ИМЕННОЙ цикла

В основе работы ГТУ ле кат идеальные циклы, состоящие из простейших термодинамических процессов. Термодинамическое изучение этих циклов базируется на предположениях аналогичных тем, которые были сделаны в главе XII, а именно циклы обратимы, подвод теплоты происходит без изменения химического состава рабочего тела цикла, отвод теплоты предполагается обратимым, гидравлические и тепловые потери отсутствуют, рабочее тело представляет собой идеальный газ с постоянной теплоемкостью. [c.162]

Мы должны прежде всего несколько более подробно познакомиться с циклическим процессом, происходящим в тепловых машинах. Существует много типов таких рабочих циклов, но для построения теории достаточно рассмотреть только один из них, а именно цикл Карно, [c.37]

Зубофрезерный станок ЕЗ-40, представленный на рис. 104, работает по непрерывному циклу с автоматическим единичным делением нарезаемого конического колеса с прямыми зубьями. В зависимости от характера обработки детали станок может быть выполнен с одним из трех циклов работы, а именно цикл с вертикальной подачей фрезы цикл с маятниковой подачей фрезы цикл с радиальной подачей фрезы. При изменении цикла работы в станке изменяются только гидравлическая система и электрооборудование. [c.141]

В 1824 г. французский инженер Сади Карно рассмотрел цикл теплового двигателя, названный впоследствии его именем. Цикл Карно состоит из двух изотерм с подводом и отводом теплоты и двух адиабат (расширения и сжатия). Из начального состояния, соответствующего точке а на рис. И, в цикле Карно газ изотермически расширяется с увеличением объема от до V),- При этом [c.36]

Выражение (94) соответствует к. п. д. цикла Карно, так как цикл ab d представляет собой именно цикл Карно. [c.380]

Причем важно подчеркнуть то, что это происходит именно циклами, которые и исследовал Эллиотт. После прохождения определенных стадий движения бурно возраставшие цены вдруг начинают падать (хотя многие в этот момент все еще покупают), а безудержный полет котировок вниз внезапно меняется на рост (хотя толпа новичков приступает к продаже). [c.74]

Режим задается с. Ре и размерами и Рд или й , причем /с и Рс иногда программируют. Совмещенные программы /с и Р,, именуются циклами сварки (рис. 89). [c.108]

Потребителем мощности двигателя является автомобиль. Именно конструкцией автомобиля определяются скоростной и нагрузочный режимы двигателя в заданном цикле движения, степень использования его мощности и порядок включения в работу систем подготовки смеси. [c.62]

Для бензиновых двигателей характерна низкая концентрация свободного кислорода в ОГ при работе с коэффициентом избытка воздуха а 1. Именно режимы с а < 1 дают основную долю массовых выбросов продуктов неполного сгорания топлива в испытательном цикле. [c.66]

Из рассмотренных циклов напряжений наиболее опасным является симметричный цикл, поскольку именно для него предел выносливости имеет минимальное значение. [c.224]

Влияние коррозионного процесса на усталость выражается главным образом в ускорении пластической деформации, сопровождающейся образованием выступов и впадин. Именно поэтому разрушение от коррозионной усталости не является результатом аддитивного действия коррозии и усталости, а всегда больше их суммы. Такое влияние коррозии объясняет также, почему уровень устойчивости к коррозионной усталости в большей степени определяется коррозионной стойкостью, чем прочностью на растяжение. При низкой частоте нагружения предел коррозионной усталости снижается, так как увеличивается время коррозионного воздействия за один цикл [81]. КРН и коррозионная усталость имеют разные механизмы, поэтому чистые металлы, устойчивые к КРН, подвержены действию коррозионной усталости в той мере, в какой они подвержены общей коррозии. [c.163]

Этап 6. Сопровождение. Как показано на диаграмме рис. 1.12, наибольшие затраты в цикле жизни ПО приходятся именно на этап сопровождения. Эти затраты для ПО САПР складываются в основном из затрат [c.36]

Заметим, что в автономной системе второго порядка, состояние которой изображается точками на фазовом круговом цилиндре, может встретиться новый тип бифуркации, который невозможен в случае фазовой плоскости, а именно бифуркация, связанная с рождением или исчезновением предельных циклов, охватывающих фазовый цилиндр. В отличие от фазовой плоскости, где устойчивый предельный цикл отображает автоколебательное движение в системе, устойчивый предельный цикл, охватывающий фазовый цилиндр, соответствует периодическому ротационному (вращательному) движению. [c.52]

Бифуркации неподвижной точки О при непрерывном изменении параметра, ведущего к проходу через поверхность Л/+1, совершенно такие же, как и для состояний равновесия. Именно при пересечении поверхности происходит слияние неподвижной точки 0 с неподвижной точкой одного из типов или с последующим их исчезновением. Однако вместе с этим исчезновением обеих неподвижных точек возможно появление простого или стохастического синхронизма (см. 5). Обсуждение такой возможности выходит за рамки этого параграфа и будет проведено в дальнейшем в 5. При пересечении границы Л 1 возникает бифуркация, при которой происходит смена типа неподвижной точки и одновременно из нее рождается или в ней исчезает цикл двухкратных неподвижных точек. Условно эту бифуркацию можно изобразить в виде [c.258]

Кривая зависимости числа циклов нагружений до разрушения от максимального напряжения, создаваемого в образце. Эту кривую часто называют кривой Велера по имени одного га основоположников учения об усталостной прочности материалов. [c.91]

Допускаются также операторы языка программирования, структуры которых соответствуют стандартным структурам, а именно безусловные операторы (присваивания, вызова процедуры с возвратом на следующий оператор, пустой оператор, операторы ввода-вывода и Т.П.), схема которых изображена на рис. 3.9, а, условный оператор (рис. 3.9, б, б ), оператор цикла, соответствующий схеме рис. 3.9, в. При этом безусловные операторы, выполнив предписанные действия, передают управление следующему оператору условный оператор предназначается для организации разветвления в программе в случае выполнения условия управление передается одному блоку, если условие не выполняется, то вступает в действие другой блок (рис. 3.9, б) или действие не выполняется совсем (рис. 3.9, б ) наконец, оператор цикла повторяет предписанные действия до тех пор, пока не выполнится условие выхода из цикла, после чего управление будет передано на следующий оператор. [c.70]

Отметим весьма высокое значение расчетного (без учета потерь) к. п. д. аммиачных машин по сравнению с идеальным циклом Карно (г отн.=0,82). Именно в этом заключается преимущество паровых компрессионных машин [c.32]

В 1824 г. была опубликована работа французского инженера Сади Карно, которая затем стала основой теории тепловых машин. В этой работе Карно рассмотрел цикл теплового двигателя, который назван его именем и служит эталоном для оценки совершенства идеальных циклов, так как он имеет макси- [c.47]

Если принять в соотношении наследственности нижний предел интеграла равным минус бесконечности, то вследствие условия замкнутого цикла напряжение будет также периодической функцией времени. Поэтому здесь нам будет удобно выбирать нижний предел именно так. Если интегрирование ведется не от —°°, а от нуля, то выражение для о будет содержать апериодический добавок, стремящийся к нулю по мере возрастания времени t. Итак, положим [c.595]

Строго говоря, уравнение (1.2) следовало бы назвать уравнением Стирлинга, поскольку цикл Стирлинга появился на несколько лет раньше цикла Карно, однако именно цикл Карно был принят в качестве идеального при оценке термического КПД. Следует знать также, что этому уравнению, определяющему верхний предел КПД, удовлетворяют не только циклы Стирлинга и Карно, но и некоторые другие идеальные циклы, например цикл Эриксона [7] и цикл Рейтлингера [31]. Влияние температур на термические КПД идеального цикла Отто и дизельного двигателя не так велико, как на КПД цикла Стирлинга. Максимальный КПД этих циклов определяется уравнением [32] [c.85]

Наряду с этой постановкой исследования циклов, опирающейся на их физические особенности и историю их развития, имеется и другая формально-математическая постановка, состоящая в основном в том, что сначала исследуется наиболее общий по своим геометрическим формам цикл, а именно цикл смешанный. Для этого цикла выводятся фор.мулы термического к. п. д., работы, среднего индикаторного (циклового) давления и параметров газа в типичных точках цикла. После этого решается чисто математическая задача перехода от общих соотношений к частным путем приравнивания в общих формулах величины р, а затем К единрще. В первом случае получаются формулы для цикла с изохорным подводом тепла, а во втором — формулы для цикла с изобарным подводом тепла. [c.297]

Напомним, что линии V = onst являются замкнутыми, непере кающимися, вложенными друг в друга и етфужающими начало коорди г= 0. Именно, цикл V= лежит внутри цикла К= j при j < с . [c.196]

Подобрать термометр, стабильность которого существенно выше 1 мК при 20 К, оказывается довольно сложным делом. Только 18 из 60 исследованных термометров показали среднеквадратичное отклонение менее 0,25 мК. Однако в процессе испытаний очень немногие термометры изменяли свои характеристики. Если не считать первых десяти температурных циклов, те термометры, которые показали высокую стабильность, неизменно оказывались стабильными те же, у которых наблюдался дрейф или иные типы нестабильностей, продолжали вести себя аналогичным образом. Было обнаружено, однако, что время от времени градуировка термометра, который на протяжении ряда температурных циклов вел себя стабильно, скачкообразно менялась (рис. 5.37). Скачок сильнее сказывается при более высоких температурах, когда сопротивление термометра меньше. Именно этот эффект, отсутствующий у железородиевых термометров, затрудняет использование германиевого термометра для воспроизведения температурной шкалы в области низких температур. [c.240]

Под сильно нелинейной с11стемой обычно понимают либо динамическую систему, не допускающую линеаризации в малом, либо систему, в которой проявляются нелинейные эффекты, не обнаруживаемые квазилинейной теорией. К таким системам относятся релейные системы автоматического регулирования, динамические системы с ударным взаимодействием, системы с люфтом и сухим трением и др. Одним из эффективных методов изучения динамики сильно нелинейных систем, поведение которых описывается дифференциальными уравнениями (4.1) с кусочно-гладкими правыми частями, является метод точечных отображений. Этот метод, зарождение которого связано с именем А. Пуанкаре и Дж. Биркгофа, был введен в теорию нелинейных колебаний А. А. Андроновым. Установив связь между автоколебаниями и предельными циклами А. Пуанкаре и опираясь на математический аппарат качественной теории дифференциальных уравнений, А. А. Андронов сущест-Еенно расширил возможности метода припасовывания и сформулировал принципы, которые легли в основу метода точечных отображений и позволили эффективно использовать этот метод при исследовании конкретных систем автоматического регулирования и радиотехники. С помощью метода точечных отображений оказалось возможным полностью решить ряд основных задач теории автоматическою регулирования и, в первую очередь, классическую задачу И. А. Вышнеградского о регуляторе прямого действия с сухим трением в чувствительном элементе [1, 2J. Была рас- [c.68]

Рождение устойчивого предельного цикла на торе означает синхронизацию колебаний ) — исчезновение квазииериодического и установление нового периодического режима. Это явление, которое в системе со многими степенями свободы может произойти многими способами, препятствует возникновению режима, представляющего собой суперпозицию движений с большим числом несоизмеримых частот. В этом смысле можно сказать, что вероятность реального осуществления именно сценария Ландау — Хопфа очень мала (этим не исключается, конечно, в частных случаях возможность возникновения нескольких несоизмеримых частот прежде, чем произойдет их синхронизация). [c.162]

Предпочтительные марки сталей и пределы выносливости ( яить, при базовом числе циклов Nhl приведены в табл. 7.2. Khl — коэффициент долговечности, при числе циклов нагружения каждого зуба колеса большем базового (именно такими случаями расчета обычно ограничиваются в. -техникумах) можно принимать Дяг = 1. Число циклов нагружения за весь срок службы [c.450]

Решение. Находим для ослабленного выточкой сечения с диаметром d = D — 2г=40мм характеристики цикла, а именно максимальные напряжения [c.296]

Так как исходным состоянием рабочего тела в циклах тепловых двигателей является состояние равновесия с окружающей средой, то рабочий цикл в ряде случаев удобно рассматривать состоящим из двух этапов, а именно перевода рабочего тела за счет теплоты теплоотдатчика в состояние с наивысшей в данном цикле работоспособностью и последующего перехода рабочего тела в состояние равновесия с окружающей средой с совершением при этом полезной работы и отдачей теплоты теплоприемнику (которым является окружающая среда). На втором этапе работоспособность рабочего тела передается внешнему об ъекту работы в виде полезной работы. [c.516]

Наиболее целесообразно сравнивать циклы поршневых двигателей при одинаковых максимальных давлениях и температуах, так как именно эти условия в действительности определяют конструктивные особенности двигателей, их прочность, надежность в эксплуатации и пр. [c.540]

Из в ражеипя (9.11) следует, что термический КПД цикла Отто зависит от показателя адиабаты k и степени сжатия е рабочей смеси. Величина k = jj учитывает свойства рабочего тела и определяется его молекулярным составом. Степень сжатия зависит от конструкции двигателя и состава рабочей смеси. С возрастанием е и k термический КПД цикла увеличивается. Из выражения (9.11) также следует, что для данного рабочего тела величина т)г в цикле Отто зависит только от степени сжатия. Именно по пути увеличения е шло развитие и совершенствование ДВС. Однако оказалось, что увеличение степени сжатия рабочей смеси ограничивается температурой конца сжатия, при которой возникает опасность самовоспламенения горючей смеси еш,е до прихода поршня в крайнее верхнее положение, что нарушает нормальную работу двигателя. [c.73]

Цикл две с изохорным подводом теплоты, или цикл Отто (названный по имени немецкого конструктора Н. А. Отто), является идеальным для всех карбюраторных и газовых двигателей. На рис. 9.3, а изображена действительная индикаторная диаграмма четырехтактного двигателя с быстрым сгоранием рабочей смеси при V = onst. Рассмотри.м работу двигателя по циклу Отто. [c.172]

Идеализированный цикл ДВС с изобарным подводом теилоты (рис. 9.5) состоит из двух адиабат (/—2 и 3—4), одной изобары 2—3) и изохоры 4—/). Название этого цикла связано с именем немецкого конструктора Р. Дизеля, впервые построившего двигатель, работавший поэтому циклу. [c.176]

Стремление упростить конструкцию и улучишть работу двигателей Дизеля привело к созданшо бескомпрессорного двигателя со смешанным сгоранием рабочего тела. Цикл, по которому работают такие двигатели, получил название ц и к л а Т р и и к-л ер а (по имени русского инженера Г В. Тринклера, предложившего этот цикл). [c.178]

Следует подчеркнуть, что в изложенном методе Льенара, учитывающем нелинейную зависимость силы трения от скорости (или обратной э. д.с. на сопротивлении от силы тока) нужно знать лишь ее графическое изображение, которое может быть получено и экспериментально. При этом построении, очевидно, нет никаких существенных ограничений на вид функции потерь ф (у) и ее мгновенное значение, так что данный метод с одинаковым успехом применим как к случаю малых, так и к случаю больших потерь, а также к системам с большой и малой нелинейностью в диссипативном элементе. Последнее обстоятельство придает методу Льенара большую общность и позволяет с его помощью изучать колебательные свойства систем при изменении затухания от малых до весьма больших значений и с учетом различных законов трения (как линейного, так и существенно нелинейных законов). Заметим, что метод Льенара широко используется для построений фазовых портретов автоколебательных систем с разными законами нелинейности, а именно для нахождения устойчивых предельных циклов — замкнутых фазовых траекторий. [c.57]

Рассмотрим теперь такой класс упругих материалов, для которых работа, произведенная над элементарным объемом в замкнутом цикле по деформациям иди напряжениям, равна нулю. В классической литературе именно это определение принималось за определение упругого материала в современных руководствах по отношению к ним применяется термин гиперунругие . Сохраняя обычную терминологию, мы сохраним название упругие тела для таких тел, к которым относится не только первое условие, сформулированное в начале, но также требование отсутствия немеханических потерь энергии или, наоборот, необходимости привлечения немеханической энергии извне при деформировании. В 7.4 было выписано выражение для вариации работы внутренних сил на возможных вариациях деформаций если вариации деформаций заменить их действительными приращениями, мы получим элементарную работу внутренних сил на единицу объема или изменение упругой энергии. Предположение о ги-нерупругости исключает влияние термических эффектов. Итак, изменение внутренней энергии равно [c.237]

Следует отметить, что в последние годы появилось очень большое число монографий по механике разрушения. Упомянем семитомный переводной труд энциклопедического характера Разрушение , монографии Морозова и Партона, Черепанова, ряд переводных сборников. Многие авторы понимают под механикой разрушения именно и только механику распространения трещины. Но в теории трещин предполагается, что материал остается упругим и не меняет своих свойств всюду, кроме окрестности конца трещины, которая или стягивается в точку в линейной механике, или рассматривается как пластическая область или область больших упругих деформаций. Такая точка зрения далеко не исчерпывает многообразия реальных процессов разрушения. При переменных нагрузках, например, уже после относительно небольшого числа циклов в материале появляются субмикроскопические трещины, которые растут и сливаются в макроскопические трещины, приводящие к видимому разрушению. Не вдаваясь в детали микроскопической картины, этот процесс можно представить как накопление поврежденности, характеризуемой некоторым параметром состояния. Кинетика изменения этого параметра должна быть включена в определяющие уравнения среды. Такая точка зрения лежит в основе того, что можно назвать механикш рассеянного разрушения. Соответствующая теория развивается применительно к усталости металлов и длительной прочности при высоких температурах. [c.653]

Тепловой двигатель представляет собой преобразователь энергии, в котором теплота, выделяющаяся при сгорании топлива, превращается в полезную внешнюю работу. Специфическая особенность теплового двигателя заключается в двухтемпературной, а в некоторых случаях и в многотемпературной схемах, а также в периодичности действия, т. е. в изменении состояния рабочего тела по определенному циклу. Если иметь в виду, что теплота в конечном счете есть изменение внутренней энергии некоторых (но не рабочего тела) участвующих в процессе тел (а именно топлива), то будет ясно, что тепловой двигатель— преобразователь энергии не прямого действия. Вместо непосредственного использования внутренней энергии топлива в двигателе осуществляется предварительное сжигание топлива. В процессе превращения энергии участвует не сама внутренняя энергия топлива, а выделившаяся в результате его сжигания теплота. [c.144]

Естественное развитие линейной механики разрушения состоит в приложении основных ее -концепций к задачам кинетики роста трещин во времени или в зависимости от числа циклов, если речь идет об усталостном разрушении. Важно при этом, что кинетика, линейная или нелинейная, предполагается чисто локальной, все процессы разрушения любой природы предполагаются происходящими в концевой области весьма малых размеров, вне этой области материал упруг. Тогда в любых кинетических уравнениях единственным представителем напряженного состояния будет коэффициент интенсивности. Разделы книг, носвященные усталостному разрушению, например, строятся именно таким способом. [c.12]

Наличием именно этого элемента (дроссельного вентиля) цикл парокомпресснониой холодильной установки отличается от обратного цикла Карно процесс адиабатного расширения (линия 3—6) заменен необратимым расширением в дроссельном вентиле (линия 3—4). Необратимость дросселирования приводит к уменьшению хладопроизводительности цикла этой установки по сравнению с обратным циклом Карно. Из рис. 9.3 видно, что теплота <72, отбираемая из охлаждаемого объема в рассматриваемом цикле и изображаемая площадью 1—1 —4 —4—1, меньще, чем теплота 2 цикла Карно, изображаемая площадью 1—Г—3 —6—1. [c.224]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...