ИМЕННОЙ

Перейдем теперь к одному из важнейших понятий теории вероятности — понятию случайной величины. Случайной величиной называется величина, которая в результате опыта может принять то или иное значение, причем неизвестно заранее, какое именно [9]. Случайная величина, принимающая отделенные друг от друга значения, которые можно пронумеровать, называется дискретной (прерывной). Если возможные значения случайной величины непрерывно заполняют какой-то промежуток, то она называется непрерывной случайной величиной. [c.101]

Ордена Трудового Красного Знамени Ленинградская типография № 1 Печатный Двор имени А. М. Горького Союзполиграфпрома при Государственном комитете Сове та Министров СССР по делам издательств, полиграфии и книжной торговли, Ленинград, [c.2]

На рис. 1.1 показана кинематическая пара V класса, каждое звено которой обладает только одним возможным простейшим движением, а именно, вращением вокруг оси —.t. Поэтому число степеней свободы Н этой пары равняется единице, и, следовательно, число условий связи в этой кинематической паре [c.25]

Определение скоростей и ускоре.чий механизмов III класса мо/кет быть произведено так называе.М1.1М методом особых точек или точек Ассура, по имени русского ученого Л. В. Ассура, предложившего этот метод. [c.96]

В динамический анализ механизмов может быть включен и ряд других задач, имеющих важное техническое значение, а именно теория колебаний в механизмах, задача о соударении звеньев механизмов и др. I io эти вопросы являются предметом изучения в специальных курсах, так как при решении их необходимо применять методы теории упругости, а в теории механизмов и машин задачи решаются обычно в предположении, что звенья механизмов являются абсолютно жесткими. [c.203]

F. Определение сил, действующих на различные звенья механизма прп его движении, может быть сделано в том случае, если известны законы движения всех звеньев механизма и известны внешние силы, приложенные к механизму. Поэтому общую задачу динамического расчета и проектирования новых механизмов и машин конструктор обычно расчленяет на две части. Сначала он задается приближенным законом движения входного звена механизма и внешними силами, на него действующими, определяет все необходимые расчетные усилия и по ним подбирает необходимые размеры, массы и моменты инерции звеньев. Это — первая часть задачи. После этого конструктор приступает к решению второй части задачи, а именно, к исследованию вопроса об истинном движении спроектированного механизма, к которому приложены различные действующие на него силы. Определив истинный закон движения механизма, конструктор вносит в ранее проведенный расчет все необходимые исправления и добавления. [c.205]

При работе механизма к его звеньям приложены внешние задаваемые силы, а именно силы движущие, силы производственных сопротивлений, силы тяжести и др. Кроме toi o, при движении механизмов в результате реакций связей в кинематических парах возникают силы трения, которые можно рассматривать как составляющие этих реакций. Реакции в кинематических парах, так же как и силы трения, по отношению ко всему механизму являются силами внутренними, но по отношению к каждому звену, входящему в кинематическую пару, оказываются силами внешними. [c.206]

Чтобы центр масс S механизма или, что равносильно, точка К (рис. 13.36) двигались параллельно оси ползуна 3, надо удовлетворить пропорции, аналогичной пропорции (13.50), а именно [c.290]

К 1 руппе механизмов для воспроизведения заданной траекто-р] п относятся также механизмы для черчения линий, которыми пользуются не только для вычерчивания различных кривых, 1ю и для обработки фасонных деталей. На рис. 27.7 показана схема одного из механизмов для черчения линий, а именно механизма для черчения параболы, в котором точка Е движется точно по параболе. [c.554]

Второй инвариант тензора А, обозначаемый через Па, также определяется при помощи операции следа, а именно [c.28]

Здесь dX — произвольный бесконечно малый вектор, а X + dX — точка, получаемая суммированием X и вектора dX. в смысле, определенном в разд. 1-2. Можно показать, что вектор V/, определяемый уравнением (1-4.1), является единственным, т. е. не зависящим от dX. Очевидно, так как вектор V/ определен во всех точках, где определено поле / (X), он сам представляет собой поле, а именно векторное поле. [c.30]

V(A-a) = a-v-A + А где А — произвольное симметричное тензорное поле и а — произвольное векторное поле. Указание доказательство вести в компонентной форме, поскольку в исходное тождество входит градиент тензора А. Выяснить, где именно требуются условия симметрии. [c.54]

Более того, модель Трусделла может привести к введению понятия, которое оказывается очень полезным в гидромеханике упругих жидкостей, а именно к понятию памяти. Это понятие необходимо рассмотреть более подробно. [c.75]

Производные по х ассоциированных относительных тензоров, взятые при X — t, также нейтральны в силу уравнения (3-3.19), которое выполняется для любого нейтрального относительного тензора. Мы будем называть эти производные ассоциированными производными . Таким образом, мы определим три ассоциированные производные тензора J, а именно [c.107]

Применим теперь введенные понятия к простейшему примеру нейтрального тензора, а именно к единичному тензору (который может рассматриваться как функция времени, хотя и имеющая постоянное значение). Из уравнений (3-3.21) и (3-3.22) можно получить [c.108]

В то же время х] могут рассматриваться с другой точки зрения, и мы фактически применяем в этом случае другой символ, а именно Величины I могут рассматриваться как координаты, вмороженные в материал, или конвективные координаты . Тогда имеем координатную систему, которая движется и деформируется как единое целое вместе с движущей жидкостью, а в момент t совпадает с начальной неподвижной системой координат х . Разумеется, конвективные координаты точки, занимаемой материальной частицей, не изменяются со временем, поскольку деформация системы координат в точности соответствует деформации материала. [c.112]

Значительно более общим выглядит предположение о том, что напряжение определяется полной историей деформации (в некотором смысле, который должен быть уточнен). Это предположение служит основой теории простых жидкостей с затухающей памятью, которая будет обсуждаться в этой главе. Предлагаемая теория аксиоматична в том смысле, что она логически вытекает из основополагающих предположений, которые рассматриваются как определения некоторого класса материала (а именно простых Жидкостей с затухающей памятью определенного типа) независимо от того, существуют ли в природе какие-либо материалы, удовлетворяющие этим предположениям. Тем не менее эта теория является настолько общей по своему характеру, что почти все реологические уравнения состояния, описанные в научной литературе, представляют ее частные случаи. Такая общность обеспечивает то, что все результаты, полученные в рамках этой теории, имеют очень широкую значимость. С другой стороны, в рамках общей теории можно решить лишь немногие проблемы механики жидкости, и для рассмотрения практических задач часто требуется использование более специальных основополагающих предпосылок. [c.130]

В настоящем, причем вовсе не нужно знать деформацию, переводящую настоящую форму в некоторую предпочтительную естественную форму. Фактически обсуждаемая в гл. 3 дифференциальная кинематика была развита именно с этой целью. [c.132]

Развивая далее теорию простой жидкости, мы будем использовать еще два принципа, а именно принцип объективности поведения материала (который уже обсуждался в гл. 2) и принцип внутренних ограничений. Последний может быть сформулирован следующим образом напряжение в материале с наложенными внутренними кинематическими ограничениями определено только с точностью до аддитивного напряжения, которое дает нулевую работу на любом перемещении, совместимом с наложенными ограничениями. [c.133]

Прежде чем перейти к дальнейшему рассмотрению, необходимо ввести два простых математических понятия, а именно производные скалярной функции по векторному и тензорному аргументам. [c.159]

Читатель может заметить, что не встречалось упоминания о двух дополнительных термодинамических величинах, а именно [c.164]

На основании уравнения (5-1.32) можно определить комплексный тензор скоростей деформаций D, а именно [c.174]

Для электрошлаковой сварки применяют флюсы общего назначения (АН-348-А, АН-22, 48-ОФ-б, АНФ-5) и флюсы, предназначенные именно для данного процесса (АН-8 и АН-25). Содер- кание в этих флюсах окислов титана обеспечивает высокую электронроводность их в твердом состоянии, что ва/кно в начале [c.118]

Таким образом, возможности расчетов по пунктам а—д различны и применение их обусловлено наличием уже существующих приблиагеппых расчетных формул и умением правильно построить необходимое экспериментальное исследование с целью получения таких формул. Именно такой подход, основанный на использовании количественного анализа вариантов, при выборе и обосновании режимов сварки представляется наиболее правильным. [c.174]

Однако это условие недостаточное для определения качества шва. Для того чтобы швы обладали высокой технологической и аксплуатационной прочностью, необходимо получить определенные значения и других размеров шва, а именно, его ширины е и высоты валика g. [c.186]

Если за независимые переменные принять коэффициенты Kj, то объем будет представлять собой непрерывную функщ1ю от этих коэф-фищ1ентов. Условием минимального объема является равенство нулю частных производны с от функции объема по независимым переменным, а именно [c.96]

Пусть момент движущих сил Мд и момент сил сопротивления изменяются так, кап это показано на рис. 89. В положениях звена приведения, где угол ф его noBopova имеет значения фд, ф, ф ., ф , разность моментов AM = Мд — становится равной пулю и кинетическая энергия Т агрегата имеет экстремальные значения. Очевидно, что именно в этих положениях, при постоянном приведенном моменте инерции, угловая скорость принимает свои экстремальные значения. В положениях звена приведения, где ф = фг, и ф = ф , скорость будет иметь максимальные значения, а в положениях, где ф = ф и ф — ф , она будет иметь минимальные значения. [c.161]

На рис. 1.8 показана кинематическая пара V класса, каждое из зве 1ьев которой обладает только одним возможным простейшим движением, а именно, поступательным движением вдоль оси X, [c.25]

Переносим все заданные силы, деГ1ствующне в рассматриваемый момент времени на звенья механизма, в том числе и силы инерции, в одноименные точки повернутого плана скоростей, не изменяя при этом величины и направления этих сил, и составляем далее уравнение моментов (17.15) всех перенесенных сил относительно полюса плана скоростей, т. е. рассматриваем план скоростей как некоторый рычаг с опорой в полюсе плана скоростей, находящийся под действием всех рассматриваемых сил в рав1ю-весии. Подобная геометрическая интерпретация принципа возможных перемещений представляет значительные удобства для решения многих задач динамики механизмов. Метод этот получил название метода Жуковского по имени ученого, которым он был предложен, а рычаг, которым пользуются в этом методе, назван рычагом Жуковского. [c.329]

Гидромеханика относится в основном к кругу инженерных наук. Уникальная черта инженерной дисциплины состоит в том, что последняя не определяет свою позицию по вопросу о современном (а возможно, и вечном) размежевании науки на аксиоматическую и естественную, но черпает результаты из достижений обеих наук и применяет их для решения встающих перед нею задач. На классический вопрос о роли математики — создает она что-либо или только открывает — инженер отвечает, что это не имеет реального значения, важно, что она работает при этом он не будет вдаваться в дискуссию о том, каким должно быть определение понятия работа применительно к математике. В частности, в области неньютоновской гидромеханики основные результаты, касающиеся общих принципов, были получены именно математиками, и, более того, в рамках аксиоматического подхода к науке. Многие из этих результатов приведены в трудно доступной для инженера специальной литературе, и то лишь в фрагментарной форме. Даже прекрасная книга Основы нелинейной теории поля Трусделла и Нолла, которым мы выражаем глубокую признательность, очень трудна для изучения инженеру, интересующемуся гидромеханикой, поскольку посвящена гораздо более широкому предмету и потребует усердного штудирования для извлечения нужной информации. Мы попытались представить результаты современной нелинейной теории сплошных сред в виде, легко досту- [c.7]

В некоторых руководствах отдают предпочтение противоположной ннтерпретацип, а именно в соотношении (1-4.12) считается первым индексом. Это соответствует либо иному определению компонент тензора [c.33]

До сих пор мы не упоминали о скалярных величинах и их поведении при изменении системы отсчета. Не рассматривая таких скаляров, которые могут изменяться даже в рамках одной системы отсчета (например, компоненты векторов и тензоров), мы вновь видим, что все остальные делятся на две категории по отношению к изменению системы отсчета, а именно на нейтральные и ненейтральные. [c.39]

Более того, вторая независимая переменная Ши, от которой зависит ф1, в вискозиметрических течениях тождественно равна нулю, и, следовательно, зависимость ф1 от IIId не может быть обнаружена в экспериментах с вискозиметрическими течениями. В качестве предварительной гипотезы можно предположить, что Ф1 не зависит от IIId- Имеется ряд экспериментальных указаний на то, что дело обстоит именно так, хотя они и не являются вполне убедительными [8]. [c.67]

Имея в виду результаты предыдущего подраздела, можно попытаться связать зависящий от времени нейтральный неотносительный тензор J с нейтральным относительным тензором, который при X = t совпадает с J. Мы будем называть такой относительный тензор ассоциированным относительным тензором . Это можно осуществить несколькими путями. Начнем с введения трех наиболее важных ассоциированных относительных тензоров, а именно- [c.106]

В гл. 2 обсуждалась неадекватность уравнения Рейнера — Ривли-на для предсказания поведения некоторых реальных жидкостей даже при описании таких простых течений, как линейное течение Куэтта. Понятие памяти для текучих материалов было введено как необходимое следствие несостоятельности применения уравнения Рейнера — Ривлина, а именно несостоятельности предположения о том, что напряжение однозначно определяется мгновенной скоростью деформации. [c.130]

При рассмотрении принципа детерминизма напряжения мы столкнулись с проблемой, когда текущее напряжение определяется всей историей деформирования. Таким образом, требуется некоторое правило, посредством которого напряжение можно было бы вычислить (хотя бы в принципе) по заданной истории деформирования. История деформирования сама является функцией, а именно тензорной функцией скалярного аргумента (времени). Это означает, что существует необходимость в отображении, преобразующем тензорную функцию в тензор. Скалярным аналогом этого является отображение, переводящее обычные скалярные функции в числа, т. е. некоторое правило, посредством которого [c.134]

Рассмотрим теперь частный случай, когда функция Q ( ) выбрана oвпaдiaющeй с (R )t, а именно [c.142]

Рассмотрим теперь одну задачу, которую можно решить, не приписывая функционалу какой-либо специальной формы, а именно гидростатическую задачу. Рассмотрим простую жидкость, которая находится и находилась всегда в состоянии покся, так что [c.143]

В дополнение к обсуждавшимся выше реометрическим системам часто рассматривается некий новый тип эксперимента, а именно эксперимент по релаксации напряжений, позволяющий получить некоторую обоснованную информацию о реологическом поведении испытываемого материала. [c.176]

Курс теоретической механики Ч.1 (1977) -- [ c.0 ]

Курс теоретической механики Ч.2 (1977) -- [ c.0 ]

Курс теоретической механики Том 1 Часть 2 (1952) -- [ c.0 , c.323 ]

Курс теоретической механики Том 2 Часть 1 (1951) -- [ c.0 , c.42 , c.427 , c.431 ]

Курс теоретической механики Том 2 Часть 2 (1951) -- [ c.0 , c.545 , c.547 , c.549 , c.551 ]

Теоретическая механика (2002) -- [ c.0 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...