Явление Релея

ВИЯМИ И явление не сопровождается преобразованием между тепловой и механической энергиями. Механические процессы происходят независимо от тепловых. Отсюда следует, что значение плотности жидкости несущественно для всех тепловых величин, а значение механического эквивалента тепла вообще несущественно ввиду отсутствия перехода тепловой энергии в механическую. Далее, если принять, что плотность р и величина J не влияют на изучаемый процесс передачи тепла, тО из теории размерности получается, что величина постоянной Больцмана к также несущественна, так как размерность постоянной к содержит символ единицы массы, от которой независимы размерности Н и определяющих величин. Несущественность величин р, / и А для указанных предположений легко также усмотреть из математической формулировки задачи об определении количества тепла, передаваемого телом жидкости. Эти обстоятельства оправдывают отсутствие р, J VI к среди определяющих параметров, указанных Релеем ). Однако если сохранить допущение о несущественности плотности р ) и не делать предположения, что / и /с несущественны, что является результатом дополнительных соображений, то к таблице определяющих параметров Релея необходимо присоединить величины к Т1 J, после чего получаем следующую систему определяющих параметров [c.57]

Одним из многих интересных вопросов явления свободной конвекции, исследованным еще в 1916 г. Релеем [2] для случая горизонтального течения, является вопрос об устойчивости неподвижной жидкости, нагреваемой снизу. [c.190]

Плоская задача глиссирования была рассмотрена еще Релеем и Ламбом . Однако принципиальное разъяснение явления глиссирования было дано впервые Г.Вагнером им же были решены многие частные задачи . [c.426]

Интерферометр Релея, построенный на принципе деления фронта падающей волны. К числу таких интерференционных систем относятся щелевые или ступенчатые устройства, которые строятся на принципе деления падающего параллельного фронта волны по площади часть фронта проходит через прозрачные участки, а другая — не проходит. Примером таких систем является двухщелевая схема Юнга, о которой речь шла при рассмотрении общей теории интерференции и при изучении явления интерференции трех лучей. Здесь рассмотрим двухлучевой интерферометр Релея (схема Юнга), используемый для измерений показателей преломления газов и жидкостей. На рис. 3.5.17, а изображена оптическая схема такого интерферометра. Парал- [c.161]

В обеих последних работах было обнаружено любопытное обстоятельство оказалось, что при стремлении скорости перемещения нагрузки (или клина) к скорости распространения поверхностных волн Релея,. несколько меньшей скорости распространения поперечных волн, наступают своеобразные резонансные явления. В частности, напряжения во всех точках тела стремятся при этом к бесконечности, а длина свободной трещины перед клином стремится к нулю. Это привело авторов указанных работ к заключению, что релеевская скорость является предельной скоростью [c.607]

Эти признаки были описаны Релеем в 1881 г. Математически эти явления описываются формулой, имеющей три члена (электрическое дипольное, магнитное дипольное и электрическое квадрупольное излучение см. разд. 10.3). Второй признак особенно удобен для оценок размера частиц, но, подобно другим признакам, он не годится, если приобретают значение члены более высоких порядков (см. табл. 39, разд. 18.4). [c.459]

Рассеяние энергии в динамике вязкой жидкости приводит ко многим характерным явлениям, например, к диффузии вихрей (см. 2, гл. I). В динамике систем с конечным числом степеней свободы при небольших скоростях силы вязкого трения обычно моделируют с помощью диссипативной функции, введенной Релеем [55]. [c.138]

Дальнейшие тш ательные опыты только увеличили уверенность в том, что формулы Релея (6) — (8) правильно передают явление и нуждаются лишь в некотором уточнении (см. 4). [c.21]

Полностью нерешенным остается интересный вопрос о тонкой структуре линии Релея в газах при давлениях больше атмосферного. Классическая теория явления показывает, что при давлениях порядка 30 атмосфер в водороде, например, должна наблюдаться такая же картина тонкой структуры, как в жидком бензоле ( 17). [c.27]

На основании описанных представлений Мандельштам [241 предсказал явление тонкой структуры линии Релея. К этому же выводу пришел Бриллюэн [26]. Мандельштам и Ландсберг [130, 131] и Гросс [27] экспериментально нашли предсказанное явление в кристалле кварца, а затем Гросс обнаружил тонкую структуру ЛИНИИ Релея в жидкости [28]. [c.84]

Между тем в эксперименте, помимо компонент тонкой структуры, наблюдается непрерывный спектр, максимум интенсивности которого совпадает с максимумом несмещенной линии и монотоннее спадает по обе стороны от него, простираясь вплоть до 100—1Ъ0 см и оказывается сильно деполяризованным. Этот непрерывный спектр принято называть крылом линии Релея [37, 381. Хотя с момента открытия явления прошло более 35 лет, природа крыла все еще окончательно не выяснена и в теоретическом, и в экспериментальном отношении. О разнообразных взглядах на природу крыла, высказанных разными исследователями, мы еще скажем несколько подробней в 28. Здесь укажем лишь, что, па нашему мнению, наиболее рациональная точка зрения на природу крыла принадлежит Ландау и Плачеку [140], предположившим, что крыло определяется релаксационными процессами в жидкости, аналогичными тому релаксационному процессу, кото-рый обусловливает дисперсию электромагнитных волн в полярных жидкостях [77, 152]. [c.99]

Желательно для простоты изучить явление в зависимости от изменения (в основном) одного параметра, чтобы не вносить излишних осложнений в уже достаточно сложный вопрос. Поэтому, например, в наших опытах подбирались жидкости, для которых небольшие вариации температуры приводят к значительным изменениям вязкости [52, 53, 73, 144]. При подборе веш еств для исследования мы исходили из требований, чтобы веш,ество было химически индивидуальным, прозрачным в видимой области спектра, не кристаллизовалось при переходе к большим вязкостям, позволяло проводить оптическую очистку многократной перегонкой с нагреванием до температуры кипения и удовлетворяло бы другим известным требованиям. Кроме того, выбранная жидкость должна состоять из сильно анизотропных молекул, чтобы можно было рассчитывать найти в ней интенсивное крыло линии Релея. [c.360]

И. Л. Фабелинский, Распределение интенсивности в крыле линии Релея и релаксационные явления в жидкости, Изв. АН СССР, сер. физ. [c.480]

Как видно, термическое сопротивление воздушной прослойки зависит от двух основных факторов чисел Релея Ка, отражающих влияние температурных воздействий, и чисел Рейнольдса Не, характеризующих степень фильтрации воздуха. Термическое сопротивление герметичной воздушной прослойки (рис. 30, кривая О) с увеличением перепада температур понижается, но находится в сопоставимых пределах с известными данными. Однако при фильтрации воздуха термическое сопротивление повышается с увеличением как перепада температур, так и количества фильтрующего воздуха (см. рис. 30, кривые а, б). Для более детального анализа этого явления рассмотрим уравнения (12) — (14) при условии, что определяющая температура /=0°С [c.122]

Невозможность предсказания особенностей отражения на критическом угле с помощью классических моделей подчеркивает необходимость дальнейших исследований матем,атического моделирования соотношений, описывающих распространение ультразвуковых колебаний. Здесь будет обобщена классическая модель, не учитывающая затухания, с тем чтобы получить модель, которая включает явления, обусловленные затуханием. Затем рассчитанные величины коэффициента отражения вблизи критического угла Релея будут сопоставлены с экспериментальными данными. С помощью этой модели мы проведем исследование чувствительности, рассмотрим достоинства и ограничения данного метода контроля для различных его применений. [c.118]

Это явление объясняется тем, что на верхней и нижней поверхностях достаточно толстой пластины возникают моды и Sfl скорости которых близки к скорости волны Релея. На верхней поверхности фазы мод совпадают и они взаимно усиливаются, на нижней поверхности фазы противоположны и моды взаимо погашаются. Но скорости мод Uq и Sft немного отличаются, и на пути L мода До отстает otSq на длину волны. Это приводит к тому, что моды взаимопогашаются уже на верхней поверхности и усиливаются на нижней. [c.19]

Необходимо отметить, что чувствительность ламинарных струйных течений к воздействию звука известна уже 140 лет. Это явление впервые было обнаружено на вечерах камерной музыки, когда присутствовавший на них врач (Леконт, 1858 г.) заметил, что пламя свечи колеблется в такт со звуком виолончели, так что "глухой мог видеть гармонию". Вскоре, однако, было показано (Тиндаль, 1867 г.), что и при отсутствии горения ламинарная струя становится чувствительной к звуку. Объяснение этого эффекта было дано Релеем (1886 г) на основе исследования гидродинамической неустойчивости слоя смешения. [c.6]

Струя жидкости истекает из сосуда в горизонтальном направлении. Поперечное сечение трубки имеет форму эллипса, вытянутого в горизоьггальном направлении. Струя принимает форму цепи, звенья которой попеременно то вытянуты, то сплюснуты в горизонтальном направлении, Пользуясь методом теории размерностей, найти зависимость длины звена в начальной части струи от плотности жидкости р, поверхностного натяжения а, ускорения силы тяжести g и располагаемого напора Н. На наблюдении этого явления основан метод Релея -измерения поверхностного натяжения жидкости. [c.75]

Таким образом, получена вариационная формулировка задачи о температурном растяжении пластины. Аналогично тому, как это делалось в 8.4, можно получить вариационную формулировку и для задачи о температурном изгибе для этого следует использовать второй член правой части уравнения (8.90). Далее формулировки задач о температурном напряжении в пластине можно обобщить и на случай больших прогибов аналогично тому, как это делалось в 8.5. Эти вариационные принципы использовались в сочетании с методом Релея—Ритца для получения приближенных решений [21, 221. Температурные напряжения являются причиной таких явлений, как температурная потеря устойчивости или изменение жесткостей и частот колебаний пластин (23, 241. [c.238]

Подробнее всего исследуем задачу о круговом металлическом цилиндре. На примере скалярной задачи рассмотрим два типа рядов, получающихся при использовании метода разделения переменных — ряды Релея и ряды Ватсона. Векторная задача интересна тем, что на ней иллюстрируется явление деполяризации. Решение скалярной задачи о диэлектрическом круговом цилиндре в форме Релея получается без привлечения новых идей, а задача о диэлектрическом некруговом цилиндре более сложна. Теория дифракции на сфере аналогична теории дифракции на круговом цилиндре, но при дифракции на сфере всегда происходит деполяризация. В теории дифракции на клиие интерес представляет аналитическое суммирование ряда Релея, преобразование его в контурный интеграл и исследование этого интеграла для различных точек пространства. Задачи о дифракции на цилиндре, сфере и клине иногда называют эталонными, подчеркивая этим, что некоторые характеристики полученных решений переносятся на более сложные задачи. [c.42]

Механизмом, который ослабляет волны напряжений в твердых телах, но который, строго говоря, не является внутренним трением, является рассеяние. Это явление возникает в поликристаллических металлах, когда длина волны становится сравнимой с размером зерна Мезон и Мак-Скимин [92] провели измерения эффекта рассеяния в алюминиевых стержнях и показали, что, когда длина волны сравнима с размером зерна, затухание (а) обратно пропорционально четвертой степени длины волны. Эта зависимость совпадает с той, которая дана Релеем [120] (том II, стр. 194) для рассеяния звука в газах. [c.122]

В поле интенсивных когерентных световых волн могут возникать различные другие возбуждения, которые сами воздействуют на поле излучения. Например, подобно оптическим фононам могут создаваться акустические фононы, температурные волны, волны энтропии и анизотропии, которые приводят к вынужденному брил-люэиовскому рассеянию, вынужденному релеевскому рассеянию и рассеянию на крыле линии Релея. Эти явления рассеяния можно исследовать по аналогии с вынужденным комбинационным рассеянием, причем можно возвратиться к классическому или полуклассическому рассмотрению (ср. ч. I, 4.3, [3.1-11 и 4.-21]). [c.488]

Интерпретация эффекта. Хотя эксперимент Брауна — Твисса иногда называют первым экспериментом квантовой оптики, по существу эффект корреляции интенсивностей — классическое явление, не требующее для его понимания квантования поля (в отличие от эффекта корреляции фотонов при двухфотонном распаде возбужденных состояний молекул или фотонов накачки — см. главы 5, 6). Его можно наблюдать и с помощью аналоговых корреляторов. Если Ьсо- кТ, то яркость ТИ определяется формулой Релея — Джинса, не содержащей Й. Далее, уменьшение относительной величины эффекта т при увеличении Удет является проявлением общей закономерности теории вероятностей относительные флуктуации суммы д независимых случайных величин падают при увеличении д. [c.147]

В 1905 г., когда возраст одного из авторов не достигал и года, С. П. Тимошенко уже опубликовал в журнале Известия Санкт-Петербургского политехнического института свою первую научную статью К вопросу о явлениях резонанса в валах . В ней рассматривался вал постоянного диаметра с укрепленными на концах дисками и показывалось, как с помощью метода Релея можно приближенно учесть влияние распределенной массы вала на период свободных крутильных колебаний. В статье также указывалось, что аналогичным образом можно вычислить период основных колебаний вала, несущего несколько (более двух) дисков. Это был первый случай применения метода Релея (Рэлея) в инженерной задаче, и он же положил начало исследованию проблем колебаний в технике. Из этой статьи видно, какое большое влияние оказала книга лорда Релея Теория звука на последующие работы С. П. Тимошенко, посвященные теории колебаний. [c.10]

ШИ относительных перемещений точек при деформации можно пренебречь. Остальные гипотезы, к-рыми пользуется С. м., здесь устранены первоначально в развитии теории упругости они или подтверждаются вполне, или частью, с известным приближением, или отвергаются в связи с анализом отдельных деформаций. Элементарные теории растяжения, кручения круглых брусков, чистого изгиба вполне согласуются с теорией упругости. Изгиб в присутствии срезывающих сил, как оказывается, подчиняется закону прямой линии гипотеза Навье), но не закону плоскости (гипотеза Бернулли). Касательные напряжения при изгибе распределяются по закону параболы, но только в тех сечениях, которые имеют незначительную толщину при большой высоте (узкие прямоугольники). В других сечениях закон распределения касательных напряжений совершенно иной. Для балок переменного сечения, к к-рым в элементарной теории прилагают закон прямой линии и параболы, теория -упругости дает другие решения в этих решениях значения напряжений и деформаций гораздо выше, чем по элементарной теории следует. Общепринятый способ расчета пластин по Баху как обыкновенных балок не оправдывается теорией упругости. Ф-лы С. м. для кручения некруглых стержней не соответствуют таковым в теории упругости. Теория изгиба кривых стержней решительно не совпадает с элементарной теорией Баха-Баумана, но результаты расчета по строгой теории и на основании гипотезы плоских сечений достаточно близки. Поставлена и разрешена для ряда случаев задача о распределении местных напряжений (в местах приложения нагрузки или изменения сечения), к-рая совершенно недоступна теории С. м. Вопрос об устойчивости деформированного состояния, элементарную форму которого представляет в С.м. продольный изгиб, получил в теории упругости общее решение Бриана (Bryan), Тимошенко и Динника. Помимо многочисленных форм устойчивости стержня, сжатого сосредоточенной силой, изучены также явления устойчивости стержней переменного сечения под действием равномерно распределенных сил и другие явления устойчивости балок при изгибе, равномерно сжатой трубы, кольца, оболочек, длинного стержня при скручивании и пр. Теория упругого удара— долевого, поперечного—занимает большое место в теории упругости и включает все большее и большее чис-чо технически важных случаев. Теория колебаний получила настолько прочное положение в теории упругости и в практи-тсе, что методы расчета на ко.чебания проникают область С. м., конечно в элементарном виде. Изучены распространение волны в неограниченной упругой среде (решение Пуассона и Кирхгофа), движение волны по поверхности изотропной среды (решение Релея), волны в всесторонне ограниченных упругих системах с одной, конечно многими и бесконечно многими степенями свободы. В связи с этим находятся решения, относящиеся к колебаниям струн, мембран и оболочек, различной формы стержней, пружин и пластин. [c.208]

В сфокусированном свете гигантского импульса рубинового лазера мощностью около 100 Мет Маш, Морозов, Старунов и автор [631] наблюдали другое новое явление —вынужденное рассеяние света крыла линии Релея. [c.28]

Прямой интерференционный метод исследования спектра крыла линии Релея предложен и осуществлен Шустиным [234] и автором этой книги [53, 144]. Метод основан на известном явлении интерференции в белом свете. Интерференционная установка для изучения крыла- этим методом отличается от интерференционной установки, предназначенной для изучения тонкой структуры, лишь тем, что в ней отсутствует ограничение спектра, выходящего из монохроматора, а призма Воластона заменена поляроидом или призмой Глана. [c.179]

Согласно Ландау и Плачеку, крыло линии Релея объясняется релаксационными явлениями, причем ширина крыла, грубо говоря, определится обратной величиной времени релаксации дипольного момента. Флуктуации анизотропии и релаксационные явления, вызванные поворотным броуновским движением, феноменологически были рассмотрены Леонтовичем [39]. Они изложены в 6 книги. Гросс [517] предположил, что крыло линии Релея, непосредственно примыкающее к несмещенной линии и имеющее ширину 15—20 слг , вызвано релаксационными явлениями (фон линии Релея), а остальная часть крыла по-прежнему рассматривалась им как результат расплывания линий низкой частоты в крыло, когда кристалл переходит в жидкость. [c.352]

В опытах [525] изучались чистые жидкости, у которых вязкость заключена в пределах от 0,01 до 0,9 пз, а также растворы сероуглерода в парафиновом и минеральном маслах и раствор нитробензола в минеральном масле. Во всех чистых жидкостях найдено время релаксации 2-10 сек. В растворах сероуглерода в маслах т=0 с точностью до 5-10 сек, а в растворах нитробензола в минеральном масле т==7-10 сек. Расхождения между данными по инерции явления Керра [525] и данными для той же физической величины, приведенными в табл.32 и 33, так велики, что нет никакой надежды их примирить. Но в этом расхождении нельья было видеть прямого противоречия, пока не была детально изучена поляризация центральной компоненты линии релеевского триплета. Действительно, время релаксации 10 —10 сек, найденное по рассеянию (табл. 32, 33), недоступно измерению в эффекте Керра по существу самого экспериментального способа измерения инерции этого эффекта. С другой стороны, если времена 10 сек реальны, они не могли быть обнаружены при спектрографическом методе исследования крыла линии Релея. Действительно, процессы релаксации анизотропии с 2 10 сек модулируют рассеянный свет с частотой / 10 гц. Следовательно, полуширина спектрального распределения интенсивности света, рассеянного на [c.369]

Природа этого явления заключается в том, что на верхней и нижней поверхностях достаточно толстой пластины возникают волны ао- и 5о, близкие по скорости к волне Релея. На верхней поверхности фазы волн совпадают, и они взаимоусиливаются, а на нижней поверхности фазы противоположны, и волны взаимопогашают-ся. Но скорости мод ао и 5о немного отличаются, и на пути L волна ао отстает от 5о на длину волны. Это приводит к тому, что волны взаимопогашаются уже на верхней поверхности и усиливаются на нижней. [c.21]

Расчет электромагнитных нолей, рассеянных дефектами тина инородных включений, является одной из важнейших задач в теории радиодефектосконин. Явления дифракции в общем виде были рассмотрены Фраунгофером и Френелем. Этому вопросу посвящено большое число работ, среди которых следует отметить исследования, касающиеся дифракции на телах, находящихся в свободном пространстве. К ним относятся работы Релея, Поте хина, Стрэттона и ряда других авторов. [c.26]

Как показали более старые качественные опыты Альтберга и Гольцмана [104] по поглощению звука дымами на частотах 5—22 кгц, наличие в газе мелких частиц, например, в случае тумана или вообще аэрозоля сильно увеличивает поглощение. Теория этого явления, примыкающая к более ранним работам Релея, была дана впервые Севеллом [1918] в связи с вопросом о распространении слышимого звука [c.338]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...