Обтекание цилиндра кругового потенциальное

Обтекание цилиндра циркуляционным потоком. Обтекание кругового цилиндра циркуляционным потоком можно получить сложением трех потенциальных истоков, равномерного потока, параллельного оси х, потока от диполя и потока от точечного вихря. Комплексный потенциал результирующего потока [c.509]

Метод профилирования решеток по заданному распределению скоростей в потенциальном потоке сжимаемого газа с использованием уравнений (6.17) и (6.18) предложен в работе [6.15 . По распределению скоростей выбиралась подходящая модель обтекания одиночного кругового цилиндра потенциальным потоком несжимаемой жидкости. Затем с помощью преобразования Линя [5.88] этот поток несжимаемой жидкости заменялся линеаризованным течением сжимаемого газа через решетку. К сожалению, условия, налагаемые на такое распределение скоростей, являются слишком жесткими. [c.171]

С учетом (27.8) и (27.9) комплексный потенциал при обтекании плоским потенциальным циркуляционным потоком кругового цилиндра имеет вид [c.106]

Распределение давления вокруг обтекаемого твердого тела неразрывно связано с законом изменения скорости набегающего потока вблизи тела. Рассмотрим простой случай обтекания бесконечно длинного кругового цилиндра потенциальным потоком. [c.251]

При обтекании кругового цилиндра бесконечно большой длины потенциальным потоком картина течения у цилиндра симметрична (рис. 5.16) . [c.251]

ПОТЕНЦИАЛЬНОЕ ОБТЕКАНИЕ КРУГОВОГО ЦИЛИНДРА ПОТОКОМ ИДЕАЛЬНОЙ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ [c.140]

Потенциальное обтекание кругового цилиндра. Рассмотрим течение с комплексным потенциалом Уг. Если мы поместим в это течение цилиндр г =а, то в силу теоремы об окружности комплексный потенциал нового течения будет иметь вид [c.154]

Значение С в для сферы примерно вдвое меньше соответствующего значения для кругового цилиндра. Этот факт можно установить из рассмотрения распределения статического давления. Распределение статического давления по сфере и цилиндру, приведенное в разд. 1 гл. I, показывает, что различие между распределениями статических давлений по теории потенциального течения и при обтекании вязкой жидкостью для сферы меньше, чем для кругового цилиндра, что в результате приводит к меньшему полному сопротивлению. [c.116]

Обычно отрыв начинается в сечении, где скорость потенциального течения быстрее всего убывает в направлении потока. При обтекании кругового цилиндра отрыв начинается у задней критической точки (фиг. 1, б). Позднее это будет доказано теоретически. Как видно из фиг. 1, в, точка отрыва перемещается со временем [c.211]

Фиг. 13. Обтекание кругового цилиндра потенциальным потоком при различных величинах циркуляции Г [25].

Обтекание шара потенциальным потоком. Обтекание шара может быть исследовано аналогично тому, как было исследовано обтекание кругового цилиндра. Необходимо для этого наложить на диполь в пространстве поступательный поток, направленный вдоль оси X. [c.199]

По поводу распределения скоростей при потенциальном обтекании шара необходимо сделать то же замечание, что и по поводу потенциального обтекания кругового цилиндра. Оно [c.201]

Мы пришли, таким образом, к весьма простому результату скорость потока на контуре кругового цилиндра при сго потенциальном обтекании но зависит от радиуса цилиндра и равна З двоенпому произведению скорости потока в бесконечности на сннус соответствующего полярного угла. Знак минус указывает при этом на то, что направление скорости на верхней половине контура цилиндра обратно положительному направлению отсчета углов О (и дуг s). [c.189]

Напомним, что значительное расхождение между картиной потенциального обтекания и действптельпостью пмеет место только для тел неудобообтекаемых. Для удобообтекаемых тел давления, найденные экспериментально, совпадают почти на всем протяжении тела с давлениями, вычисленными в предположении, что поток потенциален. Различие получается лишь на незначительном участке хвостовой части. Несмотря на то, что теоретическое распределение давления по круговому цилиндру расходится с экспериментальным, разобранный пример имеет большое значение. Зная поток, обтекающий круговой цилиндр, мояшо получить, как увидим в дальнейшем, обтеканпе профиля крыла. [c.192]

Не приводя таблиц, помещенных в цитированной работе Террилла, удовольствуемся сводным графиком двух представляющих наибольший интерес величин б (х) и (dul y)y o (рис. 198). Как видно из рисунка, безразмерная толщина потери импульса б монотонно возрастает от некоторого начального значения в лобовой критической точке, равного, примерно, 0,29. Это совпадает со значением -8(р) во второй из формул (106), определенном по табл. 19 при т = р=1 и с=1, что соответствует закону распределения скоростей на внешней границе пограничного слоя вблизи лобовой критической точки U = x. Безразмерное напряжение трения растет от нулевого значения при х = 0 и достигает своего максимального значения в точке х=1, что соответствует примерно углу 57° 17 (один радиан). Затем напряжение трения убывает до нулевого значения при х = 1,82 или в градусах х = 104°30. Эта точка и является точкой отрыва 5 пограничного слоя с поверхности кругового цилиндра. В этом расчете, напомним еще раз, не учитывается обратное влияние пограничного слоя на внешний поток, т. е. то значительное искалсение, которое отрыв вносит в теоретическое потенциальное обтекание. В действительности отрыв ламинарного пограничного слоя возникает при угле х° = 82°, т. е. еще до миделевого сечения цилиндра. Отсюда нельзя сделать вывод, что отрыв происходит в конфузорной части пограничного слоя. Как у ке упоминалось ранее, минимум давления в действительном обтекании находится примерно в точке с угловой координатой 70°, так что точка отрыва расположена ниже по потоку, чем точка минимума давления, в диффузорной части слоя. [c.614]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...