Измерения интенсивности размер частиц

Для выяснения влияния размера частиц на интенсивность теплоотдачи в [Л, 361] была использована полузамкнутая схема с участками охлаждения и нагрева восходящего потока четырех фракций песка и проса. Недостаток методики — измерение температур путем непосредственного размещения термопар в потоке газовзвеси, хотя условия опытов указывают на вероятность ф1=т 1. Вызывают также сомнения данные, полученные при весьма низких скоростях пневмотранспорта (например, 6 м/сек для частиц песка размером до 1,2 мм и проса). При этом отсутствует стабильный транспорт частиц, суще- [c.220]

Метод асимметрии индикатрисы основан на измерении степени асимметрии индикатрисы рассеяния света, которая несет информацию о размере частиц в дисперсном потоке. Если измерять интенсивность света, рассеянного вперед под углом у к падающему пучку и рассеянного назад под углом 180 — у к падающему пучку, то отношение интенсивностей рассеянного света будет за- [c.243]

Из имеющихся методов измерения предпочтительны оптические, использующие явление рассеяния света при прохождении его через мутную среду. Размеры частиц, создающих мутность среды, и число их в единице объема определяют соответственно характер и интенсивность рассеяния света. Принципиально опти- [c.42]

Для рещения важных задач, связанных с исследованием потоков влажного пара, необходимо разрабатывать приборы для определения фракционного состава скидкой фазы. Из имеющихся методов измерения наиболее предпочтительны оптические, использующие явление рассеяния света при прохождении его через мутную среду. Размеры частиц, создающих мутность среды, и число их в единице объема определяют соответственно характер и интенсивность рассеянного света. [c.401]

Результаты этих испытаний показывают, что при больших импульсных токах, когда в прилегающем к электроду грунте развивается интенсивный искровой процесс, ни размеры модели, ни размеры частиц грунта и качество его трамбовки вблизи электрода не влияют заметно на точность измерений при выбранных нами размерах моделей. Однако для уменьшения разброса измеряемых импульсных сопротивлений при относительно малых значениях импульсного тока и уменьшения неточности измерения моделей в песке при 50 Гц все же следует работать с мелким песком. [c.110]

Как уже отмечалось выше, степень черноты факела определяется собственным излучением топочных газов и содержащихся в них твердых частиц золы и кокса для пылеугольного пламени и частиц сажи для газомазутного пламени. Для определения спектральной степени черноты твердой дисперсной фазы пламени можно воспользоваться приведенными ниже опытными данными о спектральной интенсивности потока падающего излучения. По результатам измерений на отдельных участках спектра, где топочные газы СО и НаО не излучают (эти участки были указаны ранее, в 1-1), можно получить необходимую информацию о собственном излучении твердой дисперсной фазы факела. При этом для пламени достаточно больших размеров, когда влиянием эффективного излучения стенки можно пренебречь, поток падающего излучения может быть связан лишь с собственным излучением твердой дисперсной фазы факела. Учитывая непрерывный характер спектра излучения этой фазы факела, по данным измерений в окнах прозрачности СОа и HgO несложно определить спектральное распределение интенсивности излучения частиц во всей интересующей нас области спектра. По этим данным, естественно, можно найти спектральную степень черноты твердой дисперсной фазы факела [c.98]

Некоторую неопределенность при интегральных измерениях вносит распределение частиц по размерам в образце, не позволяющее строго сопоставить наблюдаемую по исчезновению структурных линий температуру плавления с определенным размером частиц. Чтобы преодолеть эту трудность, Вронский [618] предположил, что резкое ослабление интенсивности структурных линий вблизи точки плавления целиком обусловлено последовательным плавлением сначала самых мелких, а затем более крупных частиц в заданном распределении их по размерам. Зная заранее это распределение, можно по наблюдаемому ослаблению интенсивности линий найти температуру плавления частиц определенного размера. Он применил эту методику при электронографическом изучении частиц Sn диаметром 80 — 800 А. Результаты измерений представлены на рис. 90. Видно сильное отклонение экспериментальных данных от линейной зависимости Тг 1/г, ожидаемой согласно формуле Томсона (296). Вронский [618] аппроксимировал свои результаты следующим выражением [c.210]

В зависимости от способов измерения методы дисперсионного анализа делятся на прямые и косвенные. К прямым относится непосредственное измерение размеров частиц с помощью некоторого масштаба, будь то шкала микроскопа или ячейки сит. Косвенные методы основаны на измерении какого-либо параметра аэрозоля или порошка, непосредственно зависящего от размеров частиц, например скорости оседания в вязкой среде, интенсивности светорассеяния, электрического заряда и др. [c.7]

Подробные экспериментальные исследования, выполненные в ИОА СО АН СССР [4, 9] были направлены на изучение зависимости частотно-временного спектра и дисперсии флуктуаций интенсивности от параметров лазерного пучка (>1 = 0,63 мкм) и от характеристик атмосферных осадков. Измерения производились одновременно в двух лазерных пучках с разными параметрами (по расходимости и диаметру) или с различными длинами трасс (от 130 до 1310 м). Чтобы исключить осредняющее действие апертуры приемной системы, диаметры диафрагм перед приемником были выбраны достаточно малыми (0,1 мм). Угол зрения приемников составлял 10 рад. Оптические измерения сопровождались одновременными наблюдениями интенсивности осадков и размеров частиц гидрометеоров. [c.232]

Размер частицы имеет порядок длины волны (видимого) света. Для частиц значительно меньшего или значительно боль-щего размера измерения рассеяния менее эффективны. Очень малые частицы дают релеевское рассеяние, и ни одна из легко измеримых характеристик не зависит от их размера. Только сравнение величины, которая является линейной функцией объема частицы (например, показатель преломления сложной среды), величиной, которая является квадратичной функцией (например, интенсивность рассеянного света), позволяет определить размер (разд. 6.53 и 19.12). [c.447]

Большой практический интерес, который представляют измерения коэффициента рассеяния и углового распределения интенсивности в растворах полимеров, белков и в неоднородных средах (взвеси, гели), привел к появлению не только большого количества различных лабораторных моделей, но и к фирменным автоматическим или полуавтоматическим приборам, достаточно простым в обращении. Практически важна установка, предназначенная для определения размеров, форм и распределения по размерам взвешенных частиц [195, 196]. Одна из таких установок, описанная Оги и Бомом [197], позволяет определять размеры частиц от 0,1 до 100 мк. Угловое распределение интенсивности может быть измерено в интервале углов рассеяния от 0,05° до 140° при угловой разрешающей способности 0,02°. [c.167]

С появлением в начале 60-х годов лазеров, которые давали интенсивное когерентное монохроматическое излучение, появилась возможность использовать для измерения размера частиц время-корреляционные функции. Последние — способ описания флуктуаций некоторого свойства (в данном случае числа испущенных фотонов) методами статистической механики. Такой анализ требует когерентного монохроматического излучения и исследует флуктуации последнего, связанные со случайным перемещением светорассеивающих центров в малом объеме, что дает информацию о коэффициенте диффузии таких центров. [c.194]

Концентрации частиц улавливаются в двух местах их скопления, на входе в зону отложения и на расстоянии приблизительно 4 мм далее по трубке. Затем в этих двух точках определяется величина, установленная на основе замеренной интенсивности света. Основываясь на измерении плотности крупных частиц 0 и плотности мелких частиц Оз, мы можем получить величины концентраций частиц и процентное содержание частиц большого размера. [c.121]

Выше было показано, что точность определения концентрации при эмиссионных измерениях зависит от выбора СО. В методологических указаниях по применению БАРС-3 рекомендуется градуировать анализатор по искусственным смесям на основе оксидов металлов [9]. В аттестате методики приводятся сведения о погрешностях измерений, вызванных смещением исследуемого образца относительно центра, изменением расстояния от коллиматора до образца и взаимовлиянии аналитических линий [10]. Однако вопрос влияния гранулометрического состава на точность измерений концентрации не обсуждается ни в работах [8-10], ни в более поздних разработках [11]. Поэтому представляется целесообразным рассматривать влияние размеров частиц на интенсивность аналитического сигнала при рентгеноспектральном анализе. [c.45]

Здесь обратная задача сводится к решению интегрального уравнения (7-9), в котором функция / расс(Р) находится из эксперимента путем измерения углового распределения интенсивности рассеянного света. Искомой, как и ранее, является функция распределения частиц по размерам N x). Решение интегрального уравнения (7-9) путем операции свертки было выполнено К. С. Шифриным [Л. 41]. Функция распределения в этом решении определяется из уравнения [c.220]

Контроль качества отливок для энергетических установок представляет собой сложную процедуру, требующую высокой квалификации. Кроме измерения размеров и качества материала, контроль которых осуществляется оперативно, необходимо выявить и оценить такие дефекты, как трещины, включения, которые могут быть составляющими шлака, окислами и частицами песка, попавшими из литейной формы, воздушные пузыри, образовавшиеся при удалении газа из литейной формы, и сужения. Используемые методы контроля включают визуальный контроль крупных дефектов, выходящих на поверхность рентгеновское просвечивание, при котором проверяются толстые сечения, когда в качестве источника рентгеновских лучей используется бетатрон, позволяющий получить достаточную интенсивность излучения контроль с помощью магнитного порошка для обнаружения трещин, выходящих на поверхность ультразвуковой контроль, с помощью которого можно-определить некоторые дефекты, но который требует гладкой поверхности для своего применения и очень сложной техники, что- [c.208]

Рис. 1.11. Результаты лабораторных измерений пороговой интенсивности оптического пробоя на частицах аэрозоля разных размеров для излучения Nd-лазера (Л=1,06 мкм / 40 не).

Ионизационная камера обычно работает в режиме тока насыщения, где нет газового усиления. В этом случае число пар ионов, возникающих под действием попадающей в ионизационную камеру заряженной частицы, относительно невелико и регистрация отдельных. частиц с помощью ионизационной камеры при отсутствии газбвого усиления связана с большими трудностями. В режиме газового усиления ионизационная камера может работать в качестве счетчика отдельных заряженных частиц. Поэтому ионизационные камеры обычно подразделяются на два вида счетно-ионизационные камеры, предназначенные для регистрации прохождения через камеру одной какой-либо заряженной частицы, и интегрирующие ионизационные камеры, применяемые для измерения интенсивности потока частиц. В зависимости от условий задачи ионизационные камеры по форме электродов имеют вид плоского, сферического или цилиндрического конденсатора. Размеры их могут быть весьма различными — от долей кубических миллиметров до сотен литров, в зависимости от их назначения. [c.39]

Измерение. Раз.меры твердых частиц более 10 мк. можно определить просеиванпе.м через сито [1.38]. С помощью центрифуг и ультрацентрифуг можно отделить н измерить частицы размером от 10 до 10 мк. Для измерения и подсчета твердых частиц пли жидких капель размеро.м от 10 до 0,.5 мк можно использовать оптический. микроскоп при размерах частиц от 0,5 до 0,1 мк требуется электронный микроскоп [243]. Определение размеров частиц. менее 0,1 мк в газе или электролите осуществляется путем измерения их подвижности в электрическом поле (гл. 10). Размеры жидких капель или пузырьков газа обычно определяются одни.м из оптических методов, включающих фотографирование, последующее измерение и подсчет. По интенсивности рассеянного света можно определить распределение по размерам множества частиц (гл. 5). [c.18]

Дифракция света происходит на частицах, размеры которых одного порядка с длиной волны падающего на них света. Угловое распределение интенсивности и степень поляризации рассеянного света являются функциями размера частицы, показателя прелом-.гения частицы (из нрозрачного вещества) и длины волны падающего света [3941. Для измерения углового распреде.ления и поляризации рассеянного света существует специальное оборудование [293]. Сущность дифракционного метода описана в гл. 5. [c.28]

Для измерения размеров мелких частиц используется метод асимметрии, индикатрисы рассеяния, позволяющий определить модальный диаметр частиц 10- <с к<10 м. Показателем степени асимметрии индикатрисы рассеяния служит отношение hfh—интенсивностей рассеянного света вперед и назад под углом р к направлению падающего излучения /о- Для определенного угла наблюдения отношение hlh зависит от размера частицы, т. е. от р = 2пгки%- [c.46]

Основная труд1юсть дэгпюго меюда измерения температуры частиц заключается в сравнении интенсивностей излучения движущегося объекта и неподвижного эталонного источника. При ре-гистрации движущейся частицы на фотопленку экспозиция определяется размерами частицы и скоростью ее движения, а при [c.59]

Рнс. 27. Поправка на размер частиц для иеноднняиюго образца при ионизационном методе измерения интенсивности. [c.95]

При съелп<е с вращением для образца, состоящего из частиц размером а р с коэффициентом поглощения р, величина средней квадратичной ошибки в измерении интенсивности составляет 185] [c.95]

Поскольку анализу подвергали материалы различной крупности, в там числе и такие, размеры частиц которых, мо гут быть менее 0,l д,, при измерении интенсивности дифракционных максимумов необходимо было учитывать эффект р н1сширения линий вследствие нарушения условия Вульфа-Бр ггэ Так, вьюота пика дифракционной линии анатаза в одной из проб после дополнительного перетирания в течение двух часов уменьшилась в 1,2 ра- [c.175]

Уолш и др. [83] сконструировали жидкостной ультрамикро-i Kon с диапазоном измерения от 0,1 до 2,0 мкм. Используя детек- Тирование и измерение интенсивности лазерного излучения (с при- менением фотоумножителя), они получили возможность измерять также распределение по размерам. Их детекторное устройство Пригодно для материалов с пониженными показателями преломления, таких как глина, полимеры или частицы масла. Однако, оно непригодно для измерения размеров частиц материалов с высоким показателем преломления, например диоксида титана. [c.197]

Для измерения ряда физических величин успешно применяют ионизирующие излучения, используя общие закономерности, связывающие изменения характеристик радиационного поля, создаваемого источником излучения. Эти характеристики (например, интенсивность потока частиц) измеряют детектором излучения. В качестве детекторов используют комбинации сцинтиллирующий кристалл — фотоэлектронный умножитель, полупроводниковые структуры, ионизационные камеры. Как правило, детектор необходимо экранировать или коллимировать. Однако, поскольку экран или коллиматор изготовляют из тяжелых материалов, то размеры и масса устройства увеличены. [c.76]

На основе экспериментальных исследований 3. Ф. Чухано-вым и Е. А. Шапатиной 35] было установлено, что с уменьшением размеров отдельных частиц интенсивность теплообмена повышается, так как при этом турбулизация пограничного слоя наступает при меньших числах Re. Исследования проводились в условиях нестационарного режима путем прогрева стальных шариков с объемной пористостью т = 0,4 и измерения скорости изменения температуры газа на выхоДе из шарового слоя. Коэффициент теплоотдачи определялся при сопоставлении экс периментальных температурных кривых на выходе из слоя и теоретических кривых, подсчитанных Шуманом для разных коэффициентов теплоотдачи а. [c.67]

На фиг. 2.20 показана интенсивность турбулентности потока для различных размеров и расходов переносимых твердых частиц (массовый расход вещества частиц во всех случаях от 90 до 180 г1сек). Из фиг. 2.20 с.ледует, что при содержании частиц до 0,06 3 на 1 3 воздуха, реа.лизованном в этих экспериментах, их присутствие не оказывает существенного влияния на турбулентность воздушного потока. То же самое подтверждается данными о коэффициенте турбулентной диффузии и масштабе турбулентности, приведенными на фиг. 2.21 и 2.22. Измеренные значения коэффициента турбулентной диффузии несколько превышают полученные для случая круглой трубы. Коэффициенты диффузии при турбулентном течении в трубах впервые измерены в работе [c.90]

В работе [110] разработан метод измерения распределения частиц по размерам в полидисперсной среде, основанный на изменении интенсивности рассеянного вперед света в зависимости от угла. Авторы получили интегральную формулу на основе модифицированного уравнения Вугер — Вера [c.253]

Схематизируя процесс, можно сказать, что циркуляционный КИПЯЦЦ1Й слой состоит из быстро поднимающейся в центре разбавленной фазы частиц и более плотного опускного потока вдоль стен. Между этими потоками происходит интенсивный обмен группами частиц - так называемыми кластерами, т.е. рыхлыми образованиями, которые непрерывно образуются и распадаются. Как показывают измерения лазерным термоанемометром [21] в слое частиц катализатора диаметром 50 мкм, поперечный размер кластеров в середине трубы составляет около 5 мм, а у стен - от 10 мм в верхней части аппарата до 30 мм в нижней. [c.33]

Однако в пучках витых труб эта связь практически не реализуется [39] Это можно объяснить как влиянием конечности размеров источника и неравномерности поля скорости в ядре потока, так и загромождением исследуемого потока витыми трубами. Это приводит к тому, что нагретые частицы вблизи устья струи успевают пройти большое число не коррелированных между собой различных путей от источника до рассматриваемой точки, хотя распределения пульсационных скоростей при числах Ее > Ю" в ядре потока и приближаются к нормальному закону распределения. При числах Ее < Ю наблюдается отклонение пульсаций скорости от закона Гаусса в пучке витых труб, что свидетельствует об анизотропности турбулентности в таких пучках в этом диапазоне чисел Ее. Поэтому в закрученном пучке витых труб метод диффузии тепла от источника использовался только для определения коэффициента а. его применение оправдьшалось совпадением экспериментальных распределений температур с гауссовским распределением, хотя основные допущения теории Тэйлора в данном случае не выполняются строго. В экспериментах источник диффузии имел радиус, примерно в три раза превышающий радиус витой трубы. В этом случае свойства потока индикаторного газа (нагретого воздуха) и основного потока одинаковы, Это позволяет получить достаточно надежные опытные данные по коэффициенту В то же время если в работе [39] для прямого пучка витых труб, где радиус источника, бьш равен радиусу витой трубы, удалось оценить значение интенсивности турбулентности по уравнению (2.9), то в данном случае это исключается из-за больших размеров источника. Для увеличения точности определения коэффициента опыты по перемешиванию теплоносителя в закрученном пучке проводились при неподвижном источнике диффузии, а для определения полей температуры на различном расстояниии от него в витых трубах были установлены термопары. При этом измерялась температура стенок труб (т.е. температура твердой фазы в терминах гомогенизированной модели течения). Эта методика измерений могла приводить к погрешностям в определении коэффициента ) г, поскольку распределения температур в ядре потока теплоносителя и стенки труб различны, а следователь-различны и среднестатистические квадраты перемещений, а также и причем это различие, видимо, носит систематический характер. Подход к учету поправки в определяемый коэффициент Df при измерении температуры стенки изложен в разд. 4.2. [c.55]

ЭФФЕКТ [переключения — скачкообразный обратимый переход полупроводника из состояния с высоким сопротивлением в состояние с низким сопротивлением под действием электрического поля, напряженность которого превышает некоторое пороговое значение пьезоэлектрический < — возникновение электрических зарядов разного знака при деформации некоторых кристаллов обратный заключается в изменении линейных размеров некоторых кристаллов под действием электрического поля) радиометрический состоит в обнаружении и измерении давления электромагнитных волн на твердые тела и газы Рамана см. РАССЕЯНИЕ света комбинационное стереоскопический — психофизиологическое явление слитного восприятия изображений, видимых правым и левым глазом стробоскопический — основанная на инерции зрения зрительная иллюзия непрерывного движения, возникающая при наблюдении движущегося предмета в течение коротких быстро следующих друг за другом промежутков времени теней — появление интенсивности в распределении частиц, вылетающих из узлов кристаллической решетки в направлениях кристаллографических осей и плоскостей тензорезистивиый — изменение электрического сопротивления твердого проводника при его деформации тепловой реакции — теплота, выделенная или поглощенная термодинамической системой при протекании в ней химической реакции при условии, что система не совершает никакой работы, кроме работы расширения, а температура продуктов реакции равна [c.301]

Для мартенситно стареющих сталей характерна стадииная кинети ка процессов старения В качестве примера рассмотрим изменение вре манного сопротивления и пластичности стали Н18К8М5Т при 500 С (рис 114) На I стадии когда наблюдается интенсивное упрочнение происходит миграция атомов легирующих добавок с образованием ат мосфер и одновременным расщеплением дислокации Процессы роста двумерных зародышей новой фазы в третьем измерении соответствуют переходу ко II стадии Здесь происходит дальнейшее но уже не столь интенсивное увеличение прочностных характеристик Когда растущие частицы достигают некоторого критического размера нарушается их когерентная связь с матрицей начинается коагуляция, уменьшается плотность дислокации Все это приводит к разупрочнению (III ста Дии) [c.198]

В работах [14, 40] обнаружен и исследован механизм коллективного низкопорогового пробоя, который реализуется при повышенных концентрациях грубодисперсного поглощающего аэрозоля и лазерных импульсах миллисекундной длительности. Измерения проводились с лазером на Nd-стекле в режиме свободной генерации. При интенсивностях излучения около 1 МВт-см 2 и концентрации частиц размером 5—10 мкм, превышающей 10 см , развивалась температурная неустойчивость с Гс= (5-f-15) 10 К, обусловливающая изотермическую ионизацию парогазовой среды. Причем фронт плазмы распространялся с дозвуковой скоростью (режим медленного горения разряда). [c.39]

В [20, 30] исследовалась прозрачность малого объема аэрозоля в поле мощного СОг-лазера на различных X, равных 10,6, 0,63, 0,44 мкм. Струя квазимонодисперсного аэрозоля с высокой концентрацией частиц (- 10 см ), получаемых с помощью ультразвукового генератора аэрозоля [30], подавалась в область фокусировки СОг-лазера. Энергия импульса составляла 5 Дж, общая длительность - 2,5 мкс. Длительность переднего фронта импульса равнялась 5 10- с. Максимальная интенсивность достигала 10 Вт см 2. Ширина струи аэрозоля не превышала области перетяжки каустики фокусирующей системы, чем обеспечивалась высокая степень однородности излучения в исследуемом аэрозоле. Временное разрешение каналов регистрации видимого излучения составляло 2 10 с, а инфракрасного — 3 10" с. Исследовался монодисперсный аэрозоль двух радиусов aoi = l,3 мкм и ао2 —2,7 мкм. Высокая начальная прозрачность для =10,6 мкм (7 10,6 0,8) обеспечивала квазиоднородность энергетических условий вдоль оси распространения и, таким образом, возможность извлечения из измерений прозрачности информации об эффективном спектральном коэффициенте ослабления малого аэрозольного объема сГ =— nTi/L, где Тх — спектральная прозрачность среды, L — линейный размер области в каустике, занятой аэрозолем. [c.123]

Наиболее важной характеристикой процесса лазерного плазмо-образования служит пороговая интенсивность /п или пороговая плотность энергии Wn пробоя. Однако при систематизации и интерпретации имеющегося экспериментального материала возникают трудности, заключающиеся в отсутствии общепринятого критерия факта пробоя. В качестве критерия рассматривались различные проявления пробоя яркая световая вспышка, сопровождаемая звуковым импульсом излучения импульс отдачи на мишени, блокирование пропускания ионизованными областями и некоторые другие. При этом, как правило, не идентифицировались режимы развития фронтов ионизации. Большая погрешность измерений возникает вследствие неравномерности пространственно-временной структуры воздействующего мощного излучения и случайного (пу-ассоновского) характера попадания в область каустики сфокусированного пучка частиц аэрозоля критических размеров. [c.178]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...