Область отталкивания

Отметим, что к тому же результату ведет использование формулы (14) (в области отталкивания и с последующим аналитическим продолжением по ао), в которую вместо иь нужно подставить (см. п. 1) [c.305]

Замечание. По терминологии Адамара [2, 183] область Ve при малых е является областью отталкивания. [c.133]

Частицы внутри конуса взаимодействия при аСар отталкиваются от первого шара, а частицы вне этого конуса притягиваются к нему. Поперечная сила, как это следует из (3.8), стремится вывести частицы из области отталкивания в область притяжения [c.134]

Из уравнений (4. 5. 4) следует, что в области углов, удовлетворяющих условию )> 1/3, имеет место притяжение двух пузырьков газа, а для остальных углов — отталкивание пузырьков. Бу дем предполагать [551, что существует такое критическое значение угла 00, что если Т о=соз 0 , то относительное движение [c.154]

Потенциальная энергия взаимодействия двух атомов для отрицательных значений х обычно существенно отрицательна (т. е. соответствует отталкиванию), и поэтому S и х) положительны, что соответствует расширению твердых тел при их нагревании. Немногие известные случаи сжатия твердых тел при нагревании связаны преимущественно с эффектами магнитного упорядочения спинов электронов. Для сплавов с малым коэффициентом расширения, например таких, как инвар, тепловое расширение и магнитное сжатие взаимно компенсируют друг друга в той области температур, которая представляет практический интерес. [c.239]

Пока энергия а-частицы (й ) мала, частица не может преодолеть силу кулоновского отталкивания и достигнуть области действия ядерных сил (рис. 30). В этом случае рассеяние происходит в строгом соответствии с формулой Резерфорда (И 1.4). С увеличением энергии а-частица при некотором значении (( пред)- достигает области начала действия ядерных сил и в рассеянии появляется аномалия — отклонение от формулы Резерфорда. [c.88]

Верхняя часть кривой обусловлена взаимным кулоновским отталкиванием, которое испытывают ядро и заряженная частица. Характер убывания потенциала в этой области передается законом [c.433]

Очень важной характеристикой является знак фазы, который определяется характером действующих сил (притяжение или отталкивание). Если у системы нет связанного состояния, то протяжению соответствует положительная фаза, а отталкиванию— отрицательная. На рис. 206 дано схематическое изображение волновой функции для случаев отсутствия взаимодействия (пунктирные кривые), отталкивания (сплошная кривая на рис. 206, а) и притяжения (сплошная кривая на рис. 206, б). Из рисунка видно, что в случае отталкивания волна как бы выталкивается из области действия отталкивательного потенциала, в результате чего она приобретает отрицательный сдвиг фазы на больших расстояниях, т. е. отстает по фазе от падающей волны. В случае притяжения волна как бы втягивается потенциальной ямой, в результате чего она приобретает положительный фазовый сдвиг на больших расстояниях, т. е. опережает по фазе падающую волну. [c.497]

Из рис. 24 видно, что экспериментальное значение числа рассеянных протонов совпадает с рассчитанным по формуле Мотта в области / (7 р<0,1 Мэе), значительно меньше рассчитанного в области II (0,1 < Гр<0,65 Мэе) и резко возрастает над ним в области III (Гр>0,65 Мэе). Это означает, что при малых энергиях падающих протонов, т. е. для больших параметров удара р (область /), имеется только кулоновское отталкивание двух протонов (рис. 25,а). С ростом энергии (область II на рис. 24), т.е. с уменьшением расстояния р, кулоновское отталкивание начинает компенсироваться ядерным притяжением которое срав- [c.50]

Отсюда следует, что взаимодействие отталкивания проявляется в области размером р 3-10-" м. [c.74]

Во всех реальных кристаллах одновременно содержатся и дислокации и точечные дефекты. Между ними всегда есть некоторое взаимодействие. Дело в том, что даже вокруг простейших дефектов — вакансии и междоузельного атома — существуют поля упругих напряжений. Ясно, что междоузельный атом является сильным центром отталкивания и вызывает в решетке напряжение сжатия. Вакансия обычно, наоборот, стремится стянуть решетку вокруг себя и, следовательно, является относительно сильным центром растяжения. Области сжатия и растяжения, как мы видели, существуют и вокруг краевых дислокаций. Поэтому между дислокациями, имеющими краевую компоненту, и точечными дефектами возникает упругое взаимодействие. Междоузельные атомы и вакансии притягиваются к дислокации. В области растяже- ния возникает повышенная концентрация междоузельных атомов и пониженная концентрация вакансий, а в области сжатия —наоборот (рис. 3.26). [c.108]

Теоретический анализ показал, что таким взаимодействием является притяжение между электронами, которое осуществляется через колебания решетки. Как представить себе такое взаимодействие В узлах кристаллической решетки металла находятся положительно заряженные атомные остовы. Электрон в такой решётке стремится притянуть к себе положительные ионы. Таким образом, в окружающей электрон области происходит скопление положительных зарядов. Принято говорить, что под действием отрицательного заряда электрона решетка поляризуется. Второй электрон, находящийся неподалеку, притягивается к поляризованной области, а следовательно, к первому электрону. Конечно, между электронами существует и кулоновское отталкивание, однако если притяжение окажется сильнее отталкивания, то результирующим взаимодействием станет притяжение. [c.267]

В области превалирования сил отталкивания - <0 (и F[ R), [c.208]

Радиоактивный а-распад нашел свое объяснение в туннельном эффекте. Потенциальная энергия положительно заряженной а-частицы в поле положительно заряженного ядра является положительной и возрастает обратно пропорционально расстоянию от ядра при уменьшении этого расстояния (рис. 62). Если бы, кроме сил кулоновского отталкивания, никаких других сил не существовало, то частица не смогла бы удержаться в ядре. Однако при некотором малом расстоянии в действие вступают большие ядерные силы притяжения, которые удерживают а-частицу в ядре. Эти ядерные силы притяжения резко уменьшают потенциальную энергию (притяжение ), в результате чего в области, имеющей размеры ядра, для а-частицы образуется потенциальная яма, которая от внешнего пространства отделена потенциальным барьером. По классической механике, покинуть ядро могут только те а-частицы, энергия которых больше высоты потенциальною барьера. Однако эксперименты по бомбардировке ядер показывают, что энергия а-частиц, вылетающих из ядра, меньше высоты потенциального барьера. Следовательно, а-частицы, вылетающие из ядра, проникают через потенциальный барьер посредством туннельного эффекта. [c.184]

До сих пор мы рассматривали столкновения с ядрами нейтральных частиц с ненулевыми массами, т. е. фактически нейтронов. Для заряженных частиц, например протонов, поведение сечений при низких энергиях будет иным за счет существования кулонов-ского отталкивания, препятствующего частице подойти достаточно близко к ядру, чтобы произвести реакцию и, как это ни парадоксально, выйти из области действия ядерных сил. Кулоновское отталкивание имеет большой радиус действия и в основном проявляется вне ядра. Поэтому в ряде случаев с хорошей точностью [c.130]

Характерная особенность пластической деформации упорядоченных сплавов — наличие на границе упорядоченных и неупорядоченных областей так называемых сверхструктурных дислокаций, представляющих собой две обычные дислокации, связанные между собой анти-фазной границей (рис. 263). Наличие сверхструктурных дислокаций было установлено экспериментально. Ширина антифазной границы определяется упругим отталкиванием дислокаций одного знака, окаймляющих антифазную границу. [c.494]

Второй корень уравнения (4.5) не имеет физического смысла получается и<С.Ь. Из выражения (4.6) видно, что с возрастанием температуры минимум на изотермах смещается в область низких плотностей (низких давлений). Физически это означает увеличение сил отталкивания, что происходит в связи с увеличением частоты столкновений. В пределе при рт=0 получаем значение температуры Бойля [c.103]

В первом случае атом внедряется при переходе из узла решетки в междуузлие на месте ушедшего атома образуется вакансия. Этот тип дефекта называется дефектами Френкеля. Энергия образования этих дефектов примерно равна сумме энергии образования вакансии и внедрения. При образовании дефектов Френкеля энергия кристалла возрастает, так как атом проникает в область, где силы отталкивания между внедренным атомом и окружающими его атомами очень велики кристаллическая решетка металла упруго деформируется. [c.32]

С увеличением давления, т. е. при уменьшении расстояния между молекулами, силы притяжения между ними возрастают, из-за чего объем реального газа становится меньше, чем объем идеального. В диаграмме Z — р это соответствует области уменьшения коэффициента сжимаемости с ростом давления. При дальнейшем сближении молекул проявляются силы отталкивания, препятствующие уменьшению объема газа. Эти силы быстро возрастают с уменьшением расстояния между молекулами (рис. 1-15). Поэтому уменьшение объема [c.25]

Характер рассмотренной кривой показывает, что без большой погрешности левую ветвь ее, соответствующую области действия силы отталкивания, можно заменить вертикальной прямой, расположенной на расстоянии do от оси ординат (рис. 6-2). Это означает, что силу отталкивания можно считать бесконечно большой, а сами молекулы — твердыми упругими шариками с диаметром da. [c.83]

Параметр порядка равен нулю на оси К. в. и восстанавливается до равновесного значения без ноля на расстоянии от оси. Эта область наз. сердцевиной (к о р о м) вихря. Вокруг оси К. в. циркулирует незатухающий сверхпроводящий ток, исчезающий на расстоянии б от оси вихря. Из условия минимума свободной энергии сверхпроводника следует, что вихревая нить всегда несёт один квант маги, потока Фц= = z/2e i2,07 10- 5 Вб, т. к. энергия вихревой нити на единице длины есть (пФ,)/4я5)2 In (С 6/ ), и нить с двумя квантами (и=2) имеет вдвое большую энергию, чем две нити с одним квантом потока (и=1). Образование решётки из К. в, обусловлено их взаимным отталкиванием. С существованием К. в. свя.чана характерная линейная температурная зависимость теплоёмкости сверхпроводников II рода при низких темп-рах. [c.268]

КУЛОНОВСКИЙ БАРЬЕР ЯДРА — потенциальная энергия кулоновского отталкивания одноимённо за-ряж, частиц вне области действия ядерных сил. К. б. я. даётся ф-лой [c.533]

При перекрытии электронных оболочек подлетающей частицы и частиц поверхности твёрдого тела происходит их отталкивание друг от друга, причем крутизна потенциальной кривой в области отталкивания зависит от координаты в плоскости решётки ц определяется периодически изменяющейся электронной плотностью поверхности, к-рая является, т, о., дифракц. решёткой для частиц пучка. Микроскопич. теория этой части взаимодействия еще мало разработана. Чёткость картин дифракции на щелочно-галоидных кристаллах объясняется различием радиусов анионов и катионов в них. При Д. а. и м. на илотноупакованных гранях металлов с малыми миллеровскими индексами чётких максимумов нет, т. к. электронная плотность поверхности в этом случае нивелирована коллективи-зированными электронами поэтому для наблюдения ООЗ [c.663]

В первоначальных работах Джонсон и Марч [35], Джонсон, Хатчинсон и Марч [7] исследовали непосредственно радиальную функцию распределения gf(r). Было не ясно, что малые углы рассеяния являются столь значительными, как это показано исследованиями f K) в гл. I. Ограничимся распространением прямой корреляционной функции в /С-пространстве, которая приводит к виду с дальним пределом для жидких металлов в г-пространстве. Таким образом, получение более точных результатов следует отложить до проведения подробных экспериментальных исследований, предпочтительнее для переменной температуры. Хотя авторы и нашли некоторые колебательные свойства (рассмотрим их численные результаты для А1 и РЬ ниже) и длина волны колебаний была одного порядка с длиной волны, предсказанной моделью точечных ионов (см. гл. Г), т.е. я/й/, приведенное Эндерби и Марчем [11] доказательство не подтверждает того, что парный потенциал определяется в области вокруг 2kf, вплоть до самых больших расстояний, для которых и оценивался потенциал. Тем не менее первая область отталкивания в Ф(г) в конце концов, по-видимому, сливается с областью, ограниченной резко очерченной поверх- [c.41]

Хотя вычисления, описанные в гл. IV, кажутся нам все же лучшими из тех, которые мы имеем, видно, что недостатки в этих данных о приближениях, выполненные для Пз, оставляют значительные неопределенности в Ф(г). Кроме того, что Ф(г) имеет достаточно обширную область отталкивания за пределами первого минимума, Джонсон и Марч, а затем Кохран для натрия, Аскарелли для галлия, Коулей, Вудс и Долинг [48] для калия показали, что вид парного потенциала для больших значений г остается спорным. [c.50]

Практический интерес представляют движения, в которых переход от перелета к скольжению происходит без удара. Основы теории таких движений разработаны в [19], а примеры исследования конкретных систем приведены в [7, 20, 24, 27, 74]. В частности, выявлена специфическая особенность периодических безударных движений в случае, когда система (2) консервативна и имеет две степени свободы они полуустойчивы, т. е. обладают одновременно как областью притяжения, так и областью отталкивания. [c.252]

Всюду в дальнейшем мы будем рассматривать только правильные системы канонических окрестностей. Во всякой правильной систсмс канонических окрестностей канонические окрестности со-прсдсльных континуумов и устойчивых узлов, а также ы-параболические сектора будем также иногда называть областями притяжения. Канонические окрестности а-предельных континуумов и неустойчивых узлов, а также а-парабо-лические секторы будем называть областями отталкивания. [c.458]

Прежде чем переходить к рассмотрению сопряженных ю- и а-дуг, рассмотрим наряду с со- и а-дугами со-седловые и а-седловые дуги, являющиеся дугами канонических кривых о-состояний равновесия выбранной правильной системы канонических окрестностей. Напомним, что седловая дуга, через которую трактории входят в соответствующую седловую область, называется ю-седловой дугой, а седловая дуга, через которую траектории выходят из этой области, называется а-седловой дугой. Очевидно, в то время, как элементарные со- и а-дуги ограничивают области притяжения или области отталкивания (со- и а-иараболпческие области и канонические окрестности со- и а-предельпых континуумов), в которые всякая траектория входит и уже больше не выходит, седловые дуги такие области не ограничивают. Однако но отношению к особым траекториям, отличным от состояния равновесия, онп в известном смысле играют роль, аналогичную элементарным дугам. Имеет место следующая лемма, сформулированная для со-дуг и ю-седловых дуг полностью аналогичная лемма имеет место для а-дуг и а-седловых дуг. [c.467]

Некоторые свойства, важные для первичной термометрии, зависят в конкретной температурной области от той или иной части потенциала. При низких температурах взаимодействие между молекулами определяется в основном дальнодействую-щими силами притяжения. При понижении температуры молекулы проводят все больше времени в окрестностях друг друга, группируясь парами. В результате этого давление оказывается ниже, чем в случае идеального газа, а второй вириальный коэффициент В(Т) имеет отрицательное значение и продолжает уменьщаться с понижением температуры. При высоких температурах столкновения между молекулами становятся более интенсивными и решающее значение приобретают силы отталкивания. Это приводит к эффекту исчезновения некоторого объема, что в свою очередь вызывает увеличение давления по сравнению с величиной для идеального газа и, следовательно,— к положительному значению В(Т). При дальнейшем повышении температуры величина В(Т) снова уменьшается в связи с тем, что при сильных взаимодействиях между молекулами оболочки последних деформируются и собственный объем молекул уменьшается. На рис. 3.2 кроме В(Т) показаны рассчитанные зависимости С(Т), 0(Т) и Е(Т). График построен в приведенных единицах по принципу соответственных состояний (см., например, работу Мак-Глейшена [49]). Кривые соответствуют величинам В(Т) Уь и С(Т)П 1, где [c.80]

При дальнейшем уменьшении расстояния между атомами электронные оболочки начинают перекрываться и между атомами возникают значительные силы отталкивания. Отталкивание в случае инертных газов, главным образом, появляется в результате действия принципа запрета Паули. При перекрывании электронных оболочек электроны первого атома стремятся частично занять состояния второго. Поскольку атомы инертных газо в имеют стабильные электронные оболочки, в которых все энергетические состояния уже заняты, то при перекрытии оболочек электроны должны переходить в свободные квантовые состояния с более высокой энергией, так как, согласно принципу Паули, электроны не могут занимать одну и ту же область пространства без увеличения их кинетической энергии. Увеличение кинетической энергии приводит к увеличению полной энергии системы двух взаимодействующих атомо В, а значит, и к появлению сил отталкивания. [c.67]

Природа взаимодействия (44.12) была рассмотрена Сингви [145, 146] ). Электроны вблизи поверхности Ферми движутся со скоростями, значительно большими скорости звука S. Испускание фононов моншо рассматривать как излучение Черенкова или как волну от снаряда, движущегося и воздухе со скоростью, большей скорости звука. Возмущением захватывается только область следа внутри угла, равного рад. Проводя в (44.12) суммирование и беря только главное значение расходящихся выражений, Сингви установил, что энергия взаимодействия двух электронов равна нулю, за исключением случая, когда один из электронов находится в следе другого. Взаимодействие положительно (отталкивание) и максимально на границе следа, где оно становится бесконечным. Бом и Ставер [131] еще раньше высказывали предположение о том, что такая следовая природа взаимодействия мон ет оказаться существенной. Они предположили, что в сверхпроводящем состоянии могут образовываться цепочки электронов, в которых один электрон движется в следе другого. Сингви также рассматривал эту возможность. Однако в такой модели возникают трудности, связанные с принципом неопределенности. Как мы уже видели ранее, имеется веское доказательство того, что волновые функции электронов в сверхпроводящем состоянии размазаны на большие расстояния и поэтому трудно представить, чтобы они описывали локализованные и сравнительно слабо взаимодействующие цепочки . [c.775]

Важнейшее отличие твердого состояния от газообразного ааключается в том, что в конденсированной фазе атомы всегда находятся очень близко друг к другу. Поэтому, не задаваясь конкретной моделью, можно сказать, что для осуществления перехода вещества в конденсированную фазу (например, в жидкость) между атомами должны быть силы притяжения, а чтобы вещество занимало ненулевой объем, должны существовать и силы отталкивания. Ограничимся пока рассмотрением области вблизи точки г = Го (г>—расстояние между соседними атомами, Го—равновесное расстояние между ближайщими атомами в кристалле), где силы отталкивания -И притяжения равны (результирующая сила равна нулю), а потенциальная энергия взаимодействия имеет минимум (рис. 11 [12]). [c.21]

Возвращаясь к примеру контакта двух твердых тел, заметим, что у достаточно прочных материалов, применяемых в технике, размеры площадки контакта оказываются, как правило, малы по сравнению с размерами тела. Поэтому представление о сосредоточенной силе давления одного тела на другое не совсем бессмысленно. Когда рассматривается состояние тела на достаточно большом расстоянии от площадки контакта, бывает достаточно пренебрегать ее размерами и считать давление сосредоточенным в окрестности области контакта замена распределенного давления сосредоточенной силой приводит к серьезным ошибкам. Приведенные рассуждения о непрерывно распределенном давлении на площадке контакта, о силе тяжести, непрерывно распределенной по объему, опять-таки относятся не к реальному телу, а к сплошной среде в том смысле, в каком было определено это понятие выше. Можно, конечно, сказать, что в действительности при контакте двух тел вступают в действие силы отталкивания между атомами. Таким образом, вместо непрерывно распределенного давления мы получим опять-таки систему сосредоточенных сил, число которых неизмеримо велико. Но такое представление будет опять-таки лишь грубьш приближением к действительности рассматривая силы междуатомного взаимодействия как силы, действуюпще на материальные точки, мы отвле- [c.24]

Молекулы газов в действительности имеют конечные, хотя и весьма малые (порядка 10 см), геометрические размеры и взаимно притягиваются с силами, тем большими, чем меньше среднее расстояние между молекулами, т. е. чем меньше удельный объем газа. На рис. 1.3, а изображена зависимость потенциальной энергии иц взаимодействия двух молекул от расстояния г между центрами молекул сила (рис. 1.3, б), действующая на каждую из молекул, равна производной от Un по г, взятой с обратным знаком. В области от г = О до г = do потенциальная энергия взаимодействия двух молекул положительна, а в области от г = do до г = оо отрицательна. Производная dunldr при г сила отталкивания и притом, как это видно из быстрого изменения Un при малых г, резко возрастающая до бесконечности с уменьшением расстояния между моле кулами. При расстояниях между молекулами больших чем dmini производная дип/дг имеет положительный знак т. е. между молекулами на этих расстояниях действуют силы притяжения. Эти силы быстро убывают с ростом рас стояния между молекулами и при г порядка 10 см прак тически обращаются в нуль. В точке г = dmm сила взаи модействия молекул равна нулю. [c.16]

В реальном газе свободный пробег между двумя последовательными столкновениями будет меньше, чем в идеальном, так как силы отталкивания создают около каждой молекулы область в виде элементарной сферы, внутрь которой не могут проникнуть движущиеся навстречу друг другу молекулы. Благодаря этому (при одной той же температуре) число столкновений молекул друг с другом и число ударов о стенку сосуда у реального газа будет большим, чем у идеального. Поэтому если для идеального газа давление p = RTjv, то для реального газа той же температуры давление будет больше p — RTl v — b). Постоянная Ь является предельным удельным объемом при р оо. Значение величины Ь равно примерно учетверенному суммарному удельному объему молекул газа. [c.53]

В первом случае можно говорить о внутримолекулярном синергизме молекулы, обладающие только одной функциональной группой, проявляют слабые ингибирующие свойства, если же в них будут две такие группы, ингибирующий эффект резко усилится. Примерами таких соединений с внутримолекулярным синергизмом могут служить вещества, содержащие амино- и тиогруппы, первая из которых ведет себя подобно катиону, вторая — аниону. Первая удерживается на поверхности, в основном, за счет кулоновских сил и сил Ван-Дер-Ваальса (физическая адсорбция и специфическая адсорбция 1 рода), вторая — за счет химических сил (хемосорбция). Поскольку адсорбция может идти по любой из функциональных групп, на поверхности будут находиться заряды противоположного знака, что уменьшит силы отталкивания и приведет к повышению адсорбции, увеличению числа и размеров кластеров, т. е. к более полному экранированию металла. Адсорбция таких соединений, как тиомочевина, при низких температурах идет преимущественно по аминогруппе, а при высоких — по тиогруппе. Однако в каждой из этих температурных областей всегда найдется некоторое число частиц, которые будут адсорбироваться по иной группе, чем основная их масса, что обеспечит сохранение синергизма и высокого ингибирующего эффекта в более широком интервале температур, чем для соединений с одной функциональной группой. [c.38]

Влияние электростатического поля на конденсацию может состоять в следующем соэданпе ионов в паровой фазе, которые могут действовать как центры новой фазы создание электростатической движущей силы, заставляющей двигаться группы ионов или капельки ускорение пара в области интенсивного неоднородного поля (диэлектрофорез) создание неустопчпвости течения пленки конденсата или изменение степени турбулентности создание электростатического отталкивания жидкости от пленкп конденсата. [c.71]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...