Углы полного внутреннего отражения

Предельные углы полного внутреннего отражения на границе с воздухом для некоторых веществ [c.43]

Последнее приводит к зависимости фазы ф от частоты вида (3). Откуда на основе результатов 1.3 и 1.4 сразу же становится ясным, что при полном внутреннем отражении сверхкороткий импульс в общем случае может испытывать как групповое запаздывание, так и искажение огибающей. Особенно сильно огибающая импульса будет изменяться вблизи угла полного внутреннего отражения. [c.50]

Внутри пластинки лучи распространяются под углом, близким к углу полного внутреннего отражения, и свет испытывает многократные отражения от поверхностей пластинки, причем для каждого направления ij образуется множество интерферирующих лучен I, 2, 3, 4, 5,. .. У1 /, 2, 3, 4 (см. рис. 1) соответственно параллельных друг другу. Интерферирующие лучи собираются линзой в ее фокальной плоскости условием максимума интерференции служит равенство разности хода двух соседних интерферирующих лучей целому числу волн. Характерная особенность многолучевых интерферометров типа Люммера-Герке — увеличение фронта световой волны, образующегося в результате сложения всех интерферирующих пучков на интерферометре. [c.11]

Произведем расчет призмы Глана с воздушным промежутком (см. рис. 47, а). Материал призмы — исландский шпат (п = 1,6584, Пе= 1,4864), I om и (gm — углы ПОЛНОГО внутреннего отражения обыкновенного и необыкновенного лучей и — углы соответствующих лучей с осью, ограничивающих поле поляризации в призме ос — угол призмы. [c.87]

Значения предельных углов полного внутреннего отражения углов (—ii) падения на входную грань прямоугольной призмы (рис. 2) [c.98]

Угол 0Q1 называют первым углом полного внутреннего отражения. При условии б >001 угол преломления для продольной волны удовлетворяет неравенству sin 0i > ( j ) sin 0 > 1, откуда следует, что os = =/ ]/[ i/ sin 0)Р — 1 и поэтому угол мнимый. В этом случае амплитуда [c.411]

Угол падения внутри оптически более плотной среды, при которой происходит полное внутреннее отражение, называется предельным углом полного внутреннего отражения (. ) [c.7]

Эти волны возбуждаются при углах, близких или равных углу полного внутреннего отражения. В дефектоскопии это соответствует второму критическому углу, когда в объеме металла исчезает преломленная поперечная волна [c.26]

Внутри пластины лучи света идут иод углом, близким к углу полного внутреннего отражения, но несколько меньшим его. После каждого отражения от наружной новерхности пластины большая часть света отразится обратно внутрь пластины, а небольшая доля выйдет наружу по обе ее стороны. Вышедшие из пластины лучи будут когерентными и образуют интерференционную картину, локализованную на бесконечности. Так же как и в интерферометре Фабри — Перо, здесь будут полосы равного наклона. [c.206]

Для текущих производственных испытаний широко применяются угловые методы измерения показателей преломления, основанные па измерении предельного угла преломления или угла полного внутреннего отражения. [c.465]

Для активного элемента в виде прямоугольного диска с поперечными размерами 4о и с1о/2 и толщиной имеющего поглощающие или неотражающие боковые грани, усреднение длины пути лучей по всем возможным направлениям с учетом зигзагообразного хода части лучей между торцевыми рабочими поверхностями внутри угла полного внутреннего отражения дает [64] [c.88]

Рассмотрим фазовые соотношения для отраженной волны. Прежде всего обратим внимание на то, что для обеих поляризаций от а = 0 до а = авр (угла Брюстера) отраженная волна совпадает по фазе с падающей (рис. 2.4.3, б). После угла Брюстера отраженная волна для параллельной поляризации опережает падающую на п. Затем после угла полного внутреннего отражения Кпр фаза волны для параллельной поляризации возрастет от л до 2я, а для перпендикулярной от О до л. [c.66]

Если угол преломления призмы будет больше угла, рассчитанного по формуле (7.1.10), то любой луч, вошедший в призму, попадет на вторую преломляющую грань под углом аг,. большем угла полного внутреннего отражения. Такой луч из призмы не выйдет. Наиболее часто используются призмы с углом "ул 60 [c.428]

Если световой луч переходит из одной среды в другую, то за счет эффекта преломления света меняется его направление (см. рис. 7, а). Отношение синуса угла падения луча (а) к синусу угла его преломления ( ) называется, как известно, показателем (коэффициентом) преломления п = sin a/sin . Угол падения а, при котором sin = 1, т. е. когда луч скользит по поверхности раздела, называется углом полного внутреннего отражения. [c.116]

Зависимость угла полного внутреннего отражения а от показателя преломления среды. Как следует из определения п, при sin = 1 [c.116]

Кроме того, для гладких поверхностей более возможно наличие на них участков, строго перпендикулярных к оси образца. В связи с этим для полированных поверхностей нами применяется ранее известный метод нарушения полного внутреннего отражения. Параллельный пучок света направляется под углом большим угла полного внутреннего отражения, в местах контакта он проходит насквозь, в зазорах отражается. [c.189]

Ставя Вопрос о границах существования реальной сферической аберрации, мы видим, что параметром, определяющим возможность существования реальной сферической аберрации, будет граничное значение угла полного внутреннего отражения или углов падения и преломления луча для этого граничного случая. [c.179]

Углы полного внутреннего отражения [c.42]

Существование полного внутреннего отражения является одним из следствий преломления рентгеновских лучей в материалах. Однако в связи с тем, что коэффициент преломления для рентгеновских лучей очень мал, углы полного внутреннего отражения также малы. [c.42]

В таблице приведены углы полного внутреннего отражения а для некоторых материалов [108]. [c.42]

При исследовании комбинационного рассеяния поляритонов следует иметь в виду, что в области частот, близких к частоте дна экситонной зоны, показатель преломления поляритонных волн велик, поэтому большая доля поляритонов будет попадать на поверхность кристалла в секторе углов полного внутреннего отражения. Следовательно, средний эффективный путь, проходимый [c.601]

Обычный отраженный луч QAP (рис. 46) удовлетворяет принципу Ферма в том смысле, что это есть путь наиболее быстрого пробега из точки Q в Р из всех путей, лежащих целиком в среде / и испытывающих однократное отражение. Но принципу Ферма удовлетворяет (при i С Сг) и другой путь луч падает на границу под углом полного внутреннего отражения 0o(sin9o = = j 2), затем распространяется по среде 2 вдоль границы раздела и, наконец, снова переходит в среду 1 под углом 0о (QB P на рис. 46) очевидно, что должно быть 0 > 0о. Легко видеть, что такой путь тоже обладает экстремальным свойством время пробега по нему меньше, чем по любому другому пути т Q в Р, частично проходящему во второй среде. [c.389]

ВЗЯТЫМ по этой петле (назовем ее С", рис. 48) это н есть боковая волна Этот интеграл легко вычислить, если точка /i isinO не слишком близка к i%2, т. е. если угол 9 не слишком близок к углу полного внутреннего отражения 00 ). [c.393]

Пожалуй, наибольшую популярность имел способ селекции, основанный на использовании зависимости коэффициента отражения на границе раздела двух сред от угла падения [154, 170]. Вблизи критического угла полного внутреннего отражения указанная зависимость является особенно резкой, поэтому именно такие углы падения и используются. Для усиления селектируюпдего воздействия можно заставлять свет претерпевать многократные отражения (рис. 4.5 г). В 60-х годах было предложено большое число модификаций селекторов подобного рода, объед1№яемых общим названием селекторов на полном внутреннем отражении. [c.218]

Оценка коэффициента отражения зеркала при скользящем падении может быть сделана на основании формул электромагнитной теории света, связывающих угол полного внутреннего отражения с концентрацией электронов в отражающем веществе. (Речь идет, разумеется, об электронах, принимающих участие в дисперсии.) Оказывается, что для данной длины волны критический угол возрастает как С — концентрация элексро-нов). Или, иначе говоря с увеличением С при данном угле падения можно наблюдать излучение с более короткой длиной волны. Из этих соображений следует, что в условиях скользящего падения выгоднее всего покрывать решетку платиной или золотом, для которых С велико. Наоборот, для углеводородов С мало, поэтому коэффициент отражения решетки уменьшается при осаждении на ее поверхности паров масла. Это заставляет считать более целесообразным применение ртутных диффузионных насосов, а пе масляных [23]. Рассчитанные по электромагнитной теории значения углов полного внутреннего отражения согласуются с экспериментальными данными. [c.133]

Пучок света, проходящий через призму Глана — Томсона, внутри призмы разделяется на два взаимно-перпендикулярно поляризованных пучка с колебаниями в плоскостд чертежа и перпендикулярно к ней. Призма состоит из двух частей, склеенных по диагональной плоскости прозрачным веществом (например, пихтовой смолой, льняным маслом, глицерином, иногда даже водой и пр.), которое имеет подходящий показатель преломления. Если при этом подобрать угол а так, чтобы он был меньше угла полного внутреннего отражения для необыкновенного нучка лучей и больше соответствующего угла для обыкновенного нучка лучей, то из иризмы выйдут только необыкновенные лучи обыкновенные же полностью отразятся на диагональной грани и поглотятся зачерненной боковой гранью призмы. [c.493]

Действительно, как видно из рис. 369, при увеличешпх угла падения пучка за пределы некоторого угла г , кроме необыкновенных лучей, через нризму будут проходить и обыкновенные, так как они не будут теперь падать на диагональную грань призмы под углом полного внутреннего отражения. С другой стороны, лучи, которые падают на торцовую грань призмы под углами большими, чем хотя и разделяются внутри призмы на два [c.493]

Дальнейшее повышение средней мош,ности излучения возможно с уменьшением поперечного размера активного элемента. В пределе мы приходим к пучку активированных неодимом световодов с размером каждого менее 1 мм. Из-за волноводного характера распространения света в таких миого.модовых волокнах излучение на их выходе имеет большую угловую расходимость, определяемую углом полного внутреннего отражения в световоде [c.189]

Если луч света падает из оптически более плотной среды в оптически менее плотную (см. фиг. 142-9) под угло.м, большим угла полного внутреннего отражения , то наступает явление полного внутренргего отражения. Однако отражение света происходит не точно на границе разделадвух сред. Лучи проникают на 0,3—0,4 мк в менее плотную среду, прежде чем отразятся назад. Если на контролируемую поверхность наложить гипотенузной гранью стеклянную или кварцевую призму, то явление полного внутреннего отражения нарушается во всех тех точках, которые соприкасаются с призмой или расстояние от которых до ее поверхности не более 0,3—-0,4 мк. Эти точки в первом приближении идентичны точкам, несущим сопрягаемую деталь. [c.474]

Число волноводных мод в пленке. Процесс уменьшения угла 0т с ростом m (равно, как и процесс изменения прочих параметров) не может быть бесконечным. Угол 0 не может, очевидно, стать меньше предельного угла полного внутреннего отражения на границе пленки с подложкой 0ПРСД. определяемого известным соотношением [c.249]

Мы в дальнейшем называем углом полного внутреннего отражения угол скольжеаия 0п. [c.51]

Вторично qz обращается в нуль при обращении в нуль второй скобки в (3.9). Разумеется, это возможно лишь при наличии отрицательной кривизны соответствующей ориентации на кривой ktiQ). В нашем случае такая ситуация возникает при выполнении неравенств (3.3). Угол 0па < 0ni, при котором qz = О, назовем вторым предельным углом полного внутреннего отражения. Его значение находится из уравнения kt (0п2)соз 0в2 = kit. При дальнейшем уменьшении угла скольжения 0 < 0па величина gi больше нуля, и соответствующее решение описывает квазипоперечную волну, уходящую от границы, но под углом скольжения, отличным от угла скольжения зеркально отраженной волны. Иными словами, возникает явление двулучеотражения без изменения ветви. Наконец, при некотором угле 0 = 0о(О < 0о < 0пг) групповая скорость падающих волн становится параллельной границе. Угол 00 можно определить из (3.9), учитывая очевидное равенство ql %) = ql (0д). При этом получаем уравнение на 0о . [c.63]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...