Область низкой плотности

Уравнение состояния (8-49), равно как и (8-47), является эмпирическим. Однако в области низких плотностей форма этого уравнения (концентрационная зависимость) может быть получена из теоретических соображений. [c.151]

Второй корень уравнения (4.5) не имеет физического смысла получается и<С.Ь. Из выражения (4.6) видно, что с возрастанием температуры минимум на изотермах смещается в область низких плотностей (низких давлений). Физически это означает увеличение сил отталкивания, что происходит в связи с увеличением частоты столкновений. В пределе при рт=0 получаем значение температуры Бойля [c.103]

В области низких плотностей подщелачивание менее значительно, вследствие чего аммиакаты не образуются. При низких плотностях тока, очевидно, идет разряд простых ионов никеля или восстановление гидроокиси, или основной соли (а, возможно, и перекиси никеля), но пленка упомянутой твердой фазы очень тонкая. Как видно из рис. 1, никель-вольфрамовый сплав выделяется именно в той области потенциалов, где никель осаждается с большой поляризацией (см. рис. 1, кривую 1). [c.94]

Следовательно, в случае медного и серебряного электродов тормозящее действие окисных пленок на реакцию восстановления Сг " до Сг не имеет места. Поэтому, вероятно, на серебряных и медных катодах может происходить восстановление хромат-ионов даже без добавки посторонних анионов. В некоторых работах экспериментально показано протекание реакции Сг —> Сг на серебряных и медных электродах в растворах хромовой кислоты без добавок в области низких плотностей тока [29]. Правда, эти данные основаны лишь на форме поляризационных кривых. Непосредственного определения продуктов реакции Сг Сг на меди и серебре в отсутствие посторонних анионов не проводилось. [c.164]

На рис. 146 приведена кривая зависимости твердости никеля от плотности тока. Очевидно, что такое изменение твердости металла связано с изменением качества электролитического осадка в области низких и высоких плотностей тока. Как видно из рис. 146, после нагревания никеля в вакууме при 450—500° твердость его значительно снижается, особенно в области низких плотностей тока. Это обусловлено, вероятно, удалением включений из металла при нагревании в вакууме (водорода и других), а также укрупнением кристаллов. [c.311]

Из рисунка видно, что при увеличении плотности тока сопротивление скручиванию резко уменьшается в области низких плотностей тока, т, е, хрупкость возрастает, а начиная с 15 ма см-хрупкость практически не меняется. [c.317]

Область низкой плотности, т 1,4 [c.328]

В области температур Т > каждая изотерма состоит из трех частей. Часть, что расположена левее ветви штриховой линии на рис. 1.8, соответствует довольно высоким плотностям и характеризует жидкое состояние область низких плотностей (правее правой ветви) соответствует газообразному состоянию горизонтальные линии между ними соответствуют двухфазной области, где жидкость может сосуществовать со своим паром. Штриховая линия называется кривой сосуществования. Она соответствует линии разреза на рис. 1.2, где Я = О и Л/ = Из (1.9.16) и (1.9.23) [c.36]

Если частота велика, то сигнал сможет пройти сквозь ионосферу в область низкой плотности электронов, однако при этом он может значительно отклониться по направлению. [c.642]

Это свидетельствует о том, что в короткие промежутки времени молекулы самопроизвольно движутся из сосуда, содержащего две или меньше молекул (низкое давление) в сосуд, содержаш,ий три или больше молекул (высокое давление). Однако частота таких событий быстро уменьшается, если число молекул в системе возрастает. В реальной наблюдаемой системе число молекул обычно так велико, что вероятность самопроизвольного перехода вещества из области низкого давления в область высокого давления фактически мала. Только в верхних областях атмосферы число молекул на единицу объема настолько мало, что можно обнаружить самопроизвольные отклонения от средней плотности. Кажущийся голубой цвет неба можно объяснить преломлением света в области, где наблюдаются флуктуации плотности. [c.192]

Если для плотности пара при больших Ja, т.е. при низких давлениях, вполне уместно использовать уравнение состояния идеального газа, то обычно используемая линейная зависимость перепада давлений вдоль кривой насыщения от разности температур при больших АГ дает недопустимо большую погрешность. На рис. 6.8 изображен участок кривой насыщения воды при низких давлениях р < 14 кПа). Касательная 2 к кривой насыщения в точке, отвечающей = 1 кПа, построена в соответствии с формулой Клапейрона—Клаузиуса. Ясно, что при больших АГ перепады давления, рассчитанные по этой линейной зависимости, значительно отличаются от действительных. Например, при А Г = 40 К расчетное значение р" почти втрое ниже действительного давления насыщенного пара. В [44] кривая насыщения для области низких давлений аппроксимировалась квадратичной зависимостью [c.260]

Типичные области применения древесностружечных плит полы (кроме плит с низкой плотностью), панели крыши, потолки, панели стен, перегородки, полуфабрикаты всех видов, фурнитура и стеллажи. Плиты также широко используются в качестве заполнителей для слоистых панелей, в которых древесный шпон или другие тонкие облицовочные материалы соединяются с сердцевиной из древесностружечной плиты. [c.278]

В предлагаемых моделях [4—8] использованы главным образом дислокации, возвратно-поступательно передвигающиеся в областях с низкой плотностью дислокаций. [c.169]

Для исходных условий испытаний, приведенных на рис. 30, а, построены рассчитанные по формуле (8.10) трансформированные кривые плотности распределения сопротивляемости соответственно для л = 16 (после и — 1) = 15 трансформаций) (рис. 30, в) и для п = 32 (после (п — 1) = 31 трансформации) (рис. 30, г). По виду этих кривых можно заключить, что с ростом интервала прогнозирования (п) условная плотность распределения сопротивляемости элемента, сохранившего свою работоспособность, значимо отличается от нуля лишь в области высоких значений сопротивляемости и практически равна нулю в области низкой сопротивляемости. Отмеченная закономерность находит отражение в характере распределения отказов элементов в процессе эксплуатации. Дадим статистическую трактовку этому явлению. [c.112]

Уравнение Ван-дер-Ваальса количественно оказывается совершенно неудовлетворительным в области значительных плотностей и низких температур. [c.88]

Методами статистической физики можно показать, что соотношение типа уравнения Ван-дер-Ваальса может быть получено лишь в случае, если ограничиться рассмотрением только парных взаимодействий между молекулами (и не учитывать тройных, четверных и т. д. взаимодействий), считая при этом энергии этого взаимодействия достаточно малыми. Очевидно, что уравнение, полученное при этих исходных условиях, не будет учитывать наличия молекулярных ассоциаций, так как ассоциации могут образовываться в результате взаимодействия не менее чем трех молекул. Следовательно, это уравнение применимо лишь в области малых плотностей газов (т. е. в области низких давлений и высоких температур), где число ассоциаций весьма мало. Таким образом, ван-дер-ваальсовский газ можно вслед за идеальным газом рассматривать как второе приближение к реальному газу . [c.180]

Значения Го для различных барабанных и прямоточных котлов приведены на рис. IX.8. Из этих графиков следует, что для прямоточных котлов величина То очень мала в области низких давлений и существенно повышается с ростом давления. Уменьшение массы воды, аккумулированной в этих котлах, вполне компенсируется увеличением количества теплоты, аккумулированной в металле поверхностей нагрева, а также повышением плотности пара, вследствие чего величина Го достаточно велика. Вместе с тем, для лучшего использования аккумуляции теплоты в металле в таких котлах целесообразно возможно быстрейшее увеличение подачи питательной воды. [c.162]

Д. п. по циклотронному излучению применяют, когда в окрестности циклотронной частоты Qg (или вблизи её гармоник) плазма излучает как абсолютно чёрное тело, а вдали от излучение пренебрежимо мало. Обычно это излучение наблюдается в области СВЧ и позволяет определить Гр. Для плазмы низкой плотности по мощности излучения можно рассчитать электронное давление пТ . [c.607]

Частные поляризационные кривые для выделения никеля из электролита, подобного тому, из которого осаждается сплав, без вольфрама, а также сплава никеля и вольфрама при электровыделении сплава приведены на рис. 1. Следует отметить, что выделение сплава протекает при более отрицательных потенциалах, чем никеля из того же электролита, но без вольфрамата натрия (рис. 1, кривые / и 2). Обращает на себя внимание кривая 1 рис. 1, которая состоит из двух ветвей. Для того, чтобы объяснить такой ход кривой, был проведен анализ катодных осадков, полученных в области низких и высоких плотностей тока. В данном случае использовали электролит, который не содержал сульфат аммония. Оказалось, что если в области низких плотностей осадок имеет металлический вид, то в области высоких плотностей катод покрывается хлопьями гидроокиси никеля. [c.94]

Б 2 излагаются физические и математические аспекты явления рассеяния и выводятся соотношения, связывающие измеряемую интенсивност ь рассеянного излучения с электронной функцией распределения. Функция распределения атомной плотности и функция распределения молекулярной плотности рассматриваются в 3 и 4. В 5 выводятся соотношения, связывающие прямую корреляцион--ную функцию с интенсивностью рассеянного излучения и радиальной функцией распределения. В 6 обсуждается понятие координационного числа для жидкости, которое иллюстрируется на примере некоторых данных для аргона Соотношения, связывающие радиальную функцию распределения, прямую корреляционную функцию и интенсивность рассеянного излучения в области низких плотностей, освещаются в 7,а 8и9 посвящены анализу ошибок и методике эксперимента. Некоторые чисто практические задачи обработки [c.10]

Как видно из фиг. 6, в области низкой плотности (при т 1,4) все численные результаты, полученные методом Монте-Карло и методом молекулярной динамики, сходятся при больших т к аппроксиманте Паде. Этого можно было ожидать, поскольку, начиная с т = 4, аппроксиманта Паде очень слабо отличается (в пределах 0,1%) от прямого вириального разложения с шестью вириальными коэффициентами, что свидетельствует о пренебрежимо малом вкладе членов высших порядков нри таких плотностях. Результаты, полученные при N = 72 методом молекулярной динамики, систематически лежат выше кривой, соответствующей аппроксиманте Паде, в отличие от результатов Монте-Карло, которые, как правило, лежат ниже. Такое различие, по-видимому, обусловлено совокупностью следующих причин а) фактическим расхождением результатов на величину порядка О для одного и того же ансамбля (ср. результаты Монте-Карло для ТУУГ-ансамбля при = 12 и Л" = 48) [c.328]

Прежде чем обратиться к таким расчетам, мы должны подчеркнуть, что говорили до сих пор лишь о -резонансах и об элементах ряда железа. Мы ожидаем, что в этом ряду состояния -типа можно описать, используя обычную зонную схему, и, следовательно, весь развитый подход применим. Конечно, такой же подход можно развить и для других рядов переходных металлов, но в случае редкоземельных элементов возникают дополнительные усложнения, /-уровни крайне сильно локализованы и почти всегда рассматриваются как находящиеся в области низкой плотности для моттовского перехода. Кроме того, взаимодействие между электронами становится столь сильным, что энергия каждого состояния начинает заметно зависеть от того, какие из состояний заняты. В этих условиях описать состояния в терминах зонной структуры невозможно. Вместо этого при изучении свойств необходимо точное рассмотрение электрон-электронного взаимодействия. Мы увидим, как в случае ряда железа подобные эффекты можно включить в зонную картину, когда будем в гл. V обсуждать локализованные моменты. [c.233]

При 1Юперечиом обтекании пластины основное влияние на течение оказывает динамическое торможение потока. Возмущение основного потока усиливается при сверхзвуковом обтекании. Параметры газа меняются немонотонно, возникают сильно неравновесные зоны в ударной волне и пристеночном кнудсеновском слое на фронтальной стороне пластины, плотность в котором резко возрастает, особенно в случае холодной поверхности. За пластиной возникает область низкой плотности, которая может быть на несколько порядков ниже плотности набегающего потока [5]. Возмущение потока как при дозвуковом, так и при сверхзвуковом режимах течения [c.159]

Е. Рауб и Б. Вульхорст в 1941 г. исследовали процесс анодного глянцевания в цианистом электролите. Они установили, что в области низких плотностей тока поляризация серебряного анода незначительна и серебро растворяется со 100%-ным выходом по току. При превышении определенной анодной плотности тока, величина которой зависит от условий работы и состава электролита, плотность тока при одновременном повышении напряжения падает. Эффект глянцевания наступает только в области периодических колебаний плотности тока и напряжения. При повышении напряжения на поверхности анода образуется темная пленка, во время падения напряжения она растворяется. [c.71]

Ввиду того, что пассивность. железа и нержавеющих сталей нарушается галогенид-ионами, невозможна анодная защита этих металлов в соляной кислоте и кислых растворах хлоридов, где плотность тока в пассивной области очень велика. Кроме того, если электролит загрязнен ионами С1 , существует опасность образования питтингов даже при достаточно низкой плотности пассивного тока. В последнем случае, однако, достаточно поддерживать потенциал ниже критического потенциала питтинго-образования для данного смешанного электролита . Титан, который имеет высокий положительный критический потенциал питтингообразования в широком интервале концентраций С1 -иона и температур, пассивен в присутствии С1 -ионов (низкая /пасс) и может быть анодно защищен даже в растворах соляной кислоты. [c.229]

Статистическая физика дает формулы для вычисления вириальных коэффициентов В Т), С(Т), если известен потенциал взаимодействия между молекулами газа. Однако из-за сложности механизма взаимодействия сведения о потенциале межмолекулярных сил, как правило, являются ограниченными. В тех случаях, когда потенциал взаимодействия известен, например для газов, состоящих из сферических молекул, теория позволяет вычислить лишь первые несколько вириальных коэффициентов. Уравнение состояния (6-6) с несколькими первыми вириальными коэффициентами (тремя-че-тырьмя) описывает лишь область невысоких плотностей (особенно при низких температурах). [c.105]

При низкотемпературной пластической деформации, когда полигонизационные процессы затруднены, пространство между возникшими на ранних стадиях пластической деформации сплетениями быстро заполняется дислокациями, причем с понижением температуры однородность такого распределения нарастает. Дальнейшая пластическая деформация сопровождается исключительно высокой концентрацией точечных дефектов благодаря пересечению движущихся дислокаций с дислокациями леса высокой плотности (Л/д= 10 —10 м ) и образованию значительного количества порогов, порождающих при дальнейшем перемещении дислокаций вакансии и межузельные атомы. После низкотемпературной деформации всего лишь на 10% концентрация точечных дефектов возрастает до 10 —10 ° см т. е. nlN= = (10 —10 " ). Таким образом, достигается концентрация, равная концентрации вакансий Ю"" при температуре плавления. Рост концентрации точечных дефектов и особенно вакансий приводит к увеличению объема при пластической деформации на величину до 0,25%. Процессу образования разориентированной ячеистой структуры в области низких температур (0,2—0,3) Гпл способствует хаотическое распределение дислокаций высокой плотности, приводящее к возникновению точечных дефектов. Увеличение точечных дефектов способствует переползанию краевых дислокаций и, следовательно, как и при полигонизации с развитым неконсервативным движением дислокаций, возможно образование разориентированной ячеистой структуры. При этом пластическая деформация при низкой температуре сопровождается уменьшением размеров ячейки в направлении деформирующего усилия и ее увеличением в направлении вытяжки при прокатке, прессовании, волочении. В связи с этим возникает слоистая ячеистая структура. Особенностью дислокационного строения такой структуры является то, что плотность дислокаций внутри таких ячеек сущ ественно не изменяется, т. е. дислокации, вызывающие изменение формы слоистой ячейки, выходят на ее поверхность или поверхность зерна. [c.254]

Рабочая плотность тока в цианистом электролите находится в пределах 0,5—1,5 А/дм . Диапазон плотностей тока в электролите зависит от многих факторов, и в первую очередь от содержания серебра чем больше его концентрация, тем выше предельная сила тока и больше диапазон рабочих плотностей. Введение специальных добавок в электролит значительно расширяет область рабочих плотностей тока, но необходимо отметить, что сложнопрофилнрованные изделия следует покрывать при более низких плотностях тока. [c.9]

Зависимости произведения коэффициента устойчивости,. входящего в формулу (10), и модуля Юнга КЕI для различных композиционных материалов, от ухлов армирования 6, показаны на рис. 8. Из рисунка следует, что кривые, соответствующие различным материалам, при некоторых углах пересекаются. Имеется широкая область, в которой композиционные материалы оказываются более эффективными, чем конструкционные металлы. Если при этом учесть более низкую плотность композиционных материалов, то их преимущества окажутся еще более очевидными. Расчет на устойчивость в совокупности с расчетом на прочность позволяет определить размеры в плане и толщину пластины. [c.124]

Если учесть, что долговечность при случайном нагружении представляет время до разрушения, тогда процесс с наибольшей частью мощности в области низких частот при определенном распределении амплитуд должен давать наибольшую долговечность, так как он является наиболее медленным. В нашем случае это касается узкополосного процесса Н со спектральной плотностью типа А, который приближается к гармоническому колебанию с частотой около 1 Гц и в сравнении с нормальными Н процессами со спектрами В и БШ должен давать наибольшую долговечность. Из рис. 4, однако, вытекает, что узкополосный случайный процесс (в пределе потом процесс гармонический) имеет наиболее повреждающий эффект в сравнении с процессами широкополосными. Хотя остальные спектральные плотности типа Б, В и БШ отличаются с точки зрения теории случайных процессов, для накопления усталостного повреждения это, по-видимому, не имеет значения, что подтверждают результаты вычисления по гипотезе Райхера. [c.328]

При экспериментальном исследовании усталостных явлений наблюдаются возникновение, агломерация и аннигиляция точечных дефектов. Измерением электрического сопротивления в различных точках механической кривой гистерезиса найдено обусловленное деформацией дополнительное сопротивление в состоянии разгрузки. Кривые дополнительного сопротивления изменяются качественно с количеством циклов. При небольшом количестве циклов N = 200 и бд = 3 10—3 результирующая кривая пересекается при вр = о, а при высоком количестве циклов N 500 при вр = а для обоих полуциклов появляются разные значения сопротивления. Первый тип кривой в основном можно объяснить измерением плотности дислокации в областях низкой дислокационной концентрации, а за второй тип преимущественно отвечают вакансии и вакан-сионные скопления. [c.427]

Сопоставляя размерные изменения таких модельных образцов с их плотностью, авторы названной работы показали, что в результате облучения при 1250" С образцы с низкой плотностью ( 1,60 г/см ) сжимаются в обоих направлениях, причем анизотропия формоизменения невелика. Повышение плотности сопровождается резким увеличением анизотропии размерных изменений. Эффект повышения анизотропии связывается с возникновением в исходном турбостратном пироуглероде высокотекстурованных областей, зафиксированных авторами при микроструктурном исследовании образцов. [c.189]

Таким образом, как при высоких, так и при низких паросодержаниях кризис теплообмена при кипении вызывается нарушением непосредственного контакта между жидкостью и охлаждаемой поверхностью. Из этого следует, что задача интенсификации теплообмена при кипении заключается в организации такого движения кипящей жидкости, которое либо исключает возможность нарушения непосредственного контакта между жидкостью и теплоотдающей поверхностью, либо сдвигает это нарушение в область больших плотностей тепловых потоков и паросо-держаний. [c.8]

При кипении ртути и других жидкостей с большой плотностью гидростатическое давление по высоте парогенерирующего контура значительно изменяется, что вызывает соответствующее изменение температуры насыщения, особенно в области низких давлений. [c.195]

Напомним, что крайне редко величина (dvldT)p все же приобретает отрицательное значение (например, у воды в области аномалии плотности при низких температурах). В этом случае рост р на изоэнтропе ведет к снижению Т, как это видно из (7-59). [c.227]

КОРОНАЛЬНЫЕ ДШРЫ — области солнечной короны с пониженной темп-рой (- 0,8-10 К) и аномально низкой плотностью вещества. Именно поэтому К. д. проявляются как области пониженной яркости при наблюдениях солнечной короны в рентг. и УФ-лучах, в радиодпапаяоне, а также в рассеянном короной оп-тич. излучении фотосферы. К. д. были обнаружены по наблюдениям с Земли и с космич, аппаратов в нач. [c.462]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...