Действительный процесс истечения

Действительный процесс истечения. [c.50]

Часть кинетической энергии в результате трения превращается в теплоту, которая при отсутствии теплообмена повышает энтальпию и энтропию рабочего тела, вытекающего из сопла. Поэтому состояние газа или пара в конце действительного процесса истечения в диаграмме 8 изображается точкой, всегда расположенной правее точки, характеризующей конечное состояние рабочего тела в идеальном процессе истечения. [c.214]

Пользуясь диаграммой 8, можно определить параметры в конце процесса расширения. Если дана начальная точка А (рис. 79) и коэффициент (или ф), то, проводя адиабату А В, откладывают от точки В вверх отрезок ВС -= -= 2— 2д. и, проведя через точку С горизонталь до пересечения с конечной изобарой Ра, получают точку О, характеризующую состояние рабочего тела в конце действительного процесса истечения. По ней можно найти необходимые параметры пара удельный объем, степень сухости и т. д. [c.214]

Рис. 8.7. Изображение действительного процесса истечения (с трением) в к—5 координатах

Реальные, действительные процессы истечения жидкостей, паров и газов сопровождаются трением потока о стенки канала, что связано с шероховатостью стенок канала, вязкостью среды и с другими факторами. [c.109]

Действительный процесс истечения газов и паров из каналов (сопл) происходит с трением. Часть располагаемой работы затра- чивается на преодоление трения. Работа трения переходит в теплоту в результате внутреннего тепловыделения газ или пар нагревается. Отметим, что в действительных адиабатных процессах, так же как и в идеальных, теплообмена с окружающей средой не происходит. [c.113]

Степень приближения действительного процесса истечения к теоретическому обычно характеризуют коэффициентом скорости сопла ф, представляющим собой отношение действительной скорости истечения пара к теоретической [c.229]

Действительный процесс истечения. Рассмотрим действительный процесс истечения, т. е. с учетом внутренней необратимости. Считаем по- [c.54]

Необратимое адиабатное истечение. Действительный процесс истечения из-за вязкости рабочего тела всегда сопровождается трением между рабочим телом и поверхностью сопла, а также завихрением в самом потоке. Наличие трения требует затраты части энергии потока на его преодоление. Вследствие этого действительная скорость истечения будет меньше теоретической w , причем [c.90]

Если значение потери отложить вверх по адиабате 1-2 (рис. 5.7) и провести горизонталь до пересечения с изобарой р , то полученная точка 2д будет характеризовать состояние пара за соплом при действительном процессе истечения, а штриховая кривая 7-2д условно изобразит процесс необратимого адиабатного истечения . [c.90]

Для объяснения этого явления рассмотрим теоретический и действительный процесс истечения в координатах pv и Ts (рис. [c.225]

Степень приближения действительного процесса истечения к теоретическому обычно характеризуют коэффициентом скорости сопла ф, представляющим собой 290 [c.290]

Действительные процессы истечения пара из сопел разных форм сопровождаются трением пара о стенки, трением отдельных струй пара друг о друга и вихреобразованиями. На все эти явления затрачивается часть кинетической энергии истекающего пара, отчего его действительная скорость истечения получается несколько меньше, чем теоретическая скорость, определяемая по вышеприведенным формулам. [c.154]

Действительный процесс истечения необратим, поэтому он сопровождается увеличением энтропии. [c.165]

Экспериментальным доказательством отклонения действительного процесса истечения из сопла от теоретической схемы могут служить кривые распределения давления вдоль образующей сопла (рис. 8.2,а). Вблизи выходного сечения (х=2,35) относительное давление достигает критического значения (е =0,546), а непосредственно в выходном сечении ег 0,4< . Следовательно, на концевом участке сопла произошел переход к сверхзвуковым скоростям и критическое сечение сместилось внутрь сопла (рис. 8.2,6). [c.209]

Величина /i является заданной, так как сравнивается одно и то же сопло при изоэнтропийном и действительном процессах истечения. По величине /i определяется цт и далее после оценки ео и по формуле (8.41) рассчитывается Q. Если принять еа = 7 =1, то [c.241]

В действительном процессе истечения возникают явления, которые здесь рассматриваются (скачки уплотнения и т. п.). [c.134]

ДЕЙСТВИТЕЛЬНЫЙ ПРОЦЕСС ИСТЕЧЕНИЯ ГАЗА [c.136]

Действительный процесс истечения всегда связан с наличием трения, а следовательно, и с потерей работы. При наличии трения адиабатический процесс расширения как необратимый сопровождается увеличением энтропии и изо- [c.284]

Рис. 6-11. Действительный процесс истечения пара в /- -диаграмме.

Действительный процесс истечения паров и газов [c.115]

В отличие от теоретического изоэнтропийного действительный процесс истечения реального газа происходит при трении частиц газа между собой и о стенки канала. При этом работа, затрачиваемая на преодоление сил трения, преобразуется в теплоту, в результате чего температура и энтальпия газа в выходном сечении канала возрастают. Истечение газа с трением становится необратимым процессом и сопровождается увеличением энтропии. [c.122]

Рис. 3,8. Изоэнтропийный н действительный процессы истечения газа 8 sh-диаграмме

Рис. 3.9. Изоэнтропийный и действительный процессы истечения пара в зЬ- диаграмме а — истечение через суживающееся сопло при р<р р б - истечение через сопло Лаваля

Действительная скорость истечения всегда меньше теоретической, так как процесс истечения связан с наличием трения. Если обозначить действительную скорость истечения через аУд, то потеря кинетической энергии струи [c.213]

Работа, затрачиваемая на преодоление сил трения, всегда величина положительная, она необратимо превращается в теплоту внутреннего теплообмена среды бш = 6<7 >0 (см. 2). Процесс обратимого адиабатного истечения в к — з-диаграмме (рис. 8.7) изображается вертикальной прямой — адиабатой О—2. Действительный, необратимый процесс истечения условно изображен линией О—2д. [c.109]

Вследствие необратимых потерь в реальном процессе истечения при том же перепаде давлений ро—р2 действительный теплоперепад меньше располагаемого теплоперепада Д/1<Д/го. Часть кинетической энергии потока затрачивается на преодоление сил трения, переходит в теплоту, воспринимаемую газом или паром, что в итоге приводит к уменьшению действительной скорости истечения по сравнению с теоретической. [c.109]

При одинаковом перепаде давления Ap = pi — p. температура газа в конце адиабатного процесса расширения при истечении с трением выше, чем в конце адиабатного расширения без трения следовательно, скорость истечения в действительном процессе меньше, чем в идеальном (w < гг)). [c.113]

На рис. 10.7 изображен в координатах s,i идеальный процесс истечения пара 1-2, там же условно изображен действительный процесс 1-2. [c.114]

Коэффициент расхода. Приведенные соотношения получены в предположении идеального изоэнтропического процесса истечения. Особенности действительного истечения по аналогии со случаем несжимаемой жидкости учитываются соответствующими коэффициентами. [c.253]

Реальный процесс адиабатного истечения пара всегда сопровождается трением пара о стенки сопла. В,силу необратимого характера такого процесса энтропия пара возрастает и действительное состояние его в выходном сечении сопла (точка 2(3 на-рис. 9.2) отличается от такого для истечения без трения (точка 2). Тогда действительная скорость истечения пара из сопла может быть определена по формуле [c.229]

В действительном процессе истечения вследствие необратимости потерь на трение энтропия газа, как указывалось выше, возрастает и действительный процесс истечения отклоняется от изо-энтропы вправо (процесс 1—2д), Отклонение процесса вправо от точки 2 объясняется тем, что величина d -ip положительная, в связи с чем %n>S2. Поскольку расширение газа в сопле при истечении без трения и с трением происходит до одного и того же давления, то точка 2д будет лежать правее точки 2 на той же изобаре р-2 (12д > fj). Следовательно, действительная располагаемая работа /од = 1 — hn и действительная скорость газа на выходе нз сопла WJ = - - 2 (i — при истечении с трением всегда будут меньше, чем в случае обратимого течения без трения. [c.115]

Состояние на выходе из насадки прош,е всего определяют по диаграмме is. По заданному значению ф, а следовательно, по известному значению коэффициента по формуле (15.30) определяется значение Ai. Откладывая Ai по теоретической адиабате вверх от точки Ь и снося полученную точку на изобару р , легко находят конечную точку действительного процесса истечения. [c.224]

Само собой разумеется, что площади сечения насадки Imin и Лтах при заданном массовом расходе определяют по действительной скорости и параметрам в действительном процессе истечения. Вследствие перехода работы трения в энтальпию изменяются не только параметры в выходном сечении, но и критические параметры (в узком сечении), а следовательно, и критическая скорость. [c.224]

В соответствии с изложенным в начале 15.9 действительный процесс истечения можно замегшть обратимым процессом а-с. Кривая а-с является таким обратимым процессом, в котором рабочее тело проходит через те же состояния, что и в действительном процессе адиабатного истечения. Понятно, что кривая а-с будет расположена над обратимой адиабатой в связи с выделением теплоты трепия, равной / р. Поэтому при одном и том же противодавлении р удельный объем V в действительном процессе истечения будет больше, чем удельный объем и,,д в случае истечения без трения. [c.225]

Когда в результате внутреннего тепловыделения за счет работы сил трения удельная энтальпия в конце действительного процесса истечения (точка с) достигнет начального значения, т. е. когда = ij (рис. 15.17), потерянная удельная кинетическая энергия Д/ будет равна й —1 д, иными словами, потерянная кинетическая энергия окажется равной теоретической работе истечения. Ясно, что действительная работа в этом предельном случае будет равна нулю. Это значит, что на диаграмме Ts пл. тЬсп = пл. а abb. [c.227]

Если бы истечение было обратимым, без трения, то процесс изображался бы в г, -диаграммеотрезкомизоэнтропы 1= 2=соп81, заключеиныммеждуизобарами и (между точками 1 ш 2), а скорость на выходе из сопла w определялась бы значением разности энтальпий (ij—ц). Вследствие необратимых потерь при трении энтропия газа в процессе истечения возрастает и действительная адиабата отклоняется от изоэнтропы вправо (рис. 8-11, а). Далее, поскольку при истечении и без трения, и с трением расширение газа в потоке происходит, естественно, до одного и того же давления на выходе из сопла Р2, то очевидно, что точка, соответствующая действительному процессу истечения с трением, [c.289]

В действительном процессе истечения часть кинетической энергии в результате потерь на трение переходит в тепло, так что истинная скорость й меньше теоретической. Коэфс]зициент, учитывающий потерю скорости, называют коэффициентом скорости и обозначают буквой ф. [c.216]

Так как реальные тела обладают вязкостью, а внутренняя поверхность сопл не явл яется абсолютно гладкой, все действительные процессы истечения сопровождаются трением рабочего тела о стенки канала и трением частиц рабочего тела между собой. Следовательно, действительные процессы истечения являются необратимыми, сопровождаются увеличением энтропии, уменьшением располагаемой работы и скорости истечения. [c.132]

Из этих уравнений видно, что трение приводит к уменьшению располагаемой работы, идущей на увеличение кинетической энергии. При этом на такую же величину снижается и приращение энтальпии, так что соблюдается равенство йк ——тйш), которое представляет собой уравнение (7.28), в котором трение учтено. Остается справедливой и основная расчетная формула (7.36). Процесс необратимого истечения (расширения) рассмотрен в 24. Здесь отметим лишь, что действительная скорость истечения Шд ниже скорости истечения, определяемой по формуле (7.36), и это снижение учитывается скоростным коэффициентом т — Шц1ш = = 0,95—0,98. [c.183]

Итак, при изменении давления среды от pi до рг = Ркр расход идеального газа через сопло увеличивается от нуля до максимума. При дальнейшем понижении давления среды от рг = Ркр до рз = О сог ласно уравнению (1.164) расход газа через сопло должен уменьшаться от максимума до нуля. Опыты с истечением упругих тел через суживаюишеся и цилиндрические насадки показывают, что при дальнейшем понижении давления среды от ркр до нуля расход газа через насадку становится постоянным, равным максимальному, т. е. действительный процесс изменения т от Р2/Р1 = 1 до pi/p = О идет по линии ah (рис. 1.28). Это расхождение теории с действительностью объясняется тем, что в ус1ье цилиндрического или суживающегося сопла при давлении среды Рср < Ркр устанавливается свое давление pi = ркр независимо от давления среды. Этому постоянному давлению потока на выходе из сопла, естественно, будет отвечать постоянный расход рабочего тела через сопло, равный максимальному значению Шпи,. [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...