Коэффициент перемежаемости

Результаты экспериментов показывают, что процесс перехода от ламинарного режима в турбулентный имеет сложный характер и может быть описан с помощью коэффициента перемежаемости , представляющего отношение площади нормального сечения турбулентной части потока к площади всего потока при данном числе Рейнольдса в данный момент времени (для ламинарного режима движения О, а для развитого турбулентного движения у 1. В зависимости от величины ко- [c.52]

На рис. 6.17 приведена полученная И. Ротта экспериментальная зависимость коэффициента перемежаемости от расстояния л , отсчитываемого от входа в трубу при разных числах Re. Ход кривых показывает, что в диапазоне переходных чисел Re = = 2300. .. 2600 полностью турбулентный режим устанавливается на тем большем расстоянии от входа, чзм меньше число Рейнольдса. [c.156]

В переходной области форма профиля скорости уже не сохраняется параболической, а зависит от коэффициента перемежаемости. Поскольку здесь возможно существование как ламинарного, так и турбулентного режима, то одному и тому же числу Рейнольдса могут соответствовать разные профили скорости. [c.168]

Рис. 70. Зависимость коэффициента перемежаемости V от безразмерного расстояния х/й от входа в трубу и числа Ре

Мерой перемежаемости в любой точке является коэффициент перемежаемости у, равный доле времени существования турбулентного режима в этой точке, т. е. , [c.245]

Следовательно, при полностью ламинарном движении коэффициент перемежаемости будет равен нулю, а при полностью турбулентном — единице. [c.245]

Течение в переходной области не является стабильным. Турбулентность появляется в некоторой части пограничного слоя, затем турбулентно текущая жидкость уносится потоком. Смена ламинарных и турбулентных состояний течения происходит через неравномерные промежутки времени. Такое перемежающееся течение характеризуют коэффициентом перемежаемости . Коэффициент перемежаемости указывает, какую долю некоторого промежутка времени в определенной области жидкости существует турбулентное течение. Следовательно, коэффициент (0=1 означает, что течение все время турбулентное, а коэффициент <в = 0 показывает, что течение все время ламинарное. Таким образом, граничные значения л кр и х р2 приобретают характер осредненных во времени значений. [c.191]

Переходный режим характеризуется перемежаемостью течения (см. 7-3). На рис. 8-13 для конкретных условий приведена зависимость коэффициента перемежаемости <в от относительного- расстояния от входа в трубу для различных чисел Рейнольдса. При постоянном числе Рейнольдса коэффициент перемежаемости возрастает с увеличением расстояния от входа в трубу коэффициент перемежаемости воз- [c.217]

Рис. 8-2. Распределение коэффициента перемежаемости, полученное пузырьковым методом.

На рис. 8-2 приведены данные по распределению коэффициента перемежаемости в турбулентном пограничном слое на гладкой пластине по [Л. 217]. Результаты измерении достаточно хорошо аппроксимируются уравнением [c.214]

В обобщенном виде коэффициент перемежаемости у в (8-64) имеет выражение [c.215]

Характер перемежающегося течения описывают коэффициентом перемежаемости [36, 47] [c.273]

Коэффициент перемежаемости показывает долю времени существования турбулентного состояния за некоторый интервал времени. Значение Кл = отвечает полностью турбулентному, а Кп = Ч — ламинарному течению. [c.273]

В аэродинамических исследованиях процессов тепло- и массообмена определение характеристики турбулентности по коэффициенту перемежаемости является наиболее простым. Более сложные экспериментальные исследования процессов турбулентности газовых потоков связаны с определением количественных зависимостей и значений степени турбулентности. Для этих исследований используются электронные схемы термоанемометров (см. рис. 4-21). [c.273]

Для проверки профилей рис. 3, полученных осреднением по ансамблю нескольких измерений, в отдельных точках проводилось измерение при фиксированном положении датчика и с осреднением по времени. По осциллограммам, записанным при фиксированном положении датчика, можно легко определить коэффициент перемежаемости 7. При этом считается, что попаданию датчика в турбулентную жидкость соответствует отличие >с от нуля. На осциллограммах обращает на себя внимание несимметричность переднего и заднего фронтов импульсов турбулентных пульсаций концентрации. Сигнал имеет ярко выраженный пилообразный характер. В [10] отмечалась аналогичная форма сигнала при измерении скорости. [c.570]

Распределение вдоль спиралей турбулентных пробок подчиняется качественно тем же закономерностям, что и в случае сметанного ламинарного-турбулентного движения по цилиндрической трубе. Коэффициент перемежаемости 7 на среднем радиусе принимает значения от 0,3 до 0,7. [c.527]

Формула (2) может служить для приближенного определения коэффициента перемежаемости у по показаниям трубки полного напора. [c.538]

Auz и для неустановившегося турбулентного потока коэффициентом перемежаемости k и т. д. [c.272]

Коэффициент перемежаемости р равен отношению времени, в течение которого в данном сечении наблюдалось турбулентное движение, ко всему времени наблюдений если р=0, движение ламинарное, если р = 1, движение полностью турбулентное. [c.114]

В переходной области распределение скоростей попеременно становится то турбулентным, то ламинарным /261, 366/, смена ламинарных и турбулентных состояний происходит через неравномерные промежутки времени. Физический характер такого перемежающегося движения можно описать коэффициентом перемежаемости /, указывающим, какую долю некоторого промежутка времени в определенном месте 1гру-бы существует турбулентное движение. По измерениям И. Ротта /368/ при постоянном числе Рейнольдса коэффициент перемежаемости возрастает с увеличением расстояния от входа в трубу наоборот, частота смен ламинарного и турбулентного состояний с увеличением расспгоя-ния от входа в трубу уменьшается. При числах Рейнольдса, лежащих вблизи Ке 2000, окончательный переход ламинарного движения в турбулентное происходит на очень большой длине трубы. При боль- [c.11]

Рис. 6.17. Заинснмость коэффициента перемежаемости у от расстояния от входа в трубу при раэ-Л- чных числах Re

Описанный в этом параграфе характер течения и соответствующие ему зависимости имеют место только при устойчивом ламинарном режиме, т. е. при Re < Re p. При значениях Re > R kp возможно нарушение ламинарного характера течения и возникновение турбулентности. Механизм перехода от ламинарного течения к турбулентному достаточно сложен и, несмотря на многочисленные исследования, выяснен не полностью. Тем не менее можно дать хотя и схематичное, но достаточно близкое к реальной картине описание движения при околокритических числах Re, Так, при числах Re, немного меньших Квкр, в ламинарном потоке периодически появляются кратковременные очаги турбулентности, которые могут на отдельных участках заполнять все сечение потока, образуя турбулентные пробки . Этот переходный процесс можно характеризовать долей А/ некоторого интервала времени Т, в течение которой в данной точке потока существует турбулентный режим. Величину у = At/T называют коэффициентом перемежаемости. По мере возрастания числа Рейнольдса, а также при удалении от входа в трубу величина у непрерывно возрастает. [c.167]

Кривая изменения коэффициента перемежаемости у в пограничном слое (рис. ХП1.4) свидетельствует о том, что в области надслоя у сильно убывает от единицы до нуля. [c.329]

Для переходной зоны вводится понятие коэффициента перемежаемости у, показывающего долю времени, в течение которого наблюдается турбулентный режим. Если Re< 2300, то у=0 при развитом турбулентном режиме у=1. В переходной зоне коэффициент перемежаемости оценивается соотношением [c.50]

Перейдем к рассмотрению теплоотдачи при турбулентном движении жидкости в трубе. Развитый турбулентный режим течения в трубе осуществляется при Re lOOOO. В диапазоне 2300Re1 O в трубе наблюдается переходный режим течения — неустойчивый режим, характеризующийся сменой ламинарного и турбулентного потока. Такое состояние характеризуется так называемым коэффициентом перемежаемости, O io l, представляющим собой относительное время существования турбулентного потока величина 1—со приходится на долю ламинарного потока. Надежные рекомендации по расчету теплоотдачи при переходном режиме пока не разработаны. Поэтому возможны лишь оценки по минимальному и максимальному коэффициентам теплоотдачи для ламинарного и турбулентного режимов соответственно с учетом коэффициента перемежаемости. [c.386]

Рнс. I 8-13. Зависимость коэффициента перемежаемости ш от относительного рас-стоянпя xfd и числа Рейнольдса. [c.217]

Величина К с точностью до коэффициента перемежаемости иредставляет собой форму обратного турбулентного числа Рейнольдса. Имеющиеся опытные данные пока.аывают, что коэффициент К изменяется с изменением градиента давления [c.213]

Опытные данные по коэффициенту перемежаемости получены в [Л. 216]. При измерении турбулентности во внешней части слоя замечено, что с приближением к границе слоя движение в одной и той же точке попеременно становится то турбулентным, то нетурбулент-пым. При таком двойственном характере движения, наблюдаемом также при движениях в следе и струе, проявляется нерегулярность отчетливо очерченной границы между турбулентным пограничным слоем и невозмущенным потоком. Наблюдаемая резкая граница между турбулентным и нетурбулентным движениями не является границей пограничного слоя. Коэффициент перемежаемости у характеризует нерегулярность внешней границы турбулентного пограничного слоя. Оп представляет собой отношение части времени, когда течение в рассматриваемой точке турбулентно, ко всему времени наблюдения. [c.214]

На этом же экспериментальном участке цроводились измерения коэффициента перемежаемости по высоте пограничного слоя методом, предложенным в[П]. Электронная схема прибора для измерения коэффициента перемежаемости близка к схеме,опубликованной b[I2J. Результаты измерении представлены на фиг. 6(А,В). В пограничном слое без вдува кривая слизка к кривой. полученной b[j.O], Из графика видно,что цри =3,1 и оольше в пограничном слое,в отличии от случая 6 =0,явление перемежаемости наблюдается не только во внешней области погра- [c.55]

Показано,что вблизи стенки при больших вдувах возникает зона,в которой коэффициент перемежаемости, таие как и на внешней границе пограничного слоя равен нулю. Это свидетельствует об оттеснении, "всплытии пограничного слоя от стенки. [c.56]

Представленные величины являются осредненнымн во времени квадратами сигнала, полученного как от турбулентных, так и от нетурбулентных областей. Предполагая, что флуктуации в нетурбулентных областях совершенно отсутствуют, и пренебрегая разницей в скоростях между нетурбулентной и турбулентной областями, можно предположить, что деление на коэффициент перемежаемости даст турбулентную энергию, осредненную только по турбулентным областям. Распределение энергии турбулентности с таким учетом перемежаемости показано на рис- 12-3 пунктирной линией. [c.247]

В качестве количественной характеристики введем коэффициент перемежаемости Q, который может быть определен как отношение времени, в течение которого поток в некоторой точке является турбулентным, к полному времени наблюдения. В полностью турбулентной области Q= l, а в нетурбулентной области й=0. На рис. 16-6 [Л. 4] представлен профиль величины коэффициента перемежаемости по сечению круглой турбулентной струи. Если скорость равна Vio от величины осевой скорости, то поток является турбулентным в течение примерно половины времени. [c.441]

Явления в переходной области пограничного слоя на продольно обтекаемой пластине были рассмотрены С. Дхаваном и Р. Нарасимхой в количественной постановке с точки зрения схемы перемежаемости возникновения в пограничном слое турбулентных пятен . Коэффициент перемежаемости у, определение которого уже было дано в предыдущем параграфе, был определен экспериментально при помощи обработки осциллограмм пульсаций скорости, замеренных малоинерционным тепловым анемометром. Аналитическим выражением изменения у в функции от продольной координаты х может служить следующая экспоненциальная функция [c.538]

Техническая термодинамика и теплопередача (1986) -- [ c.386 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.191 ]

Теплотехнический справочник Том 2 (1976) -- [ c.272 , c.273 ]

Механика жидкости (1971) -- [ c.245 , c.441 ]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.526 ]

Теплотехнический справочник том 2 издание 2 (1976) -- [ c.272 , c.273 ]

Струи, следы и каверны (1964) -- [ c.387 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.668 , c.680 ]

Аэродинамика решеток турбомашин (1987) -- [ c.203 , c.209 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...