Свободное расширение газа в вакуум

Гей-Люссак произвел измерения изменения температуры газа, испытывающего свободное расширение в вакуум. Записать уравнение, определяющее изменение температуры dT при свободном расширении газа от объема У до F + dV. [c.102]

СВОБОДНОЕ РАСШИРЕНИЕ ГАЗА В ВАКУУМ [c.76]

При исследовании влияния расстояния газового пузыря от плиты вначале был изучен случай взрыва на плите. Сопоставлялись расчеты, выполненные для расширения газовой среды в вакууме и жидкости. Оказалось, что присутствие жидкости увеличивает амплитуду волны а , распространяющейся по оси г не более чем на 10—15 %. Разрушение начиналось от свободной поверхности. В дальнейшем оно распространяется в наружной поверхности и от оси симметрии. Зоны разрушения, рассчитанные для случая взрыва в вакууме, оказались больше, чем в случае взрыва в жидкости. Это связано с влиянием на зону разрушения волн разгрузки, идущих от поверхности контакта газ — [c.219]

ДО нулевого давления вещество остается твердым. Ясно, что если ударная волна очень мощная и внутренняя энергия нагретого вещества во много раз превосходит энергию связи атомов V (равную теплоте испарения при нуле температуры), то при расширении вещества до низкого (нулевого) давления после выхода ударной волны на свободную поверхность вещество полностью испаряется и ведет себя при разгрузке как газ ). В частности, при разгрузке в вакуум, т. е. до строго нулевого давления, плотность и температура на переднем краю вещества также равны нулю. [c.593]

При свободном расширении газа в вакуум (адиабатический необратил1ый процесс) свободная энергия является константой. Решение этой задачи аналогично решениям задач 23 и 24. [Используем при этом (1.23) и результат задачи 15, п. б .] Находим [c.121]

Примерами необратимых процессов служат турбулентное перемешивание вязкой жидкости, прохождение электрического заряда через сопротивление, свободное расширение газа в вакуум, смешивание двух различных газов. Такой процесс как расширение является квазистатическим, если он осуществляется настолько медленно, что в каждый момент тело можно считать находящимся в равновесной конфигурации, которая соответствует впршннм условиям в этот момент. Иными словами, процесс идет так мед. ь нно, что система остается все время в состоянии, сколь угодно близком к равновесию, и на каждом шаге процесса она угиев1 2Т приобрести новую равновесную конфигурацию. [c.95]

В рамках модели сплошной среды изучаются закономерности свободного расширения плоских и осесимметричных струй идеального газа, которое реализуется при их истечении в вакуум, на начальных участках струй, ис-текаюш их в область малого, но конечного давления, а также на разгонных участках сопел. Установлено, что если показатель адиабаты не превышает 2 в плоском случае и 3/2, в осесимметричном, то вывод М.Д. Ладыжен- [c.345]

X декартовой (хуг) или цилиндрической (ху(р) систем координат направим но потоку слева направо, а плоскость ж = О совместим с плоскостью минимального или выходного сечения насадка. В плоском случае ограничимся насадками, имеюгцими плоскость симметрии. Отождествив ее с плоскостью хг, будем, как и в осесимметричном случае, рассматривать лишь значения > 0. Параметры исследуемых течений зависят только от х н у, однако вектор скорости q может иметь отличными от нуля все три компоненты и, V нио. Под свободным расширением далее понимается истечение в вакуум, реализуюгцееся при обтекании либо излома стенки в точке а, если величина излома превосходит некоторое предельное значение, либо стенки, угол наклона которой к оси X, непрерывно возрастая при ж > = О, обеспечивает расширение газа до нулевого давления (рис. 1, на котором стенка насадка заштрихована, а пунктиром дана звуковая линия). Рис. 1,а отвечает излому, а б - стенке, образованной окружностью радиуса г. [c.346]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...