Поверхность ч преломляющая

Поверхностные волны обусловлены колебанием частиц со значительной амплитудой на поверхности тела и постепенным ее уменьшением при удалении частиц от поверхности. Если продольная волна падает перпендикулярно на плоскую границу раздела двух сред, обладающих различным акустическим сопротивлением, то одна часть ее энергии переходит во вторую среду, а другая отражается в первую. Доля отраженной энергии тем больше, чем больше разность акустических сопротивлений сред. Если продольная волна попадает на границу раздела двух твердых сред под углом, то отраженная и прошедшая волны преломляются и трансформируются в продольные и сдвиговые, распространяющиеся в первой и второй средах под различными углами. Законы отражения и преломления волн аналогичны законам геометрической оптики. [c.194]

Когда звуковая волна падает на границу раздела между двумя различными средами, она отражается и преломляется. Движение в первой среде является тогда наложением двух волн (падающей и отраженной), а во второй среде имеется одна (преломленная) волна. Связь между всеми тремя волнами определяется граничными условиями на поверхности раздела. [c.362]

Оптическая ось О О" составляет некоторый угол с преломляющей гранью кристалла (рис. 17.21, б). В этом случае одновременно около всех точек А, С я О возникнут сферические волновые поверхности одинакового радиуса, в результате чего волновой фронт обыкновенной волны в кристалле пойдет параллельно падающему и обыкновенные лучи Ло, С и Оо пересекут грань кристалла не преломляясь. Волновой фронт необыкновенной волны также параллелен падающему фронту, но точки его касания с эллиптическими волновыми поверхностями сдвинуты относительно точек А, С, О. Это приводит к отклонению необыкновенных лучей Ае, Се и Ое от их первоначального направления. Таким образом, геометрическое построение Гюйгенса объясняет отклонение [c.48]

Из выражения (23.3) видно, что показатель преломления п плавно изменяется с высотой. На больших высотах показатель преломления имеет меньшее значение, чем у поверхности Земли. В результате этого луч, идущий к Земле от какой-либо звезды, преломляясь в атмосфере, изгибается (рис. 23.2). Видимое положение звезды [c.112]

При падении на поверхность раздела сред сферической волны отражение и преломление происходят так, как будто каждый из падающих лучей является ограниченной плоской волной. Например, в случае границы раздела двух жидкостей (рис. 17) лучи ОА и ОВ, углы падения которых меньше критического, отражаются и преломляются по обычным законам. Лучи 0D и ОЕ, угол падения которых превышает критический, испытывают незеркальное отражение. Чем ближе значения угла р к критическому, тем больше смещение DD и ЕЕ. Для луча, угол падения которого равен критическому, смещение стремится к бесконечности. [c.198]

Чтобы применить этот принцип к преломлению, рассмотрим две проницаемые для света среды, разделенные плоскостью, которая является их общей поверхностью допустим, что точка, из которой луч света должен выйти, находится в одной из этих сред, а точка, которой он должен достичь, находится в другой среде при этом линия, соединяющая эти точки, не является перпендикуляром к поверхности сред допустим еще (потому что это имеет место), что свет движется в каждой среде с различными скоростями. Ясно, что прямая линия, соединяющая две точки, всегда будет линией наиболее короткого пути для прохождения от одной точки до другой, но она не будет линией наиболее краткого времени это время зависит от различия скоростей света в различных средах поэтому, если луч света должен употребить возможно меньшее время, необходимо, чтобы при встрече общей поверхности он преломлялся так, чтобы наибольшая часть пути проходилась им в среде, где он движется наиболее быстро, а наименьшая — в среде, в которой он движется наиболее медленно. [c.25]

Я заверяю Вае, что предложу решение этой задачи, когда это Вам будет угодно, и сделаю из него те выводы, которые смогут прочно обосновать правильность нашего мнения. Во-первых, я выведу из него, что перпендикулярный луч не преломляется что свет, преломившись на первой поверхности, больше не изменяет принятого им направления что преломленный луч то приближается к перпендикуляру, то удаляется от него, в зависимости от того, переходит ли он из среды более редкой в более плотную или наоборот одним словом, эта теория точно согласуется со всеми явлениями. [c.744]

Схема работы оптической системы отсчета показана на рис. 8. Свет от источника 1 через зеленый светофильтр 2 поступает на призму 3, где, преломляясь на 90°, проходит градуированный лимб 4. Далее через угловую призму 5, объектив 6 и призму 7 передается изображение штриха и цифр в плоскости А—А. В этой плоскости находятся поверхность шкалы сетки 8, а также передний фокус, от которых лучи идут параллельным пучком и поступают в телескопическую систему дро- [c.14]

В кристаллах (напр,, в цинке в направлении [001]) возможно также явление внешней конической рефракции, к-рое состоит в том, что вдо.чь этого направления может распространяться множество квазипоперечных волн с волновыми нормалями, образующими конус вокруг паправления луча. После прохождения границы раздела с изотропной средой такие волны преломляются и расходятся в изотропной среде по конич. поверхности (рис. 5). [c.508]

Разделяющая линия контакта имеет в точке падения скачка О излом с вогнутым углом в сторону дозвуковой области, так что для дозвукового потока точка О есть точка торможения с нулевой скоростью и максимальным давлением газа в ней. Простая волна сжатия, образующаяся в сверхзвуковом потоке перед падающим скачком уплотнения вследствие передачи вперед повышения давления через дозвуковую область, преломляется при прохождении скачка и дает начало отраженному скачку, который у точки О взаимодействует с выходящей из этой же точки центрированной волной разрежения. Падающий скачок отражается в этой точке от границы как от свободной поверхности с давлением на ней, равным давлению торможения дозвукового течения. При этом взаимодействии бесконечно слабый отраженный скачок возникает уже в точке О и, постепенно усиливаясь, приобретает в бесконечности интенсивность, соответствующую отражению от твердой стенки без дозвукового слоя на ней. [c.82]

Кроме того, поскольку коэффициент преломления стержня обычно больше, чем коэффициент преломления окружающей среды, свет накачки, попав в стержень, стремится концентрироваться ближе к оси стержня. Это нетрудно понять, рассматривая два крайних луча 2 и 3, которые падают под углом л/2 к нормали относительно поверхности. Попадая внутрь стержня, эти лучи преломляются и становятся лучами 2 и 3, причем угол 0 является углом преломления. Если среда, окружающая стержень, представляет собой воздух, то sin 0 = 1/п. Следовательно, все лучи, приходящие от лампы, будут преломляться в пределах угла 20 между лучами 2 и 3. Применяя такое же [c.123]

Когда плоская электромагнитная волна падает на поверхность раздела между двумя средами, она отражается и преломляется. Если поверхность раздела является идеальной (т. е. оптически гладкой и абсолютно чистой), ее отражательная и поглощательная способности могут быть определены на основе электромагнитной теории света. Однако для реальных поверхностей существует значительное расхождение между измеренными и рассчитанными теоретически значениями отражательной и поглощательной способностей. [c.67]

Сечение, перпендикулярное,ребру призмы, называется главным. Луч, падающий на призму перпендикулярно направлению ребра, преломляется в плоскости главного сечения н остается при преломлении через обе грани в этой плоскости. Пусть М АМ (рис. VII. 1) — сечение поверхностей призмы плоскостью, перпендикулярной ребру (главное сечение призмы). Угол М АМ у вершины призмы обозначим через а, углы луча с нормалью обозначим через i (до преломления) н Ц (после преломления), где /г — номер поверхности. [c.524]

На криволинейных поверхностях линзы лучи преломляются и за линзой распространяются в ином направлении. Идеальным изображение получается лишь тогда, когда лучи, исходящие из определенной точки предмета, пересекаются в одной точке (действительное изображение) или же когда в одной точке пересекаются продолжения этих лучей (мнимое изображение). В реальных системах наблюдаются небольшие отклонения от идеальных условий получения изображения. Однако мы ограничимся рассмотрением идеальной оптической системы. [c.9]

Определенный интерес представляет случай, когда преломляю-ш,ая поверхность заменена отражательной. Этот случай может быть описан равенством показателей преломления по абсолютной величине с различием в знаках [c.33]

При прохождении света через оптическую систему на преломляю-щих поверхностях происходит частичное отражение света, обусловленное величинами показателей преломления по обе стороны преломляющих поверхностей. [c.97]

Отражение волны ускорения. Волна ускорения, приходящая к поверхности Г, разделяющей две среды I и II, отражается и преломляется. Поверхность Г можно математически описать двумя способами, а именно [c.168]

Если лучи, распространяясь в определенной среде, встречают среду, отличную по показателю преломления от первоначальной, то они на поверхности раздела этих сред частично отражаются и преломляются или полностью отражаются в определенном направлении [97 ]. При этом соблюдаются следующие закономерности [c.97]

Волны растяжения возникают в объектах типа стержня. Тогда частицы колеблются вдоль направления распространения волн и перпендикулярно к нему. Поверхностные волны обусловлены колебанием частиц со значительной амплитудой на поверхности тела и постепенным ее уменьшением при удалении частиц от поверхности. Если продольная волна падает перпендикулярно на плоскую границу раздела двух сред, обладающих различным акустическим сопротивлением, то одна часть ее энергии переходит во вторую среду, а другая отражается в первую. Доля отраженной энергии тем больше, чем больше разность акустических сопротивлений сред. Если продольная волна попадает на границу раздела двух твердых сред под углом, го отраженная и прошедшая волны преломляются и трансформируются в продольные и сдвиговые, распространяющиеся в первой и второй средах под различными углами. Законы отражения и преломления волн аналогичны законам геометрической оптики. Свойства упругих волн учитываются при разработке технологии и средств контроля изделий. [c.58]

Для параксиальных лучей условия отображения без искажений соблюдены с большой точностью, однако не абсолютно. Другими словами, параксиальное приближение описывает параксиальные лучи приближенно, хотя и с большой точностью. Поэтому полученная в параксиальном приближении идеальная картина изображений в действительности не осуществляется на практике.Отклонения фактически получаемого изображения от идеального называются аберрациями. Для параксиальных лучей аберрации малы и ими пренебрегают. Если же лучи не параксиальны, то аберрации становятся значительными и сильно искажают изображение. Поэтому первый источник аберраций состоит в том, что линзы, ограниченные сферическими поверхностями, преломляют лучи не совсем так, как это принимается в параксиальном приближении. Например, фокусы для лучей, падающих на линзу на разных расстояниях от оси линзы, различны и т. д. Такие аберрации наг ывают геометрическими. Их можно классифицировать по определенным признакам, например, параксиальное приближение основывается на том, что точнь1е формулы разложения синуса в ряд (22.1) обрываются на первом члене, пропорциональном а. Не учтенный в параксиальном приближении член а -приводит к аберрациям третьего порядка. [c.134]

Падающая тень вертикального ребра AAi по плоскости хОу направлена параллельно вторичной проекции луча на эту плоскость. Затем эта тень преломляется и идет вертикально вверх по плоскости а до точки В. При построении теней точек А, С, D и Е на цилиндрической поверхности использованы вторичные проекции светового луча на плоскость yOz. Тень эллиптической дуги F LN представляет собой множество точек, в которых световые лучи, проходящие через точки дуги, пересекаюз координатную плоскость хОу. [c.226]

Для всех привычными являются представления о том, что волны, возникающие от удара, распространяются, преломляются, отражаются и т.д. но воздуху, воде и твердым телам. При ударе по упругому телу (например, стволу гртпки) в нем, многократно отражаясь и преломляясь, побегут с большими скоростями упругие волны. В глубине тела будут распространятся, так называемые, объемные волны, которые представляют особый для нас интерес. Вблизи же поверхности распространяются поверхностные волны. [c.139]

При п = 1 поглощательная способность, в соответствии с законом Ламберта, оказывается не зависимой от угла падения излучения на поглощающую поверхность и во всех направлениях равна единице. Таким образом, условие п = 1 описывает хорошо известные нам свойства абсолютно черного тела, а отклонение показателя преломле- [c.41]

УГОЛ естественною откоса — угол трения для случая сьшучей среды зрения — угол, под которым в центре глаза сходятся лучи от крайних точек предмета или его изображения краевой — угол между поверхностью тела и касательной плоскостью к искривленной поверхности жидкости в точке ее контакта с телом Маха — угол между образующей конуса Маха и его осью падения (отражения или преломления)— угол между направлением распространения падающей (отраженной или преломленной) волны и перпендикуляром к поверхности раздела двух сред, на (от) которую (ой) падает (отражается) или преломляется волна предельный полного внутреннего отражения — угол падения, при котором угол преломления становится равным 90 прецессии — угол Эйлера между осью А неподвижной системы координат и осью нутации, являющейся линией пересечения плоскостей xOj и x Of (неподвижной и подвижной) систем координат сдвига—мера деформации скольжения — угол между нада ющнм рентгеновским лучом и сетчатой плоскостью кристалла телесный — часть пространства, ограниченная замкнутой кони ческой поверхностью, а мерой его служит отношение нлоща ди, вырезаемой конической поверхностью на сфере произволь ного радиуса с центром в вершине конической поверхности к квадрату радиуса этой сферы трения—угол, ташенс которого равен коэффициенту трения скольжения) УДАР [—совокупность явлений, возникающих при столкновении движущихся твердых тел с резким изменением их скоростей движения, а также при некоторых видах взаимодействия твердого тела с жидкостью или газом абсолютно центральный <неупругий прямой возникает, если после удара тела движутся как одно целое, т. е. с одной и той же скоростью упругий косой и прямой возникают, если после удара тела движутся с неизменной суммарной кинетической энергией) ] [c.288]

При рассмотрении О. з. возможен также лучевой подход, к-рый основан на принципах геометрической акустики. Падающее излучение рассматривается как совокупность лучей, взаимодействующих с границей раздела. При этом учитывается, что падающие лучи не только отражаются и преломляются обычным образом, подчиняясь законам Снелля, но и что часть лучей, падающих на поверхность раздела под определёнными углами, возбуждает т. н. боковые волны, а также вытекающие поверхностные волны (Рэлея и др.) или вытекающие волноводные моды (Лэмба волны и др.). Распространяясь вдоль поверхности раздела, такие волны вновь переизлучаются в среду и участвуют в формировании отражённой волны. Для практики осе. значение имеет отражение сферич. волн, коллимированных акустич. пучков конечного сечения и фокусированных звуковых пучков. [c.508]

Существуют прямыеУ. в.,в к-рые вещество втекает по нормали к поверхности, и косые У. в. Последние возникают, напр., при сверхзвуковом движении тел—ракет, спускаемых космич. аппаратов, снарядов и др., когда перед телом движется У. в. Геометрия У. в. зависит от формы тела и от др, параметров. Поэтому в системе координат, где У. в. покоится, газ втекает в каждый элемент её поверхности под своим углом. Если этот угол не прямой, то элемент поверхности представляет собой косую У. в. На косой У. в. претерпевает разрыв нормальная составляющая скорости вещества, но тангенциальная составляющая непрерывна. Следовательно, на косой У. в. линии тока преломляются (о косых У. в. см. Уплотнения скачок). Путём перехода к новой системе координат, движуи1ейся параллельно поверхности разрыва, косую У. в, всегда можно свести к прямой. Поэтому первостепенный интерес представляют прямые У. в., и далее речь идёт только о них. [c.206]

В динамических задачах такими простейшпми решениями являются упругие волны. Для всех привычными являются представления о том, что волны, возникающие от удара, распространяются, преломляются, отражаются и т. д. по воздуху, воде и твердым телам. При ударе по упругому телу (например, стволу пушки) в нем, многократно отражаясь и преломляясь, побегут с большими скоростями упругие волны. В глубине тела будут распространяться так называемые объемные волны, вблизи же поверхности особые, поверхностные волны. Рассмотрим основные виды волновых решений, суммируя которые можно подойти к описанию сложных динамических процессов, происходящих в упругих телах. [c.58]

При расчетах отражающих призм нужно всегда помнить, что во многих случаях полное внутреннее отражение испытывают, не все лучи пучка при этом часть световой энергии не отражается, а преломляется, о вызывает ряд вредных явлений затемнение поля, появление бликов, иногда вторичные изображения. Известно, что угол полного внутреннего отражения, отсчитываемый от нормали к поверхности, зависит от роказателя преломления. Эта зависимость определяется уравнением [c.172]

Возможно одновременное использование двух пар апланати-ческих точек в апланатической лннзе по следующей схеме (рис. 111.13). В центре С, первой поверхности SSi находится объект С,О. Луч, преломляясь через эту поверхность, не меняет своего направления. Вершина 5 а второй поверхности линзы [c.263]

Исходим из формулы (VI.25). Но здесь следует понимать под dt отрезок А В (рис, VI. 12), так как изображение ложится на сферическую поверхность ОА. Обозначим его через Л -Тадиус кривизны поверхности равен f. Вследствие того что главный луч проходит через центр сферических пойерхностей, он не преломляется и W-1 = w. [c.440]

Оптические св-ва С. зависят преим. от его химич. состава, состояния поверхности и характера термич. обработки. Показатель преломления и дисперсия С. характеризуют его способность преломлять и рассеивать видимые световые лучи. Особенно важное значение оптич. постоянные имеют для оптич. С. Пределы изменения пока.зателя нреломлепия пр) и коэфф. дисперсии (v) для различных иром. С. приведены в табл. 3. [c.252]

Таким образом, по отношению к фиксированному ИК-объек-ту нелинейный кристалл ведет себя как сферическая преломля-,ющая поверхность с показателем преломления п = ks/kir, расположенная в середине кристалла, с диафрагмой диаметром S (3.12) и при произвольном расположении источников взаимодействующих волн. [c.68]

Я1 ния распространения необыкновенной волны, на что указывает liiTpHX в индексе. Так как Ф п е, то при произвольном падении волны на поверхность кристалла обыкновенный и необыкновенный j y4H будут преломляться под разными углами. Возникает эффект двулучепреломлени я. [c.15]

Юнг [229] дал объяснение этому явлению, основываясь на своей теории света. Он рассмотрел интерференцию двух световых пучков первый пучок испытывает диффузное рассеяние при входе в стекло, затем зеркально отражается от его задней поверхности и выходит из пластины, преломляясь обычным образом на границе воздух — стекло второй пучок преломляется на границе воздух — стекло, затем зеркально отражается от задней поверхности и испытывает диффузное рассеяние, выходя из пластины. Это явление исследовал также Гершель [113], а его общую теорию первым дал Стокс [208а]. Но лишь в 1953 г. Берч [25] показал, что интерференция в диффузном свете может найти практическое применение в интерферометрии. [c.44]

При нормальном падении луч направлен параллельно оптической оси и, следовательно, распространяется, как в изотропной среде, — двойного лучепреломления нет. При падении луча под углом к поверхности кристалла наблюдается двойное лучепреломление, характер которого зависит от типа кристалла. В отрицательном кристалле (рис. 233) обыкновенный луч преломляется сильнее необыкновенного. Точки и стрелки на этом рисунке показывают направление колебаний электрического вектора волны, g положительном кристалле (рис. 234) сильнее преломляется необьпсновенный луч. [c.273]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...