Электрическое дипольное излучение

Мы предполагали, что энергия обменного взаимодействия определяется формулой (9,1). Если рассматривать обменные силы более сложного характера, а именно силы, зависящие от спина, то благодаря их действию возникает магнитное дипольное излучение, интенсивность которого в нерелятивистской области энергий значительно меньше, чем интенсивность электрического дипольного излучения. [c.83]

Заметим предварительно, что длина волны -излучения, испускаемого при захвате нейтрона, всегда (точнее говоря, вплоть до энергии нейтрона 100 MeV) значительно больше, чем радиус действия ядерных сил иными словами, эффективные размеры излучающей системы значительно меньше длины волны Кванта. Обычно в таких условиях излучение имеет характер электрического дипольного излучения. [c.96]

При захвате медленных нейтронов, который мы далее будем рассматривать, электрическое дипольное излучение не играет, однако, главной роли, и поэтому оказывается необходимым учитывать магнитное дипольное и электрическое квадрупольное излучение. [c.96]

Электрическая проводимость 331, 332 Электрическое дипольное излучение см. Дипольное излучение Электромагнитное излучение 244— 247, 333 [c.552]

Как указывалось в томе II ([23], стр. 444), это правило отбора является существенным для неплоских молекул только в том случае, когда инверсионное удвоение не может считаться пренебрежимо малым. Для плоских молекул, у которых ось с всегда перпендикулярна плоскости молекулы, правило отбора (11,104) накладывает ограничения на переходы. Однако эти ограничения не настолько существенны, как ограничения, накладываемые правилами отбора (II, 97) — (11,99), хотя в отличие от последних они строги для электрического дипольного излучения. Так, если вспомнить, что первый [c.246]

Для полных типов симметрии групп полной симметрии также имеется правило отбора (см. стр. 223), заключающееся в том, что произведение полных типов симметрии верхнего и нижнего состояний должно иметь тип симметрии произведения Т В трансляции и вращения. Это правило справедливо только для электрического дипольного излучения. В табл. 15 приводятся типы симметрии произведения Т В для всех точечных групп асимметричного волчка и определенные из них разрешенные электронно-колебательно-вращательные переходы. Можно отметить, что если опустить индексы g vi и для точечных групп С,, штрихи для точечной группы s и индексы [c.246]

Электрическое дипольное излучение, образованное радиоантенной. Рассмотрим радиопередатчик и антенну, показанные на рисунке. Будем считать, что ток I постоянен по всей длине I антенны. Провода, идущие от генератора к антенне, находятся очень близко друг к другу или же скручены, так что излучением от подводящих проводов по сравнению с излучением антенны можно пренебречь. Маленькие шарики на концах антенны служат емкостью для накопления зарядов от тока [c.345]

Следует отметить, что эти результаты отличаются от результатов, полученных для релеевского рассеяния, только тем, что сделан предельный переход при ->-00. Для релеевского рассеяния существенно предположение х п— 1 I < 1, и при его рассмотрении нельзя устремлять п к бесконечности. Физическая причина такого различия состоит в том, что релеевское рассеяние целиком обусловлено электрическим дипольным излучением. Однако [c.70]

Так как длина волны внутри частицы равна к/т, то мы можем выразить это условие еще и в такой форме размер должен быть мал по сравнению с длиной волны внутри частицы. Если условие (1) выполняется, а (2) нет, то мы находимся в резонансной области . Здесь внутреннее поле пе совпадает по фазе с внешним полем. Волны проникают в частицу медленно, и они могут породить различные системы стоячих волн. Кроме электрического дипольного излучения, мы имеем магнитное дипольное излучение, квадрупольное излучение и т. д. каждое из них вступает в резонанс при вполне определенных значениях отношения размера к длине волны. Этот резонанс связан с собственными колебаниями частицы. Для эллипсоидов в этом случае не было разработано общей теории. Резонансные эффекты для шаров рассматриваются в разд. 10.5 и 14.31. [c.93]

Причина такой странной картины состоит в том, что, кроме электрического дипольного излучения, вступает в действие также магнитное дипольное излучение. Исследование комбинирован ной диаграммы этих скрещенных диполей для эллипсоида с произвольными отношениями осей дано в разд. 6.4. [c.188]

Как и следовало ожидать, для электрически дипольного излучения получены формулы Френеля и условие (10.19), причем формально введенный параметр поляризуемости заменен обычным квантовомеханическим выражением [c.128]

Итак, полное излучение системы состоит из трех независимых частей они называются соответственно электрическим дипольным, электрическим квадрупольным и магнитным дипольным излуче ниями. [c.253]

Второе правило отбора связано с выполнением закона сохранения четности волновой функции. Теория показывает, что испускание дипольных электрических 7 Квантов разрешено по четности, если четность после у-излучения изменяется на обратную, а дипольных магнитных -квантов, если четность сохраняется. Вообще разрешенное изменение четности ядра, испускающего электрическое Y-излучение мультипольности /, описывается формулой [c.167]

В дипольном приближении вероятности однофотонных процессов определяются матричными элементами электрического дипольного момента электрона. По этой причине рассматриваемое приближение называют дипольным, а рассчитанные в этом приближении переходы в системе электрон + поле излучения — дипольными переходами. [c.265]

Под действием электромагнитного излучения в материальной среде возникает дипольный момент, атомы среды поляризуются. При малых напряженностях электрического поля излучения Е индуцированная поляризация (или электрический дипольный момент единицы объема вещества) связана с Е линейной зависимостью [c.860]

Вращательные спектры. Излучать и поглощать электромагнитное излучение при переходах между вращательными уровнями энергии могут лишь молекулы, обладающие электрическим дипольным моментом. Поэтому [c.319]

У многоатомных молекул спектры значительно усложняются. В частности, у линейных многоатомных молекул, энергетические спектры которых выражаются формулами (63.30), правила отбора для п и / при различных типах переходов различны и зависят от того, параллелен или перпендикулярен оси молекулы ее осциллирующий электрический дипольный момент. Если дипольный момент параллелен оси молекулы, то правила отбора для мод колебаний атомов вдоль оси имеют вид Аи = +1 (или Аи = = +1, +2, 3,. .. при учете ангармоничности) и А/ = +1, как и в (63.31) и (63.32). Такие колебания молекулы СО2 показаны на рис. 96. При симметричных колебаниях дипольный момент молекулы СО 2 остается равным нулю, а при асимметричных колебаниях имеется изменяющийся во времени дипольный момент, параллельный оси симметрии молекулы, который и обеспечивает спектр излучения, аналогичный спектру излучения двухатомной молекулы. При изгибных колебаниях (рис. 96) электрический дипольный момент направлен перпендикулярно оси молекулы. Правила отбора при этом имеют вид Аи = 1, А/ = О, + 1. Правило отбора А/ = О обеспечивает появление в спектре линии с частотой Юц, принадлежащей 2-ветви. [c.323]

Магнитно-дипольное излучение происходит при Д/г = 0 и Дш. = 0, 1, т. е. при переходах между компонентами тонкого или сверхтонкого расщепления линий (например, переход Ф -> Р ,). Возможны и смешанные квадрупольные электрические и дипольные магнитные переходы, например переход в конфигурации р2. [c.427]

Поскольку магнитный дипольный момент — аксиальный вектор, его компоненты имеют те же типы симметрии, что и компоненты вращения Нх, Ву, В г (приложение I). Электрический квадрупольный момент — тензор, компоненты которого ведут себя подобно компонентам поляризуемости, т. е. как произведение двух трансляций. Следовательно, можно пользоваться данными табл. 55 тома II ([23], стр. 274) для типов симметрии составляющих хж, < х(/,. ... Например, для симметричных линейных молекул (точечная группа 1)ос ) компоненты магнитного дипольного момента относятся к типам симметрии и П , а компоненты электрического квадрупольного момента — к типам симметрии Е , Пg, Ад. Следовательно, для того чтобы данный переход был разрешенным для магнитного дипольного излучения, произведение электронных волновых функций верхнего и нижнего состояний должно относиться к тинам 2 или П . Так, при поглощении из полносимметричного основного состояния могут происходить переходы 2 — 2 , П — 2 . Аналогично нри переходах, разрешенных для электрического квадрупольного излучения, произведение волновых функций должно относиться к одному из типов симметрии 2 , П , или А . При поглощении из полносимметричного основного состояния могут иметь место переходы 2 — 2 , Пд — 2д и Ай — 2 . [c.134]

Запрещенные переходы, которые возможны для магнитного дипольного и электрического квадрупольного излучений, для наиболее важных [c.135]

Запрещенные переходы между невырожденным электронными состояниями. Из общего правила отбора следует, что при всех запрещенных электронных переходах, которые становятся возможными вследствие электронно-колебательных взаимодействий, полоса 0—0 отсутствует, как и все другие колебательные переходы, разренуенные при разреятенпом электронном переходе. Как было показано выше, отсутствие в спектре полосы О—О при электронных переходах, запрещенных но симметрии, является строгим для электрического дипольного излучения, если можно пренебречь электронновращательным взаимодействием (т. е. в отсутствие вращения) ). [c.175]

Важно отметить, что в отличие от разрешенного электронного перехода расстояние между первой горячей полосой и первой полосой главной прогрессии в случае запрещенного перехода пе соответствует частоте колебания в основном состоянии, а равно сумме частот антисимметричного колебания в верхнем и нижнем состояниях (v g + v ). Обратно, если разность частот первой полосы главной прогрессии и первой горячей полосы не совпадает с частотой какого-либо колебания в основном состоянии, то это является очень веским доказательством того, что рассматриваемый переход запрещен как чисто электронный переход. Можно еще добавить, что переходы, показанные на фиг. 69 пунктиром, строго запрещенные в случае перехода А2 — Ai для электрического дипольного излучения, могут происходить (с чрезвычайно малой интенсивностью) для магнитного дипольного излучения (ср. пример молекулы Н2СО, рассмотренный на стр. 270). [c.177]

Магнитные дипольные переходы. Как уже указывалось в разд. 1, некоторые электронные переходы, запрещенные для электрического дипольного излучения, могут происходить для магнитного дипольного (и квадрупольного) излучения. Это относится также и к электронно-колебательным переходам, когда учитывается взаимодействие колебательного и электронного двшкений. Так, например, электронно-колебательные переходы — Ах в молекулах точечной группы или электронно-колебательные переходы Ag — Ag точечной группы С2/-,, строго запрещенные для электрического дипольного излучения, могут происходить в случае магнитного дипольного излучения (табл. 10). Правила отбора для квантовых чисел / и А те же самые, что и для электрического дипольного излучения, а правило отбора для элек-тронпо-колебательно-вращательных типов симметрии противоположно. Следовательно, как это показано на фиг. 113, при магнитном дипольном переходе А2 — Ах наблюдаются те же подполосы и те же ветви, что и при электрическом дипольном переходе — Ль в частности, в подполосе А = О - —>- [c.270]

Это правило отбора действует как для э.иектрического, так и для магнитного дипольного излучения. Различие состоит в том, что при электрическом дипольном излучении переходы поляризованы параллельно направлению ноля, если АМ = О, и перпендикулярно полю при АМ — + 1, тогда как при маг-1П1ТН0М дипольном излучении поляризация переходов противоположная. [c.271]

Другое важное О. п. связано с законом сохранения полной чётности для изолированной квант, системы (этот закон нарушается лишь слабым взаимодействием). Квант, состояния атомов, всегда имеющих центр симметрии, а также тех молекул и кристаллов, к-рые имеют такой центр, делятся на чётные и нечётные по отношению к пространств, инверсии (отражению в центре симметрии, т. е. к преобразованию координат х- х, у- —г/, Z-I—2) в этих случаях справедлив т. н. альтернативный запрет для излучательных квант, переходов для электрического дипольного излучения запрещены переходы между состояниями одинаковой чётности (т. е. между чётными или между нечётными состояниями), а для дипольного магнитного и квадрупольного электрического излучений (и для комбинац. рассеяния) — переходы между состояниями разл. чётности (т. е. между чётными и нечётными состояниями). В силу этого запрета можно наблюдать, в частности в ат. спектрах астр, объектов, линии, соответствующие магн. дипольным и электрич. квадрупольным переходам, обладающим очень малой вероятностью по сравнению с дипольными электрич. переходами (т. н. запрещённые линии). [c.505]

Y-Лучи, испускающиеся ядром при переходе в низшее энергетическое состояние, могут уносить различный момент количества движения I. Излучение, уносящее момент количества движения / = 1, называется дипольным, / = 2 — квадрупольным, I = 3 — октупольным и т. д.. Каждое из них характеризуется определенным характером углового распределения. Кванты различной мультипольности возникают в результате различных колебаний ядерной жидкости электрических (дипольные, квадрупольные и т. д.) и магнитных (дипольные, квадруполь-ные и т. д.). [c.166]

В заключение настояш.его параграфа мы еще кратко остановимся на вероятности квадрупольного и магнитно-дипольного излучения, В обш.ем случае момент атома может быть разложен в ряд, где первый член соответствует электрическому дипольному моменту, а второй — электрическому квад-рупольному и магнитному дипольному моментам, Следуюш,ие члены соответствуют моментам еш.е более высоких переходов. Изменение со временем этих моментов также ведет к излу- [c.427]

Переход между состоянияими Ф" и Ф с поглощением или излучением электромагнитных волн может происходить, если матричный элемент оператора дипольного момента, отнесен1юго к одной из осей пространственно-фиксированной системы координат, отличен от пуля для перехода между этими состояниями (см., например, [41 ). Выбрав в качестве такой оси ось для разрешенного электрического дипольного перехода Ф"->Ф, можно записать [c.345]

Классическая оптическая молекулярная спектроскопия, которая внедрена в повседневную практику научных исследований и на промышленных предприятиях, имеет дело со спектрами электрических дипольных переходов, связанных с однофотонным по-глошением (УВИ- н ИК-спектры поглощения) и спонтанным одно- и двухфотонным излучением (УВИ-спектры испускания и КР-спектры). Другие типы взаимодействия излучения с веществом, которые благодаря созданию квантовых генераторов только начинают внедряться в лабораторную практику, мы рассматривать не будем и ограничимся в дальнейшем только использованием лазеров в качестве мощных источников монохроматического излучения для получения классических КР-спектров. [c.51]

Правила отбора для двухквантовых электрических дипольных переходов, т. е. для спонтанных КР-спектров, необходимо рассматривать с точки зрения поведения дипольного момента, наведенного электромагнитным полем возбуждающего излучения. Величина наведенного дипольного момента л определяется поляри- [c.53]

Если рассматривать взаимодействие между электромагнитным полем излучения и различными электрическими и магнитными моментами молекулы, то наиболее сильно взаимодействуют между собой электрическая компонента поля и электрический ди-польный момент. Соответственно высоки и вероятности переходов, связанных с изменением электрического дипольного момента молекулы. Они на 5—8 порядков выше, чем вероятности остальных переходов, при которых изменяются магнитные дипольпые и электрические квадрупольные моменты. Поэтому при изучении оптических спектров наблюдаются практически спектральные линии, обусловленные только электрическими дипольными переходами. Однако в длинноволновой области спектра (радиодиапазоне) интенсивности всех трех типов спектров становятся сравнимы. [c.55]

Из этих формул следует, что интенсивность спектральных линий поглощения и нспускания прямо пропорциональна заселенности уровней (см. 8), с которых совершается переход (поглощение или испускание), и квадрату электрического дипольного. момента перехода. Наиболее существенное различие между ними состоит в том, что спектры поглощения слабо зависят от V, а спектры испускания — очень сильно, так как прямо пропорциональны л- . Например, при переходе от спектров испускания в области 6000 А к области 3000 А (при постоянном Япгг) интенсивность излучения увеличивается в 16 раз. Эта зависимость относится и к КР-спектрам, поэтому в качестве возбуждающих линий лучше брать линии максимально высокой частоты, но такой, чтобы не возникала флуоресценция. [c.57]

Согласно теории таких переходов, разработанной Вейцзекке-ром, у-кванты различной мультипольности возникают в результате разных колебаний внутри ядра. Некоторые из этих процессов связаны с перераспределением электрических зарядов внутри ядра (электрические дипольное, квадрупольное и т. д. излучения), другие — с перераспределением токов или магнитных моментов нуклонов (магнитные дипольное, квадрупольное и т. д. излучения). Между моментами начального состояния ядра /1 и конечного состояния ядра /2 и моментом А/, уносимым у-квантом, должно существовать соотношение [c.123]

Поэтому искускание дипольных (А/=1) электрических уквантов разрешено по четности, если четность ядра после излучения из-меняеп ся на обратную, и дипольных магнитных у-квантов, если четность сохраняется. Вообще разрешенное изменение четности ядра АР, испускающего электрическое у-излучение мультипольности А/, описывается формулой АР= —1) для ядра, испускающего магнитное А/ — мультипольное излучение — формулой АР= [c.124]

Распределение по направлениям волновой амплитуды у-лучей 0) или интенсивности (аФ ) характерно для осциллирующего электрического диполя, квадруноля и т. д. или осциллирующего магнитного диполя, квадруполя и т. д. Фактически электрическое квадрупольное излучение — = 2, нет изменения четности) является самым распространенным типом излучения ядерных у-лучей. Электрическими дипольными моментами в силу симметрии распределения заряда можно пренебречь, но электрические квадрупольные моменты могут быть относительно велики. [c.35]

Формула (1.62) применима для поля изучения осциллирующего заряда, если амплитуда 2о его осцилляций в (1.63) мала по сравнению с длиной волны 2о<СХ. Только тогда время запаздывания можно считать неизменным и полагать равным г/с. Это же условие можно сформулировать как требование, чтобы скорость заряда была много меньше скорости света (и<Сс). В этом случае его называют электрическим дипольным осциллятором, а испускаемые им волны — дипольным излучением. [c.38]

С классической точки зрения колебание магнитного дипольного момента или электрического квадрупольного момента также приводит к слабому испусканию или поглощению излучения. На основании квантовой теории вероятность перехода для магнитного дипольного или электрического квадрупольного излучения может быть рассчитана, если в выражение (11,1) для момента перехода вместо электрического дипольного момента подставить магнитный дипольный или электрический квадруполышй момент. Вероятность таких переходов будет отличной от нуля в том случае, если произведение г ) фе относится к тому же типу симметрии, что и одна из компонент магнитного дипольного или электрического квадрупольного момента. [c.134]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...