Трение идеальное

Равновесие несжимаемой жидкости в очень узкой трубке. Уже Галилей пользовался принципом возможных скоростей для доказательства основных теорем гидростатики. Декарт и Паскаль также пользовались этим принципом для изучения движения жидкостей. Для того чтобы можно было приложить принцип возможных скоростей к жидкости, пренебрегая работой внутренних сил, необходимо, чтобы работа внутренних сил жидкости или реакций связей равнялась нулю при любом возможном перемещении, допускаемом связями, т. е. чтобы соседние молекулы оставались на постоянных расстояниях (несжимаемая жидкость) и чтобы не было внутренних трений (идеальная жидкость). Мы позаимствуем пример у Лагранжа (Статика, раздел 7). [c.226]

Оба фактора — сравнительно грубая шероховатость и силы молекулярного притяжения — способны только вызвать дополнительное увели пение силы трения, часто сопровождающееся нарушением закона Амон-тона, но не объяснить трение идеально гладких поверхностей и приложимость самого закона Амонтона. Для обоих этих факторов, второстепенное значение которых для объяснения внешнего трения мы показали, характерно то общее, что оба фактора по существу не связаны с атомно-молекулярным строением твердых тел и не учитывают его характера. Для шероховатости это очевидно. Для молекулярных сил справедливость сделанного замечания будет показана ниже. [c.142]

Так, например, в случае шарнирного механизма с четырьмя шарнирными точками находим сперва (пренебрегая трением) идеальное полезное сопротивление Jo и реакции в шарнирах (давления в цапфах). Коэффициент трения в цапфах и диаметры цапф 2г, 2гг, 2гз, 2r считаем заданными. По теореме о работе надо найти силу Хп, направленную по линии действия силы полезного сопротивления эта сила должна преодолеть все сопротивления трения ). [c.186]

Приведённые выше определения характеризуют трение идеальных тел для реальных деформированных тел касание будет происходить не в точках, а в зонах. [c.119]

Смазка подшипника- скольжения имеет своим назначением понижение сопротивления вращению вала от трения, предохранение поверхностей скольжения от износа и заедания, перенос тепла работы трения. Идеальным режимом работы подшипника скольжения является режим жидкостного трения см. гл. IV), при котором цапфа вала, находящегося в работе, совершенно отделяется от опоры масляной плёнкой, вследствие чего не допускается соприкосновения поверхностей скольжения. Получение непрерывной и необходимой толщины масляной плёнки между поверхностями скольжения зависит от целого ряда факторов, главнейшим из которых являются конструкция подшипника и расположение смазочных канавок на несущей поверхности вкладыша. Независимо от того, будет ли в действии смазка сплошной или частичной плёнкой, подшипники с правильно расположенными канавками работают с небольшим сопротивлением и малым износом. [c.641]

Различают внутреннее трение, которое наблюдается в текучих средах, и внешнее — трение между двумя твердыми телами. В последнем случае на контактирующих поверхностях не должно быть пленки жидкости. Механизм внешнего трения еще не изучен в достаточной мере. Прежние представления о том, что причиной трения являются взаимное зацепление шероховатостей, выступов на контактирующих поверхностях,— слишком грубые и ограниченные. Ошибочно думать, что трение идеально отполированных поверхностей равно нулю. [c.26]

На этом весьма простом примере легко выяснить саму суть нового метода решения задач статики. Рычаг по условию находится в равновесии шарнир без трения — идеальная связь — оставляет ему единственное виртуальное перемещение поворот на произвольный угол бф вокруг точки О. Сообщая мысленно рычагу это перемещение, вычислим работы сил по формуле [c.351]

Температура объемная 68, 74 Температура поверхностная 68 Температурный градиент 95 Трение граничное 236 Трение идеальное 30 Трение полужидкостное 265 Трение реальное 31 Трение скольжения 197 Трения биномиальный закон 187 [c.374]

Р = 45° где ф — угол внутреннего трения идеально сыпучего [c.280]

Смазка подшипников скольжения предназначена для понижения сопротивления вращению вала во вкладышах, предохранения поверхностей скольжения от износа и заедания и, наконец, для отвода тепла работы трения. Идеальным режимом работы подшипника является режим жидкостного трения, при котором цапфа вала совершенно отделяется от вкладыша масляной пленкой, вследствие чего не происходит соприкосновения поверхностей скольжения. К подшипникам агрегата непрерывно подводится масло, циркулирующее в системе. Эта система обеспечивает подшипники маслом как для смазки, так и д ля охлаждения и создает непрерывную очистку и охлаждение циркулирующего по ней масла путем пропуска его через фильтры и маслоохладители. [c.62]

Безвихревое течение идеальной жидкости рассматривается достаточно широко потому, что при этом могут быть решены многие важные физические задачи, такие, как обтекание углов, плотин, несущих поверхностей самолета, различных конструкций. Идеальное безвихревое течение представляет собой некоторое приближе ние к реальному физическому процессу. При этом предполагается, что между жидкостью и обтекаемой поверхностью нет трения (идеальная жидкость) и вращательное движение частиц жидкости отсутствует (безвихревое течение). [c.166]

Истечение без трения. Так как водяной пар не является идеальным газом, [c.49]

Обычно уравнение движения слоя получают так же, как и для идеальной жидкости, учитывая, однако, сухое трение и сцепление [Л. 68]. Одно из следствий такого приема — в уравнении движения выпадают члены, отражающие параметры газового компонента (плотность, вязкость и др.). Уравнение (9-34) свободно от этого недостатка, отражая физические свойства всех компонентов системы, различая, в частности, силы контактного (сухого) трения частиц и вязкостного трения жидкости. Рассмотрим одномерную задачу движения плотного слоя по оси X. При этом учтем, что в плотном слое величина давления передается только в нормальном направлении. Тогда [c.289]

Образование нароста объясняется тем, что гео.метрическая форма инструмента не идеальна с точки зрения обтекания ее металлом. При некоторых условиях обработки силы трения между передней [c.265]

Все действительные процессы, протекающие в природе и в технике, сопровождаются явлениями трения или теплопроводности при конечной разности температур и являются необратимыми. Однако многие необратимые процессы, с которыми приходится иметь дело на практике, сравнительно мало отличаются от обратимых. В практических расчетах переход от обратимых процессов к действительным осуществляется при помощи эмпирических коэффициентов, которые учитывают отклонения действительных процессов от идеальных — обратимых. [c.62]

Решение. Освободим систему стержней от заделки, приложив силы Х , Yи момент в заделке (рис. 9Т,а). Оставшиеся связи являются идеальными, если в них не возникает сил трения. [c.390]

Полагая в формуле (16.19) f = f = 0, получим силу давления кулачка на толкатель в идеальном случае (при отсутствии потерь на трение) [c.248]

Процесс энергоразделения неотделим от процесса диссипации части механической энергии в тепло, возникающего из-за совершения работы по преодолению турбулентных напряжений. Вследствие энергетической изолированности течения в предположении незначительности абсолютной величины гидравлических потерь преодоление потоком турбулентного трения однозначно связано со снижением давления в потоке. Это снижение давления, трактуемое как потеря энергии, вызывает снижение эффекта температурного разделения в вихревой трубе по отношению к эффекту, который возникал бы в случае идеального течения без трения. Поэтому термодинамическая эффективность процесса энергоразделения в вихревой трубе может быть оценена внутренним адиабатным КПД [c.182]

Часть кинетической энергии в результате трения превращается в теплоту, которая при отсутствии теплообмена повышает энтальпию и энтропию рабочего тела, вытекающего из сопла. Поэтому состояние газа или пара в конце действительного процесса истечения в диаграмме 8 изображается точкой, всегда расположенной правее точки, характеризующей конечное состояние рабочего тела в идеальном процессе истечения. [c.214]

Условия применимости формует Герца — незначительные размеры (для полоски — ее ширина) площадки контакта по сравнению с радиусами кривизны поверхностей в зоне контакта контактирующие поверхности идеальные, абсолютно гладкие и сухие, а силы трения отсутствуют материалы тел анизотропны деформации только упругие. [c.142]

В самом деле, когда равновесие является предельным, сила трения F=F p= =foN. В остальных положениях равновесия Fположение равновесия, соответствующее случаю, когда связь является гладкой (идеальной). [c.67]

Для общности не будем предполагать, что все наложенные на систему связи являются идеальными. Поэтому в первую сумму могут входить как работы активных сил, так и, например, работы сил трения. [c.376]

Плавление основного металла при сварке осуществляется с целью соединения между собой свариваемых деталей. Идеальным в отношении затрат теплоты представляется такое тепловыделение в источнике, при котором обеспечивалась бы минимальная глубина проплавления сопрягаемых поверхностей, а присадочный металл не требовался бы вовсе или входил в соединение в минимальном объеме. Если не рассматривать диффузионную сварку и пайку, при которых детали нагреваются полностью, и сварку трением, при которой полного плавления металла не достигается, наиболее близко этому требованию отвечает высокочастотная сварка и некоторые виды контактной сварки (точечная, шовная, рельефная). В перечисленных способах сварки суш,ественная роль в образовании соединения принадлежит давлению, что позволяет плавить основной металл незначительно. Ограничимся рассмотрением случаев плавления основного металла в способах сварки без применения давления. [c.228]

Возникновение самоторможения обусловлено обязательным наличием трения. Чем слабее трение (чем меньше /т, а следовательно, и ф,), тем уже область самоторможения. При отсутствии трения самоторможение механизма. наступить не может. У такого идеального механизма т п , = т б = 1 во всем диапазоне углов у (кроме О и 90°). [c.242]

Если шарниры, соединяющие стержни фермы, предполагаются идеальными, т. е. без трения, а все внешние силы — приложенными [c.30]

Следовательно, рассматриваемая двусторонняя связь не является идеальной, так как условие (113.1) не выполнено. Отметим, что хотя связь, осуществленная с трением, не является идеальной, тем не менее такую связь можно условно рассматривать как идеальную. Для этого следует перевести силы трения из группы реакций связей в группу задаваемых сил. Тогда сумма работ реакций (без сил трения) на возможных перемещениях будет равна нулю, т. е. условие (113.1) будет выполнено. [c.302]

Предположим, что в рассматриваемой механической системе все связи являются стационарными, двусторонними и идеальными, а силы трения, если они имеются, отнесем к задаваемым силам. Тогда сумма работ реакций связей на возможных перемещениях долл<на быть равна нулю [c.303]

Почему связь, осуществленная с трением, не является идеальной связью [c.318]

Рассмотрим течение идеального газа, пренебрегая влиянием трения (идеальный газ, подчиняющийся уравнению Клапейрона—Менделеева, обладает, вообще говоря, вязкостью). В этом случае течение будет изоэнтропи-ческим и, следовательно, изменение плотности dp будет связано с изменением давления dp уравнением обратимой адиабаты [c.292]

При изучении общих закономерностей гидравлики часто жидкость представляют в виде идеальной среды, несжимаемой и лишенной сил внутреннего трения (идеальная жидкость). Реальные жидкости также малосжимаемы, но обладают силами внутреннего трения, проявляющимися в движении. [c.9]

Рассмотрим течение идеального газа, пренебрегая влиянием трения (идеальный газ, подчиняюш,ийся уравнению Менделеева—Клапейрона, обладает вязкостью). В этом случае течение изоэнтропическое, и, следовательно, [c.313]

Эта лемма представляет собой индуктивное обобщение известных нам физических фактов. Мы увидим в следующих параграфах, как можно ее проверить на большом числе частных случаев. Можно, однако, становясь на общую точку зрения и в целях логического изложения, рассматривать эту лемму как определение связей, действуюишх без трения (идеальных связей). [c.286]

Приведенные определения тренпя по кинематическим признакам характеризуют трение идеальных тел в реальных условиях одни вид трения может сопровождаться другим. Внешнее трение твердых тел характеризуется процессами, происходящими в весьма тонком иоверхностном слое. Поверхностный слой твердого тела обычно покрыт тонкой пленкой окислов, на которой осаждается адсорбированная влага, грязь. Поэтому в зависимости от характера поверхностного слоя различают сухое трение — когда поверхности трунщхся тел покрыты твердыми пленками [c.7]

Как было показано при рассмотрении паровых турбин, трение в газе сопровождается передачей тепла трения рабочему телу. В паровых турбинах, если это тепло передается насыщенному пару, это вызывает повышение степени его сухости при остающейся постоянной температуре (р = onst). В газотурбинном агрегате передача тепла трения идеальному газу (продуктам сгорания в газовой турбине и воздуху в компрессоре) вызовет при остающихся без изменения давлениях р2 и Pi повышение температуры воздуха в конце сжатия и продуктов горения в конце расширения. Эти состояния соответственно обозначены в pv-диаграмме (рис. 6-51) точками 2 и 4, а процессы сжатия и расширения с учетом трения изображаются кривыми /-2 и 3-4. [c.146]

Все связи можно разделить на реальные и идеальные. К идеальным связям относятся все связи без тре1шя. Некоторые связи с трением тоже относязся к идеальным. Понятие идеа н>ных связей дается после введения понятия возможного перемещения системы. [c.383]

Абсолютно гладкая поверхность, или абсолютно гладкая линия, является идеальной связью для точки. Возможные перемещения точки с такими связями направлены по касательным к поверхности или линии. Силы реакции в этих случаях направлены по нормалям к ним, т. е. перпендикулярны силам. Так, например, все шарниры (поверхности) без трения, подвижные и неподвижные, являю1ся связями, идеальными для тел, соединенных такими связями. Шарниры без трения, как связи идеальные, эквивалетттны связям между точками в твердом теле. [c.386]

При вычислении обобщенных сил следует учитывать силы тяжести Р, Р,, Р и силу трения F наклонной плоскости. Реакции идеальных свячей (нить, ось блока, гладкая наклонная плоскость) учитывать не нужно. Важно выбрать правильное направление для силы трения F, которая всегда направлена против скорости движения, v груза /3, iapanee не известной. Предположим, что движение груза направлено вниз по наклонной плоскости. Тогда сила трения будет иметь противоположное направление. Репшем задачу при этом предположении. Если получим. v (в данном случае и. s, так как движение начинается из состояния покоя) со знаком плюс, то примятое предположение правильно. Если же ускорение s (а следовательно, и скорость. v) получится отрицательным, то следует изменить направление силы на обратное и снова решать задачу, так как предполагаемое направление силы трения оказалось направленным по движению груза, т. е. неправильно. При, v = 0 движение груза из состояния покоя начаться не может. [c.414]

Связи, наложенные на гироскоп, при отсутствии трения в закрепленной точке являются идеальными и стационарными. Сила 1яжес1и, дейсг-вую[цая на него, являегся 1ю-тенциальной. При этих условиях справедлив закон сохранения механической энергии (интеграл энергии) [c.505]

В случае пс идеально iладкой поверхности u [c.531]

Формулы (241)—(244) определяют термический к. п. д. и удельные расходы пара и теплоты в идеальном цикле паросиловой установки. Действительный цикл сопровождается неи збежными потерями, вследствие чего удельные расходы пара и теплоты увеличиваются. Так, в паровой турбине процесс расширения пара сопровождается потерями, связанными главным образом с трением. [c.233]

В 89 было установлено, что если связью является неподвижная поверхность (или кривая), трением о которую можно пренебречь, то при скольжении тел вдоль такой поверхности (кривой) работа реакции N равна нулю. Затем в 122 показано, что если пренебречь деформациями, то при качении без скольжения тела по шероховатой поверхности работа нормальной реакции N и силы трения (т. е. касательной составляющей реакции) равна нулю. Далее, работа реакции R шарнира (см. рис. 10 и 11), если пренебречь трением, будет также равна нулю, поскольку точка приложения силы R при любом перемещении системы остается неподвижной. Наконец, если на рис. 309 материальные точки Bi и В, рассматривать как связан-1 ые жестким (нерастяжимым) стержнем BiBj, то силы и будут реакциями стержня работа каждой из этих реакций при перемещении системы не равна нулю, но сумма этих работ по доказанному дает нуль. Таким образом, все перечисленные связи можно с учетом сделанных оговорок считать идеальными. [c.309]

Положим, что все связи в рассматриваемой мгханической системе двусторонние и идеальные (силы трения, если они имеются, отнесены к числу задаваемых сил). [c.319]

Состави.м дифференциальные уравнения, описывающие движение механической системы (рис. 197, а). К колесу В приложены вращающий момент М, сила тяжести G = mgg, нормальная реакция в опорной точке К и сила сцепления Есп, предположительно направленная вправо. На тело А действуют сила тяжести Q = т , приложенная в центре тяжести С, реакция Yp, сила трения Xo=fYo и реактивный момент корпуса двигателя М. Силы взаимодействия в точке О. между телом А и колесом В являются реакциями внутренних идеальных связей и не показаны на рисунке. При расчленении системы на части (рис. 197, б, в) в точках О прикладываются силы взаимодействия Хо = Х о и Yq = Y q между телами Л и В. [c.271]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...