Движение жидкости слоистое

Из (73а) следует, что безразмерный профиль скорости при слоистом движении жидкости в плоском канале не зависит ни от величины вязкости, ни от величины продольного градиента давления и представляет собой квадратичную параболу. [c.88]

При развитом ламинарном движении жидкости скорость в нормальном сечении потока изменяется плавно от нулевых значений у твердых стенок до максимальных на оси потока. Нулевое значение скорости объясняется прилипанием жидкости на твердых границах. Характерным признаком развитого ламинарного движения является слоистая структура потока. Скорость слоев, равноудаленных от оси потока, одинакова. Частицы жидкости, движущиеся в трубе круглого сечения с одинаковой скоростью, образуют слои в форме цилиндрической поверхности. Слои, жидкости, движущиеся быстрее, увлекают за собой слои, движущиеся медленнее. Смещение слоев относительно друг друга вызывает между ними касательные усилия, т.е. силы вязкости. При ламинарном движении касательные напряжения при сдвиге слоев возникают в результате поперечного молекулярного переноса количества движения, т.е. носителями количества движения между слоями являются молекулы. [c.36]

Рнс. 4. Схема к определению силы вязкости при слоистом движении жидкости [c.17]

Можно показать, что градиент скорости при слоистом движении жидкости равен скорости сдвиговой деформации. [c.18]

По структуре все существующие потоки реальной вязкой жидкости делятся на ламинарные и турбулентные. При ламинарном или слоистом движении жидкости подкрашенные струйки [c.14]

Имея в виду сделанное ранее определение ламинарного режима, при котором движение имеет слоистый (струйный) характер и происходит без перемешивания частиц, следует считать, что в ламинарном потоке будут иметь место только скорости, параллельные оси трубы, поперечные же скорости будут отсутствовать. Можно представить себе, что в этом случае движущаяся жидкость как бы разделяется на бесконечно большое число бесконечно тонких, концен-трично расположенных цилиндрических слоев, параллельных оси трубопровода и движущихся один внутри другого с различными [c.116]

Наблюдения показывают, что в природе существуют два различных вида движения жидкости во-первых, слоистое упорядоченное, или ламинарное, движение, при котором отдельные слои жидкости скользят относительно друг Друга, не смешиваясь между собой, и, во-вторых, неупорядоченное, или турбулентное , движение, когда частицы жидкости движутся по сложным, все время изменяющимся траекториям и в жидкости происходит интенсивное перемешивание. Уже давно известно, что вязкие жидкости (масла) движутся большей частью упорядоченно, а маловязкие жидкости (вода,воздух)—почти всегда неупорядоченно. Ясность в вопросе о том, как именно будет происходить движение жидкости в тех или иных условиях, была внесена в 1883 г. в результате опытов английского физика Рейнольдса. [c.151]

Вязкость — это способность жидкости сопротивляться сдвигу, т. е. свойство, обратное текучести (более вязкие жидкости являются менее текучими). Вязкость проявляется в возникновении касательных напряжений (напряжений трения). Рассмотрим слоистое течение жидкости вдоль стенки (рис. 1.3). В этом случае происходит торможение потока жидкости, обусловленное ее вязкостью. Причем скорость движения жидкости в слое тем ниже, чем ближе он расположен к стенке. Согласно гипотезе Ньютона касательное напряжение, возникающее в слое жидкости на расстоянии у от стенки, определяется зависимостью [c.10]

Полученное выражение для коэффициента сопротивления отражает закон Пуазейля о движении жидкости в трубах. Однако этот закон имеет место только при сравнительно небольших числах Рейнольдса (Re<2300), когда течение в трубах носит упорядоченный, слоистый (ламинарный) характер. При больших числах Re картина течения меняется и зависимость (6.16) уже использовать нельзя. [c.150]

Можно убедиться, что движение потока остается стройным только до определенного открытия вентиля, т. е. до определенной скорости движения жидкости в прозрачной трубе, после чего слоистое течение жидкости нарушается и движение становится беспорядочным, бесформенным — турбулентным. [c.27]

Скорость, при которой нарушается слоистое движение жидкости, называют критической. [c.27]

Рассмотрим слоистое прямолинейное движение жидкости в цилиндрической трубе круглого поперечного сечения (рис. 1.1). Жидкость движется кольцевыми концентрическими цилиндрическими слоями толщиной с1п, скорость слоев уменьшается от оси к стенкам трубы. [c.18]

Градиент скорости при слоистом движении жидкости выражает скорость угловой деформации частицы [c.92]

Для ознакомления с законами вязкости жидкостей рассмотрим случай слоистого движения жидкости (рис. 1). Пусть скорость движения какого-нибудь слоя равна и. [c.6]

Имея в виду сделанное ранее определение ламинарного режима, при котором движение имеет слоистый (струйный) характер и происходит без перемешивания частиц, следует считать, что при этом будут иметь место только скорости, параллельные оси трубы, поперечные же скорости отсутствуют. Можно представить себе, что в таком случае движущаяся жидкость как бы разделяется на бесконечно большое число бесконечно тонких, концентрично расположенных цилиндрических слоев, параллельных оси трубопровода и движущихся один внутри другого с различными скоростями, увеличивающимися в направлении от стенок к оси трубы (рис. 4.6). При этом скорость в слое, непосредственно соприкасающемся со стенками, вследствие прилипания равна нулю, а максимального значения она достигает в слое, движущемся по оси трубы. [c.105]

Из этих же опытов на установке Рейнольдса видно, что движение потока остается струйным только до определенной величины открытия вентиля, т. е. до определенной скорости движения жидкости в прозрачной трубе, после достижения которой слоистое движение жидкости нарушается и становится беспорядочным, бесформенным — турбулентным. Скорость, при которой нарушается слоистое движение жидкости, называют критической. [c.26]

В механике сплошной среды специально исследуется вопрос, насколько и в каких условиях та или иная модель, формы движения реализуются в действительности. Так, например, привычное ламинарное (слоистое) движение жидкости существует не всегда, а при определенных обстоятельствах переходит в другую, качественно отличную форму — движение, называемое турбулентным. Некоторые формы равновесия упругих тел, хотя и удовлетворяют уравнениям равновесия, но в реальности не осуществляются, являясь неустойчивыми. В той или иной мере, но во всех разделах механики сплошной среды важное место занимают проблемы устойчивости равновесия и движения. [c.17]

Всем известно разрушение конструкций в результате потери устойчивости, когда балки при сжатии внезапно деформируются и разрушаются. То же происходит с оболочками, подвергшимися вспучиванию. Спокойное, слоистое (ламинарное) движение воды в трубах, теряя устойчивость, внезапно переходит в турбулентное — новую форму потока жидкости, характеризующуюся хаотическим, беспорядочным движением ее частиц. Со времен Эйлера механики постоянно снабжают практику новыми выводами теории по предотвращению потери устойчивости как упругих конструкций, так и ламинарной формы движения жидкостей. [c.27]

Все написанное выше в данном параграфе относится к л амин ар ном у движению жидкости. Ламинарный (слоистый) режим движения жидкости характеризует-17 259 [c.259]

Режим движения жидкости, при котором сохраняются отдельные струйки жидкости, называется ламинарным, т. е. слоистым. Беспорядочный режим движения жидкости называется турбулентным. [c.81]

Использование экспериментальных исследований в гидравлике обусловило некоторый разрыв ее с гидромеханикой. Однако в конце XIX в. наметилось стремление сблизить и объединить оба эти направления в изучении законов движения жидкостей, особенно усилившееся после разработки теории размерности и подобия. Одновременно более глубоко стали изучать механизм (режим) движения жидкостей. Б связи с этим нельзя не отметить работы Д. И. Менделеева, О. Рейнольдса и Н. П. Петрова. Д. И. Менделеев первый указал на существование в природе двух режимов движения жидкости, характеризующихся различными законами сопротивления. Весьма полное освещение этих двух режимов ламинарного (слоистого или параллельноструйного) и турбулентного (беспорядочного) было дано О. Рейнольдсом, разработавшим теорию подобия применительно к изучению режимов движения жидкости. О. Рейнольдс установил критерий, названный его именем — число Рейнольдса, определяющий изменение режима движения жидкости при возрастании или убывании скорости. [c.8]

Как показывают многочисленные наблюдения, движение воздуха может быть упорядоченным, т. е. ламинарным (слоистым), когда не происходит взаимного перемешивания жидкости смежных слоев. Иначе это движение называют движением жидкости без пульсации скоростей. Турбулентное движение, при котором все время происходит перемешивание частиц вследствие изменений скорости, плотности, давления и температуры, наблюдает- [c.33]

При достаточно больших скоростях движения жидкости в ней возникают хаотически меняющиеся со временем завихрения - такое нерегулярное течение жидкости называется турбулентным и нами изучаться не будет. При меньших скоростях жидкость движется слоями, не перемешивающимися друг с другом такое слоистое течение жидкости называется ламинарным (количественный критерий, определяющий тип движения жидкости, обсуждается далее, см. мелкий шрифт на на с. 93). [c.85]

Сила сопротивления сдвигу называется силой внутреннего трения. При прямолинейном слоистом движении жидкости (рис. 1) сила внутреннего трения между смещающимися один относительно другого слоями выражается согласно гипотезе Ньютона зависимостью [c.7]

Рассмотрим ламинарное (слоистое) течение вязкой несжимаемой жидкости в гладкой цилиндрической трубе. Примем, что движение установившееся. На этом примере покажем, как устанавливается критериальная зависимость сопротивления трубы от числа Рейнольдса. Решение поставленной задачи важно и само но себе как случай точного интегрирования уравнений движения вязкой несжимаемой жидкости. [c.581]

Рассмотрим ламинарное слоистое движение вязкой жидкости около неподвижной твердой стенки. На самой стенке скорость жидкости равна нулю, а вблизи стенки жидкость подтормаживается под действием сил вязкости. Эта область течения вязкой жидкости, расположенная около обтекаемого тела, называется пограничным слоем. Вне пограничного слоя влияние вязкости обычно проявляется слабо и картина течения близка к той, которую дает теория идеальной жидкости. Поэтому для теоретического исследования течения вязких жидкостей все иоле течения можно разбить на две области на область пограничного слоя вблизи стенки, где следует учитывать силы трения, и на область течения вне пограничного слоя, в которой можно пренебречь силами трения и поэтому применять закономерности теории идеальной жидкости. Следовательно, пограничный слой представляет собой такую область течения вязкой жидкости, в которой величины сил трения и инерции имеют одинаковый порядок. На основании этого можно оценить толщину пограничного слоя. [c.279]

Наблюдения показывают, что в п[1ироде существуют два различных вида движения жидкости во-первых, слоистое, упоря [c.147]

Если скорость движения жидкости больше то ламинарное движение разрушается и переходит в новый вид движения, для которого характерно поперечное относительно основного потока перемещение частиц, что вызывает перемешивание жидкости. Упорядоченное слоистое течение исчезает, переходя в турбулентное. А лекулярное хаотическое движение характерно для ламинарного течения в турбулентном потоке происходит перемешивание макроскопических частиц. Это течение имеет неустановиБшийся характер, при котором скорость и другие параметры в данной точке изменяются во времени. Наличие интенсивного перемешивания потока при турбулентном течении приводит к появлению дополнительных тангенциальных напряжений в жидкости, к более интенсивному переносу в ней вещества и теплоты. [c.18]

Различают ламинарный и турбулентный режимы течения. При ламинарном режиме характер течения спокойный, слоистый, без перемешивания (от лат. lamina — полоска, слой). Ламинарное движение жидкости — это движение, при котором возможно существование стационарных траекторий ее частиц, часто повторяющих профиль канала. [c.117]

Применение слова вихрь связано с неудобством, так как в общежитии под этим словом подразумевают совсем другое, именно -круговое дви-жеЕше жидкости. По Гельмгольцу чисто скользящее ламинарное, т. е. слоистое, движение жидкости, обладаюп1,ей треггием, было бы вихревым движением , что совершенно противоречит обычному смыслу этого понятия. В этой книге слово вихрь употребляется, главным образом, для кругового движения вокруг изолированной вихревой пити (ср. №71) ламинарные же движения обладают вращениями , но ни в коем случае не вихрями . [c.176]

Экспериментами установлено, что движение жидкости наблюдается в двух существенно различных формах. При малых скоростях наблюдается слоистое течение, а при больших скоростях в форме сплошной массы мельчайших водоворотпых (вихревых) образований [c.132]

Если заставить воду течь с небольшой скоростью в стеклянной трубке, то, вливая в воду тонкой струйкой чернила, мы увидим, что они движутся вдоль трубки в виде тонкой, резко очерченной нити. Это говорит нам о том, что частицы воды в трубке движутся струями по определённым линиям, называемым в гидродинамике линиями тока. Такое струйное или слоистое движение жидкости или газа называют ламинарным (от слова lamina — слой). [c.223]

В природе существуют два режима движения жидкости лам парный и турбулентный. При ламинарном режиме частицы жидк сти движутся не перемешиваясь, образуя струйчатое (слоисто движение. При турбулентном режиме частицы жидкости наряду основным движением осуществляют поперечные перемещени создающие перемешивание жидкости. Траектории движения ча тиц имеют сложную форму и пересекаются между собой. [c.72]

Рассмотрим ламинарное (слоистое) течение вязкой несжимаемой жидкости в гладкой цилиндрической трубе. Примем, что движение установившееся. На этом примере покажем, как устанавливается критериальная зависимость коэффициента сощюгивлення грубы от числа Рейнольдса. Решение поставленной задачи [c.561]

Пусть слоистое течение вязкой несжимаемой жидкости является плоскопараллельным, причем скорости течения в направлении оси z не изменяются duldz = 0. Тогда в первом уравнении движения сохранятся только тангенциальные вязкие напряжения, действующие в плоскости х, у 0 =0, Тгх = О и [c.87]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...