Работа внешних поверхностных сил

Работа внешних и внутренних сил. Следуя только что высказанным соображениям, примем, обобщая (3.4.51) и (3.6.47), следующее реологическое соотношение для приведенного потока работы внешних поверхностных сил [c.193]

Работа внешних поверхностных сил 18, 42. 97. 193 [c.334]

Вектор Е называют вектором плотности потока полной энергии, а уравнение (5.83)— уравнением переноса полной энергии [22]. Из него следует, что изменение в единицу времени полной энергии в точке складывается из мощности внешних массовых сил и притока энергии, который в свою очередь обусловлен конвективным переносом и работой внешних поверхностных сил. [c.117]

По тем же соображениям, которые были использованы при постулировании выражения (1.3.31) для Oj, , примем следующее выражение для приведенной работы внешних поверхностных сил [c.71]

Работа поверхностных сил. Уравнения притока тепла. Работа внешних поверхностных сил V определяется вектором с, который, обобщая (1.1.58) и (1.3.37), зададим в виде [c.139]

Докажите, что секундная работа внешних поверхностных сил, производимая над материалом базисного параллелепипеда на единицу массы, выражается формулой [c.93]

Lq — работа внешних поверхностных сил, Lea — работа внешних краевых сил, вычисляемые как [c.461]

То же замечание относится и к работе внешних поверхностных сил [c.18]

Перейдем к рассмотрению работы внешних (поверхностных) сил. Вводя обозначения (см. (2.7 )) [c.244]

Из полученного равенства (2.7) следует, что на элементарное изменение кинетической энергии движения фиксированной массы расходуется вся элементарная работа внешних массовых сил и лишь часть элементарной работы внешних поверхностных сил, т. е. сил напряжений. Другая же часть элементарной работы внешних поверхностных сил не расходуется на изменение кинетической энергии, и поэтому можно полагать, что она расходуется на изменение формы, объёма и температуры элементарных частиц, т. е. идёт на изменение внутренней энергии, что и подтверждается уравнением (2.1). Для случая несжимаемой жидкости внутренняя энергия может состоять лишь из одной тепловой энергии, поэтому та часть элементарной работы сил напряжений, которая не будет расходоваться на изменение кинетической энергии, будет. расходоваться на изменение тепловой энергии, т. е. будет рассеиваться. [c.104]

Работу внешних (поверхностных) сил, включая работу контактных сил трения, можно выразить так [c.252]

Работа Ав представляет собой работу внутренних сил, Иначе говоря — работу пластической деформации. Работа Ав это работа внешних (поверхностных) сил, включая и работу внешних сопротивлений (т. е. сил контактного трения) Ат, которая противоположна по знаку работе активных (деформирующих) сил А А. Учтя сказанное и рассматривая абсолютные значения работ, уравнение (6.39) можно переписать так [c.227]

Работа внешних (поверхностных) сил в общем виде определяется так [c.228]

Работа внешних поверхностных сил 190 [c.490]

Здесь вторые интегралы правых частей уравнений представляют обмен кинетической энергией между компонентами за счет испарения, третьи - работу внешних массовых сил, четвертые - работу сил межкомпонентного взаимодействия, пятый интеграл в правой части уравнения (35) - работу внешних поверхностных сил, шестой - работу внутренних поверхностных сил. Величину N называют ещё мощностью внутренних сил, отнесенную к единице объема [41]. Явное выражение для N получают сравнением дифференциальных уравнений для кинетической энергии с одной стороны, записанных на основе теоремы живых сил, и с другой - полученного скалярным умножением дифференциального уравнения сохранения импульса на скорость. [c.405]

Введем среднюю внутреннюю энергию i-й фазы Uj, среднюю поверхностную энергию 2-фазы TJ-z, а также среднюю удельную кинетическую энергию пульсационного (мелкомасштабного) движения i-й фазы ki и работу внешних массовых сил в этом пульса-ционном движении Hi, исходя из следующих соотношений [c.83]

Первое начало термодинамики является термодинамической формой общего закона сохранения энергии (см. п. 5.10). При движениях газов потенциальная энергия h только в редких случаях имеет практическое значение, а потому в дальнейшем не учитывается. Вместо работы dV введем работу dl = —dV, которую газ совершает против внешних поверхностных сил. Тогда вместо выражения (11.2) можно записать [c.408]

Вынужденной конвекцией называется движение жидкости, вызванное действием внешних поверхностных сил, создаваемых работой насосов, компрессоров и т. д. В отличие от свободной вынужденная конвекция может и не сопровождаться теплообменом (изотермическое течение) в этом случае осуществляется конвективный перенос массы. Вынужденная конвекция в общем случае может сопровождаться и свободной конвекцией. Доля в переносе теплоты свободной конвекцией тем больше, чем больше разница температур отдельных частей среды и чем меньше скорость вынужденного движения. [c.194]

Если применять метод перемещений, то для всех узловых точек необходимо составить уравнения равновесия. В уравнения равновесия войдут эквивалентные внешние силы и внутренние усилия Для определения эквивалентных внешних сил применим начало возможных перемещений. При этом приравняем работу, совершаемую узловыми эквивалентными силами Р, на возможных узловых перемещениях 6 1, работе внешней поверхностной нагрузки д х,у), действующей на конечный элемент, на перемещении бю. [c.223]

Как было показано выше, воздействие потока совершенного газа на внутренние тела может приводить к тяге, если к газу подводится внешняя энергия или в потоке выделяется энергия за счет химических реакций, например, горения. В двигателях, создающих тягу, всегда происходит подвод энергии. Обычно к потоку подводится либо некоторое количество тепла, либо над потоком совершают работу внешние поверхностные или массовые силы. Тепло потоку можно сообщить, сжигая топливо в воздухе, протекающем через специальные каналы внутри двигателей. Такие каналы называются камерами сгорания. [c.98]

Вынужденное движение рассматриваемого объема жидкости происходит под действием внешних поверхностных сил, приложенных на его границах, за счет предварительно сообщенной кинетической энергии (например, за счет работы насоса, вентилятора, ветра). Как вынужденное рассматривается и течение изучаемого объема жидкости под действием однородного в нем поля массовых сил. Иллюстрацией последнего может являться течение изотермической пленки жидкости по стенке под действием сил тяжести. [c.126]

В левой части этого уравнения стоит полное изменение энергии, заключенной в объеме V, за единицу времени. Эта энергия состоит из двух частей — кинетическая энергия ри И и внутренняя энергия рС. Первое слагаемое в правой части представляет собой работу внешних объемных сил, а второе — работу поверхностных сил, включающую работу сил давления (равновесного Р и неравновесного П = зр П д) и работу сил вязкого трения последнее слагаемое по своей математической структуре есть поток вектора 1к через граничную поверхность. Оно обуславливает изменение энергии в объеме V даже в отсутствие внешних сил и сил вязкого трения. Таким образом, можно интерпретировать это слагаемое как поток тепла, втекающий или вытекающий через границу объема V за единицу времени вследствие теплопроводности, а сам вектор 1к — как вектор плотности потока тепла. [c.528]

T. e. сумма элементарных работ внешних поверхностных и массовых сил равна сумме элементарной работы внутренних сил и дифференциала кинетической энергии тела. В отличие от dWn элементарные работы d/lp, dA ., dAa в общем случае не являются дифференциалами каких-либо функций. [c.148]

T. e. приращение dE полной энергии тела, складывающееся из приращения dU внутренней энергии и приращения dW кинетической энергии, равно сумме элементарных работ внешних поверхностных dA и массовых dAj сил, элементарного количества теплоты dQp, прошедшего через поверхность тела, и элементарного количества теплоты dQ , выделившегося в объеме тела. Это и есть закон сохранения энергии для конечного объема сплошной среды. Разделим обе части (V.33) на dt. Получим закон сохранения энергии Б таком виде [c.149]

Чему равна мощность и элементарная работа внешних поверхностных и массовых сил [c.152]

Для оболочек положительной кривизны в этом направлении весьма общие результаты получены в работах [16—19]. Там в принятых в настоящей работе терминах считалось, что заданы внешние поверхностные и краевые силы, действующие на оболочку, и ставился вопрос, существует ли решение безмоментных статических уравнений, отвечающее этому случаю При этом предполагалось, что внешние поверхностные силы направлены произвольно, но краевые силы имеют только тангенциальные составляющие. Это соответствует случаю, когда в статической краевой задаче безмоментной теории должны выполняться два тангенциальных статических граничных условия, выражающие тот факт, что краевые силы имеют заданные тангенциальные компоненты. Показано, что для этой задачи справедлива следующая [c.262]

Существует характерная степень расширения в вихревой трубе (или относительная доля охлажденного потока) (рис. 4.11), при которой кинетическая энергия вынужденного вихря становится больше исходной. На режимах вращения вынужденного вихря отстает от закона вращения твердого тела — со = onst. Избыточная кинетическая энергия свободного вихря расходуется на трение о стенки (работа внешних поверхностных сил) и на работу внутренних поверхностных сил. При турбулентном течении пульсационное движение непрерывно извлекает энергию из ос-редненного движения. Эта чдсть энергии обеспечивает работу переноса турбулентных молей в поле радиального фадиента статического давления [121, 122]. Если допустить, что под действием турбулентности перемещаются среднестатистические турбулентные моли с массой dm, совершающие элементарные циклы парокомпрессионных холодильных машин, то можно найти работу, затраченную на их реализацию. Объем турбулентного моля и путь его перемещения невелики по сравнению с контрольным объемом П, поэтому изменение температуры при изобарных процессах теплообмена моля с окружающими его частицами незначительно. Это позволяет, не внося существенной погрешности, заменить цикл Брайтона циклом Карно. Тогда работа по охлаждению выделенного контрольного объема П равна сумме элементарных работ турбулентных молей [c.206]

Если внешние поверхностные силы не меняются при варьировании напряженного состояния, т. е. = 67v = 6Zv — О, то из формулы (1.3) получим начало наименьшей работы деформации (начало Кастильяно) [c.9]

Условия (15.24.4) по смыслу совпадают с требованиями, чтобы внешние поверхностные силы (Xj, Xj, Z) и внешние краевые силы (Ti.i, Т1 2, Si, S2) не совершали работы на всех таких перемещениях срединной поверхности, которые соответствуют ее изгибаниям (на доказательстве мы не останавливаемся, его можно найти в работе [60]). Такое же утверждение остается верным и для произвольных оболочек положительной кривизны (см. 18.36). [c.227]

Смотреть страницы где упоминается термин Работа внешних поверхностных сил : [c.18] [c.97] [c.274] [c.333] [c.9] [c.13] [c.184] [c.311] [c.268] [c.126] [c.64] [c.197] [c.165] [c.190] [c.124] [c.22] [c.538] [c.547] [c.160] [c.205] [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...