Движение жидкости плоско-параллельное (плоское)

Но вихревое движение не всегда сопровождается образованием визуально наблюдаемых вихревых шнуров. Например, при прямолинейном движении жидкости между неподвижными плоскими параллельными стенками (рис. 24) проекции скорости в системе координат, показанной на рисунке, имеют значения = I (у), Пу = и = О, где / (у) — непрерывная функция. [c.49]

Рассмотрим движение жидкости между двумя плоскими параллельными стенками, из которых одна ВВ [c.566]

I. Два сосуда соединены глубоким длинным каналом с плоско-параллельными стенками (ширина канала а, длина I). Поверхность жидкости в сосудах и в канале покрыта адсорбированной пленкой, причем поверхностные концентрации Yi ч V2 пленки в обоих сосудах различны, в результате чего вблизи поверхности жидкости в канале возникает движение. Определить количество переносимого при этом движении вещества пленки. [c.348]

Если движение жидкости имеет одинаковый вид во всех плоскостях, параллельных какой-нибудь одной и той же плоскости, то движение называется плоским. При таком движении жидкости достаточно изучить его в любой какой-либо из этих плоскостей, приняв ее, например, за плоскость ХОУ. [c.314]

Неустойчивость движения жидкости может проявляться не только в переходе от ламинарного режима к турбулентному, но и в резком изменении макроскопической структуры потока. Например, при движении вязкой жидкости между соосными вращающимися цилиндрами линиями тока могут служить плоские кривые в виде концентрических окружностей (см. п. 8.4). Но при определенных условиях такой характер течения может нарушиться, и в зазоре между цилиндрами возникнут крупные кольцевые вихри с осями, параллельными окружной скорости. Сечения таких вихрей плоскостью, проходящей через ось вращения, показаны на рис. 9.4. [c.363]

Наибольший практический интерес имеет плоское стационарное безвихревое движение несжимаемой жидкости. Плоским будем называть такое движение, при котором все частицы жидкости перемещаются параллельно некоторой плоскости. При этом движение во всех плоскостях, параллельных этой плоскости, одинаково. [c.159]

Рассмотрим картину потенциального течения жидкости. Ограничимся только плоским движением. Это значит, что в пространстве параметры потока во всех плоскостях, параллельных выбранной плоскости координат (хОу), будут одинаковы. В этом случае составляющие скорости Нх и Ыу и потенциал скорости являются функцией только координат х и у. Условием наличия потенциала скорости для такого движения, как это было показано в 13, является равенство [c.128]

Разбирая задачу о передаче количества движения через слой жидкости, ограниченной двумя плоскими твердыми параллельными стенками, и пользуясь формулами (1-10-20) и (1-10-21), можно показать, что граничные условия вблизи стенки примут вид [c.82]

Рассмотрим картину движения жидкости через полость центробежного колеса. Она представляет собой в простейшем случае примыкающие друг к другу сектора, образованные двумя расходящимися плоскими стенками две другие ограничивающие стенки для простоты исследования примем плоскими и параллельными друг другу (перпендикулярно оси вращения колеса). [c.65]

Когда движение жидкости происходит так, что конфигурация линий тока в параллельных плоскостях оказывается одинаковой, течение называется плоским. Для всякого плоского движения несжимаемой жидкости существует функция тока v / (л, у) [при неустановившемся движении / (х, у, /)], которая обладает тем свойством, что [c.14]

Далее будут рассматриваться в основном установившиеся течения несжимаемых жидкостей, удовлетворяющие уравнениям движения и неразрывности для медленных течений (2.6.1) и (2.6.2). Как уже отмечалось, исследование некоторых одномерных течений (например, течений в канале с плоскими параллельными стенками) может быть сведено к решению уравнения Лапласа (2.5.12), причем имеются решения для ряда течений такого типа. [c.76]

Чтобы подчеркнуть главную особенность турбулентного движения около твердой стенки, рассмотрим следующий идеализированный случай ), продела. Предположим, что заполняющая верхнюю полуплоскость жидкость совершает плоское осредненное движение (рис. 226), параллельное безграничной твердой стенке, совпадающей с осью Ох, причем объемные силы отсутствуют. При такой стратификации по осреднен-ным скоростям любые два поперечные линиям тока сечения идентичны в кинематическом и динамическом смысле, т. е. все производные по х равны нулю, а элементы движения могут зависеть только от ординаты у. [c.574]

Метод поиска симметричных решений применим к континуальной физике вообще. Совсем просто его применение к уравнению диффузии и это мы рассмотрим прежде всего. Для плоско-параллельного течения уравнения Навье — Стокса сводятся к уравнению диффузии ), но наиболее известно применение уравнения диффузии в теории теплопроводности. Ввиду того что переносу тепла и переносу количества движения в вязкой жидкости соответствует одна и та же группа симметрии, в некоторых задачах, относящихся и к теплопроводности и к конвекции, можно применять аналогичные рассуждения. Например, можно рассматривать задачи с изменением фазы на подвижных границах (задача Стефана) или задачи о росте сферических пузырьков пара в равномерно перегретой воде. [c.160]

Движение плоское. Движение называют плоским, если существует такая плоскость, что все частицы жидкости движутся параллельно этой плоскости, причем на любой прямой, перпендикулярной этой плоскости, гидродинамические величины имеют одно и то же значение. Принимая эту плоскость за плоскость (х,у), получим, что Уг = О, а все гидродинамические величины будут зависеть только от х, у, 1, и, следовательно, производные по г будут равны нулю. [c.42]

При стационарной фильтрации жидкости при плоско-параллельном движении (приток к галерее) дебит жидкости определяется по формуле [c.213]

Движение жидкости называется плоским течением, если в некоторой прямоугольной системе координат х= =(л , у, г) скорости u — v , = являются функциями только х у, а 0. Движение происходит в семействе плоскостей, параллельных плоскости х, у, и в каждой из этих плоскостей имеет один и тот же вид. По этой причине можно ограничиться рассмотрением единственной плоскости г == 0. Движение называют осесимметричным, если в некоторой цилиндрической системе координат х = (х, у, 0) ) скорости [c.50]

Таким образом, для установившегося плоско-параллельного кругового движения вязкой несжимаемой жидкости имеют место закономерности (7.9), (7.10) и (7.12), содержащие четыре произвольные постоянные С, С,, и Сд. [c.134]

ПЛОСКО-ПАРАЛЛЕЛЬНОЕ УСТАНОВИВШЕЕСЯ ДВИЖЕНИЕ ЖИДКОСТИ 157 [c.157]

Плоско-параллельное установившееся движение вязкой жидкости [c.157]

ПЛОСКО-ПАРАЛЛЕЛЬНОЕ УСТАНОВИВШЕЕСЯ ДВИЖЕНИЕ ЖИДКОСТИ 159 [c.159]

Компоненты напряжений в полярных, координатах при плоско-параллельном движении вязкой несжимаемой жидкости на основании (6.5) главы II представляются в виде [c.171]

Правая часть полученной формулы (5.13) совпадает с правой частью формулы (2,13) для вектора результирующего воздействия вязкой несжимаемой жидкости на произвольный замкнутый контур. Различие только в том, что формула (2.13) установлена для поступательного движения произвольного контура, тогда как формула (5.13) установлена для плоско-параллельного движения, но не произвольного контура, а только круглого цилиндра. [c.172]

Таким образом, результирующее воздействие вязкой несжимаемой жидкости яа круглый цилиндр при его плоско-параллельном движении зависит только от вида той функции Ф(г) комплексного переменного, через которую представляются давление и вихрь при отбрасывании квадратичных членов инерции. [c.173]

На основании формул (5.16) и (5.19) мы приходим к выводу, что для определения результирующего воздействия вязкой несжимаемой жидкости на круглый цилиндр при его плоско-параллельном движении при отбрасывании квадратичных членов инерции надо [c.174]

Плоско-параллельное радиальное движение вязкой жидкости было рассмотрено нами в 10 главы IV без отбрасывания квадратичных членов инерции. Теперь же мы рассмотрим это движение без учёта [c.174]

Для плоско-параллельного установившегося движения вязкой несжимаемой жидкости без учёта массовых сил основное уравнение в проекции на ось х представляется в виде [c.221]

На основании равенств (2.13) мы приходим к тому заключению, что решения в форме (2.12) могут иметь место лишь тогда, когда все вихревые линии располагаются в плоскостях, перпендикулярных к скорости потока на бесконечности. Для плоско-параллельного и осесимметричного движения жидкости как раз такое положение вихрей и имеет место. Следовательно, для этих видов движения вязкой несжимаемой жидкости можно строить решения обобщённых уравнений Стокса (2.1) в форме (2.12), [c.230]

Действительно, на рис. 72 видно, что уравнение (24) в точности согласуется с результатом w N os 0, данным в (15). Из уравнения неразрывности (17) следует, что в решении типа плоской волны (23) вектор скорости и перпендикулярен волновому вектору к, I, т). Это означает, что все движения жидкости происходят параллельно поверхностям постоянной фазы. Мы можем, однако, сказать и больше все колебательные движения жидкости происходят вверх и вниз в направлении самого крутого подъема на такой поверхности постоянной фазы. Это объясняется тем, что в силу уравнения (16) вектор pgdxxldt компланарен с волновым вектором (направление VPe) и вертикалью (направление pog) иначе говоря, хотя градиенты избыточного давления, перпендикулярные к поверхности постоянной фазы, и могут объединиться с вертикальными гравитационными силами, чтобы сообщить жидкости ускорения, параллельные этой поверхности, они должны иметь направление самого крутого подъема. Поэтому плоские волны включают в себя однонаправленные колебания жидкости под углом 0 к вертикали, где [c.353]

Рассмотрим плоско-параллельный турбулентный [югок жидкости, текущий вдоль неограниченной плоской поверхности (когда мы говорим о плоско-параллельности турбулентного потока, то подразумевается, конечно, усредненное по времени движение [c.243]

При изучении неравномерного движения жидкости пользуются понятием плавноизменяющегося движения, при котором 1) радиус кривизны линий тока очень велик и в пределе стремится к бесконечности 2) угол расхождения между линиями тока очень мал и в пределе стремится к нулю 3) живые сечения струек — плоские площадки, нормальные к оси потока. Следовательно, плав-ноизмеияющееся движение по своим свойствам приближается к равномерному движению, состоящему из прямых и параллельных между собой элементарных струек. [c.277]

Пусть жидкость течет вдоль плоской стенки параллельными ей слоями (рис. 2), как это наблюдается при ламинарном движении. Вследствие тормозящего влияния стенки слои жидкости будут двигаться с разными скоростями, значения которых возрастают по мере отдаления От стенки. Рассмотрим два слоя жидкости, движущиеся на расстоянии ку друг от друга. Слой А движется со скоростью и, а слой В со скоростью и + Аи. Вследствие разности скоростей слой В сдвигается относительно слоя А на величину Аи (за единицу времени). Величина Аи является абсолютным сдвигом слоя А по слою В, а Аи1Ау есть градиент скорости (относительный сдвиг). Появляющееся при этом движении касательное напряжение (сила трения на единицу площади) обозначим буквой т. Тогда аналогично явлению сдвига в твердых телах можно предположить зависимость между напряжением м деформацией в виде [c.15]

Рассмотрите стационарное движение жидкости с постоянными физическими свойствами в канале между плоскими параллельными пластинами. Запишите уравнения Навье — Стокса для направлений X и у в сечении ка1нала, достаточно удаленном от входа, так что компоненты скорости в направлениях у и z равиы нулю и течение происходит только в направлении х. Что М10ЖН0 оказать о градиентах давления [c.59]

Ламинарная аналогия между плоским течением идеальной несжимаемой жидкости и ламинарным движением вязкой несжимаемой жидкости между параллельными плоскостями была указана Хеле Шоу (см. [44]). П. В. Мелентьев [54] с помощью этой аналогии исследовал обтекание решетки кругов. Ламинарная аналогия применяете. также в задачах фильтрации (см. [60]). [c.268]

Пусть плоские параллельные стенки движутся в жидкости в противоположных направлениях, как показано на рис. 13-16,а. Если на эту систему наложить постоянную скорость —U2, то это же самое течение будет представлено на рис. 13-16,6 системой с одной движущейся и одной неподвил<иой стенками. При Re= ( 7fi/2)/v< < 1 500 течение является ламинарным, и оно уже было рассмотрено в 6-5. При нулевом перепаде давления движение вызывается исключительно полем касательных напряжений, создаваемых относительным движением границ. Такое течение называется теченем Куэтта. Касательное напряжение в нем постоянно, а скорость в соответствии с (6-35) распределена линейно. [c.307]

Мы ограничимся плоско-параллельными движениями, т. е. теми, которые приводятся к двум измерениям в плоскости хОу, и мы начнем с напоминания интегральных уравнений Oseen a для медленного движения жидкости в плоскости, —уравнений, которые мы применим дальше для движения не медленного. [c.251]

Прежде всего отметим, что в отличие от плоского случая эта задача неопределенна. Действительно, пусть Го — плоскость г = О, тогда естественным решением задачи будет плоскость Г г = Н и поступательное движение жидкости в слое между Го и Г с потенциалом Ф = УхХ. Но это решение неединственно. Об одном типе нарушения единственности мы уже говорили выше в примере с тонким ножом, плоскость лезвия которого идет по направлению поступательного потока такой нож ничего не меняет в потоке, поэтому наряду с плоскостью решением поставленной задачи будут и кусочно гладкие поверхности, составленные из плоскости г — Н и, например, кусков плоскостей, параллельных оси л (очевидно, что такие куски не меняют и средней глубины водоема). [c.229]

Закон Ньютона ( юрмулирует для одного частного случая — плоско-параллельного движения — линейную связь между компонентами обоих тензоров. Поэтому для распространения этого закона на случай произвольного движения жидкости естественно постулировать линейную связь между [c.629]

Таким образом, задача изучения плоско-параллельного установившегося движения вязкой несжимаемой жидкости при отбрасывании квадратичных членов инерции приводится к решению бигар-монического уравнения (2.4) для функции тока. [c.158]

Таким образом, результирующее воздействие вязкой несжимаемой Жидкости на бесконечно длинный круглый цилиндр при его плоско-параллельном движении зависит от распределения давления й вихря вдоль поверхностйсамого [c.171]

Сопоставляя полученные формулы (6.5) и (6.6) с формулами (10.3) и (10.7) главы IV, мы заключаем, что как при сохранении квадратичных членов инерции, так и при их отбрасывании зависимвеги радиальной скорости и давления при движении жидкости в плоском диффузоре от расстояния г от вершины диффузора остаются одними и теми же, меняются лишь зависимости этих величин от полярного угла решении задачи о плоско-параллельном радиальном течении вязкой жидкости принципиальные различия между ра< ходящимся и сходящимся течениями, которые были обнаружены при точном рассмотрении этой задачи в 10 главы IV, обнаружить уже не удаётся. [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...