Отражение в центре

В этом случае из выражения (4.162) находим, что коэффициент отражения в центре Rq и увеличение резонатора М должны удовлетворять условию [c.231]

Центр симметрии, обычно обозначаемый символом i. При выполнении соответствующей операции симметрии (также называемой операцией i)—отражении в центре (инверсии) — молекула, обладающая таким центром симметрии, преобразуется сама в себя. Другими словами, если провести прямую от одного атома через центр и продолжить ее, то на ней будет лежать такой же атом на том же расстоянии от центра, но только с другой стороны (если х, у и Z — координаты атома относительно центра, как начала координат, то координатами другого такого же атома будут — х,—у, — z). Примерами молекул с центром симметрии являются молекулы типа Х.Д4, X Y .iZi, XY. Z.2, при условии, что они обладают структурой, изображенной на фиг. 1,в, 1, г, I, д. Молекула может иметь только один центр симметрии. В центре симметрии либо может находиться один атом, либо его не будет (см. примеры XY.jZ.j и X YjZ ). Все другие атомы встречаются парами. [c.12]

Теперь осталось вкратце рассмотреть вопрос о поведении дважды вырожденных колебаний по отношению к отражению в плоскости, повороту вокруг оси симметрии второго порядка и отражению в центре. Можно показать (см. ниже), что два взаимно вырожденных колебания являются либо оба симметричными, либо оба антисимметричными относительно центра симметрии г, плоскости симметрии о , перпендикулярной оси симметрии, и оси симметрии второго порядка, совпадающей с осью симметрии порядка р, по отношению к которой колебания являются вырожденными, если такие элементы симметрии имеются в наличии. Примерами этого правила могут служить вырожденные колебания, изображенные на фиг. 25,6, 32,а, 33, 36, 37, 38, 40. [c.111]

Отношение интенсивности стоксовых и антистоксовых комбинационных линий 271 Отношение произведений частот изотопических молекул, независимость от силовых постоянных 248, 251 Отражение в плоскости 12, 78 Отражение в центре 12, 27, 37, 111, 121 Отрицательные вращательные уровни асимметричных волчков 63, 495, 438 линейных молекул 27, 31, 400, 409, 427 симметричных волчков 38, 41—43, 434, 444 [c.618]

Отражение в центре инверсии (х = у=1 =0) (обозначение 1) [c.297]

Отражение в центре инверсии приводит к замене [c.298]

Выбор длины отрезка Л ограничен условием (4.5 а), согласно которому коэффициент отражения в центре рабочего диапазона [c.80]

После фокусировки в центре возникает отраженная ударная волна, расширяющаяся (при > 0) навстречу движущемуся к центру газу. Движение в этой стадии тоже автомодельно, с тем же показателем автомодельности а, так что закон расширения R со Более подробным исследованием этого движения мы здесь заниматься не будем "). [c.568]

Центр симметрии, или центр инверсии, — особая точка внутри фигуры, при отражении в которой фигура совмещается сама с собой, т. е. операция инверсии состоит в отражении фигуры в точке, фигура после отражения получается перевернутой и обращенной. [c.14]

Итак, исследование внешней симметрии кристаллов привело к установлению 32 классов симметрии. Эта симметрия находится в прямой зависимости от внутренней структуры и определяется располол<ением дискретных частиц в пространственной решетке. В пространственной решетке к рассмотренным выше элементам — плоскость симметрии, оси симметрии, центр симметрии — добавляется новый элемент симметрии — трансляция Т, которая действует не на какую-нибудь точку решетки, а на всю решетку в целом. При перемещении решетки на трансляцию в направлении вектора трансляции решетка совмещается сама с собой всеми своими точками. Комбинация трансляции с элементами симметрии, характерными для кристаллов как конечных фигур, дает новые виды элементов симметрии. Такими элементами являются поворот около оси- -параллельный перенос вдоль оси=винтовая ось отражение в плоскости+параллельный перенос вдоль плоскости=плоскость скользящего отражения. [c.15]

В первую группу входят законы сохранения, связанные с геометрией четырехмерного пространства-времени. Однородность времени приводит к закону сохранения энергии Е. С однородностью пространства связан закон сохранения импульса Р. Трехмерное пространство не только однородно, но и изотропно, т. е. его свойства одинаковы во всех направлениях. Из этой изотропии вытекает закон сохранения полного момента количества движения М. Далее, в четырехмерном пространстве-времени равноправны все инерци-альные системы координат. Это равноправие тоже является симметрией и приводит к закону сохранения центра инерции X. К этим четырем законам сохранения в квантовой теории добавляются еще два, связанных с симметрией пространства относительно различных отражений координатных осей. Мы уже говорили в гл. VI, 4 об инвариантности относительно отражений пространственных осей. Мы отложим подробное рассмотрение геометрических отражений до п. 9, а сейчас лишь укажем, что с ними связаны два независимых закона сохранения, соответствующих отражениям в пространстве и во времени. [c.283]

При распространении ударных волн к центру звезды, в момент отражения от центра возможно возникновение движений, рассмотренных в 4 главы IV при фокусировании потока газа в точке. Изменение блеска цефеид можно объяснить возникающими при пульсациях большими изменениями температуры в фотосфере и изменениями величины поглощения в окружающей цефеиду газовой атмосфере. При различных диаметрах фотосферы величина пути светового луча в окружающей атмосфере будет изменяться. [c.301]

Достижения в исследовании влияния кремния нашли свое отражение в фирменной модификации стали 4340, названной 300 М, содержащей от 1,5 до 1,8% 51. В отношении механизма высказывались предположения, во-первых, что при наличии кремния е-карбид не может быть эффективным катодным центром для разрядки водорода [9, 17], во-вторых, что карбид повышает стойкость к растрескиванию, являясь ловушкой водорода [26], и, в-третьих, что кремний уменьшает коэффициенты диффузии вредных примесей, в частности водорода [15, 16]. Таким образом, роль кремния по существу не выяснена и может быть сложной, но положительный эффект хорошо подтверждается, особенно в случае высокопрочных сталей. Повышение стойкости сталей при введении кремния представляет резкий контраст по сравнению с отрицательным влиянием марганца, поэтому было бы целесообразно выбрать именно кремний в качестве легирующей добавки для повышения прочности и закаливаемости сталей, используемых в агрессивных средах. Однако такие добавки могут ухудшать обрабатываемость и свариваемость сталей, так что применение высоких концентраций кремния потребует тщательной разработки сплава с учетом всех свойств. [c.55]

Широкое использование их для практических целей одновременно ставило задачи и перед другими разделами радиоэлектроники. Прежде всего, например, возникали вопросы, относящиеся к исследованию своеобразных колебательных систем, используемых в этой области техники. Подлежали глубокому рассмотрению вопросы внутренней электродинамики полых резонаторов и направляющих устройств. Ставились и разрешались вопросы внешней электродинамики, главным образом в связи с развитием радиолокации. Надо было теоретически и практически изучить излучение и прием радиоволн новых диапазонов. По-другому пришлось подойти к расчету и конструированию антенных устройств. Предстояло разобраться в явлениях отражения ультракоротких волн от различных целей , начиная от простых геометрических фигур и кончая сложными телами, какими на практике могли быть корабли, самолеты, ракеты, спутники Земли и другие объекты. Очень большое внимание надо было уделить вопросам распространения волн (влияния подстилающей поверхности, дифракции, рефракции, поляризации и др.). Были подвергнуты изучению явления поглощения и рассеяния ультракоротких волн естественными и искусственными образованиями в атмосфере, в газах, аэрозолях, при наличии метеорологических неоднородностей в атмосфере, отражения от метеорных следов и т. п. Находились в центре внимания также и задачи, связанные с отысканием способов уменьшения или полного устранения отражений этих волн и многое другое. Наконец, нужно было разработать совершенно новые методы измерений и создать для этого измерительную технику. [c.381]

Пластина, нагруженная в центре. Из кадра 5 картины полос фиг. 12.11 видно, что заряд взрывчатого веш е-ства был израсходован к моменту времени, когда был сделан этот снимок. Следовательно, время приложения нагрузки t,, вероятно, составляет около 800 мксек. Исходя из этого, картина полос, показанная на кадре 5 фиг. 12.11, должна соответствовать положению четырех волн Р, S, б" и S, показанному на фиг. 12.8, а. Подобным же образом полосы на кадрах 8, 10 и 15 должны соответствовать положениям волн, показанным на фиг. 12.8, б—з. Увеличенные фотографии этих картин полос, приведенные на фиг. 12.17, не выявляют тех подробностей на контуре, которые были видны на предыдущих фотографиях. Однако по ним можно установить, что на порядок полос у границы опять оказывают влияние отраженные волны сдвига. Видно и то, что наибольшие касательные напряжения возникают не у границы, а на линии, расположенной приблизительно под углом 20° к границе. График изменения максимального порядка полос вдоль этой линии в зависимости от времени показан на фиг. 12.18. Далее, на фиг. 12.19 приведен график изменения наибольшего порядка полос в зависимости от положения. Как и в предыдущем случае, наибольший [c.382]

Настоящая книга содержит результаты исследований, проведенных группой советских и немецких специалистов в обстановке дружбы и тесного сотрудничества. Как возникла эта совместная работа, кто непосредственно в ней участвовал, какие организации и учреждения оказали помощь и поддержку в ее проведении, изложено в послесловии Р. Грефе. Немецкое издание книги впервые представило в достаточно полном объеме творчество В. Г. Шухова зарубежному читателю. Часть чертежей, исторических фотоснимков и документов была опубликована впервые. В центре внимания находятся строительные конструкции В. Г. Шухова. Но в книге нашли отражение его важные работы и в других отраслях техники, что помогает получить общее представление о необычайной многогранности его таланта и характерной особенности его творчества приступая к работе, видеть и решать задачу во всей ее целостности. [c.7]

Если источник звука или щума находится на полу помещения, то говорят о полусфере, образуемой прямой и отраженной звуковой энергией. В том же случае, когда источник размещен близко от геометрического центра помещения (например, вентиляционная труба или высокий стан типа блюминга), считают, что прямая и отраженная звуковая энергия, встречаясь, образуют сферу, в центре которой находится источник звука. [c.233]

Молекулы могут также иметь центр симметрии (обозначение г). При отражении всех атомов системы в центре симметрии (такая операция называется инверсией) свойства и конфигурация системы не меняются. Операция отражения в центре возможна в том случае, если по обе стороны от центра на одинаковом удалении располагаются попарно совершенно одинаковые атомы, причем через каждую пару и центр можно провести прямую. Иначе это положение формулируется следующим образом. Пусть начало координат совмещено с центром симметрии молекулы и один из атомов имеет координаты х, у, ъ. Центр симметрии существует в том случае, если имеется другой точно такой же атом, но с координаталга — х, —г/, — ъ. Молекула бензола имеет центр симметрии (он совпадает с центром шестиугольника), а молекула воды, напротив, центром симметрии не обладает. [c.755]

Проблема отражения в центре сходящейся ударной волны была решена Г. Гудерлеем (Lnftfahrt-Fors hung, 1942, 19 9, 302—312) для идеального газа с Y = 1,4. [c.291]

O Pj СИММЕТРИИ — элемент симметрии геометрич. фигур, в частности кристаллов. Различают простую, зеркальную, ипверсиопную п винтовую ось симметрии. Простая О. с. — прямая, г.ри полпом обороте вокруг к-роп фигура совмещается с собой целое п число раз, или иначе при повороте вокруг к-рой на углы, кратные а = 2я/п, фигура совмещается с собой. Зеркальная О. с. — прямая, при зеркальном повороте (т. е. прп простом повороте с последующим отраже1П1ем в плоскости, проведенной через центр фигуры нормально к оси) вокруг к-рой на углы, кратные а = 2я/п, фигура совмещается с собой при этом центр фигуры не обязательно должен быть центром симметрии, а плоскость — плоскостью симметрии. Инверсионная О. с. — прямая, при инверсионном повороте (т. е. при простом повороте и последующем отражении в центре фигуры — инверсии) вокруг к-рой па углы, кратные а = 2я/п, фигура совмещается с собой. Центр фигуры при этом может не быть центром симметрии. [c.546]

Если предположить, что молекула помещена в магнитное поле, достаточно сильное, чтобы уничтожить связь всех ядерных спинов друг с другом, то ясно, что в молекуле Ш (X, У, г,. ..)з точечной группы Осоь число конфигураций спина ядер, расположенных по одну сторону от центра равно (2/х + 1) (2/у+ 1) (2/21)..а общее число всех конфигураций спина — квадрату этой величины (не учитывая роли центрального атома W, если такой имеется). Существует (2/х + 1) (2/у+ 1) (2/2-1-1). .. конфигураций, для которых отражение в центре не меняет конфигурацию. Этим конфигурациям соответствуют собственные спиновые функции, симметричные относительно одновременной перестановки всех пар одинаковых ядер. Все другие конфигурации спи- [c.30]

Два простых примера. В то врэмя как невырожденные колебания по отношению к любой операции симметрии могут быть только симметричными или антисимметричными, вырожденные колебания могут претерпевать изменения, большие, чем простое изменение знака. Прежде чем изучать причины такого поведения, рассмотрим два примера. На фиг. 25,6 изображены нормальные колебания линейной симметричной трехатомной молекулы типа ХУ, (например, молекулы СО.2). Очевидно, колебания и v,,, являются вырожденными колебаниями. Они, как и колебание v , являются антисимметричными относительно отражения в центре симметрии. Другой операцией симметрии является [c.96]

ЧТО положительной является поочередно то верхняя, то пижняя компонента. Если уровень П соответствует однократному возбуждению деформа-ционпого колебания в электронном состоянии то верхние компоненты уровней С четными J являются отрицательными , а с нечетными — положительными , в то время как в электронном состоянии 2 наблюдается противоположный порядок. В электронно-колебательных уровнях I g, Пg, g,. . . симметричных молекул, т. е. в уровнях, у которых электронноколебательная собственная функция остается неизменной нри отражении в центре, положительные уровни симметричны и отрицательные антисимметричны (см. символы в скобках на фиг. 26), а в электронно-колебательных уровнях П , Лц,. .. наоборот. Отнотение статистических весов симметричных и антисимметричных уровней определяется отношением [c.74]

Часто предполагается, что электроны освобождаются с квантовым выходом, равным единице, во всей основной абсорбционной областн и что фотопроводимость наблюдается не только в центре, но и у границы этой области вследствие того, что коэффн11иент отражения в центре увеличивается. Согласно развиваемой точке зрення на возбуждённые состояния кристаллов истинных изоляторов (гл. XI ) наблюдаемая фотопроводимость возникает благодаря включениям илн дефектам, по крайней мере в случае щёлочно-галоидных солей. [c.603]

Преобразование, состоящее из поляритета относительно некоторой кривой второго порядка и последующего отражения в центре этой кривой, называется антиполяритетом относительно этой кривой. Таким образом [c.84]

Другое важное О. п. связано с законом сохранения полной чётности для изолированной квант, системы (этот закон нарушается лишь слабым взаимодействием). Квант, состояния атомов, всегда имеющих центр симметрии, а также тех молекул и кристаллов, к-рые имеют такой центр, делятся на чётные и нечётные по отношению к пространств, инверсии (отражению в центре симметрии, т. е. к преобразованию координат х- х, у- —г/, Z-I—2) в этих случаях справедлив т. н. альтернативный запрет для излучательных квант, переходов для электрического дипольного излучения запрещены переходы между состояниями одинаковой чётности (т. е. между чётными или между нечётными состояниями), а для дипольного магнитного и квадрупольного электрического излучений (и для комбинац. рассеяния) — переходы между состояниями разл. чётности (т. е. между чётными и нечётными состояниями). В силу этого запрета можно наблюдать, в частности в ат. спектрах астр, объектов, линии, соответствующие магн. дипольным и электрич. квадрупольным переходам, обладающим очень малой вероятностью по сравнению с дипольными электрич. переходами (т. н. запрещённые линии). [c.505]

В случае кристаллических порошков или поликристаллических тел структурное исследование можно выполнить по методу, предложенному в 1916 г. Дебаем и Шерером, а также Хеллом. Монохроматический пучок рентгеновских лучей направляется на столбик прессованного кристаллического порошка или палочку из поликрис-таллического материала (рис. 19.7) различные кристаллики препарата имеют всевозможные ориентации, так что падающий пучок образует с атомными плоскостями самые разнообразные углы. Лучи заданной длины волны к отразятся под разными углами от различных атомных плоскостей, соответствующих различным зна-ч, ниям 6 (см. (118.1)), создавая на фотопленке, окружающей препарат, соответствующую дифракционную картину. Рис. 19.8 воспроизводит полученную рентгенограмму в центре виден след прямого пучка вправо и влево расположены следы отраженных лучей, причем каждая пара симметричных следов соответствует отражению от кристаллографических плоскостей одного определенного направления. Зная длину волны % и измеряя углы скольжения 9, мы можем [c.411]

Стыки труб первой группы выполняют одпосторонпей сваркой, что часто приводит к образованию провисаний внутри труб. При контроле прямым лучом совмещенным ПЭП на экране дефектоскопа появляются сигналы от провисаний, совпадающие по времени с эхо-сигналами, отраженными от надкорневых дефектов, обнаруженных однажды отраженным лучом (схема И на рис. 6.32). Так как эффективная ширина иучка соизмерима с толн иной стенки трубы, то отражатель, как правило, не удается идентифицировать по местоположешио преобразователя относительно выпуклости шва. В центре шва существует неконтролируемая зона, наличие которой связано с большой шириной валика шва. Отмеченные обстоятельства обусловливают низкую вероятность (10. .. 12 %) обнаружения недопустимых объемных дефектов, хотя недопустимые плоскостные дефекты выявляются гораздо надежнее (около 85 %). Основные параметры провисания— ширина, глубина и угол смыкания с поверхностью изделия — являются случайными величинами для труб данного типоразмера их средние значения равны соответственно 6,5 мм, 2,7 мм и 56,5°, [c.334]

По-прежнему оставались в центре внимания вопросы надежности осу- ществления радиообмена и быстродействия на магистральных линиях связи профессионального назначения. Появились совершенно новые методы использования радиоволн, например дециметровых волн в условиях тропосферного рассеяния и метровых волн в условиях ионосферного рассеяния и метеорного отражения. [c.385]

Наряду с этим для потока характерно также наличие возвратного движения газа в центральной части камеры (приосе-вая зона обратных токов), а также при отражении потока от кольцевой части задней стенки, окружающей выходное сопло. Наконец, типичным для потока является значительное разрежение в центре камеры и резкий градиент давления в ее поперечном сечении. [c.177]

VII Поверхности трения в центрах и цапфах беговые дорожки колец шарикоподшипников классов точности А я С, поверхности шариков для подшнпников детали без гальванопокрытий с целью повышения коэффициента отражения тепловых лучей уплотпяющие поверхности [c.419]

УГОЛ естественною откоса — угол трения для случая сьшучей среды зрения — угол, под которым в центре глаза сходятся лучи от крайних точек предмета или его изображения краевой — угол между поверхностью тела и касательной плоскостью к искривленной поверхности жидкости в точке ее контакта с телом Маха — угол между образующей конуса Маха и его осью падения (отражения или преломления)— угол между направлением распространения падающей (отраженной или преломленной) волны и перпендикуляром к поверхности раздела двух сред, на (от) которую (ой) падает (отражается) или преломляется волна предельный полного внутреннего отражения — угол падения, при котором угол преломления становится равным 90 прецессии — угол Эйлера между осью А неподвижной системы координат и осью нутации, являющейся линией пересечения плоскостей xOj и x Of (неподвижной и подвижной) систем координат сдвига—мера деформации скольжения — угол между нада ющнм рентгеновским лучом и сетчатой плоскостью кристалла телесный — часть пространства, ограниченная замкнутой кони ческой поверхностью, а мерой его служит отношение нлоща ди, вырезаемой конической поверхностью на сфере произволь ного радиуса с центром в вершине конической поверхности к квадрату радиуса этой сферы трения—угол, ташенс которого равен коэффициенту трения скольжения) УДАР [—совокупность явлений, возникающих при столкновении движущихся твердых тел с резким изменением их скоростей движения, а также при некоторых видах взаимодействия твердого тела с жидкостью или газом абсолютно центральный <неупругий прямой возникает, если после удара тела движутся как одно целое, т. е. с одной и той же скоростью упругий косой и прямой возникают, если после удара тела движутся с неизменной суммарной кинетической энергией) ] [c.288]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...