Кризис сопротивления

При ReT>2-10 наступает кризис сопротивления, проявляющийся в скачкообразном падении, а затем возрастании коэффициента Сш-В промежуточной области 2закон изменения коэффициента Сш весьма сложен. Используя выражение (2-Г) и учитывая (2-2) и (2-2 ), получим в критериальной форме законы Стокса и Ньютона [c.47]

Следует иметь в виду, что при тех больших скоростях, когда наступает кризис сопротивления, может уже стать заметным влияние сжимаемости жидкости. Параметром, характеризующим степень этого влияния, является число M=J7/ , где с — скорость звука жидкость можно рассматривать как несжимаемую, если М С 1 ( 10). Поскольку из двух чисел М и R лишь одно содержит размеры тела, то эти числа могут меняться независимо друг от друга. [c.257]

Экспериментальные данные свидетельствуют о том, что сжимаемость оказывает в общем стабилизующее влияние на движение в ламинарном пограничном слое. При возрастании числа М увеличивается критическое значение R, при котором происходит турбулизация пограничного слоя. В связи с этим отодвигается также и наступление кризиса сопротивления. Так, для шара при изменении М от 0,3 до 0,7 кризис сопротивления отодвигается примерно от R 4-10 до 8-10 . [c.257]

Отсюда следует, что критическая плотность теплового потока при кипении жидкости в условиях вынужденной конвекции пропорциональна корню квадратному из средней скорости течения жидкости, корню четвертой степени из коэффициента местного (т. е. в точке кризиса) сопротивления, а [c.481]

При возрастании числа Re характер зависимости (Re) меняется для шара в диапазоне Re=10 . .. 3,5-10 , а для цилиндра в диапазоне Re=10. ..10 значения остаются приблизительно постоянными при дальнейшем увеличении Re коэффициент сначала резко уменьшается, а затем постепенно возрастает. Этот скачок называют кризисом сопротивления. Причина его заключается в следующем. При докризисном обтекании ламинарный пограничный слой отрывается в некоторой точке, положение которой не изменяется в широком диапазоне чисел Re. При этом турбулизация потока происходит вне тела в оторвавшемся лами- [c.397]

Обратимся вновь к рис. 7.9.5. Как следует из графика, изображенного на этом рисунке, коэффициент сопротивления резко падает с ростом числа Рейнольдса при Ре > 10 (участок 2—3). Резкое падение коэффициента сопротивления с ростом Ре начиная с некоторого числа Рейнольдса называют кризисом сопротивления, или кризисом обтекания. Это явление возникает вследствие турбулизации пограничного слоя. [c.437]

Следует напомнить [38], что в однофазном потоке переход к автомодельному режиму обтекания объясняется независимостью положения точки отрыва ламинарного пограничного слоя от числа Рейнольдса. Кризис сопротивления развивается вследствие турбу-лизации слоя в точке отрыва и смещения последней по потоку при этом резко улучшается обтекаемость шара (цилиндра). Сопоставляя значения соответствующих чисел Рейнольдса (табл. 1.1), можно заключить, что появление мелких и крупных капель влаги существенно влияет на механизм обтекания плохообтекаемых тел. При обтекании потоком с мелкими каплями распределение давления по обводу сферы практически не меняется до точки минимума давления М (рис. 1.6). Однако на диффузорном участке MS обнаруживаются заметные отличия градиенты давления возрастают и точка отрыва 5 смещается против потока. Обтекаемость сферы [c.17]

Соответственно развитие кризиса сопротивления (характеризующегося резким снижением С в однофазном потоке) происходит в значительно большем интервале значений Re. Влияние сжимаемости проявляется качественно так же, как и в однофазном потоке с увеличением числа Маха область кризиса сопротивления постепенно вырождается. При этом возможно смещение характерных точек по обводу шара (цилиндра) в зависимости от М и влажности, а также изменение донного давления. Последний вывод особенно важен, так как он свидетельствует об изменениях интенсивности и структуры двухфазных кольцевых вихревых шнуров в кормовой области. По данным измерений амплитуда пульсаций давления за кормой сферы при мелких каплях с ростом влажности уменьшается, а при крупных — возрастает. В соответствии с этими результатами меняется известная зависимость числа Струхаля от числа Рейнольдса [61]. [c.18]

Кроме того, наличие обогрева также будет влиять на структуру потока пароводяной смеси. С увеличением теплового потока может появиться пленочный режим кипения. Этот кризис парообразования вызовет кризис сопротивления. Все сказанное будет влиять на сопротивление при протекании пароводяной смеси. [c.60]

Примером плохообтекаемого тела может служить шар или поперечно обтекаемый цилиндр. При малых дозвуковых скоростях коэффициенты сопротивления шара и цилиндра зависят от числа Рейнольдса (фиг. 5-21,а). При больших числах Re кривые = f( e) имеют два характерных участка область автомодельности в интервале значений 1,0 S- 2,0- 10 и область кризиса сопротивления. [c.146]

На характеристики плохообтекаемых тел большое влияние оказывает шероховатость. На рис. 1-28 приведены соответствующие графики, показывающие, что с ростом относительной шероховатости область кризиса сопротивления сокращается и смещается в зону меньших чисел Рейнольдса. [c.73]

Рис. 1-28. Влияние шероховатости на кризис сопротивления поперечно обтекаемого цилиндра.

Рис. 1-28. <a href="/info/215686">Влияние шероховатости</a> на кризис сопротивления поперечно обтекаемого цилиндра.

Начиная с очень малых значений числа Рейнольдса коэффициент полного сопротивления С, отвода при Ло/Ао 0,55 1,5 уменьшается, достигая первого минимума примерно при Re = 5 I0 (рис. 6-7). После этого наблюдается незначительное возрастание пока он не достигнет значения, соответствующего Re p (в данном случае около 10 ), при котором наступает резкое падение коэффициента сопротивления (переходный режим — кризис сопротивления) до второго минимума при Re=0,2- 2,510 (установившийся или за-критический режим). Затем с увеличением Re опять наблюдается незначительное возрастание коэффициента сопротивления. [c.262]

Для цилиндра (шара) кризис сопротивления наступает тем раньше, т. е. при тем меньшем числе Рейнольдса, чем больше шероховатость. Вместе с тем, чем выше 5, тем больше значения и с, в закритической области [c.473]

Удовлетворительное совпадение с опытом (со средней погрешностью 10%, а в интервале 10 < Re <10 — до 36,9%) обеспечивает формула Г. А. Адамова [10-1] для всего диапазона чисел Рейнольдса, вплоть до наступления кризиса сопротивления [c.473]

Рассмотрим особенность сопротивления плохо обтекаемых тел. На рис. 7.9 дана зависимость коэффициента сопротивления от числа Ре для цилиндра. Из графика следует, что при Ре = = 3. .. 5-10 коэффициент сопротивления резко уменьшается. Это явление получило название кризиса сопротивления плохо обтекаемого тела и объясняется следующим образом. Распределение давления по цилиндру при отрывном обтекании, конечно, отличается от расчетного распределения при потенциальном обтекании. При докритическом числе Ре минимум давления наблюдается в точке при 0 70°. [c.185]

Эта формула находит применение, например, при расчете осаждения капелек тумана или расчете движения очень малых капелек жидкости при течении влажного пара. С увеличением числа Re изменение коэффициента сопротивления шара качественно совпадает с законом, приведенным для цилиндра. В частности, кризис сопротивления возникает при Re =< 5-10 . На этом принципе основана работа простого прибора для измерения степени турбулентности внешнего потока. По уменьшению сопротивления маленького шарика регистрируют критическое число Re. Зависимость критического числа Re от степени турбулентности известно по измерениям турбулентности с помощью специального малоинерционного прибора, которым можно измерять малые пульсации скорости. [c.186]

Были рассмотрены особенности изменения силы сопротивления округлых плохо обтекаемых тел, для которых точка отрыва заранее не фиксирована, а определяется режимом обтекания. Плохо обтекаемое тело может иметь острые выступающие углы (например, пластина, поставленная поперек потока), тогда положение точек отрыва определено и не зависит от числа Re (в данном случае это кромки пластины). Для таких тел сопротивление слабо зависит или вообще не зависит от числа Re и кризиса сопротивления, естественно, не наблюдается. В частности, для пластины, поставленной поперек потока, коэффициент сопротивления в диапазоне чисел Re от 4-10 до 1 10 не изменяется и равен 1,1. [c.186]

Таким образом, кризис сопротивления плохо обтекаемых тел —это резкое снижение их сопротивления, обусловленное сменой форм течения в пограничном слое и кризисным смещением сечения отрыва потока вниз по течению. Кризис сопротивления может наблюдаться не только при внешнем обтекании тел, но и при движении жидкости внутри различных диффузорных каналов. В этом случае также при некотором значении числа Рейнольдса происходит переход к турбулентному режиму течения в пограничном слое, следствием чего является кризисное перемещение сечения отрыва по потоку. [c.189]

Необходимо отметить, что кризис сопротивления плохо обтекаемых тел наблюдается только в случае гладких поверхностей, когда положение точек отрыва не фиксировано и зависит от режима течения в пограничном слое. [c.190]

В ряде практически важных случаев обтекаемые тела или каналы могут иметь угловые изломы, строго фиксирующие сечение отрыва. Например, при обтекании пластины, поставленной поперек потока, отрыв потока всегда происходит с ее кромок независимо от Re. Для таких тел сопротивление их очень мало меняется с изменением Re и ясно, что здесь кризис сопротивления отсутствует. [c.190]

Кризис сопротивления плохообтекаемых тел 189 Критерии подобия 203 Критические параметры 58 Критическое отношение давлений 209 [c.378]

Переходные явления в пограничном слое. Кризис сопротивления тел плохо обтекаемой формы [c.528]

Если проанализировать кривые (см., например, рис. 152) зависимости коэффициента сопротивления Сх плохо обтекаемого тела (шара, кругового цилиндра, не слишком вытянутого эллипсоида) от рейнольдсова числа, то можно заметить, что в области сравнительно больших этих чисел (порядка 2,4 -10 ) наблюдается резкое уменьшение коэффициента сопротивления. Такое явление получило наименование кризиса сопротивления. [c.539]

Увеличение турбулентности набегающего потока приводит к исчезновению пузыря отрыва. Можно думать, что описанное явление всегда сопровождает кризис сопротивления, если влияние внешних Возмущений мало. [c.542]

Кризис сопротивления может осуществляться при рейнольдсовых числах, значительно меньших критических, если искусственно турбулизировать- [c.542]

Явление это, получившее наименование кризиса сопротивления или кризиса обтекания , объясняется изменением расположения точки перехода ламинарного пограничного слоя на шаре в турбулентный. [c.592]

Кроме того, при изменении числа Ре меняется положение точки отрыва пограничного слоя и его структура. До тех пор пока пограничный слой остается ламинарным (10<Ре<10 ), точка отрыва находится в лобовой части сферы (рис. 5.22, о). В диапазоне изменения числа Рейнольдса приблизительно 10 <Ре<10 ламинарный пограничный слой постепенно переходит в турбулентный и точка отрыва смещается в кормовую область сферы (рис. 5.22,6). В этом диапазоне чисел Ре сопротивление (по сравнению с законом Стокса) увеличивается за счет возрастающего действия разности давления перед шаром и за ним. Интенсивность увеличения сопротивления давления возрастает, кривая зависимости с = =/(Ре) приближается к горизонтали. Полный переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный происходит резко при числах Ре = Рекр Ю . В этом случае угол между симметричными точками отрыва принимает минимальное значение 110—120° и величина области отрывного течения также становится наименьшей (рис. 5.22, в). Сопротивление при этом резко уменьшается такое явление называют кризисом сопротивления. [c.259]

Авторы [И, 12] объясняют кризис сопротивления в трубах перестройкой режима течения, в ходе которой происходит резкое утонение пристенной пленки жидкости. Очевидно, подобные явления происходят и при течении двухфазного потока в пучках. Однако при детальном сравнении результатов опытов, полученных на трубах и пучках, было замечено, что изменения в ходе кривой Ардф=(а , р, щ) для пучков стержней наступают более плавно, без резко выраженных провалов . По-видимому, это связано со специфическими особенностями геометрии канала, т. е. с наличием различного рода узкостей, угловых областей и т. п., которые затрудняют перестройку потока. [c.154]

Данные настоящей работы не позволяют установить для широкого диапазона изменения определяющих параметров нижнюю границу давлений и весовых скоростей, при которой возникает кризис гидравлики . Можно только констатировать, что при р 100 ата кризис сопротивления не был обнаружен во всем исследованном диапазоне весовых расходов до [wy= =3600 кг/(м -сек) ]. При р 120 ата кризис гидравлики [изменение характера хода кривой Ардф=/ (д )] возникает при шу 1750 кг/(м -сек). Ниже, в ходе построения обобщенных зависимостей, рассматриваются только опытные точки, полученные для докризисной зоны. [c.154]

Обтекание плохообтекаемых тел двухфазным потоком. На примере обтекания таких тел можно проследить влияние двухфаз-ности на положение точек отрыва двухфазного пограничного слоя, протяженность локальной области автомодельности по числу Рейнольдса, развитие кризиса сопротивления при отрыве турбулентного слоя и, наконец, влияние сжимаемости. [c.16]

Примером плохо обтекаемого тела может служить шар или поперечно обтекаемый цилиндр. При малых дозвуковых скоростях коэффициенты сопротивления шара и цилиндра зависят от числа Рейнольдса (рис. 1-27, а). При больших числах Re кривые Сх= (Яе) имеют два характерных участка область локальной автомодельности в интервале значений Re 1,0-н2,0-10 и область кризиса сопротивления. Число Рейнольдса, при котором наступает кризис, называется критическим (Рек). 3 1ачение R k зависит от степени турбулентности набегающего потока (рис. 1-27,6). [c.73]

Для шара или цилиндра при его поперечном обтекании угол атакн вообще выпадает из числа определяющих параметров. Следовательно, = /(Re). График этой завн-снмостп приведен иа рис. 6.15 и подробно рассмотрен в гл. 6 при анализе кризиса сопротивления плохо обтекаемых тел. [c.202]

Наглядным подтверждением явления смещения точки отрыва вверх по потоку с ростом числа М о могут служить результаты опытов Ферри над кризисом сопротивления шара. В связи с ухудшением обтекания шара при росте М<х1 можно ожидать, что для улучшения обтекания шара, происходящего при кризисе обтекания, потребуются тем большие рейнольдсовы числа, чем больше число Моо. Наблюдения Ферри над обтеканием шара при разных Моо, результаты которых приведены на рис. 267, хорошо подтверждают это предположение. С возрастанием числа Моо от 0,3 до 0,7 принятое в 96 условное значение Рвкр возрастает от 400 000 примерно до 740 000. [c.678]

Теплотехнический справочник Том 2 (1976) -- [ c.73 ]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.539 , c.678 ]

Теплотехнический справочник том 2 издание 2 (1976) -- [ c.73 ]

Динамика вязкой несжимаемой жидкости (1955) -- [ c.436 ]

Справочник проектировщика динамический расчет сооружений на специальные воздействия (1981) -- [ c.81 ]

Механика сплошных сред Изд.2 (1954) -- [ c.210 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...