Формула Томсона

Уравнение (66.6), определяющее значение периода свободных электромагнитных колебаний в электрическом контуре, называется формулой Томсона. [c.234]

Формула Томсона показывает, что период свободных электромагнитных колебаний в электрическом контуре прямо пропорционален корню квадратному из значений индуктивности катушки и электроемкости конденсатора. [c.234]

Для настройки приемника на заданную волну частота собственных колебаний в контуре должна быть равной частоте колебаний в принимаемой волне. Частота собственных колебаний в контуре определяется из формулы Томсона [c.290]

Для решения системы уравнений (6-3-9) и (6-3-14) и последующего нахождения потока теплоты по (6-3-1) необходимо задать значения н, Rq, w R) и N. Эти величины должны определяться, исходя из физических соображений. Функция скорости роста капли рассмотрена в 6-4. Значения Ru в первом приближении можно определить по формуле Томсона (см. 1-2). Пример нахождения отрывного радиуса приведен в 3-8. В настоящее время наибольшая трудность имеет место при определении величины /V — см. 1-2, 6-2. В связи с этим значительна роль экспериментального исследования теплообмена при капельной конденсации. [c.152]

Обычно давление пара жидкости капиллярно-пористого тела определяют по формуле Томсона [c.321]

Эта зависимость выражается формулой Томсона (Кельвина) [Л. 14] [c.14]

Формула Томсона может быть применена для капилляров, радиус которых лежит в пределах [c.14]

При учете изменения плотности пара по высоте давление насыщенного пара над поверхностью мениска определяется по формуле Томсона [c.244]

Экспериментальное понижение температуры плавления малых частиц наблюдалось во многих работах Sn [213], РЬ, In [214], Ag, Си, А1 [217], In [218], Au [219, 220], Pb, Sn [221], Pb, Sn, Bi, In, Ga [222—225], Ag, Au [226]. Электронографическое исследование наночастиц олова диаметром 8—80 нм [213] обнаружило сильное отклонение экспериментальных данных по Т ,(/ ) от линейной зависимости Т , г) 1//-, следующей из формулы Томсона. Аппроксимация результатов измерений [213] формулой (3.5) показала хорошее согласие эксперимента и расчета (рис. 3.2) при следующих значениях параметров, входящих в (3.5) р, = 7,18-10 кг/м р/= = б,98-10 кг/м i/= 0,58 Н/м <5,,= 0,0622 Н/м L = 58,5 кДж/кг 5 = = 3,2-10 м Т = 505 К. Для олова формула (3.5) при этих зна- [c.68]

Плавление поликристалла начинается с границ зерен [16]. Этому должна способствовать большая плотность дислокаций в периферийных участках зерен, примыкающих к границам. В этих участках из-за неупорядоченности атомов температура плавления ниже, чем в упорядоченной части кристалла. Растворимые примеси, ликвирующие при кристаллизации к границам зерна, также понижают температуру плавления периферийной зоны. Понижение температуры плавления частичек с малым радиусом кривизны можно рассчитать по формуле Томсона [c.35]

Период 7 свободных незатухающих колебаний выражается формулой Томсона [c.106]

Итак, определение условий равновесия системы, включающей малую твердую частицу, представляет для макроскопической термодинамики весьма трудную, до конца не решенную проблему. Опубликованные материалы противоречивы и не свободны от критики. Ситуация усугубляется еще и тем, что к принципиальным трудностям добавляется путаница, которая возникает из-за неправомерного распространения результатов, полученных для частиц, находящихся в равновесии с массивным расплавом или раствором, на изолированные частицы. Так, формула Томсона и ее модификации, действующие при равновесии твердой частицы со своим расплавом внутри замкнутой жесткой оболочки, часто используются для описания экспериментальной размерной зависимости точки плавления изолированных малых частиц, находящихся в вакууме или инертной среде (см. [81). [c.177]

Некоторую неопределенность при интегральных измерениях вносит распределение частиц по размерам в образце, не позволяющее строго сопоставить наблюдаемую по исчезновению структурных линий температуру плавления с определенным размером частиц. Чтобы преодолеть эту трудность, Вронский [618] предположил, что резкое ослабление интенсивности структурных линий вблизи точки плавления целиком обусловлено последовательным плавлением сначала самых мелких, а затем более крупных частиц в заданном распределении их по размерам. Зная заранее это распределение, можно по наблюдаемому ослаблению интенсивности линий найти температуру плавления частиц определенного размера. Он применил эту методику при электронографическом изучении частиц Sn диаметром 80 — 800 А. Результаты измерений представлены на рис. 90. Видно сильное отклонение экспериментальных данных от линейной зависимости Тг 1/г, ожидаемой согласно формуле Томсона (296). Вронский [618] аппроксимировал свои результаты следующим выражением [c.210]

Учитывая равенство химических потенциалов фаз 1 и 2 и соотношение (3.2), можно получить известную формулу Томсона, описывающую зависимость температуры плавления частицы Tjn r) от ее размера (радиуса г), [c.83]

Последняя формула совпадает с формулой Томсона для релеевского рассеяния на свободном электроне. Для амплитуды дипольного момента на частоте 2fb из (2.1-8) следует [c.108]

Треугольные водосливы с тонкой стенкой. Если уго-т при вершине треугольного водослива а = 90°, то расход (м /с) можно определять по формуле Томсона [c.205]

Давление пара жидкости при капиллярной связи влаги с материалом обычно определяется по формуле Томсона [c.377]

Формула Томсона может быть применима для капилляров, радиус которых лежит в пределах от 0,5 10" до 10 см. [c.380]

Сравнение экспериментальных данных с расчетами по формуле, Томсона дает большие расхождения. Поэтому эта формула может использоваться для качественного анализа. [c.380]

В работе [10, 30] выполнены расчеты критического значения радиуса капилляра Гкр по формуле Томсона (Кельвина) и классификации пор по П. А. Ребиндеру [31]. При г<гкр капилляр заполняется путем конденсации пара на его стенках с последующим переходом пленок в столбик жидкости [32]. При г>гкр капилляр заполняется механизмом капиллярного всасывания. Составы шлаков и критические радиусы приведены в табл. 17. [c.189]

Их частота зависит от емкости С и индуктивности Ь по формуле (3.20) которая легко преобразуется в следующую формулу для периода колебаний (формула Томсона) [c.62]

Эту формулу называют формулой Томсона. [c.314]

Давление насыщенного пара рор ( F) над искривленной поверхностью раздела фаз меньше, чем давление насыщенного пара рн над плоской поверхностью при одинаковой температуре насыщения tF Это влияние кривизны поверхности раздела учитывает формула Томсона (Кельвина) [c.307]

В этом случае применение формул (2.10) и (2.17) приводит нас к формуле Томсона [c.43]

Это соотношение называется формулой Томсона оно справедливо дли случая, когда отсутствуют потери энергии. При наличии потерь в контуре (при наличии омического [c.149]

Из формул (6.77) видно, что при 2 < О (вместо ускоряющею момента имеется обычная сила сопротивления) коэффициент яз будет отрицателен и система в соответствии с четвертой теоремой Томсона — Тета — Четаева сделается неустойчивой ). [c.182]

Принципиально иной метод определения постоянной Авогадро предложил английский физик Рэлей. Предположив, что молекулу воздуха ведут себя как рассеивающие центры по отношению к падающему на них солнечному свету, он вывел формулу для отношения интенсивностей прямого и рассеянного света. Выполненные по этому методу измерения В. Томсона дали 3 10 моль Л А< 15 10 моль . Аналогичные измерения [c.70]

В предельном случае П- О имеем T j = 0 и уравнение (1-2-14) пе реходит в формулу Томсона [c.15]

Сделанные выводы справедливы для плоской пленки. В реальных условиях поверхность тела не является абсолютно однородной Длжи при обработке по 7—11-му классам чистоты среднеквадратичная величина микронеровностей (выступов) будет составлять около 0,05-1,6 мкм, т. е. соизмерима со значениями R, соответствующими интерва лу наилучшей действенности формулы Томсона (0,1—1 мкм). При этом значения локальных радиусов микрон гровностей могут изменяться в широких пределах. [c.17]

Так как мы рассматриваем только пзотропные тела, пренебрегая структурными различиями, то равновесные точки плавления-затвердевания твердой частицы и жидкой капли, имеющих равную массу, должны быть одинаковыми. Между тем из сравнения результатов для прямой и инвертированной систем вытекает, что эта точка должна одновременно и понижаться и повышаться относительно температуры плавления массивного тела. Теперь нам следует выяснить, почему формула Томсона (292) в случае системы частица — расплав логически противоречива и плохо согласуется с опытными данными, тогда как формула Кельвина (290) не вызывает возражений и хорошо подтверждается экспериментом (см. [8]), хотя обе формулы получены одним и тем же способом. Чтобы ответить на поставленные вопросы, нужно проанализировать условия вывода и применения формул (290), (292). [c.164]

Б действительности с каждой молекулой связан определенный конечный объем, разумеется различный в разных фазах. Поэтому вариации dNi и 6Fj не могут быть полностью незавксимыми. Чтобы уяснить важность учета этого обстоятельства, рассмотрим перенос 6vVi молекул из фазы 1 в фазу 2. Вследствие конечности объема внедряемых в фазу 2 молекул давление в ней повысится на величину Ajdj по сравнению с давлением фигурирующим в равенстве (284). Однако дополнительное давление не оказывает существенного влияния на каплю в системе капля—пар благодаря сжимаемости пара. В этом случае хорошо применима как формула Кельвина для давления насыщенного пара капли, так и формула Томсона для понижения ее точки кипения. [c.165]

По-иному обстоит дело, когда жесткой замкнутой оболочкой ограничена система твердая частица—расплав. Из-за практической несжимаемости жидкости внедрение в нее молекул может вызвать появление столь большого давления что его воздействие перекроет эффект понижения температуры плавления частицы, предсказываемый формулой Томсона. Другим следствием неполной независимости вариаций и 6vVi является необходимость учета изменения радиуса частицы при переносе молекул в окружающую среду. Это обстоятельство не принималось во внимание при выводе уравнений (284), (285). [c.165]

Электронографическое исследование наночастиц олова диаметром 8-80 нм [27] обнаружило сильное отклонение экснериментальных данных по Тт г) от зависимости Т т) 1/г, сле-дуюгцей из формулы Томсона. Аппроксимация результатов измерений формулой (3.5) согласие эксперимента и расчета (рис.3.2) при следуюгцих значениях параметров, входягцих в (3.5) [c.85]

Состояние насыщения фл = фв, 5=1 устойчиво для капель критического размера, равного бесконечности. В пересыщенном паре (фл > фв, 5 > 1) АФ уже не является монотонной функцией переменной g g -i,, она увеличивается при г<Гкр, достигает максимума нри г = и уменьшается при г > Гкр. Следовательно, зародыши размера меньше критического, согласно формуле Томсона, испаряются, а число их убывает с ростом г. Наоборот, при г > Гкр, зародыши растут и число их с ростом г увеличивается. Таким образом, при ф > фв может начаться образование новой фазы, однако скорость этого процесса ограничена необходимостью прохождения барьера АФ р, аналогичного эпергии активации в химических реакциях. Нар в этом случае находится в метастабильном состоянии, соответствующем максимуму потенциала АФ. Состояние жз новой фазы в точке максимума в виде зародышей критического размера неусто11чиво. Вероятность образования в единице объема новой фазы определяется по формуле [c.316]

Драма идей (Эйнштейн). Идеи Планка по многим причинам не привлекли сначала особого внимания физиков. Во-первых, теория излучения в эти годы не была центральной проблемой, внимание ученых было сосредоточено на таких крупнейших событиях, как открытие радиоактивности А. Беккерелем (1896) и открытие электрона Д. Томсоном (1897). Это было время острых нападок Э. Маха, В. Оствальда и других на основы молекулярно-кинетической теории. Во-вторых, немалую роль играла и необычность предположений, положеьшых Плаыком в основу вывода формулы. Они находились в полнейшем противоречии с законами классической физики, согласно которой обмен энергией между отдельными излучателями и электромагнитным полем мог быть только непрерывным (происходить в любых количествах). Планковская гипотеза трактовала его как прерывный, дискретный процесс. В то же время ученые не могли не замечать очевидного факта — формула (108), полученная на основе резко расходящейся с классической физикой гипотезы, прекрасно описывала опытные данные. Необходимо было по-ново-му осмыслить предпосылки вывода. [c.156]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.234 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы (1987) -- [ c.220 ]

Тепломассообмен (1972) -- [ c.377 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.306 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.149 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...