Пороговая интенсивность

Уникальные нелинейный оптич. свойства Ф. и их растворов открывают возможности их применения а качестве нелинейных оптич. элементов (удвоителей и утроителей частоты) в видимой области спектра, а также оптических затворов (пороговая интенсивность лазерного излучения. [c.380]

Последнее выражение мы записали с помощью соотношения (8.75). Из (8.77) мы видим, что пропорциональна величине (0), т. е. интенсивности волны накачки. Таким образом, условие (8.79) означает, что для возбуждения параметрической генерации необходима определенная пороговая интенсивность волны накачки. Эта интенсивность пропорциональна произведению потерь (по мощности) yi и 72 двух волн с частотами (Oi и 2 за один проход в резонаторе и обратно пропорциональна величинам d и Я [c.510]

Используя выражение, полученное в предыдущей задаче, вычислите пороговую интенсивность накачки в случае параметрической генерации при [c.525]

Пользуясь выражением для пороговой интенсивности /, вычисленной в задаче 8.14, получаем / = 156 Вт/см . Пороговая мощность накачки тогда равна Р ор — 12,25 мВт. [c.548]

В предыдущем разделе мы показали, что волна накачки с частотой 3 через взаимодействие в нелинейном кристалле может привести к одновременному усилению оптических волн с частотами со и oj, причем 3 = СО + oj. Если нелинейный кристалл поместить внутри оптического резонатора, который настроен в резонанс на частоте сигнальной или холостой волн (или на обеих частотах), то при некоторой пороговой интенсивности накачки параметрическое усиление будет вызывать одновременную генерацию на частотах как сигнальной, так и холостой волн. Пороговая интенсивность для этой генерации соответствует значению, при котором параметрическое усиление в точности компенсирует потери сигнальной и холостой волн [16—18]. Это является физической основой оптического параметрического генератора. Практическое значение такого генератора состоит в том, что он может преобразовывать выходную мощность лазера накачки в когерентное излучение на сигнальной и холостой частотах. [c.574]

Правильность всей этой выработанной нами концепции была проверена и полностью подтвердилась на практике. В случае двумерных резонаторов порог генерации при введении малой щели действительно возрастает очень резко. Так, экранирование участка шириной 3 мм повышало пороговую интенсивность накачки изображенного на рис. 4.3а широкоапертурного лазера примерно втрое. Поэтому управление характеристиками излучения лазеров с двумерными неустойчивыми резонаторами осуществляется без особого труда [70]. [c.231]

Другой подход к уменьшению длительности импульсов и повышению их спектрального качества основан на применении резонаторных ПГС с синхронной накачкой [42]. В режиме синхронной накачки сигнальный и/или холостой импульс после отражения от зеркал резонатора поступает в нелинейный кристалл одновременно с последующим импульсом накачки. В результате существенно возрастает эффективная длина усиления и, следовательно, уменьшается пороговая интенсивность накачки. Это обстоятельство позволяет использовать в качестве источника накачки не только цуги импульсов второй гармоники лазера на стекле или гранате с пассивной синхронизацией мод, но и системы с двойной модуляцией, работающие с частотой повторения цугов в единицы килогерц, и даже квазинепрерывное излучение лазеров на гранате с активной синхронизацией мод. [c.258]

В газе пороговая интенсивность лавинного пробоя [16, 17] [c.292]

В ряде экспериментальных работ наблюдалась зависимость величины и направления скорости течения, а также характер линии тока от интенсивности звука. При малых интенсивностях звука поток выражен нечетко есть указания на то, что течение возникает при достижении некоторой пороговой интенсивности [16], хотя этот факт не указывался в ряде последующих исследований. При достижении определенного уровня интенсивности ламинарный [c.241]

Пороговые интенсивности излучения, необходимые для достижения температуры сублимации Гз, для горючих частиц [c.35]

При увеличении длительности оптического воздействия Ui разрыв между пороговыми интенсивностями для двух рассматриваемых длин волн сокращается, что связано с возрастанием влияния на пороги пробоя наряду с каскадной ионизацией общих для обеих длин волн термогидродинамических процессов в окрестности поглощающих излучение частиц. [c.36]

Рис. 1.11. Результаты лабораторных измерений пороговой интенсивности оптического пробоя на частицах аэрозоля разных размеров для излучения Nd-лазера (Л=1,06 мкм / 40 не).

Оценки пороговой интенсивности излучения /п, найденной из условия превышения скорости фотофореза в лазерном пучке по сравнению с броуновской, приведены в п. 6.6.2. В этом же разделе приводится анализ нелинейного рассеяния света на резонансных колебаниях форм частиц, обусловленных пондеромоторным действием модулированного излучения. [c.42]

Особенностью процесса взаимодействия лазерного излучения с воспламеняющимся аэрозолем по сравнению с аналогичной задачей просветления водно-капельной дымки является ярко выраженный пороговый характер воспламенения частиц по достижении в заданной точке среды г пороговой интенсивности излучения Д. При I Ii можно пренебречь зависимостью от I температуры поверхности горящей частицы Та и связанной с ней скоростью испарения (4.85). [c.149]

Пороговые условия перехода волны первичного пробоя в окружающий воздух могут определяться тремя основными механизмами лавинной ионизацией в молекулярном газе с пороговой интенсивностью радиационным механизмом ионизации прилегающего к паровому ореолу слоя газа 1% , а также механизмом распространения температурной волны пробоя fh [c.161]

Пороговая интенсивность каскадной ионизации воздуха также достаточно высока и примерно на 1—2 порядка величины превышает соответствующее значение в атомных парах. Это обусловлено наличием в молекулярных газах атмосферы (N2, СО2, О2) низкорасположенных полос колебательно-вращательных переходов, [c.161]

Пороговые интенсивности определяют пороги перехода плаз- [c.162]

На рис. 5.5 приведены зависимости от начального размера частицы корунда пороговой интенсивности U изохорной каскадной ионизации парового ореола до уровня .ie = 0,5 (кривая 1) и пороговых интенсивностей /п изохорного разогрева тяжелых частиц плазмы до фиксированных уровней газовой температуры Т (кривые 2—4). Расчеты производились с использованием машинных алгоритмов решения (5.45) и вычисления эффективных частот соударений в плазме. [c.167]

Из результатов расчетов следует, что пороговые интенсивности монотонно возрастают с уменьшением размера затравочных частиц аэрозоля в интервале от до 10 см для порога завершения каскадного процесса изохорной ионизации U от 10 до 3-10 ВтХ [c.167]

Рис. 5.5. Зависимость пороговых интенсивностей изохорной каскадной ионизации парового ореола до ie = 0,5 ) и изохорного разогрева тяжелых частиц до газовой температуры, равной 2-10 К (2), 4-10 К 3) и 6-10 К (4).

При распространении сфокусированного пучка мощного лазерного излучения в реальной атмосфере с фоновым аэрозолем возникает необходимость учета полидисперсности среды и ее турбулентного состояния. Первый фактор определяет статистику реализаций концентрации частиц с размерами йег, превышающими критический, в области каустики мощного пучка. Второй фактор обусловливает случайные пространственные выбросы излучения и турбулентное уширение пучка, которые в свою очередь приводят к случайному характеру реализации пороговых интенсивностей пробоя. [c.170]

Приближенный расчет влияния порогового фактора на вид функции плотностей вероятностей для интенсивности пробоя F I) и на моменты 2-го порядка от пороговой интенсивности выполнен в [9]. Рассмотрим, следуя [11], более общий случай, учитывающий неаддитивное влияние обоих перечисленных выше фак- [c.170]

Пороговая интенсивность 1 оценивается из условия превышения скорости фотофореза в лазерном пучке по сравнению с броуновской. Например, для Х=1,0б мкм и а=10- см получили 0,7- 10 Вт-см 2. Время ориентации частиц /ор 7- 10 с. При /о= 10 1а получили 7 10 С И Gop/Gii 1,8. [c.232]

К нелинейным относятся оптические эффекты, характер которых зависит от интенсивности излучения [2.35, 2.36]. Эта зависимость возникает только в сильных световых полях (которые нельзя считать пренебрежимо малыми по сравнению с внутриатомными полями), поэтому для наблюдения нелинейных эффектов применяют лазерное излучение. Ряд нелинейных эффектов проявляется при достижении пороговой интенсивности света. Для нерезонансных нелинейных явлений, происходящих вне полос поглощения материала, в качестве порога появления можно указать ориентировочно интервал интенсивностей 10 -Ы01° Вт/см [c.55]

В работе Е.А. Заболотской [1977] приведена следующая численная оценка. При объемной концентрации пузырьков N 0 = 10" , имеющих резонансную частоту о)о/2я = 20 кГц, и выборе частоты накачки соу = = 1,5о)о и, следовательно, рассеянной (стоксовой)волны СО2 = СО1 -соо = = 0,5о)о из (4.7) получим (принимая/= 0,1о)о),что пороговая интенсивность накачки в воде Л 10 Вт/см (т.е. акустическое число Маха порядка 10 ). Если интенсивность накачки /1 много больше пороговой, то из (4.7) следует оценка инкремента в 0,3/1 см , если /1 выражено в Вт/см. Отсюда видно, что при Л 1 Вт/см и более расстояние, на котором рассеянная волна существенно нарастает, оказывается-порядка сантиметров. Длина рассеянной волны в воде 15 см, так что при этих условиях формула (4.4) может служить в лучшем случае для оценки. [c.197]

Рис. 2. Пороговые интенсивности для пробоя инертных (о) и молекулярных (б) газов. Сплошные линии — неодимовый лазер (Х. = 10в0 нм), фокусное пятно — эллипс с осями (13Х 3,4)-10- см. т=40 нс. Штриховые линии—рубиновый лазер (Л,=6Э4 нм), оси эллипса— (4,3 X 3,1) Ю см, X— = 40кс.

Фокусируя мощный лазерный импульс линзой с фокусным расстоянием — 10 м, получают т. н. длинную искру — плазменный канал, не сплошной, но длиной до десятков метров (лазерная искра от короткофокусной линзы имеет размеры 0,1 — 1 см). Пробой газа в постоянном или СВЧ-поле существенно облегчается в присутствии интенсивного лазерного излучения. Это позволило создать хорошие разрядники с лазерным поджигом, направленный пробой, при к-ром обычный искровой разряд развивается вдоль светового канала и не обязательно ориентирован по вектору пост. поля. ОП сильно облегчается, если происходит вблизи поверхности твёрдых тел при этом пороговая интенсивность может быть на неск. порядков ниже — т. н. низкопороговый пробой. [c.449]

Кщ — Пороговая интенсивность напряжения для трещинообразования от коррозии под напряжением. Критическая интенсивность напряжения в начале трешзинообразования от коррозии под напряжением при определенных условиях. [c.1054]

Используя соотношения (8.77) и (8.79), покажите, что пороговая интенсивность волны иакачки в случае двухрезонаторной параметрической генерации дается выражением [c.525]

Важная особенность ВКР и ВРМБ в гом, что эти эффекты пороговые, т.е. существенное преобразование энергии накачки в энергию стоксовой волны происходит, только когда интенсивность накачки превышает некоторый пороговый уровень. Для ВКР в одномодовом световоде с aL 1 пороговая интенсивность накачки равна [20] [c.26]

Обычно 1 р 10 МВт/см и ВКР может наблюдаться при мощности накачки 1 Вт. Подобные вычисления для ВРМБ показывают, что пороговая интенсивность накачки равна [c.26]

Значения пороговой интенсивности проявления эффекта керровской самофокусировки в атмосфере для импульсов длительностью /и lO близки к порогу пробоя воздуха, либо превышают его (см. [47]). Известно [47], что с уменьшением длительности импульса пороги пробоя возрастают, и проявление эффекта Керра в самовоздействии лазерного пучка в допробойном режиме распространения становится возможным для более коротких импульсов (/ 10 с). [c.14]

Первая модель рассматривает распространение непрерывного излучения или длинного импульса СОг-лазера с интенсивностью 10 —10 Вт-см-2 [1, 10, 23, 36] в капельных средах при широкой вариации размеров частиц. Существенной стороной модели является представление о пороге взрыва капель. Здесь порог взрыва определен по мгновенной интенсивности. Физически это возможно при умеренных энерговыделениях в капле, когда в балансе энергии участвует отток тепла за счет поверхностного испарения, происходит перераспределение источников тепла за счет теплопроводности и термокапиллярной конвекции внутри капли [21, 49]. Последний фактор выравнивает неоднородности тепловых источников и делает возможным использование соотношений, полученных для изотропно поглоп аюш их капель (ао<1) на случай крупных частиц ао Х). Данный тип взрыва характеризуется малой степенью взрывного испарения (Хвз 0,1). В модели вводится понятие критического радиуса капли акр такого, что капли с аСйкр не разрушаются, а капли с а>акр взрываются. Таким образом, в результате взрыва капли с ао>акр сформируется спектр осколков с радиусами <3к<акр. Ясно, что данная модель не описывает длительности временного интервала разрушения. В [23] установлены аппроксимационные зависимости для пороговой интенсивности и кр. [c.129]

При острой фокусировке в слабозамутненной атмосфере излучений С02-лазеров микросекундной длительности телескопом Кас-сегрена с RolFo lO тепловые эффекты самовоздействия пучка на трассе несущественны из-за инерционности термогидродинамического процесса в пучке. Малоинерционные механизмы нелинейности атмосферы из-за высоких пороговых интенсивностей их проявления могут быть заметными лишь в области максимальной перетяжки пучка. В этой связи расчет статистики очагов пробоя целесообразно проводить в приближении заданного светового поля, сфокусированного в линейной турбулентной среде. Очевидно, что в этом случае наиболее строгими будут результаты расчета характеристик очагов пробоя в слое, наиболее близко расположенном к излучателю. Используем логарифмически нормальную зависимость распределения плотности вероятности флуктуаций интенсивности излучения СОг-лазера, распространяющегося в атмосфере [c.171]

Наиболее важной характеристикой процесса лазерного плазмо-образования служит пороговая интенсивность /п или пороговая плотность энергии Wn пробоя. Однако при систематизации и интерпретации имеющегося экспериментального материала возникают трудности, заключающиеся в отсутствии общепринятого критерия факта пробоя. В качестве критерия рассматривались различные проявления пробоя яркая световая вспышка, сопровождаемая звуковым импульсом излучения импульс отдачи на мишени, блокирование пропускания ионизованными областями и некоторые другие. При этом, как правило, не идентифицировались режимы развития фронтов ионизации. Большая погрешность измерений возникает вследствие неравномерности пространственно-временной структуры воздействующего мощного излучения и случайного (пу-ассоновского) характера попадания в область каустики сфокусированного пучка частиц аэрозоля критических размеров. [c.178]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...