Точки решёток

Упомянем ещё одну оценку, связанную с точками решёток и найденную как побочный продукт классификации лагранжевых особенностей с помощью диаграмм Ньютона. [c.42]

Замечание 2. Взаимодействие гладкой и целочисленной структур является решающим в оценках числа точек решёток. Оно также существенно и в других задачах анализа. [c.42]

Для определения веса какого-либо узла используют данные существующих паровозов (одного или нескольких) по узлам, которые размерами и конструктивными формами наиболее близко подходят к проектируемому. При этом вес исходного узла исправляют в отношении основных размеров или параметров, характерных для веса данного узла (например, вес колосниковой решётки можно исправить в отношении площадей этих решёток, то же в отношении других узлов, связанных с поверхностями топки, труб и т. д ). С помощью подобных отношений при правильном учёте размерных и конструктивных особенностей отдельных узлов и при сохранении их при рабочем проектировании определение веса паровоза является достаточно точным, ибо отдельные погрешности при большом количестве узлов взаимно погашаются. При выполнении рабочего проекта составляется точная весовая ведомость паровоза по данным рабочих чер-теи ей и производится окончательная развеска. [c.390]

Усиленное шурование топлива, разрушающее зольные оболочки горящих кусков, достигается ломаной поверхностью колосников (фиг. 32, в). Другой особенностью этих решёток является то, что их колосники составлены из ячеек, заполненных гранитным гравием из кусков размером 8—12 мм. [c.108]

Экспериментальная зависимость между величинами и Др, представленная на фиг. 235, является для испытанных решёток универсальной. Если, нанример, задан угол входа и необходимо определить остальные параметры обтекания, то это можно сделать, перейдя к указанным выше относительным величинам. [c.431]

Интересной чертой этих решёток является то, что они остаются неизменными при перемене мест атома металла и электроотрицательного атома. [c.63]

Относительная устойчивость различных типов решёток. Одной из важнейших задач физики кристаллов является определение относительной устойчивости различных типов структур ). Если не рассматривать вопрос о неустойчивом равновесии, то эта задача имеет простой формальный ответ — устойчивой является решётка, имеющая наименьшую свободную энергию. К сожалению, разница в свободных энергиях различных возможных модификаций может быть крайне малой и часто оказывается меньше ошибок, допускаемых при вычислении свободной энергии. Это имеет место, например, для разностей свободных энергий четырех типов структур, характерных для ионных кристаллов (см. 4). Несмотря на это, свободные энергии различных структур часто вычисляются и сравниваются между собой. Единственной надеждой в этих случаях является то, что ошибки вычислений мен 1ют результаты в одинаковых направлениях и поэтому исключаются. [c.103]

Мы опишем пять приложений классификации лагранжевых особенностей к методу стационарной фазы (то есть к теории интегралов быстро осциллирующих функций), к вычислению асимптотик числа (целочисленных) точек решёток в типичных больших гладких областях, к космологической теории крупномасштабной структуры Вселенной и к изучению перестроек оптических каустик и ударных волн. [c.31]

В крупных конденсаторах применяются трубные пучки Жинаба. Если трубы и кожух конденсатора выполнены из различных металлов (медь и сталь), то термические напряжения могут быть ослаблены применением тонких деформирующихся трубных решёток (фиг. 57) приданием трубам предварительной малой [c.656]

На фиг. II приведён пример конструкции сухого генератора производительностью 25 м . час. Карбид кусковой или мелочь загружается из передвижного бункера 1 в основной бункер 2, откуда питателем 3 подаётся на сетчатый, вращающийся барабан 4. Щётки 5 и б из латунной проволоки служат для очистки ила с поверхности барабана. Вода подаётся внутрь барабана через серию брызгал 7 в мелкораспылённом состоянии. Частично разложивщийся карбид из барабана 4 падает на горизонтальные вращающиеся решётки 8, где перемешается попеременно то от центра к периферии, то наоборот, чему способствуют шнеки 9. С последней решётки уже сухой известковый ил (пушонка) падает в бункер W, откуда периодически выгружается в вагонетку. Газообразный ацетилен поступает в очиститель Л, промываясь там водой из брызгал 12, и затем через поверхностный холодильник 13 и трубу 14 идёт в сеть потребления. Вращение вала, приводящего в движение шнеки, а также вращение решёток и барабана питателя осуществляются электромоторами. [c.316]

Методами А, с. пользуются в молекулярной акустике при исследовании газов и жидкостей. Анализ частотных зависимостей параметров распространения УЗ в твёрдых телах позволяет определить экстремальные диаметры ферми-поеерхностей и эфф. массы электронов, выявить несовершенство кристаллич. решёток, дислокации, домены, кристаллиты и т. п. Дополнит, информация о структуре исследуемого вещества может быть получена при изменении внеш. услови11 темп-ры, давления, напряжённости электрич. и магн, полей, освещённости, интенсивности проникающих излучений и т. п. В таких исследованиях, как правило, определяют не абс. значения параметров распространения, а их относит, изменения, при этом эти ивмерения на один-два порядка точнее абс. измерений. Такой подход позволяет, нанр,, проводить исследования слабых растворов биополимеров, где требуется разрешающая способность 10 —10 при измерениях приращений скорости звука, в то время как при измерении абс. значения скорости может быть достигнута точность 10 —10 . Аналогично при измерении относит, приращений коэфф. затухания может быть достигнута точность (2—5 -10 , при этом значения абс. величины измеряются с точностью (2—5)-10 . [c.43]

Металлич. радиусы считаются равными половине кратчайшего расстояния между атомами в кристаллич. структуре элемента-металла, они зависят от координац. числа К. Если принять А. р, при K=iZ за единицу, то при А =8, 6 и 4 А. р. того же элемента соотв. равны 0,98 0,96 0,88. Близость значений А. р. разных металлов необходимое (хотя и недостаточное) условие взаимной растворимости металлов по типу замещения. Так, жидкие К и Li обычно не смешиваются п образуют два жидких слоя, а К с Rb и s образуют непрерывный ряд твёрдых растворов (А. р. Li, К, РЬ и s равны соотв. 0,155 0,2,36 0,248 0,268 нм). Аддитивность А. р. позволяет приблюкённо предсказывать параметры кристаллич. решёток интерме-таллич. соединений, [c.156]

Л. м. Лапидус, м. В. Терентьев. БРАВЁ РЕШЕТКИ — классификация решёток параллельных переносов, учитывающая как их точечную, так и параллельно-переносную симметрию. Всего существует 14 типов Б. р., названных по имени О. Браво (А. Bravais), строго обосновавшего эту классификацию, Решёткой наз. совокупность точек пространства (узлов) с целочисленными координатами относительно фиксированной системы координат, построенной на трёх базисных векторах а, Ь, с — осн. репере решётки. [c.226]

Б. р. широко используются в физике твёрдого тела, структурной кристаллографии. Точки, совпадающие с центрами атомов в идеальном кристалле, представляют собой одну (в простейшем случае) или несколько метрически одинаковых и параллельно расположенных, вставленных друг в друга решеток. Для определения типов Б. р, на ЭВМ наиболее приемлемым оказался алгоритм Делоне, основанный на более глубокой классификации решёток по 24 сортам. [c.227]

В случае голограммных дифрак . решеток на голограмме также записывается точка, а в качестве свето-чувствит. среды используется очень тонкий слой фоторезиста. Образующаяся при этом голограмма двумерна, и в ней полностью исключена спектральная селективность, свойственная трёхмерной голограмме. В соответствии с этим при реконструкции голограммы точечным источником, обладающим сложным спектральным составом, изображения точек иа всех длинах волн восстанавливаются одновременно так, что результирующее изображение размазывается в спектр. Голо-граммные решётки по сравнению с нарезными дифрак, ционными решётками обладают значительно меньпгим уровнем рассеянного света, у них отсутствуют оипгбки шага и соответственно ие возникают т. и. духи . Используя при записи волновой фронт сложной формы, у таких решёток можно скорректировать аберрации сформированного ими изображения спектра. [c.512]

Простейшая схема Д. г.— двухволновая 2 когерентных пучка пересекаются в нелинейной среде, падая с одной или разных сторон под одинаковыми углами к сё поверхности. Создаваемая ими интерференционная картина записывается в среде в виде периодич. структуры (решётки), на к-рой эти же пучки дифрагируют (с а-м о д и ф р а к ц и я). Это приводит к изменениям параметров пучков, поэтому записываемая решётка также изменяется по глубине регистрирующей среды. Для Д. г. важны среды с изменяюплимся под действием света показателем преломления п. Самодифракция 2 стационарных пучков в такой среде при совпадении экстремумов записываемой решётки (показателя преломления) и записывающего интерференционного поля по приводит к изменениям их амплитуд, т. е. к перераспределению интенсивностей пучков, но изменяет их разность фаз Дф (среда с локальным откликом). Если решётка сдвинута по фазе относительно интерференционного поля на угол, не кратный я, то изменяются амплитуды, т. с. интенсивности волн (среда с нелокальным откликом). При отом происходит перекачка энергии между волнами. Макс. перекачка соответствует рассогласованию решёток показателя преломления и интенсивности интерференционного поля на угол п/2 (сдвиговая четвертьволновая голограмма) при этом Дф—0. Одноврем. преобразование амплитуд и фаз при самодифракции 2 волн в среде с локальным откликом возникает либо в нестациопарном режиме, либо в случае тонкой решётки в результате появления высших порядков дифракции. [c.624]

Д. п. учитывалась также при изучении ряда др. вопросов, таких, как аномальный скин-эффект в металлах [41, динамика кристаллнч. решёток (5], плазменные волны в изотропной и магнитоактивион плазме [6, 7], в теории черепковского и переходного излучений, в теории поверхностных эл.-магн. волн [8, 9] н т. д. Кро.мо того, учёт Д. п. существен также при рассмотрении рассеяния света п поведения нек-рых оптич. колебанлй кристаллов вблизи точек фазового перехода 2-го рода, [c.650]

Здесь также образуется неск. спектров ра.зл. порядков, расположенных па круге Роуланда, к-рый является линией дисперсии. Поскольку ур-ние релк тки для вогнутой Д. р. такое же, как и для плоской, то и выражения для спектроскопич. характеристик — угл. дисперспи, разрешающей способности и области дисперсии — оказываются совпадающими для решеток обоих видов. Выражения же для линейных дисперсий этих решёток различны (см. Спектральные приборы). [c.659]

Вогнутые Д. р., в отличие от плоских, обладают астигматизмом, к-рый проявляется в том, что каждая точка источника (щели) изображается решёткой не в виде точки, а в виде отрезка, перпендикулярного к кругу Роуланда (к лннии дисперсии), т. е. направленного вдоль спектральных линий, что приводит к значит. уменьшению интенсивности спектра. Наличие астигматизма также препятствует применению разл. фо-тометрич. приспособлений. Астигматизм можно устранить, если штрихи нанести на асферическую, напр, тороидальную вогнутую, поверхность или нарезать решётку не с эквидистантными, а с изменяющимися по нек-рому закону расстояниями между нирихами. Но изготовление таких решёток связано с большими трудностями, они ие получилп ещё широкого применения. [c.659]

Решёточные задачи узлов отличаются от задач связей тем, что блокированные связи распределены на решётке не поодиночке — блокируются все связи, выходящие из к.-л. узла (рис., б). Блокированные таким способом узлы распределены на решётке случайно, с вероятностью 1 — х. Доказано, что ворог х для задачи связей на любой решётке не превышает порога х , для задачи узлов на той же решётке. Для нек-рых плоских решёток найдены точные значения х . Напр., для задач связей на треугольной и шестиугольной решётках. Г(. = 2,з1п(я/18) и Хд — 281п(я/18). Для задачи узлов на квадратной решётке х,. — 0,5. Для трёхмерных решёток значения х , найдены приближённо с помощью моделирования на ЭВМ (табл.). [c.162]

Для каждой пространственной группы имеются свои совокупности ПСТ. Правильная система точек общего положения для каждой группы одна. Но нек-рые из ПСТ частного положения могут оказаться одинаковыми для различных групп. В Интернациональных таблицах указаны кратность ПСТ, их симметрия и координаты и все щ>. характеристики каждой пространственной группы. Важность понятия ПСТ состоит в том, что в любой кристаллич. структуре, принадлежащей данной пространственной группе, атомы или центры молекул располагаются по ПСТ (одной или нескольким). При структурном анализе распределение атомов по одной или неск, ПСТ данной пространственной группы производится с учётом хим. ф-лы кристалла и данных дифракц. эксперимента, позволяет находить координаты точек частных или общих положений, в к-рых расположены атомы. Поскольку каждая ПСТ состоит из одной или кратного Числа решёток Браве, то и расположение атомов можно представлять себе как совокупность вдвину- [c.513]

В эмиирич. правилах У. Юм-Розери (W. Ните-Во-1Ьегу) сформулированы нек-рые закономерности, связывающие роль этих факторов с особенностями структуры С. 1) если различие в атомных радиусах й 15%, то взаимная растворимость компонентов ограничена 2) разница валентностей благоприятствует образованию интерметаллич. соединений и сужает область существования твёрдых растворов 3) при нек-рых отношениях числа валентных электронов к числу атомов образуются т. н. электронные соединения с онредел. типами кристаллич. решёток (фазы Юм-Розе-р и). [c.650]

Если намагничивание магнитно-одноосного криста.тла происходит под нек-рым углом (р к ОЛН, то при каждом Ф последовательность превращений ДС, а также и сами ДС могут и.меть свои особенности. Меняя <р на НВПГ в точке Я = 0, соответствующей остаточно намагниченному состоянию, можно подучать совершенно разные ДС (лабиринтарные, зигзагообразные, в виде решёток ЦМД, сот и др.) то же относится и к др. точкам НВПГ. [c.304]

В дальнейшем мы часто будем иметь дело с решёткой профилей, которая представляет собой сово1чупность одинаковых крыловых профилей. Линия, соединяюшая соответственные точки профилей в решётке (например, задние точки), называется фронтом решётки, а нормаль к ней — осью решётки. Практическое значение имеют два типа решёток прямолинейные решётки (фиг. 161) и круговые решётки ) (фиг. 162). В прямолинейной решётке фронт есть прямая, в круговой — окружность. [c.345]

Если воспользоваться данными продувки решёток профилей для определения величины (Ац в зависимости от параметров треугольника скорости колеса, то можно решить задачу о наи-выгодиейшем треугольнике скорости колеса, который при задан- [c.558]

Следует, однако, иметь в виду, что приведённые здесь результаты В. 3. Власова получены из условия свободной депланации концевых сечений. На практике же, закрепление концов сжатого стержня обычно в той или иной мере препятствует депланации концевых сечений, чю может существенно снизить влияние крутильного эффекта при действии продольных сил. Кроме того, наличие соедвните.1ьных планок и решёток во многих случаях практики приближает тонкостенный открытый профиль к замкнутому, что также ведёт к уменьшению опасного влияния закручивания при продольном сжатии [c.667]

ГИЯ, требуемая на перенос электрона от свободного иона кислорода к свободному иону цинка, равна — 26,9 eV. Та же величина для S— и Zn++ равна — 22,9 eV. Соберём теперь ионы в решётки ZnO и ZnS и будем постепенно уменьшать постоянную решётки, начиная от бесконечно больших значений. Потенциал решётки в тех точках, где находятся положительные ионы, отрицателен, и наоборот, так что во время этого процесса уровни отрицательных ионов понижаются, а уровни положительных ионов повышаются. Это изменение обозначено пунктирными линиями на рис. 215 и 216 из них виден общий сдвиг, который может быть вычислен из потенциалов Маделунга решёток окиси цинка и сульфида цинка. При наблюдаемых междуатомных расстояниях дискретные уровни свободных ионов расширяются в полосы, характерные для зонной структуры, а ниже первой незаполненной зоны, которая адиабатически связана с наиннзшим уровнем свободного Zn- -, [c.475]

Джонс ) применил соотношения (123.5) и (123.6) к фазам в твёрдых растворах замещения типа а- и р-латуни, рассмотренным в 3. Эти фазы, обладающие соответственно гранецентрированной и объёмноцентрированной кубической решётками, являются устойчивыми, как мы видели в 102, приблизительно при таких значениях электронной концентрации, когда зоны в двух решётках заполнены до точек с наибольшей плотностью уровней. Джонс предположил, что все виды энергии, за исключением энергии Ферми, практически одинаковы для неупорядоченных образцов обеих фаз, так что относительные энергии обеих фаз при абсолютном нуле определяются только заполнением одноэлектронных уровней. Кривые п (е) для гранецентрированной и объёмноцентрированной решёток латуни (Си — Zn), найденные при помощи изложенных в 65 приближённых методов, изображены на рис. 246, а и Ь. Разность энергий, приходящихся иа один атом в обеих фазах, изображена на рис. 246, с как функция электронной концентрации п . Мы видим, что кривые я(8) совпадают примерно до 6 еУ, что соответствует электронной концентрации, приблизительно равной 0,95. В области энергий непосредственно выше этой кривая л(е) для гранецентрированной решётки имеет пик, так что эта фаза имеет более низкую энергию Ферми. Вслед за этим имеет пик -фаза, вследствие чего кри- [c.526]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...