Поверхность звуковая вихревая

В работе [3.20] исследован шум, излучаемый отдельными участками возбужденной струи, и вклад отдельных мод в общий уровень шума. При этом использовалась нетрадиционная методика измерений. Решетка микрофонов перемещалась вдоль оси струи, охватывая цилиндрическую поверхность, простирающуюся в дальнем поле струи до 50 калибров от среза сопла. Предложенный метод позволил выделить три квадрупольные составляющие в изотропном среднем звуковом поле возбужденной турбулентной струи и провести локализацию источников на начальном участке. Анализ спектров отдельных азимутальных составляющих в узких полосах частот показал, что аналогичную структуру имел бы шум от отдельных вихревых образований, локализованных в зависимости от частоты на разных расстояниях от срезе сопла. Это подтверждает представления о важной роли крупномасштабных структур в общем шуме возбужденной струи. [c.127]

Отметим одно обстоятельство, играющее чрезвычайно важ ную роль при работе приёмника звука, который находится на движущемся в потоке теле. При обтекании тела с него периодически срываются вихри. Эти вихри не только приводят к образованию вихревого звука, но и создают акустические помехи, мешающие работе звукового приёмника. Акустические помехи особенно велики в том случае, если вихри срываются с самой поверхности мембраны приёмника тогда при срыве вихря мембрана от толчка начинает колебаться на собственной частоте. Для устранения вихревых помех приходится устанавливать звукоприёмники на хорошо обтекаемые профили с менее выраженным вихреобразованием. [c.245]

Отметим одно обстоятельство, играющее чрезвычайно важную роль при работе приемника звука, который находится на движущемся в потоке теле. При обтекании тела, как мы говорили выше, с него периодически срываются вихри. Эти вихри не только приводят к образованию вихревого звука, но и создают акустические помехи, мешающие работе звукового приемника. Акустические помехи особенно велики в том случае, если вихри срываются с самой поверхности мембраны приемника тогда при срыве вихря мембрана от толчка начинает колебаться на собственной частоте. Для устранения вихревых помех приходится устанавливать звукоприемники на хорошо обтекаемые профили с менее выраженным вихреобразованием, или применять так называемую противоветровую защиту. Простейший способ такой противоветровой защиты состоит в том, что микрофон окружают шаром из марли. [c.256]

На основании всех экспериментальных работ качественно картину образования вихревых потоков вблизи препятствий можно представить следующим образом. Когда амплитуда звука мала, четко выражены вихри только в акустическом пограничном слое. На рис. 13 видны эти вихри, возникающие вблизи цилиндра радиуса 0,11 см при частоте стоячей звуковой волны 200 гц [27]. При этом происходит подтекание воздуха к цилиндру в направлении звуковых колебаний и отток его от цилиндра в перпендикулярном направлении (внутренняя система вихрей, показанная на рис. 8). Поскольку линейные размеры этих вихрей по нормали к поверхности препятствия, как правило, не превышают нескольких толщин акустического пограничного слоя, в работах [22, 38, 39], где течения наблюдались визуально, возникновение этого рода вихрей не могло быть отмечено. Что касается системы вихрей вне пограничного слоя (наружная система вихрей, показанная на рис. 8), то при относительно малых звуковых амплитудах она выражена очень нечетко и зачастую смазывается конвективными потоками. По мере роста амплитуды скорость вихрей пограничного слоя увеличивается и начинает все более и более четко формироваться система вихрей вне пограничного слоя. Образование этой системы вихрей, по-видимому, происходит тогда, когда амплитуда смещений в звуковой волне имеет порядок толщины акустического пограничного [c.114]

При удалении нерастворимых загрязнений в химически нейтральных растворах скорость очистки зависит от интенсивности ультразвуковой кавитации. При удалении растворимых загрязнений существенную роль играют акустические течения, особенно вихревые микропотоки, возникающие в пограничном слое и способствующие интенсивному поступлению свежих порций растворителя непосредственно к поверхности твердого тела. Уменьшение толщины пограничного слоя у границы с твердым телом есть главное отличие перемешивания жидкости в звуковом поле от любых методов механического перемешивания. Этим можно объяснить эффективное удаление растворимых загрязнений на высоких частотах, когда интенсивность звука может оказаться ниже пороговой, и кавитации [c.179]

Согласно выражению (8) и данным работы [24], капли такого диаметра неустойчивы лишь при приблизительно вдвое больших скоростях. Однако даже в рамках указанной теории можно объяснить это несоответствие. Прежде всего следует учесть вихревой характер потоков около капли, что способствует появлению на ее поверхности мест с повышенным гидродинамическим напором. Кроме того, формула (9) справедлива лишь при А с1 А — амплитуда смещения в звуковой волне, д, — диаметр), а на низких частотах, на которых проводился эксперимент, и высоких уровнях давления Поэтому реально существовавшие скорости, возможно, несколько превышали расчетные. [c.592]

К происхождению неустойчивости ударных волн в области (90,17) можно подойти также и с несколько иной точки зрения, рассмотрев отражение от поверхности разрыва звука, падающего на нее со стороны сжатого газа. Поскольку ударная волна движется относительно газа впереди нее со сверхзвуковой скоростью, то в этот газ звук не проникает, В газе же позади волны будем иметь, наряду с падающей звуковой волной, еще и отраженную звуковую и энтропийно-вихревую волны (а на самой поверхности разрыва возникает рябь). Задача об определении коэффициента отражения по своей постановке близка к задаче об исследовании устойчивости. Разница состоит в том, что наряду с подлежащими определению амплитудами исходящих от разрыва (отраженных) волн в граничных условиях фигурирует еще и заданная амплитуда приходящей (падающей) звуковой волны. Вместо системы однородных алгебраических уравнений мы будем иметь теперь систему неоднородных уравнений, в которых роль неоднородности играют члены с амплитудой падающей волны. Peuienne этой системы дается выражениями, в знаменателях которых стоит определитель однородных уравнений,— как раз тот, приравнивание которого нулю дает дисперсионное уравнение спонтанных возмущений (90,10). Тот факт, что в области (90,17) это уравнение имеет веш,ественные корни для os 0, означает, что существуют определенные значения угла отражения (и тем самым угла падения), при которых коэффициент отражения становится бесконечным. Это — другая фор- [c.476]

То же самое относится и к коэффициенту прохождения звука, падающего на поверхность разрыва спереди, навстречу ей. В этом случае не существует отраженной волны, а позади поверхности разрыва возникают прошедшие звуковая и энгропий-но-вихревая волны. В области (90,17) возможно обращение коэффициента прохождения в бесконечность ). [c.477]

Упрощение уравнений газодинамики вблизи звуковой поверхности. Уравнения Кармана-Фальковича. Приближенные уравнения вихревых трансзвуковых течений [c.55]

В работах [99—101] для возбуждения рэлеевских волн использовался бесконтактный магнитный метод, основанный на магнитоакустическом эффекте. В этом методе электрический сигнал звуковой частоты подается на специальную магнитную катушку, расположенную у поверхности образца и на-водяш ую на ней периодические в пространстве вихревые токи. Для этого, конечно, образец должен быть из металла или на его поверхность должна быть нанесена металлическая пленка. Вблизи поверхности образца имеется епце и постоянное магнитное поле. Взаимодействие вихревых токов с этим полем приводит к колебаниям поверхности и возбуждению рэлеевской волны. В работе [102] данный метод был использован для приема рэлеевских волн с поверхности металлических образцов. [c.98]

Вихревые стационарные потоки над колеблюш ейся мембраной впервые наблюдал, по-видимому, Фарадей еш е в 1831 г. Первую теорию стационарных потоков сформулировал Рэлей в конце прошлого столетия он показал, что потоки вызываются постоянными силами в звуковом поле, величина которых может быть определена только с использованием более высоких приближений, чем первое линейное. В дальнейшем акустическим течениям было посвяш ено большое число работ как теоретических, так и экспериментальных. Особый интерес здесь, по-видимому, представляют пограничные течения вблизи поверхностей тел, помеш,ен-ных в звуковое поле. Эти течения, возмуш ая пограничный слой, могут в значительной мере объяснить ряд наблюдавшихся явлений ускорения процессов переноса под действием звука теплопередачи нагретых тел, изменения концентрации при очистке загрязненных поверхностей, распыления жидких капель горючего в режиме вибрационного горения и некоторых других. Воздействие звука или шума является весьма эффективным методом возмуш ения пограничного слоя. Как видно будет дальше, звуковое воздействие при определенных условиях не только уменьшает толш ину пограничного слоя, но и способствует его турбулизации. [c.89]

Этот результат обязан тому, что, как уже упоминалось, при решении не прхши-мался во внимание тонкий вихревой слой на границе звукового пучка. Когда радиус трубы равен радиусу звукового пучка, для удовлетворения граничным условиям нужно потребовать обращения в нуль компонент скорости на поверхности трубы. Влияние [c.96]

С, совпадает с собственной частотой продольных колебаний стержня Z, то в кольце возникают значительные индукционные токи той же частоты и оно втягивается в зазор магнита или выходит из него. Таким образом, в цилиндре I возбуждаются интенсивные продольные колебания и его верхняя поверхность излучает звуковые волны. Для уменьшения вихревых токов в материале магнита его керн и верхний флянец снабжаются радиальными прорезями. [c.40]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...