Инкремент колебания

Эта формула утрачивает силу, когда коэффициент р настолько мал, что ф 6/(2я) и необходимо учитывать кривизну траектории корня Л]. На рис. 18.99, А представлены графики зависимости а от р для двух значений Инкремента колебаний б = 2я-10 2 и б2 = 2я-10 . При б->-0 кривая А — р приближается к границе устойчивости, установленной для б = 0, т. е. соответствующей динамическому критерию, и в пределе совпадает с ней ). [c.448]

Импульс ударный 264 Инерция поворота сечений 209, 211, 213 Инкремент колебаний логарифмический 102 [c.476]

При п = о Со — е 1 и выражение для инкремента колебаний имеет вид [c.27]

На рис. 3-7 показана зависимость безразмерного инкремента колебаний q у от волнового числа k — для [c.32]

К. Вебер [Л. 11] аналитически определил условия распада и длину сплошной части струи вязкой жидкости, также применив к этому случаю теорию малых колебаний. Для струи жидкости, обладающей вязкостью jj., коэффициентом поверхностного натяжения а и плотностью р, вытекающей из круглого отверстия радиуса Rq в спутный поток невязкого газа плотности Рг с относительной скоростью W, которая значительно меньше скорости звука, было получено следующее уравнение зависимости инкремента колебания от волнового числа I [c.6]

В [3-1, 3-2, 3-33] показано, что пленка диэлектрической жидкости, находящаяся Б электростатическом поле и подвергнутая случайному возмущению, при определенных условиях может оказаться неустойчивой. Учет вязкости и гравитационных сил приводит к некоторому уменьшению инкремента колебаний, но дестабилизирующее влияние электростатического поля сохраняется [3-2]. [c.71]

Метод предусматривает регистрацию процесса нарастания резонансных колебаний при постоянной амплитуде вынуждающей силы [39, 56]. По темпу возрастания амплитуды колебаний системы, характеризуемого инкрементом колебаний, определяют при известном декременте 5д, соответствующем [c.317]

Уменьшение амплитуды генерации при синхронизме тем больше, чем больше связь между контурами и меньше потери второго контура. При достаточно высокой добротности второго контура автоколебания в системе вблизи синхронизма контуров вообще могут быть подавлены. Условие такого гашения автоколебаний состоит в том, что инкремент первого контура дo = Лi5 v/2 —д ( 1 = бг/ — декремент первого контура) в некоторой области частот оказывается меньше величины а а2Ь 1к р, представляющей собой потери (декремент), вносимые дополнительным контуром в первый контур. Зависимость амплитуды колебаний А от частоты VI при наличии области гашения изображена на рис. 7.11. Границы этой [c.272]

Подключение дополнительного контура, так же как и в случае слабой связи, уменьшает амплитуду колебаний в генераторе. Степень ее уменьшения при сильной связи зависит от соотношения инкремента и декремента [c.274]

По аналогии с логарифмическим декрементом колебаний можно ввести понятие логарифмического инкремента, характеризующего характер нарастания амплитуд во времени [c.102]

Для распада существенны быстро растущие колебания, имеющие наибольшее значение инкремента q. [c.26]

Определенное упрощение формул (58.15), описывающих кинетику флуктуационного поля и частиц плазмы, возможно в условиях медленного изменения во времени распределения частиц, когда за период плазменных колебаний распределение частиц изменяется мало. При рассмотрении такого упрощения ограничимся случаем взаимодействия частиц с колебаниями, инкремент которых мал по сравнению с частотой. [c.255]

Для колебаний с малым инкрементом формула (58.18) дает [c.256]

Поскольку инкремент нарастания плазменных колебаний 7 определяется распределениями частиц, то уравнение (58.30) и кинетические уравнения с интегралом столкновений (58.31) для всех сортов частиц плазмы составляют замкнутую систему уравнений, описывающую релаксацию плазменных колебаний и релаксацию частиц. Уравнение (58.30) называют кинетическим уравнением для волн. Систему уравнений (58.30) — (58.31) часто называют уравнениями квазилинейного приближения. В работах (16—22] были развиты основы квазилинейного приближения, а также решен ряд конкретных задач. [c.260]

Вторичные течения в припороговой области характеризуются наличием сильно различающихся временных и пространственных масштабов. Так, характерное время нарастания колебательных возмущений, вызывающих неустойчивость основного течения (это время определяется вещественной частью инкремента), велико по сравнению с периодом колебаний, а также с характерными временами затухания других мод. Пространственный масштаб огибающей волнового пакета, составленного из возмущений с волновыми числами в узком интервале неустойчивости, много больше длины волны критического возмущения. Это обстоятельство позволяет применить метод многих масштабов. Именно, будем считать, что функции зависят от набора аргументов 2/ = 6 2, Г/ = 6 Г, / = О, 1> 2,.. . При этом в выражениях для дифференциальных операторов производится замена [c.232]

Рассмотрим основную резонансную зону = 1 (первое двустороннее неравенство (20)). В этой области значений параметров, имеюш ей ширину 2/9 , происходит экспоненциальное нарастание амплитуды колебаний п-й моды. Частота колебаний близка к частоте изменения электрического поля отличие составляет величину порядка Рп (18). Инкремент нарастания амплитуды равен 1/2/3 [6]. [c.51]

Аналогично могут быть исследованы резонансные зоны более высоких порядков к 2. В этих зонах происходит экспоненциальное нарастание амплитуды колебаний с частотой, близкой (к 1). Ширина резонансной зоны (как отмечалось выше), отличие частоты и инкремент нарастания амплитуды составляют величины порядка Р . Практически [8] наиболее легко происходит параметрическое возбуждение колебаний в основной резонансной зоне к = 1 (20) для низких мод колебаний п = 1, 2,..., гг, где гг не очень велико . [c.51]

Критерии подобия, характеризующие распыливание вязкой жидкости, вытекающей из цилиндрического насадка, могут быть получены в результате анализа уравнений (3-16) или (3-29). При этом необходимо учесть, что инкремент колебаний q, входящий в уравнения, обратно пропорционален промежутку времени Т от момента истечения струи из форсунки до начала ее распада и может быть заменен в критериях величиной 1/Т. Волновое число k в критериях выражено через длину волны колебаний 2nrjk. [c.39]

При численном анализе сботнопюний (4.16) — (4.19) нет необходимости использовать персональный компьютер для уточнения инкрементов колебаний вполне достаточно вычислительной моиаюсти калькулятора (шшржмер, Электроника БЗ-18А ). [c.144]

Выше мы рассмотрели пример неустойчивости некрнсерва-тивной системы. Численный анализ показал, что инкременты колебаний могут быть высокими и что эта неустойчивость порождается сближением собственных частот осщшляторов под действием какого-либо неконсервативного фактора. [c.145]

Х о (з<Рг) нарастание сменяется затуханием. Здесь = (1/2)г1(йо — локальный инкремент колебаний. Прп / = амнлнтуда начального возмущения возрастает в А раз [c.102]

ИЯМ системы (8-6). Кроме того, уравнение (8-9) даёт неопределяющне критерии, содержащие инкремент и волновое число колебания, приводящего к распаду струи. [c.228]

Работая с неналаженными по тем или иным причинам демпферами, можно наблюдать работу ротора на границе устойчивости и тогда по известной характеристике демпфера можно определить величину возбуждающих автоколебания сил. В наиболее тяжелых случаях возбуждение бывает таким, что при свободном его действии за один период колебаний амплитуда возрастает на 40% (логарифмический инкремент равен 0,35). Действительно, такие возрастающие колебания наблюдаются в исключительных случаях, при аварийном состоянии машин. Чаще имеющееся возбуждение соответствует возрастанию амплитуд на 5—10% за период, что также является значительной величиной. [c.126]

Если при всех смещениях (г) анергия системы увеличивается (61У > 0), то система находится в устойчивом состоянии с наименьшей потенциальной энергией и все отклонения от положения равновесия не могут нарастать во времени. Если 61У может принимать отрицательные значения, т. е. при нек-ром смещении система может перейти в состояние с меньшей потенциальной энергией, то рассматриваемая система неустойчива. Границу между устойчивыми и неустойчивыми состояниями образуют такие состояния, в к-рых исчезает упругость по отношению к одному определённому типу смещений. Для нахождения границы устойчивости обычно исследуют, при каких условиях появляются состояния, близкие к равновесному, е помощью ур-нпя И = 0. т. е. соответствующие нулевым собств. частотам, (т. н. безразличное равновесие). В линейной теории Н. п. стационарных состояний нарастание флуктуаций во времени носит экспоненциальный характер ехр(у(). Здесь у — инкремент неустойчивости — величина, характеризующая степень неустойчивости системы, быстроту возбуждения в ней колебаний. Порядок величины инкремента самых быстрых МГД-шеустойчивостей у/г, где г— характерный пространств, размер конфигурации, V — характерная скорость (альвеновская, либо скорость звука, в зависимости от типа Н. п.). [c.346]

Апериодические 1еустойчивости. При увеличенип амплитуды волны накачки необходимо учитывать изменение частот самих собств. волн, в особенности если одна из частот мала в сравнении с частотой исходной волны. Инкременты таких неустойчивостей превышают низкие частоты колебаний, а са.ма неустойчивость вмест апериодич. характер. Условия резонанса меняются, однако неустойчивости относятся к тем же зонам Матьё, что и распадная П. н., поэтому эти неустойчивости часто наз. неустойчивостями моди-ф п ц и р о в а и п о г о распада. [c.539]

Здесь (й(> 1 3-10 /ij, —- ленгмюровская частота электронов лучка (beam), — плотность, и — скорость пучка, к — волновой вектор, ю — комплексная частота, действнт. часть к-рой представляет частоту возбуждённых продольных колебаний поля, а мнимая часть — инкремент нарастания их амплитуды. [c.607]

На рис. 4.4 показаны первые три зоны пеустойчивости для Г= 1 0,8 0,6. Сверху они ограничены кривой т = 0. 1 (jlQ), за которой максимальная скорость движения границы превышает скорость распространения волны. Выше указанной кривой, как уже упоминалось, рассматриваемая линейная задача становится некорректной. Однако физически такая ситуация вполне реализуема в механике. В этом случае, как показали экспериментальные исследования, возбуждаются ударные волны [4.8, 4.9]. Инкремент энергии колебаний G для Q = TVQq равен [c.152]

Хотя интеграл столкновений заряженных частиц, учитывающий динамическую поляризацию плазмы, позволяет рассмотреть влияние плазменных колебаний на релаксацию распределений частиц и на процессы переноса в плазме, однако такое рассмотрение остается все еще сравнительно ограпиченпым. Именно, при этом полностью выпадает из поля зрения вопрос о временнбй зависимости колебаний, которые, как известно из теории колебаний плазмы, могут затухать во времени или нарастать, если плазма неустойчива. Последний случай представляет особый интерес, поскольку благодаря развитию неустойчивости интенсивность колебаний может стать весьма большой, а поэтому плазменные колебания могут существенно изменить закономерности релаксации частиц. Ниже мы ограничимся именно таким случаем неустойчивой плазмы, в которой могут раскачиваться колебания с инкрементом, значительно меньшим частоты. [c.252]

В целом ряде случаев записимость частоты плазменных колебаний значительно менее существенна, чем соотлетствующая зависимость инкремента. Такоо положение обусловлено тем, что частоты плазменных колебаний определяются сравнительно медленно изменяющимися параметрами, определяющими распределения частиц. Так, в случае электронных ленгмюровских и в случао ионнозвуковых колебаний частоты плазменных ко.пебапий являются плавными функциями плотности числа частиц и их температуры. Напротив, инкременты (так же как и декременты) колебаний часто определяются малыми группами резонансных частиц, перераспределение которых, возникающее в результате взаимодействия с [c.259]

Смотреть страницы где упоминается термин Инкремент колебания : [c.227] [c.447] [c.8] [c.193] [c.233] [c.317] [c.472] [c.61] [c.354] [c.14] [c.293] [c.362] [c.538] [c.607] [c.608] [c.186] [c.146] [c.127] [c.256] [c.258] [c.260]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...