Ренкина — Гюгонио условия

Ренкина — Гюгонио условия 42 Римана волна 57 [c.229]

Размер молекулы 10 Рейнольдса число 142, 143 Ренкина — Гюгонио условие 144 Решение Блазиуса 173 [c.271]

Это так называемые условия Ренкина—Гюгонио, лежащие в основе газодинамики разрывных течений (ударные волны, скачки уплотнения и т.д.). [c.52]

Здесь Wn и Wt — нормальная и касательная к поверхности разрыва составляющие скорости D — скорость движения поверхности разрыва в направлении вектора п нормали к ней, а [f]= = fi—f2, где fi и — значения параметра слева и справа от поверхности разрыва. На ударной волне терпят разрыв давление, плотность, температура и нормальная составляющая скорости и сохраняется неизменной касательная составляющая. На поверхности тангенциального разрыва непрерывны нормальная компонента скорости Wn и давление, т. е. [1 я]=[р]=0, и могут терпеть произвольные разрывы касательная составляющая скорости, плотность и температура. Условия на ударной волне называются условиями Ренкина — Гюгонио. При стационарном течении из соотношений (2.45) следует, что [c.42]

В центре взрыва при r = 0 должно выполняться условие ы==0. На ударной волне при г=Га( ) задаются условия Ренкина — Гюгонио (2.45). Введем еще одно условие, имеющее интегральный характер [c.67]

Это и есть искомое соотношение на линии разрыва (аналог условий Ренкина — Гюгонио н газовой динамике). Справедливо и обратное утверждение всякая функция из класса К, удовлетворяющая в частичных областях непрерывности дифференциальному уравнению (6.5) и соотношению (6.8) на линиях разрыва, является обобщенным решением. [c.151]

На головной ударной волне, которая возникает при обтекании затупленного тела вращения, выставлялись обычные условия сохранения массы, импульса и энергии Ренкина— Гюгонио [c.367]

Прежде чем перейти к анализу решений, остановимся несколько на том, как ставятся в подобных задачах условия типа Ренкина — Гюгонио в уравнении сохранения энергии на разрывах. Записав левую часть уравнения (5-64) в дивергентной форме [c.118]

Это — хорошо известные условия Гюгонио — Ренкина. [c.292]

Из граничных условий (4.6) и соотношений (4.8) следуют условия Гюгонио — Ренкина (4.2). Используя условия (4.2), соотношения (4.8) можно переписать в виде [c.293]

Условие регулярности 74, 255 Условие Ренкина — Гюгонио 144 [c.272]

Далее, на искривленной в общем случае ударной волне следует задать уже известные нам условия Ренкина-Гюгонио. Отметим, что положение и форма ударной волны заранее не известны и должны быть найдены в процессе решения. Для модели совершенного газа с постоянными теплоемкостями имеем [c.171]

При достаточно больших числах Рейнольдса ударную волну можно рассматривать как поверхность разрыва и в качестве внешней границы выбирать ударную волну, положение которой заранее неизвестно и определяется в процессе численного расчета. В этом случае на внешней границе значения функции находятся из условий Ренкина—Гюгонио. [c.77]

В режимах течения с, низкой плотностью используются граничные условия на теле с учетом скольжения и скачка температуры. При умеренных числах Рейнольдса значения функций за головной ударной волной находятся из обобщенных соотношений Ренкина— Гюгонио. [c.77]

В случае выделения скачка в явном виде граничные условия получаются из законов сохранения массы, количества движения, энергии. На поверхности ударной волны выполнены соотношения Ренкина—Гюгонио [c.217]

Краевыми условиями для уравнений (3.1)-(3.4), (3.8) относительно переменных м, V, Т, ф,р, являются на ударной волне (л = 1) - три из четырех обобщенных соотношений Ренкина-Гюгонио для V,, [9, 36] и ф, = 1 на обтекаемой поверхности (т) = 0) - заданная температура, условия прилипания и непротекания для компонент скорости. Оставшееся (четвертое) соотношение Ренкина-Гюгонио [c.38]

Хотя область, занятая волной, бесконечна, для применения метода Монте-Карло условия Гюгонио — Ренкина необходимо ставить на некотором конечном расстоянии, которое путем проб можно выбрать таким, чтобы решение не изменялось при дальнейшем раздвижении границ. Приводимые ниже результаты получены для границ, расположенных друг от друга на расстояниях трех толщнн волны, определяемых по формуле (4.25). [c.308]

Эти условия эквивалентны условиям Ренкина—Гюгонио (54.5) следовательно, ударный слой, соединяющий два состояния и Z2, может существовать только в том случае, когда и Z2 являются допустимыми начальным и конечным состояниями соответственно для ударного перехода в некотором течении идеальной жидкости, имеющей те же уравнения состояния, что и данная жидкость. Обратно, если состояния Z и Z2 удовлетворяют условиям Ренкина — Г югонио, то ударный слой, соединяющий состояния Z и Z2, определяется решением уравнений (57.4), причем постоянные а, Ь а т находятся из соотношений (57.5). [c.189]

В качестве примеров разрыва можно привести условия на ударной волне (условия Ренкина—Гюгонио) при изучении свер. звуко-вых течений идеального газа. Поверхность обтекаемого тела является поверхностью скольжения. Решение задачи о сверхзвуковых течениях в приближении идеального обтекания будет кусочно-непрерывным. Вырождение полных уравнений Навье—Стокса, решение которых, вообнхе говоря, непрерывно, связано с тем, что коэффициенты при старших производных в уравнениях движения стремятся к нулю при Ке-> [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...