Наконец, членом с h ввиду того, что он в сравнении с другими слагаемыми в знаменателе мал, можно пренебречь, и тогда формула перейдет в следующую [c.158]

Так как на поверхности жидкости реализуются только первые 2—3 формы волны, то для маловязких жидкостей величина Фх, (г )) за счет второго члена знаменателя мало от- [c.114]

После интегрирования равенств для du ,, пренебрегая в знаменателях малыми по сравнению с d — / (для изотропного тела d—f А+/х) членами, получим простые приближенные формулы для поперечных компонент деформации [c.162]

При ИСХОДНОМ предположении второй член в знаменателе мал по сравнению с первым. Так как нам нужно сохранить только члены порядка мы можем опустить второй член в знаменателе и упростить выражение (18.10.9) [c.486]

Что касается класса, то он зависит от наличия малых делителей в знаменателе. Малые делители, как мы видели, появляются в результате последовательных интегрирований. [c.114]

Пренебрегая в знаменателе малым членом р , как и ранее, получим (Oj = —М1(Сп). [c.391]

Так как F и малы, то можно отбросить в знаменателе малую величину порядка > , и тогда будем иметь [c.395]

При малой разности в знаменателе передача позволяет получать очень большие передаточные отношения (до 1700). Рациональные значения 1=30.. . 100. С увеличением i к. п. д. резко снижается и может быть самоторможение. Эту передачу рекомендуют для кратковременно работаюш,их приводов и маломощных приводов приборов, в которых к. п. д. не имеет решающего значения. [c.162]

Таким образом, динамическая податливость объекта с п степенями свободы представлена в виде суммы податливостей п систем с одной степенью свободы, имеющих собственные частоты консервативной системы (системы, для которой при колебаниях полная механическая энергия постоянна). На этих частотах (со = ov) динамическая податливость возрастает по модулю ввиду появления в знаменателе v-ro слагаемого малого члена 2(3v(j)v. С увеличением номера V формы колебаний максимальная величина модуля динамической податливости уменьшается. На рис. 10.4 показан примерный вид зависимости модуля динамической податливости от час-готы. [c.274]

Арнольд В. И., Малые знаменатели и проблемы устойчивости движения в классической и небесной механике, УМН 18, вып. 6 (1963). [c.381]

Произведем соответствующие упрощения в уравнении Чаплыгина. Третий член уравнения (116,8) мал по сравнению со вторым, содержащим 1 — v / в знаменателе. Во втором же члене полагаем приближенно [c.614]

Поскольку разности фаз ф/ — ф/ при I Ф / принимают произвольные значения, то члены с I Ф ) дают пренебрежимо малый вклад и ими можно пренебречь. Будем считать, далее, что йц , йд > Ь, так что в знаменателе для всех / можно положить ё/х — ё/2 = й. Наконец, /х и /з получаются из выражения для Сх2 (х) при точке Рх, совпадающей с Р , и оказываются равными [c.865]

Ввиду наличия в знаменателе множителя sin i период колебания прн малых углах I становится большим. Введем обозначение [c.491]

Как было уже показано, в предельном случае очень малых частот формула Планка переходит в формулу Рэлея — Джинса. В предельном случае очень больших частот Н >кТ (коротких длин волн) в знаменателе можно пренебречь единицей и получим формулу Вина (24.13), которая хорошо описывает экспериментальные результаты в области коротких длин волн. В шкале частот формула (24.13) имеет вид [c.145]

Так как толщина ремня 5 мала по сравнению с диаметром шкива D, то в знаменателе величиной 5/2 пренебрегаем. [c.80]

Нагрузочная способность рассмотренного нами ранее эволь-вентного зацепления ограничена из-за малых значений приведенного радиуса кривизны зубьев (в формуле для р р в знаменателе ставится знак плюс) и, следовательно, значительных контактных напряжений. Поэтому наряду с совершенствованием эвольвентного зацепления необходимы поиски новых видов зацеплений. [c.150]

Здесь точками обозначены члены, не содержащие в знаменателе разностей (г — I) и, следовательно, при —> О не дающие особенностей. Первое слагаемое, выписанное в (12.8), дает именно такую особенность при г -> О оно стремится к бесконечности. Оно называется сингулярным членом. В малой окрестности у острия трещины [c.374]

В соответствии с формулами (4.40) и (4.48) если электроны находятся в поле периодического потенциала, то на границе зоны Бриллюэна секулярное уравнение имеет два корня, и это соответствует тому, что электроны могут находиться в двух энергетических состояниях с расстоянием между ними 2Ug. Рассмотрим типичный случай с Ug<0. Для него ei = е = ,g/2—jt/gl, ej=e+ = = Ji,g/2 + t/gl- При уменьшении к ei будет убывать, начиная от Е-, а б2 будет расти, начиная от е+. Легко сообразить, что при малых к большие значения (g/2) могут встречаться только для одной из волн. Это видно из уравнения (4.34), поскольку если знаменатель обращается в нуль, скажем, при й = 0, то вблизи любого из k+g он будет достаточно большим. По этой причине при g = 0 (т. е. в начале координат), как и при всех других значениях g, существенной окажется только одна из волн, и энергетические состояния электронов будут аналогичны состояниям для свободных электронов. Общий вид закона дисперсии е(к) изображен на рис. 4.4, который показывает, что в энергетическом спектре электронов возникают зоны разрешенных и запрещенных энергий. Появление запрещенных зон (или, иначе, энергетических щелей) — прямое следствие воздействия на электрон периодического потенциала. [c.72]

Если перекрытие орбиталей для разных ячеек сравнительно мало, то знаменатель в (4.71) будет равен (или близок) 1, поскольку в. величину этого интеграла дадут вклады функции ij , относящиеся к одним и тем же ячейкам. В этом приближении ъ к) будет равно числителю выражения (4.71), который следует записать в виде [c.81]

Подставляя (6.3.15) в выражение для (6.3.14) и учитывая (6.1.11), получим, что и числитель этого выражения также равен нулю. Отсюда следует, что при выполнении условия (6.3.15) числители и знаменатели (6.3.14) представляют собой бесконечно малые одинакового порядка, и поэтому амплитуды колебаний в обоих контурах остаются конечными, несмотря на наличие внешних сил резонансной частоты. Правая часть соотношения (6.3.15) равна —1/> 1, где — коэффициент распределения амплитуд собственных колебаний на частоте СО1 записать в виде [c.253]

Большие значения кинематической вязкости газов, а также отмеченные выше особенности ее изменения, на первый взгляд, могут показаться парадоксальными. Однако это легко объяснить, если учесть что в знаменатель выражения для кинематической вязкости (4.2) входит плотность, подверженная для газов очень большим изменениям в зависимости от температуры и давления и имеющая для них весьма малые, по сравнению с капельными жидкостями, значения. [c.105]

Как видно, второй малый параметр б/Л, о котором шла речь в 9.14, появляется в знаменателе и значительно увеличивает зону концевого эффекта по сравнению с той, которую предполагает принцип Сен-Венана. [c.316]

Высота всплытия оси вихря h возрастает при уменьшении чисел X и Fr настолько, что возможны такие их малые значения, при которых скобка в знаменателе формулы (VI.2.15) обращается в нуль, а диаметр вихревого шнура а — в бесконечность. В этом случае формула (VI.2.9) неприменима. Кроме того, когда диаметры вихревых трубок становятся соизмеримыми с расстоянием между ними, трубки взаимодействуют и деформируются. Поэтому формула (VI.2.9) рекомендуется для значений а Ь/2. В случае невыполнения этого условия, т. е. при использовании формул в большем диапазоне значений а, необходимо вводить поправочный коэффициент Pi, учитывающий деформацию сечений [72]. [c.222]

В полученных выражениях наглядно проявляется основная особенность бруса большой кривизны размеры поперечного сечения соизмеримы с радиусом tq, поэтому величина у, стоящая в знаменателе, имеет существенное значение и напряжения по высоте сечения распределяются нелинейно. Для бруса малой кривизны размер у по сравнению с го мал и [c.218]

При малых п величина очень мала из-за большого отрицательного показателя в экспоненте. С ростом п начнется увеличение ку за счет множителя (NXt) . При п = NXt это увеличение прекратится и сменится падением, так как знаменатель п будет расти быстрее числителя. Таким образом, w представляет собой функцию с максимумом при п = NXt, монотонно спадающую, по обе стороны от максимума. На практике число п обычно велико. В этом случае можно считать переменную п непрерывной и заменить факториал в знаменателе (6.10) на его асимптотическое выражение по формуле Стирлинга [c.211]

Фд (г(в) за счет второго члена знаменателя мало отли-k [c.42]

На рис. 5.71 приведено положение аксонометрических осей для изометрии, а на рис. 5.72 — для диметрии (в числителях указаны приведенные показатели искажения по осям, а в знаменателях — натуральные). Углы 7° 10 и 41°25 строят с некоторым приближением с помощью транспортира или по их тангенсам (уклонам, см. п. 2.6)ж 1 8 и 7 8, как это сделано на рис. 5.72,6, Если изометрию выполняют в Ма 1,22 1, то больщие оси эллипсов равны 1,22 а малые — 0,71 если изометрню выпал- [c.136]

Формулу (11,29) применяют, когда допуск ТК на изготовление компенсатора мал по сравнению с допусксш ТЛд. В других случаях знаменателем дроби в формуле (11.29) должна быть разность ГЛд — [c.266]

Из (3-1) видно, что частота собственных колебаний i увеличивается с уменьшением массы, так как при оди- наковых значениях feo произведение в знаменателе дроби растет быстрее, чем сумма в числителе. Так как Му обо- значает массу иона неметалла (углерода, азота, кисло- рода или кремния), то нетрудно видеть, что карбиды будут иметь большие частоты собственных колебаний по сравнению с нитридами и силицидами а-фазы тех же металлов. Что касается окислов двухвалентных металлов, то только окислы бериллия, магния и кальция будут иметь частоты собственных колебаний большие, нежели карбиды причем частота собственных колебаний окиси кальция из-за малого значения квазиупругой постоянной будет почти совпадать с частотой карбида титана. [c.77]

Для создания предпосылок последующих допущений приближенной теории гироскопа выпо чним приближенное интегрирование полученных уравнений для углов Эйлера в случае быстровращаю-щ е г о G я гироскопа, для которого собственный кинетический момент J oin — величина достаточно большая по сравненпю с наибольшей величиной знаменателя 2PU в (47). Этот случай представляет наибольший практический интерес. Для таких гироскопов разность os 00 — os 0, как это следует из (47), будет величиной малой. При этом будет малой н разность углов 0 —Оо = и, где и — изменение угла нутации гироскопа. В этом случае приближенно можно принять, отбрасывая малые второго и более высоких порядков. [c.490]

Теплопроводностная диссипация энергии (в единице объема) дается выражением и(УТ ) /Г (ср. (49,6) или ниже (79,1)). Разделив его на рср, получим величину, % УТ) /Т = ц>/Т, определяющую скорость диссипативного понижения температуры предполагая турбулентные колебания температуры относительно малыми, можно заменить Т в знаменателе постоянной средней температурой. Введенная таким образом величина ф представляет собой еще один (наряду с е) параметр, определяющий [c.299]

Для стрельбы по хорошо видимым объектам, допускающим прямую наводку, используют пологую, образующую малые углы (обычно не более 15°) с горизонтом траекторию, называемую настильной. В этом случае уравнение (50) допускает простое приближенное интегрирование. Пользуясь тем, что os0 слабо изменяется (обычно в пределах 0,9661), положим в знаменателе в правой части os B л osBq OS B и перепишем уравнение (50) в виде [c.51]

Как показал Фрелих, для исключения электронно-фононного взаимодействия из гамильтониана можно применять каноническое преобразование, при этом остается лишь взаимодействие между электронами, которое соответствует тому, которое было выведено методами теории возмущений. Если электронно-фононпое взаимодействие велико, то указанная операция не применима лишь для небольшого числа членов с малыми энергетическими знаменателями. При вычислении матричного элемента взаимодействия и колебательных частот эти члены не существенны, но в случае сверхпроводимости они важны. Так как эти члены нельзя рассмотреть методами теории возмущений, они оказывают сильное влияние на волновые функции. [c.756]

Коэффициентами разложения для данного электронного состояния к являютсянаших целей можно отбросить малый член Лх в знаменателе / (к, у,) [см. (39.10)] и принять [c.768]

В зоне С глубина потока к меньше критической, т. е. Л<Лкр. Так как к<ко, то К<Ко, Пк>1 и числитель и знаменатель уравнения (8.12) отрицательны поэтому йк/ (15>0, и глубина потока возрастает вниз по течению, т. е. происходит подпор. При /г->Лкр получаем Пк- -1, т. е. йк1й8- оо, и кривая свободной поверхности в нижней части заканчивается прыжком. Здесь мы имеем вогнутую кривую подпора типа С. Подобный тип кривой подпора наблюдается при сопряжении сжатой струи ниже плотины с потоком в нижнем бьефе и при истечении из-под щита в водоток с малым уклоном дна. [c.100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...