Отражение волны ускорения

Отражение волны ускорения. Волна ускорения, приходящая к поверхности Г, разделяющей две среды I и II, отражается и преломляется. Поверхность Г можно математически описать двумя способами, а именно [c.168]

Отражение и преломление волны ускорения [c.168]

Преломление волны ускорения. Как и в случае отражения волн, можно рассматривать уравнения (24.11) — (24.14) для преломления. Следует только помнить, что для преломленных волн поверхность запаздывания должна быть построена для среды II. Задача отражения и преломления исследована также в [47]. В общем случае существуют три преломленные волны. В частных случаях может возникнуть одна, две или три поверхностных волны. Более детальное обсуждение поверхностных волн представлено также в статьях [48—50]. [c.171]

Одними из перспективных методов интенсификации производства в нефтегазодобывающей промышленности являются методы, основанные на волновой технологии [1-3]. В ее основе лежит идея о преобразовании колебаний и волн в другие формы механического движения. Нелинейная волновая механика многофазных систем позволила открыть ряд эффектов, происходящих в многофазных системах, в частности односторонне направленное перемещение твердых частиц и капель и ускорение течений жидкости в капиллярах и пористых средах, увеличение амплитуды волны по мере удаления от источника из-за нелинейного взаимодействия волн и пр. Для реализации этих эффектов в промышленности необходимы генераторы, создающие требуемые типы волн — гармонические, периодические импульсы, ударные и т. д. В зависимости от конструктивного исполнения устройств, предназначенных для создания периодических импульсов, можно обеспечить как ударное, репрессивное, так и депрессивное воздействие на пласт с целью повышения производительности добывающих или приемистости нагнетательных скважин. Принцип действия некоторых конструкций, предназначенных для ударного воздействия на пласт, можно охарактеризовать как мгновенную остановку падающего столба жидкости. Для определения амплитуды ударного воздействия и формы импульса необходимо знать волновую картину (динамику распространения прямых и отраженных волн сжатия и разряжения), возникающую в жидкости. [c.208]

В обоих случаях Арр при ар = О - положительное число тем большее, чем больше различие ypi и уп ( контрастность фаницы). С увеличением р СКО уменьшается, образуя локальный минимум, а затем с ускорением возрастает, стремясь к единице при ар -> 90°. Для сильной фаницы кривая Арр (ар) кривая оси абсцисс в минимуме не достигает. Отраженная волна лишь уменьшает свою амплитуду при углах падения, соответствующих минимуму кривой. Для слабой фаницы этот минимум может оказаться ниже оси абсцисс. В результате при изменении а отраженная волна при двух углах падения затухает до иуля. Между этими углами падения знак первого смещения волны обратен тому знаку, который есть у нее при малых (ар-по 0) и больших углах падения (ар - 90°). [c.34]

В результате влияния прямых и отраженных волн давления и ускоренных масс газов в выпускном трубопроводе во время перекрытия клапанов за выпускным клапаном может образоваться волна [c.66]

По изменению частоты при отражении волны от движущейся границы может быть определена скорость границы. Предложено также использовать этот эффект для умножения частоты эл.-магн. волн, применяя в кач-ве отражающих тел, в частности, пучки ускоренной плазмы. Эксперимент подтвердил такую возможность, однако достигнутая эффективность преобразования частот пока невелика. [c.870]

Отрицательная эффективная масса означает, что ускорение электрона направлено против действия внешней силы. Это видно из рис. 7.11,6. При k, близких к границе зоны Бриллюэна, несмотря на увеличение k, скорость электрона уменьшается. Данный результат является следствием брэгговского отражения. В точке k=nja электрон описывается уже не бегущей, а стоячей волной и Угр=0. [c.235]

Результаты измерений демонстрируют влияние ориентации нагрузки на величину разрушающих напряжений в стали — при нагружении в направлении прокатки сопротивление динамическому разрушению составляет 4 — 4,4 ГПа и на 10—15% выше, чем в случае поперечного приложения нагрузки. Различие в затухании колебаний коррелирует с видом поверхностей разрушения. Для образцов, подвергнутых ударной нагрузке в направлении прокатки, поверхности разрушения были мелкозернистыми, светлыми, с высокой степенью однородности. В случае поперечного приложения нагрузки разрушение происходило главным образом по межзеренным границам. Поверхности разрушения второй группы образцов демонстрировали четко выраженную текстуру прокатки, были гораздо более неоднородными и имели темный цвет. Очевидно, что увеличение шероховатости поверхности разрушения должно приводить к ускоренной дисперсии волн 6 процессе многократных отражений. [c.184]

На следуюш,их трех графиках [Ь = 2 2,5 3 м) увеличение амплитуды удара о преграду вызвано ускорением нижнего конца столба волной сжатия, образовавшейся при отражении от верхнего конца волны разряжения. [c.213]

При повышении давления в окружающем пространстве регулярное отражение скачка от линии симметрии сменяется неправильным— маховым (рис. 3.15.12,6, см. также рис. 3.15.7,6). Вызванная взаимодействием отраженного скачка со свободной границей волна разрежения приводит к ускорению дозвукового потока за центральным маховым скачком это ускорение может разогнать поток в центральной части струи до сверхзвуковой скорости. При дальнейшем повышении давления махов скачок перекрывает все сечение канала. Повышение давления в окружающем пространстве до значения, большего давления за прямым скачком, делает невозможным истечение струи без ее перестройки внутри канала. [c.317]

Ускоренные электроны пучка возбуждают рентгеновское характеристическое излучение атомов вещ,ества. Возникаюш,ее излучение разлагается в спектр, а интенсивность линий спектра регистрируется с помощью счетчика фотонов. Качественный состав микрообъема определяется сопоставлением длин волн линий характеристического спектра, вычисленных по углу отражения этих линий от кристалла по закону Вульфа-Брэгга с табличными значениями длин волн. Концентрация элемента в анализируемом объеме определяется по интенсивности соответствующих линий, которая сводится к сравнению интенсивности линий от исследуемого образца с интенсивностью аналогичной линии от стандартного образца, в котором содержание анализируемого элемента известно. Изменение концентрации элемента вдоль выбранного направления вызывает пропорциональное изменение интенсивности излучения, которое записывается в виде концентрационных кривых на диаграмме автоматически. [c.230]

При отражении ударной волны от свободной поверхности жидкости ее поверхностный слой в некоторые моменты времени может получить ускорение, направленное вниз — внутрь жидкости. Но так как эти ускорения прикладываются неравномерно ко всей поверхности и разнятся по величине на разных ее участках, то многие участки жидкости могут продавиться и втянуться внутрь—в глубь ее поверхности и, увлекая за собой воздух, могут создавать явления, сходные с описанным нами ранее явлением воздушной кавитации. Одновременно с этим и по этим же основным причинам, особенно при отражении ударной волны от неровной, волнующейся поверхности жидкости, некоторые участки ее могут одновременно с погружением внутрь соседних участков, наоборот, взлететь вверх, что и наблюдается в действительности. [c.260]

Большой интерес в связи с этим приобретает изучение характера ускорения и движения плазмы в ударной трубе с электрическим воз-%ждением, структуры потока за ударными волнами, отражения ударных волн и плазмы от торца трубы. Перечисленные задачи, разумеется, не исчерпывают всех проблем, решение которых необходимо для создания всесторонне обоснованного и надежного метода получения и исследования высокоскоростных потоков плазмы при высоких температурах. [c.59]

Реальный процесс формирования ударной волны не является одномерным. Волны, исходящие от толкающего газа, имеют первоначально полусферическую форму и догоняют ударную волну после многократного отражения от стенок трубы (рис. 1, 2). Это усложнение, однако,, оставляет в силе основное положение о том, что ускорение ударной волны происходит вследствие увеличения параметров газа в области между скачком и контактной поверхностью. Слои газа, первоначально нагретые слабой ударной волной до ее ускорения, получают дополнительную энергию от волн сжатия, поступающих от толкающего газа или отражающих от стенок трубы. Эти волны сжатия, взаимодействуя с ударной волной, усиливают ее. [c.82]

К моменту 1 0,2 10" с ударная волна достигает плиты и отражается от нее волной сжатия. Взаимодействие ударной волны с пластиной начинается при л 0,5 10 с. Пластина перемещается, давление на ее поверхности резко падает до ркр и там возникает кавитация. В это же время на оси симметрии фокусируются волны сжатия, отраженные от боковых поверхностей. Давление на оси сильно возрастает, потом падает и жидкость разрушается. Кавитация охватывает центральную и прилегающую к пластине части бака (рис. 21, а). Максимальное давление / = 25 МПа возникает в центре плоской стенки камеры, что приводит к образованию потока кавитирующей жидкости на пластину. При 1 = 0,8 10 с скорость центральной части пластины достигает 18 м/с. Ускоренное увеличение прогиба пластины приводит к дальнейшему росту объема бака и значительному уменьшению плотности жидкости, особенно вдоль оси симметрии. К моменту = 1,5 10 " с область кавитации (ОК) охватывает большую часть цилиндрической стенки, ограничивая клинообразный объем неразрушенной сжатой жидкости с давлением около в МПа (рис. 21, б). [c.91]

Волновая теория, конечно, не могла считаться полной, пока не была установлена природа световых колебаний, или колебаний мирового эфира, как говорили физики девятнадцатого (и отчасти первой четверти двадцатого) века. Они не сомневались, что эфир подчиняется обычным законам механики Ньютона и к нему применимы такие понятия, как плотность, упругость, пространственное перемещение, скорость, ускорение и пр. Они пытались вывести строение и свойства эфира из наблюдаемых явлений и экспериментально установленных законов оптики. Поперечность световых волн заставила приписать мировому эфиру свойства твердой среды. Это породило ряд трудностей, в частности в вопросе об отражении и преломлении света (подробнее см. 63). Нет необходимости останавливаться на этих трудностях и попытках их преодоления в теории эфира. Все это уже давно потеряло актуальность и сохранило лишь исторический интерес. [c.28]

В твердых и жидких телах тепловое движение носит иной характер. В этих случаях атомы движутся ускоренно, и рассуждение с переходом к движущ ейся системе отсчета здесь неприменимо. Атомы совершают колебания около положений равновесия и тем самым модулируют поле световой волны. В результате не только сохраняются вторичные волны с прежней частотой, но возникают и волны с новыми частотами. К излучениям с прежними частотами применимо все сказанное выше. С ними связана возможность регулярного распространения световых волн в твердых и жидких средах, а также правильного отражения и преломления их на зеркальных поверхностях тел. Излучения же с изменившимися частотами приводят к появлению в рассеянном свете новых частот. [c.430]

Итак, при взаимодействии с пограничным слоем, скачок уплотнения отражается в виде двух скачков с промежуточным ускорением в волне разрежения. Поэтому суммарные потери полного давления на скачке МС больше, чем потери при регулярном отражении скачка от стенки. [c.299]

Практический интерес представляют случаи отражения волн разрежения от стенки и от свободной границы струн. Первый случай показан на рис. 5.9,а. При пересечении первичной волны разрежения AB линии тока, деформируясь, поворачиваются на угол б. Первая характеристика АВ отражается от стенки, причем элемент отраженной волны BD пересекает первичную волну разрежения. Следовательно, вдоль BD давление должно падать, а скорость увеличиваться. К такому же выводу мы приходим, рассматривая поведение линий тока непосредственно у стенки здесь при безотрывном обтекании линии тока параллельны стенке и, следовательно, повернуты на угол 3 к линиям тока, расположенным за характеристикой AD. Такой поворот означает ускорение сверхзвукового потока. Отсюда заключаем, что волна разрежения отражается от плоской стенки в форме волны разреясения, т. е. сохраняет знак воздействия на поток. Легко видеть, что отраженные характеристики составляют с направлением стенки угол, меньший угла соответствующих первичных характеристик, так как скорость за точкой падения увеличивается. С удалением от стенки угол отраженной характеристики уменьшается в связи с тем, что характеристика пересекает область разрежения (на участке BD) и вдоль характеристики скорость [c.121]

На рис.7.И приведено несколько экспериментальных [20] профилей скорости свободной поверхности мишеней, представляющих собой лист алюминиевой фольги толщиной 33 мкм. Параметры ионного пучка неполностью воспроизводятся от опыта к опыту, что привело к появлению качественных особенностей на профилях скорости в опьгге 3329 на первой циркуляции волн фиксируется максимум скорости, тогда как в опыте 3334 скорость возрастает монотонно. Последующее ускорение свободной поверхности состоит из нескольких отчетливо выраженных ступенек, связанных с многократными отражениями волн сжатия и разрежения между свободной поверхностью и границей испаренного вещества. Поскольку [c.264]

В начале продувки давление в продувочном коллекторе понижается вследствие процесса вытекания из него продувочного воздуха. Давление в цилиндре продолжает падать за счет воздействия ускоренного столба газов в выхлопном трубопроводе при большой площади открытия выхлопных органов по сравнению с площадью открытия продувочных. Здесь может иметь значение также низкое давление (или часто разрежение) в выхлопном коллекторе. После достижения некоторого значения, обычно ниже атмосферного, давление в цилиндре повышается, затем опять несколько падает. Дальнейшие волны имеют меньшие амплитуды или иногда почти совсем стираются. Направляемый продувочными органами воздух стремится итти в цилиндре по определенному пути (зависящему от типа продувки, формы поршня, конструкции и размеров продувочных органов, отношения 3/0 и ряда параметров процесса), освобождая те или иные области цилиндра от продуктов сгорания. Последние продолжают вытесняться в выхлопной трубопровод вместе с некоторой частью примешивающегося к ним продувочного воздуха, к-рая увеличивается по мере течения процесса. Как и во время первой фазы процесса, протекание давления в цилиндре во время продувки является следствием течения газов через продувочные и выхлопные органы при переменных давлениях в коллекторах (в к-рые возвращаются отраженные волны давлений) при воздействии ускоренных масс газов в трубопроводах, а также при распространении волн по цилиндру. Кроме того нужно иметь в виду наличие мертвых зон в цилиндре, влияющих в свою очередь на распределение давлений по цилиндру и на качество продувки. К концу процесса давление может значительно повыситься, что связано с влиянием ускоренного столба газов в продувочном трубопроводе при известных соотношениях плои адей открытия органов распределения (в особенности при наличии фазы наддува), с влиянием волн в трубопроводе и отчасти с влиянием сшатия. Последнее обстоятельство может сказаться в том случае, если напр, рассматриваемая машина — двухпоршневая, в к-рой имеет место значительное изменение объема во время процесса. Во многих конструкциях стагщонарных двигателей закрытие выхлопных органов происходит позже закрытия продувочных, что характеризует наличие фазы дополнительного выхлопа. [c.157]

Вызванные изменением режима движения (набор или сброс тяги, торможение, ускорение на спуске или замедление на подъеме) силы упругости передают воздействие локомотива на каждый последующий вагон. Вагоны поезда обладают инерцией и поэтому под действием сил упругости пружин в поглощающих аппаратах автосцепок приходят в колебательное движение не мгновенно, а с некоторым запаздыванием. Чем дальше расположен вагон от локомотива, тем позднее начнутся его продольные кйлебания. На перевалистом профиле источников колебаний может быть несколько, а если учесть влияние отраженных волн продольных колебаний, то можно понять, что происходит с вагонами в середине поезда. [c.177]

Угол отклонения маятника 1 со стальным шаром на конце строго фиксирован На конце маятника можно закреплять стальные шары различной массы для изменения параметров ударного импульса при соударении с мерным стержнем 2, подвешенным на тягах 3 маятникового подвеса. На свободном торце мерного стержня закреплен ударный акселерометр 4. Электрический сигнал, пропорциональный ударному ускорению на свободном торце стержня, с выхода акселерометра через предварительный усилитель 5 поступает на первый вход двухлуче-вого электронного осциллографа 6. HajBTopoft вход осциллографа поступает электрический сигнал, пропорциональный пе )емещению частиц стержня при воздействии прямой и отраженной ударной волн, с тензодатчиков. закрепленных на поверхности мерного стержня и включенных в мостовую схему 7. Питаются тензодатчики и электромагнитное устройство, удерживающее маятник в исходном положении, от источника питания S. Для установления соответствия показаний ударного акселерометра показаниям [c.367]

На рис.2.15 приведена схема лазерного допплеровского измерителя скорости VISAR [50, 51]. Фиксация изменений скорости отражающей поверхности с его помощью производится путем регистрации периодических изменений интенсивности (биений) при интерференции двух лучей когерентного света с близкими длинами волн. В данном случае интерферируют лучи света, отраженного от движущейся поверхности в разные моменты времени. Если скорость отражающей поверхности изменяется, то, вследствие сдвига по времени, величина эффекта Допплера для интерферирующих лучей оказывается различной. Регистрируемые фотоприемниками биения интенсивности имеют частоту, пропорциональную ускорению отражающей поверхности и величине относительного сдвига по времени. [c.67]

В самом деле, проследим процесс образования первичной волны сжатия. Нормальное пламя в начальный период своего распространения всегда движется с положительным ускорением. Вследствие этого от фронта пламени, как было сказано, непрерывно бегут со скоростью звука элементарные волны сжатия. При повышении температуры газа последующие элементарные волны сжатия будут непрерывно нагонять предыдущие, постепенно формируя волну сжатия. В двигателе ускорение ноомаль-ного сгорания недостаточно, чтобы первые элементарные волны сформировали первичную волну сжатия где-то между фронтом пламени и стенкой цилиндра. Однако отразившись от стенки, они продолжают формирование волны сжатия при обратном движении. После отражения от противоположной стенки волна сжатия, пусть еще несформировавшаяся, размытая, с небольшой амплитудой, после своего прохождения через фронт пламени начнет суммироваться со второй серией элементарных волн сжатия. Условия для этого слияния особенно благоприятны, если принять во внимание, что скорость распространения волны сжатия больше скорости элементарных волн второй серии, бегущих впереди нее, и меньшее скорости элементарных волн, распространяющихся позади. Этот процесс слияния элементарных волн с основной волной сжатия повторяется в каждом цикле отражения. Схематически процесс слияния элементарных волн иллюстрируется на фиг. 65. Очевидно, с каждым циклом отражения перепад давления ь первичной волне сжатия будет увеличиваться. [c.175]

Результаты вычислений приведены в табл. 29, из которой видно, что за время положительного ускорения сгорания, в зависи-аиости от размера диаметра цилиндра и продолжительности сгорания, число отражений формирующейся волны сжатия колеблется в пределах от 5 до 19. [c.176]

Возбуждение струн дискантового регистра. В дискантовом (верхнем) регистре (примерно 61...88 хоры) периоды колебаний струн не только сравнимы со временем удара молотка, но и могут быть меньше его. В дискантовом регистре за время удара к месту касания молотком струны успевают вернуться отраженные опорами волны не только от ближней, но и от дальней опоры. Анализ показывает, что влияние отрал<енных волн на ускорение молотка, а следовательно, и характер силы, действующей на струну, практически незначительно. Поэтому можно считать, что сила, действующая на молоток, изменяется по закону, близкому к синусоидальному. Поскольку время касания молотком струны больше периода ее собственных колебаний, реакция струны на молоток имеет упругий характер. Амплитуды колебаний струны малы по сравнению с величиной сжатия фильцевой подушки молотка (он более гибкий, чем струны). Зависимость ускорения молотка от времени имеет форму, близкую к синусоидальной. Тогда силу воздействия молотка па струну, если пренебречь трением фильцевой подушки (/ = 0), можно представить в виде [c.138]

На фиг. 17 приведена типичная фоторегистрация горения ацетилено-кислородных смесей (50% С2Н2 v=5 л). Ускорение пламени начинается при rfi=ll см Rei = l 10 При 2=23 см Re2= = 3 105 3 точке Д отвечающей месту соприкосновения фронта пламени с взрывной трубкой, возникает отраженная ударная волна, распространяющаяся по продуктам сгорания со скоростью 2800—2900 м сек, т. е. примерно равной детонационной для исследуемых смесей. [c.51]

Верхняя часть системы (см. рис. 8.4,а)— невесомая пластина, пружина с жесткостью и демпфер 61 моделируют эффект, создаваемый продольными волнами. Параметры и зависят от радиуса штампа, плотности материала полупространства и скорости продольных волн и не зависят от коэффициента Пуассона и скорости поперечных волн. Нижняя часть системы соответствует вкладу, вносимому в динамическое поведение штампа поперечными и ре-леевскими волнами. Параметры тг, 2, 2 также зависят от размеров штампа и плотности среды, но в отличие от параметров верхней системы зависят от V и Сз и не зависят от скорости продольных волн. Тем самым в модели разделено влияние продольных волн и поперечных, а также реле-евских волн на движение штампа. Продольные волны создают сопротивление движущемуся штампу (фундаменту), зависящее от его перемещения и скорости. Поперечные и релеевские волны создают также и сопротивление, которое зависит от ускорения движения штампа, что нашло свое отражение в появлении массы тг. При [c.119]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...