Имение мод

Поля мод с высокими поперечными индексами перекрывают моды более низкого порядка. При отмеченном выше фактическом равенстве потерь для мод различных индексов, равных потерям на пропускание, это приводит по мере увеличения накачки к преимущественной генерации именно мод высокого порядка. Наглядное качественное объяснение этого следует из рис. 2.10. Кривые / и 2 на нем соответствуют интенсивностям мод низшего и высшего порядков, прямая 3 —начальному распределению усиления. Если бы эти моды возбуждались одновременно с близкими интенсивностями, их суммарное взаимодействие с усиливающей средой привело бы к распределению коэффициента усиления, соответствующего кривой 4 среднее значение действующего коэффициента усиления для низшей моды оказалось бы ниже, чем для моды высокого порядка из этого следует невозможность такого их возбуждения. Эффект подавления низших мод иллюстрируется рис. 2.11, на котором представлена расчетная зависимость относительной интенсивности двух соседних [c.75]

Пока мы обсудили подсистемы, а именно моды поля, с одной стороны, и величины (дипольный момент и инверсию), описывающие вещество,— с другой. Связь между этими двумя подсистемами осуществляется за счет электромагнитного взаимодействия электронов атомов с электрическим полем световой волны. Это взаимодействие описывается константой связи g, которая зависит от индексов л и Я [c.135]

После этих замечаний вернемся к нашей исходной задаче, а именно продвинемся еще на один шаг в наших приближениях. Для этого предположим, что мы подставили в уравнение (7.73) низшее приближение для устойчивых мод. При этом нетрудно увидеть, что в игру вступают еще два набора мод, а именно моды, описываемые уравнениями [c.193]

Анализ методов формирования коллекции моделей в швейной промышленности показывает, что коллекция разрабатывается в основном с учетом направления моды и покупательского спроса. Отечественная продукция в настоящее время проигрывает по всем аспектам моделированию, дизайну, фурнитуре и цветовой гамме. Но именно прогнозирование цвета в одежде должно быть тесно связано с ее формой, так как цвет является одним из важнейших элементов формы и характеризует ее поверхностный материальный слой, несущий все цветовые характеристики. [c.6]

В неустойчивых резонаторах, где дифракционные потери 6 зоне возникновения генерации весьма заметны (именно они и определяют размер этой зоны w ), появление и усиление мод высших порядков сильно затруднено. Поэтому лазеры с неустойчивым резонатором работают, как правило, в режиме генерации одной поперечной [c.50]

Интересная особенность спектра собственных частот длинного цилиндра состоит в том, что центры каждого плато краевой моды симметричного типа движений соответствуют значениям h, лежащим на краю плато для антисимметричных движений. Именно это дает возможность качественно проанализировать данные обширного и тщательно выполненного эксперимента на длинных цилиндрах из различных материалов [166]. [c.209]

Как видно из выражений (2.7), ( , г) является четной функцией от I, а Ххг (I, 2) — нечетной. Поэтому суперпозицией падающей волны и одной распространяющейся отраженной волны того же типа нельзя удовлетворить нулевым граничным условиям на торце одновременно по и Именно поэтому возникает необходимость в использовании всех мод для удовлетворения граничным условиям и, следовательно, решения бесконечной системы типа (2.13). [c.259]

Рассмотренная задача об отражении первой нормальной моды от свободного торца волновода является интересной вследствие наличия тесной ее связи с проблемой отражения волны Рэлея от места резкого изменения геометрии поверхности (угла). Именно первая распространяющаяся мода на высоких частотах переходит в волну Рэлея. Однако в рассмотренном частотном диапазоне (см. рис. 101) первую моду еще нельзя отождествлять с волной Рэлея. Расчеты при более высоких частотах позволили бы дать полный количественный энергетический анализ процесса отражения поверхностной волны от прямого угла, и в частности оценить потери на возбуждение объемных волн. [c.260]

Если рассматривать принцип Сен-Венана как некоторое выражение специфики краевых задач статической теории упругости, а именно их эллиптичности, оставляя в стороне вопрос о том, на каком расстоянии и с какой точностью одна система сил эквивалентна другой, то в случае полубесконечного слоя и цилиндра можно сформулировать его динамический аналог. Из проведенного исследования видно, что две системы гармонических во времени сил, приложенных к торцу волновода и производящих одинаковую работу за период, неразличимы на достаточно большом расстоянии от торца. При этом частота воздействия должна быть меньше той, при которой в системе возможно существование двух и более распространяющихся мод. В последнем случае такой принцип уже не справедлив, поскольку распределение энергии между модами зависит от деталей распределения нагрузки на торце. Поскольку эти моды распространяются независимо и без изменений, то распределение напряжений всюду внутри волновода будет зависеть от характера внешней нагрузки. [c.261]

Как отмечалось при рассмотрении задачи для конечного прямоугольника, нераспространяющиеся моды с комплексными постоянными распространения играют решающую роль в существовании явления краевого резонанса. Естественно, что рассмотрение полубесконечного волновода при различных условиях возбуждения должно доставить дополнительную важную информацию об этом явлении. Именно это привело к появлению ряда работ, в которых явление краевого резонанса изучалось в полубесконечных телах. Кроме работ [281, 282] плоский случай полубесконечного волновода подробно рассмотрен в работе [158] в связи с решением задачи об отражении первой распространяющейся моды от свободного торца. В работе [158] приведено упрощенное соотношение для определения частоты краевого резонанса. При этом используется лишь одна нераспространяющаяся мода, соответствующая наименьшему по модулю комплексному корню уравнения Рэлея — Лэмба. Данные, полученные из такого соотношения, находятся в хорошем согласии с результатами работы [281], полученными с учетом большего числа нераспространяющихся люд. [c.264]

ПС целесообразно разделить на отдельные программные единицы — модули, каждый из которых решает относительно простую и самостоятельную задачу. Именно эта независимость решаемых задач и позволяет разрабатывать ряд модулей одновременно несколькими программистами, а простота и обозримость логической структуры каждого моду-50 [c.50]

Понятие мод для открытого резонато ра вводится так же, как и для о бъемного резонатора. Однако в открытом резонаторе отсутствие боковых стенок приводит к тому, что появляются дополнительные потери, поскольку часть излучения, отраженного от одного из зеркал, может пройти мимо второго зеркала и выйти из резонатора. Эти потери, называемые дифракционными, существенно отличаются для разных мод открытого резонатора. Относительно малыми дифракционными потерями Обладает лишь небольшое количество мод, иоле которых концентрируется вблизи оси резонатора. Именно эти моды и возбуждаются в лазере. [c.283]

Волны в стержнях. В стержнях, как и в пластинах, существуют нормальные волны, бегущие в направлении длины стержня и образующие систему стоячих волн и колебаний в поперечном сечении. По имени ученого, исследовавшего систему нормальных волн в круглых стержнях, их называют волнами Порхгамера. Для стержней с различной формой поперечного сечения (круглых, квадратных и т. д.) строят свои системы дисперсионных кривых, выделяя симметричные и несимметричные моды. В табл. 1.2 приведены значения скоростей этих волн для стержней, размеры поперечного сечения которых значительно меньше длины волны. [c.19]

Другой пример—линия без спутников для обработки балки передней оси грузового автомобиля (мод, 1Л154, работает на ГАЗе, изготовлена станкозаводом имени Серго Орджоникидзе). В процессе транспортировки деталь получает различные положения, необходимые из соображений удобства обработки. Отсутствие спутников позволило уменьшить стоимость и габариты линии при обработке громоздкой детали. [c.241]

Лишь в середине XVIII в. в связи с началом промышленной революции положение изменилось. Упомянутые законы были повсеместно отменены, а создание и применение машин стало поошряться. Именно в это время особенно понадобился технических опыт, накопленный при создании часов и мельниц. При зарождении капиталистических предприятий началась погоня за изобретениями. Изобретать стало буквально модой. Этим делом занимались не только соответствующие специалисты, но и люди разных профессий. В таких условиях началось создание новой отрасли промышленности — машиностроения, ставшей в дальнейшем сердцевиной всего промышленного производства. Правда, машины, особенно сложные, еше изготовляли полукустарным способом. Но вскоре уже стали появляться различные машины для изготовления машин — зарождалось станкостроение. [c.11]

Для прямоугольного в. м. с длиной сторон а и Ь спектр собств. частот определяется выражением Шпт 4(пл/а) +(пгл/Ь) ) где w и m — числа стоячих полуволн, укладывающихся вдоль а к Ь. Че.и больше т и п, тем сложнее поле в В. ы. Наименьшее Шкр соответствует n=i, т—0, если Ь<а, или п=0, т , если а<Ь (мембрана со свободными краями именно для этой моды была проиллюстрирована выше концепция Бриллюэна). При этом поле Е поляризовано в плоскостях г= onst. [c.308]

Посредством суперпозиции большего числа плоских гармонич. В. можно сформировать поля в трубах (полых волноводах) произвольного конечного поперечного сечения (см. Волновод металлический. Волновод акустический). Т.о., в канализирующих системах может существовать бесконечное число волноводных мод (плоских неоднородных В.), однако в большинстве случаев выбором частоты вводимого в них поля можно сделать режим работы одномодовым. Экраннр. линии передачи, используемые в электро- и радиотехнике, обычно функционируют именно в таком одномодовом режиме. Особое значение имеют системы, в к-рых первая — самая низкая по частоте главная мода вообще не имеет ограничений по частоте снизу (для неё о) р — 0) и, следовательно, может распространяться при сколь угодно [c.319]

Типичным для квадрунольной моды является триплет уровней 4 +, 2 +, 0+с энергией 2A-oj (рис. 5). Именно такие угл. моменты I возможны при квантово-механич. сложении моментов двух квадрупольных фононов. До /=12—14 прослеживаются состояния с большим числом фононов, в частности выстроенные состояния с максимальным для и квадрупольных фононов угл. моментом / = 2и. Такое сложение параллельно ориентированных моментов поверхностных колебаний создаёт картину, подобную вращению капли (см, также Высокоспшювые состояния ядер). [c.408]

П. р. составляет примерно Рх Х/йсо 10" пар фотонов в секунду. Эта оценка показывает, что П. р, является эфф. источником двухфотонного света, т. е. излучения с парной корреляцией фотонов. Формально это свойство поля спонтанного П. р. выражается в необычной статистике фотонов, а именно корреляция чисел фотонов в модах, связапыых условием синхронизма, совпадает со ср. числами фотонов в каждой моде (т. е, в объёме когерентности) пп — пи = я = и 1 при этом относит, корреляция пп /пп много больше единицы (т. н. эффект группировки фотонов или сверхпуассоновской статистики ). Двухфотоеный характер поля П. р. может быть использован в фотометрии для абсолютного (безэталонного) измерения эффективности фото детекторов. Действительно, если априори известно, что фотоны попадают на счётчик фотонов (ФЭУ) только парами, по два, то вероятность появления на выходе счётчика двойного импульса ц , где г — квантовый выход счётчика, а вероятность одиночного импульса р, равна, очевидно, 2г[ (1 ц). Отсюда т] [c.544]

Условие максимума или минимума потенц. энергии определяется знаком производной // 1, к-рая про-ворц, квадрату частоты поверхностного колебания (ч ). Значение ч, для к-рого т ц ) = О (мягкая мода), соответствует колебанию, по отношению к к-рому поверхность неустойчива. Именно определяет прост-равственныи период новой устойчивой поверхностной конфигурации атомов, соответствующей реконструированной поверхности. [c.325]

Типичиыми каналами (модами) распада, определяющими времена жи.зни ядер, являются бста-распад, электронный захват, альфа-распад и спотанное деление ядер. Для тяжёлых ядер с Z> 102 наиб, вероятны а-распад и спонтанное деление (открыто Г. Н. Флёровым и К. А, Петржаком в 1940) [4]. Последнее играет определяющую роль, т. к. именно этот тип распада рассматривается как гл. фактор, лимитирующий возможное число элементов. [c.158]

ТУРБУЛЕНТНОСТЬ ПЛАЗМЫ — хаотическое, детально невоспроизводимое пространственно-временное изменение параметров плазмы, неустойчивой относительно возбуждения сразу многих её степеней свободы (колебаний, волн и вихрей разл. типов) до уровня, заметно выше теплового. В отличие от обычных, тоже нерегулярных, флуктуаций вблизи устойчивого термодинамич. равновесия для Т. п. характерно именно наличие в плазме неустойчивости, т. е. избыточной свободной энергии, вводимой в неустойчивые моды (степени свободы) внеш. источниками, граничными или начальными условиями. За счёт нелинейных взаимодействий эта энергия перераспределяется между всеми модами и возмущениями разл. пространств, масштабов и диссипирует в тепло за счёт вязкости, резистивности [c.183]

Ленгмюровская турбулентность может развиваться в плазме без магн. поля и связана с возбуждением самой простой моды колебаний в виде смещения электронов относительно ионов (плазменные колебания). При очень малой амплитуде смеп1ения -это линейные ленгмюровские волны. Однако при увеличении амплитуды ленгмюровских волн очень быстро возникают нелинейные эффекты. А именно, вследствие небольшого смеп]ения ионов возникает модулячионная неустойчивость, приводящая к появлению сгустков ленгмюровских волн — солитонов. Эти солитоны оказываются неустойчивыми по отношению к самосжатию до таких малых размеров (коллапс ленгмюровских волн), что их энергия может переходить в энергию ускоряемых электронов. Перечисленные выше и многие др. эффекты, обнаруживаемые в развитой ленгмюров-ской Т. п., описываются ур-ниями Захарова, к-рые следуют из ур-ний двухжидкостной динамики плазмы при явном выделении в электронном отклике адиабатической ионной части. [c.184]

Как видно из представленных рисунков, с ростом поперечных модовых чисел число областей, в которых сосредоточено поле, возрастает, а их характерный размер, естественно, уменьшается. Так как именно этот размер определяет дифракционную расходимость лазерного излучения, то моды высшего порядка хуже фокусируются и поэтому от них, как правило, стремятся избавляться. [c.49]

В. Третий тип неустойчивости связан с возникновением азимутальной неоднородности крупномасштабных вихрей, которая в конце начального участка приводит к распаду кольцевых вихрей на "клубки". Именно этоттип неустойчивости ответственен за образование "звездообразных"структур, описанных выше. Расчеты по линейной теории [1.44] для первой азимутальной моды (п = 1) показывают, что максимальные значения коэффициентов пространственного усиления этой моды наблюдаются при тех же частотах, которые были получены для осесимметричных возмущений, т.е. для нулевой моды (п = 0). [c.25]

Согласно одной точке зрения [3.21,3.23], основные источники шума расположены в местах попарного слияния кольцевых вихрей (см. гл.1). Другая точка зрения [3.15] состоит в том, что именно разрушение азимутальной однородности тороидальных вихрей, образование азимутально распределенных субструктур и взаимодействие этих структур ответственны за генерацию большей части шума струи. В рамках этой гипотезы могут бьггь объяснены эффекты изменения широкополосного шума струи при ее акустическом облучении. Так, поскольку низкочастотное возбуждение усиливает нулевую моду и задерживает развитие высших азимутальных мод [c.126]

Большое влияние на требования к качеству оказывает Европейская ассоциация производителей косметической и парфюмерной продукции (КОЛИПА) и объединенная Международная ассоциация производителей мыла, моющих средств и хозяйственных товаров (АИС/ФИФЕ). К сожалению, до сих пор в этих организациях не представлена ни одна компания из республик бывшего Советского Союза. Между тем именно данные ассоциации диктуют моду на рынке детергентов и дезодорантов, парфюмерии и косметики. [c.597]

Таким образом, высокотемпературная ПД дисперсно-упрючненных сплавов реализуется за счет коллективных мод деформации, а именно за счет движения, включающего сдвиги и развороты не деформируемых структурных элементов, и локализации деформации в зонах между ними [157]. Этому способствует активизация квазивязких, диффузионных механизмов переориентации кристаллической решетки за счет дрейфа точечных дефектов в локальных полях неоднородных напряжений [157]. [c.98]

Для анализа вынужденных движений в бесконечном слое, а также для исследования процессов возбуждения через торец по-лубесконечного волновода одинаково важны все типы волновых движений, соответствующие разным участкам дисперсионных ветвей — комплексным, мнимым и действительным. Для изучения же процесса переноса энергии, а также структуры волнового поля вдали от источника возбуждения основное значение имеют распространяющиеся моды, соответствующие вещественным участкам дисперсионных ветвей. Именно эти вещественные участки подробно рассматриваются в данном параграфе. [c.132]

Что касается изгибных движений, соответствующих первой распространяющейся моде в слое, то именно она является доминирующей в формах колебаний на частотах, меньших и несколько больших частоты Q = 1. При переходе через частоту Q = 1 вдоль определенной спектральной кривой наблюдаются такие же изменения в характере форм колебаний, как и в симмет1 ичном случае при переходе через частоту краевого резонанса. Эти изменения показаны на рис. 73, где изображены формы колебаний в трех характерных точках Л, б и С восьмой спектральной кривой (см. рис. 72). Здесь приведены нормированные величины нормальных составляющих вектора смещений поверхности. Сплошная кривая описывает форму колебаний в точке А, штриховая и пунктирная — в точках С и В. Видно, что при переходе через частоту Q = 1 в форме колебаний теряется один узел. Это дает основание считать, что часть восьмой спектральной кривой в области Q > 1 описывает связь между геометрией и собственной частотой для седьмой изгибной моды. [c.193]

В целом, анализируя спектр собственных частот изгибных колебаний прямоугольника в рассмотренном диапазоне частот, следует отметить его гораздо более простую структуру по сравнению со спектром планарных колебаний. Важным здесь является также то, что структура спектра изгибных колебаний однозначно расшифровывается на основе данных о поведении распространяющихся мод в бесконечном слое. С этой точки зрения антисимметричный и симметричный случаи существенно различаются. Если все же попытаться связать эти различия с характером дисперсии указанных типов движения в слое, то прежде всего следует обратить внимание на движения с противоположными знаками групповой и фазовой скоростей. Рассматривая в симметричном случае диапазон частот Q < Q < й, мы исследовали и эффекты, связанные с указанными особенностями волнового движения. При изгибных колебаниях такого типа волновые движения также наблюдаются (см. рис. 62), однако они проявляются в области относительно большйх частот (Q 3). Возможно, что явления типа краевого резонанса и сгущения собственных частот в спектре для случая изгибных колебаний будут наблюдаться именно в этом районе. [c.193]

Говоря об особенностях возбуждения первой моды, следует обратить внимание также на то, что именно эта модэ при больших Q локализуется вблизи поверхности, становясь похожей на волну Рэлея в полупространстве. Поэтому описанные выше количественные результаты свидетельствуют о том, что возбудить такой тип волнового движения равномерной нагрузкой с торца практически невозможно. [c.259]

Употребление в литературе по лазерам терминов продольная и поперечная мода иногда приводит к путанице и может создавать (ошибочное) представление о том, что существуют два различных типа мод, а именно продольные (иногда называемые аксиальными) и поперечные моды. В дей-ствительиостн же любая мода характеризуется тремя числами, например п, т, I, в соответствии с выражением (4.70). Электрические и магнитные поля мод почти перпендикулярны оси резонатора. Изменение этих полей в поперечном направлении характеризуется числами i и т, в то время как изменение поля в продольном (аксиальном) направлении определяется величиной п. Когда говорят, причем, как правило, не корректно, о (даипон) поперечной моде, то подразумевают определенные значения поперечных индексов i и т, не обращая внимания на величину п. Следовательно, отдельная поперечная мода —это мода с одним единственным значением поперечных индексов I, т. Аналогичным образом можно объяснить термин продольная мода. Так, например, две соседние продольные моды — это моды с последовательными значениями продольного индекса п т.е. п и п+ или п—1), [c.189]

МОСТИ дифракционных потерь от числа N для симметричной (ТЕМоо) и антисимметричной (TEMoi) мод низшего порядка. Можно видеть, что с возрастанием N потери быстро убывают. Такое поведение нетрудно объяснить, если вспомнить, что N пропорционально отношению геометрического (0g) и дифракционного (6d) углов. Кроме того, такой результат можно понять, если заметить, что с возрастанием N поле на краях зеркала (д = а) уменьшается так, как показано на рис. 4.21 и 4.23. Действительно, именно это поле отвечает в основном за дифракционные потери. Наконец, следует заметить, что для данного числа Френеля потери для моды TEMoi всегда больше, чем для моды ТЕМоо. [c.196]

Такое же условие устойчивости, как и (4.141), можно получить, если вместо геометрооптических соображений использовать волновую оптику. Действительно, волновая оптика позволила нам определить размеры пятен на зеркалах, а именно получить формулы (4.126). Следовательно, если условие (4.141) не выполняется, то wi и W2 будут иметь мнимые значения, т. е. для данного резонатора невозможно получить устойчивое решение в виде гауссова пучка. Таким образом, условие (4.141) одновременно выражает как геометрооптическое условие устойчивости, так и условие, при котором в данном резонаторе можно наблюдать устойчивую моду ТЕМоо. То, почему эти два условия совпадают, можно понять с помощью закона AB D, описываю- [c.217]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...