Обтекание цилиндра бесциркуляционное

Обтекание круглого цилиндра бесциркуляционное 222 ---с циркуляцией 226 [c.434]

Обтекание круглого цилиндра бесциркуляционное 238 ------- с циркуляцией 243 [c.458]

Бесциркуляционное обтекание цилиндра. Пусть цилиндр бесконечной длины обтекается безграничным прямолинейным плоским потоком невязкой жидкости перпендикулярно к его оси и так, что скорость набегающего потока 7)00 направлена вдоль оси Ох, начало координат поместим на оси цилиндра. [c.90]

Циркуляционное обтекание цилиндра. Из сочетания бесциркуляционного обтекания цилиндра и циркуляционного течения невязкой жидкости, обусловленного одиночным вихревым шнуром, [c.91]

Рис. 4.10. Линии тока при бесциркуляционном обтекании цилиндра

Как и в случае бесциркуляционного обтекания цилиндра, при циркуляционном обтекании сопротивления нет, но возникает поперечная равная произведению плотности жидкости на скорость набегающего потока и на циркуляцию. Полученное выражение (50) для Ry является частным случаем общей теоремы Жуковского, относящейся к любому обтекаемому контуру доказательство этой теоремы будет дано ниже. [c.177]

А. Бесциркуляционное обтекание цилиндра Г = О (рис. 23). В атом случае [c.144]

Перейдем к рассмотрению несколько более сложного потока. Возьмем только что изученное теоретическое обтекание круглого цилиндра и наложим на него круговой циркуляционный поток вокруг вихря (42), причем сам вихрь поместим в центр контура цилиндра. Такое обтекание в отличие от предыдущего, бесциркуляционного , будем называть циркуляционным обтеканием цилиндра. Подобный поток будет наблюдаться в действительности, если обтекаемый цилиндр вращать вокруг оси тогда окружающая цилиндр жидкость, увлекаемая внутренним трением, придет в круговое, циркуляционное движение, которое сложится с бесциркуляционным обтеканием цилиндра и даст картину, напоминающую рассматриваемое теоретическое обтекание основное отличие между теоретическим и действительным обтеканием произойдет из-за отрыва жидкости от поверхности, а также за счет возникновения поперечных, перпендикулярных к плоскости [c.244]

При бесциркуляционном обтекании цилиндра Г=0, и давление на окружности согласно формул (6.2.22) будет [c.100]

Схема безотрывного обтекания цилиндра играет вспомогательную роль при рассмотрении обтекания крылового профиля, который получается конформным преобразованием окружности в профиль. Как было указано, при бесциркуляционном обтекании окружности отсутствует сила, действующая на крыло, что противоречит действительности. При циркуляционном обтекании окружности равнодействующая сил давления, действующая на отрезок цилиндра высотой, равной единице, по теореме Жуковского (6.5.5) имеет составляю- [c.132]

Поясним это сначала на частном случае обтекания круглого цилиндра. Как было выше показано, при бесциркуляционном обтекании цилиндра скорости и давления распределяются симметрично, что приводит к отсутствию результирующей силы давления. Если же цилиндр обтекается с циркуляцией, то симметрия в распределении скоростей и давлений нарушается, в результате чего появляется результирующая сила давления. Образование циркуляции можно представить как результат воздействия на поток вихря, расположенного в центре омываемого цилиндра. [c.117]

Циркуляционное обтекание круглого цилиндра. Наложим на изученное обтекание круглого цилиндра циркуляционный поток вокруг вихря (44), причем вихрь поместим в центр контура цилиндра. Такое обтекание, в отличие от предыдущего, бесциркуляционного, будем называть циркуляционным обтеканием цилиндра. [c.212]

Пример 3. Циркуляционное обтекание цилиндра (рис. 3.11). Циркуляционное обтекание бесконечного цилиндра получим наложением полей соответствующего бесциркуляционного обтекания цилиндра (фь грО и присоединенного потенциального вихря с циркуляцией Г. В соответствии с формулами (3.61) и (3.59), получим [c.56]

Рис. 3.10. Линии тока при обтекании цилиндра, расположенного в спектре действия щелевого отсоса, встроенного в плоскую стенку, построенные с использованием вихревого слоя без соблюдения условия бесциркуляционного течения (3.33) а) 138 граничных отрезков б) 500 граничных отрезка

В рамках нелинейной теории разработан метод решения стационарных задач о движении контура вблизи границы раздела двух жидкостей. Жидкость в каждом слое идеальная, несжимаемая, тяжелая и однородная, обтекание контура бесциркуляционное. Система интегральных уравнений задачи содержит в качестве неизвестных интенсивности вихревого слоя, моделирующего границу раздела, и слоя источников, расположенных вдоль контура, а также функцию, описывающую форму границы раздела жидкостей. Решение этой системы основано на использовании метода Ньютона и метода панелей высокого порядка. На основании разработанного численного метода проведен эксперимент по решению задач о движении кругового цилиндра и вихря заданной интенсивности под свободной поверхностью весомой жидкости. Полученные результаты обсуждаются на фоне линейной теории волн малой амплитуды, примененной для решения этих же задач. Сделан вывод о существенном влиянии нелинейности на форму свободной поверхности. Обнаружено, что решение нелинейных стационарных задач существует только в определенной области базовых параметров. [c.126]

Покажем, что при бесциркуляционном обтекании кругового цилиндра потенциал может быть определен как потенциал некоторого результирующего течения, образованного наложением двух течений — плоскопараллельного и диполя. Согласно формулам (108) и (114) 12 гл. II функция тока такого течения [c.19]

БЕСЦИРКУЛЯЦИОННОЕ ОБТЕКАНИЕ КРУГЛОГО ЦИЛИНДРА ПРЯМОЛИНЕЙНЫМ ПОТОКОМ [c.222]

Выше были установлены комплексные потенциалы потоков, обтекающих круглый цилиндр вдоль вещественной оси. Найдем более общее выражение для циркуляционного обтекания вдоль произвольного направления под углом а к этой оси (рис. 7.13). Рассмотрим вначале бесциркуляционное обтекание вдоль мнимой оси. Его можно получить, если повернуть весь поток, изученный в п. 7.4, на угол я/2 против часовой стрелки. Такая операция математически будет реализована, если в выражении (7,30) [c.229]

Поле скоростей вокруг такого цилиндра при бесциркуляционном обтекании его невязкой несжимаемой жидкостью было рассмотрено в 27. Как указывалось, в этом случае, благодаря отсутствию сил [c.123]

Бесциркуляционное обтекание круглого цилиндра радиуса а (рис. 63) — наложением однородного потока (п. 1) на поток диполя (п. 4) при т = = 2ла Поо (Поо — действительная положительная величина). Комплексный потенциал будет [c.173]

Циркуляционное обтекание круглого цилиндра можно получить наложением вихря с циркуляцией Г (п. 3) на бесциркуляционное обтекание круглого цилиндра (п. 6). Комплексный потенциал составного движения будет, согласно (42) и п. 3, [c.175]

Применим ее к простейшему случаю бесциркуляционного обтекания круглого цилиндра. Здесь комплексный потенциал равен [c.163]

Бесциркуляционное и циркуляционное обтекания круглого цилиндра [c.239]

Применение криволинейных координат. Бесциркуляционное и циркуляционное обтекания эллиптического цилиндра и пластинки. [c.249]

Подобно тому, как в предыдущем параграфе было найдено обтекание круглого цилиндра с циркуляцией, так же можно найти и обтекание эллиптического цилиндра с циркуляцией. Для этого достаточно сложить комплексные потенциалы бесциркуляционного обтекания эллиптического цилиндра и чисто циркуляционного его обтекания. [c.256]

Вызванное вихрем нарушение симметрии потока относительно горизонтальной оси приводит к тому, что и давления распределяются по контуру цилиндра несимметрично. Нетрудно видеть, что скорости потока в верхней части цилиндра будут больше, а в нижней части меньше, чем при бесциркуляционном обтекании, ибо в верхней части скорости обоих накладываемых потоков направлены в одну и ту же сторону, а в нижней части — в противоположные стороны. Отсюда на основании уравнения Бернулли можно заключить, что в верхней части цилиндра давления будут меньше, а в нижней части больше, чем в тех же местах при бесциркуляционном обтекании. Очевидно, что вследствие симметрии потока относительно вертикальной оси результирующая этих давлений будет направлена в данном случае вертикально вверх и, следовательно, цилиндр в рассматриваемом потоке будет иметь подъемную силу. Это явление настолько интересно, что мы не ограничимся изучением только кинематики данного потока, а определим также действующую на цилиндр подъемную силу. Вычислим сначала распределение давлений по контуру цилиндра. Для этого применим уравнение Бернулли, так же как это было сделано в предыдущем случае, но только вместо и подставим его выражение по [c.194]

БЕСЦИРКУЛЯЦИОННОЕ ОБТЕКАНИЕ КРУГЛОГО ЦИЛИНДРА [c.74]

Бесциркуляционное обтекание круглого цилиндра [c.75]

Фиг. 3.24. Бесциркуляционное обтекание круглого цилиндра.

Как видно, при циркуляционном обтекании круглого цилиндра сохраняется симметрия относительно оси Оу, но нарушается симметрия относительно оси Ох. В связи с этим главный вектор сил давления жидкости на по-нерхность цилиндра будет отличен от нуля и направлен вдоль оси Оу. Заметим, что в слоях жидкости под цилиндром скорости бесциркуляционного обтекания цилиндра и чисто циркуляционного потока вокруг цилиндра складываются, а над цилиндром вычитаются. При этом под цилиндром скорости больше, а давления, согласно уравнению Бернул.чи, меньше. Над цилиндром, наоборот, скорости меньше, а давления больше. Это приводит к тому, что в указанном обтекании главный вектор сил давления 7 жидкости на цилиндр будет направлен по оси Оу в отрицательную сторону (вниз). [c.176]

Безразмерная величина Ср носит наименование коэффициента давления. Как легко заключить из (54), величина Ср представляет функцию только угла е и не зависит ни от плотности жидкости, ни от давления и скорости набегающего потока, ни ст радиуса цилиндра. Это делает ее единой характеристикой распределения давлений по поверхности цилиндра для всех случаев обтекания рассма1риваемого бесциркуляционного типа. [c.210]

Решение задачи об обтекании полубесконечной тонкой пластины потоком вязкой жидкости в рамках теории пограничного слоя хорошо известно и описывается решением Блазиуса. Если на поверхность пластины поместить препятствие, а это можно сделать различными способами, то течение становится трехмерным. Внешнее течение, которое необходимо для расчета пограничного слоя, в случае цилиндрического или осесимметрического препятствия находится из теории потенциального плоского или осесимхметрического идеального течения, поскольку бесконечно тонкая пластина возму-ш,ения в идеальное течение не вносит. Например, в случае бесциркуляционного обтекания цилиндра, пересекающего плоскость, потенциал течения известен Ф = сх ) + / x +z )). Составляющие скорости в системе координат х, г, связанной с центром цилиндра, имеют вид [c.177]

Рассмотрим в качестве примера потенциальное бесциркуляционное обтекание круглого цилиндра (см. п. 7.4). Начиная от передней критической точки (см. рис. 7.6) давление убывает dpIdx < 0), а скорость возрастает вплоть до точки С, за которой начинается обратное изменение давления и скорости. Жидкие частицы на участках пути вблизи границы К С испытывают ускорение, обусловленное падением давления в накравлении движения, и их кинетическая энергия возрастает. В идеальной жидкости ускоренному движению ничто не препятствует, но в реальной — движение тормозится трением, развивающимся благодаря прилипанию частиц жидкости к твердой поверхности и образованию пограничного слоя. Все же благодаря падению давления в направлении движения ускорение частиц жидкости наблюдается, по крайней мере, до точки С. [c.348]

Рассмотрим в качестве примера потенциальное бесциркуляционное обтекание круглого цилиндра ( 4 гл. 7). Начиная от передней критической точки /<1, давление убывает dpldx < 0), а скорость возрастает вплоть до точки С, за которой начинается обратное изменение давления и скорости. Жидкие частицы на участках пути вблизи границы Ki испытывают ускорение, обусловленное падением давления в направлении движения, и их кинетическая энергия возрастает. В идеальной жидкости этому ускорению ничто не препятствует, но в реальной движение тормозится трением, развивающимся благодаря прилипанию жидкости к твердой поверхности и образованию пограничного слоя. Все же благодаря прямому перепаду давления ускорение в нем наблюдается, по крайней мере, до точки С. Иначе обстоит дело на участках С/<2. Здесь dpldx > 0 и частицам приходится двигаться против нарастающего давления, В идеальной жидкости это приводит лишь к убыванию кинетической энергии и восстановлению полного давления, достигаемого в точке К2- В реальной жидкости часть кинетической энергии должна быть затрачена еще на компенсацию работы сил трения, оказывающих тормозящее действие. В связи с этим частицы, двигавшиеся в пограничном слое и имевшие малый запас кинетической энергии, начиная с некоторой точки О (рис. 186), не могут уже преодолевать совокупное действие обратного перепада давления и трения они в этом сечении останавливаются, а частицы, двигающиеся по более удаленным от тела траекториям, отклоняются в сторону внешнего потока. Часть жидкости, расположенная ниже точки О, под действием обратного градиента давления получает возвратное движение. Это явление и называют отрывом пограничного слоя. Структура течения и конфигурация линий тока вблизи точки отрыва показаны ка рис. 186. [c.382]

Подставив в нее значение dW/d , получим R = (tpoo/2) Vl(l — 1/ ) = 0. Таким образом, при бесциркуляционном обтекании потоком невязкой несжимаемой жидкости кругового цилиндра результирующая сила давления потока на тело равна нулю. Этот аэродинамический эффект называется аца(Эо сож Зцдера — Даламбера. [c.165]

Таким образом поступательный бесциркуляционный поток идеальной жидкости при принятом допущении о безотрывности обтекания не оказывает на круговой цилиндр никакого результирующего давления, В чисто циркуляционном установившемся потоке [c.247]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...