Холла постоянная

Здесь /холл э. д. с. Холла d —толщина пластины е — элементарный заряд п — концентрация носителей тока, м Л холл постоянная Холла, м -К . [c.140]

Рассмотренный эффект называют эффектом Холла. Постоянная Холла 1 выражается формулой [c.312]

Видно, что V h пропорциональна плотности тока и индукции магнитного поля. Коэффициент пропорциональности R называют постоянной Холла [c.261]

Если носителями заряда являются дырки, то. как нетрудно заметить, сила Лоренца, действующая на них, отклоняет их в ту же сторону, куда отклоняются электроны. При эюм для постоянной Холла имеем [c.261]

Произведение постоянной Холла на проводимость определяет подвижность носителей заряда (называемую холловской подвижностью)-. [c.261]

Введя постоянную Холла [c.136]

Приведенный вывод постоянной Холла не является строгим, так как не учтено несколько важных моментов зависимость от преобладающего механизма рассеяния, от степени вырождения электронов в зоне проводимости или дырок в валентной зоне и др. Более точный вывод приводит к результату [c.136]

Если ввести отношение подвижностей электрона и дырки, т. е. Ь = Цп/рр, то выражение для постоянной Холла в случае смешанной проводимости можно представить в виде [c.137]

Отсюда следует, что в области собственной проводимости знак постоянной Холла определяется только тем, что больше— подвижность электрона или дырки. Так, если Ь>1, т. е. Цп>Рр, то Ri<0. [c.137]

Обозначения л-концентрация носителей тока R— постоянная Холла. [c.356]

Одной из характеристик металла, не зависящей от т, оказалась постоянная Холла. Схема эксперимента Холла хорошо известна (рис. 3.1). [c.42]

Отсюда следует, что поскольку в кристаллах могут быть носители двух знаков, то и знак константы Холла может быть различен, и зависит от того, чей эффект преобладает — электронов или дырок. Объяснение существования обоих знаков постоянной Холла было крупным достижением квантовой теории переноса, убедительно доказавшей справедливость представлений о состояниях, электронов в периодическом поле кристалла. [c.95]

В формуле Холла—Петча ky и — постоянные, связанные с распространением деформации через границы зерен. [c.239]

Определить постоянную Холла для мышьяковистого индия с удельной проводимостью 7=4-10 Мом-см и собственной концентрацией носителей П = 2-10 1/сл коэффициент Л = 1,2. [c.206]

Приборы магнитостатического типа не имеют этих недостатков. Их действие основано на определении изменения напряженности магнитного поля (с помош,ью преобразователей Холла, феррозондов, рамки с током, магнитной стрелки и т. д.) в цепи электромагнита или постоянного магнита при изменении расстояния между ним и ферромагнитным изделием из-за наличия немагнитного покрытия. [c.60]

В результате обработки данных по пределам пропорциональности для разных размеров зерен и разных температур испытания были получены [22] температурные зависимости сопротивления движению дислокаций при скольжении и двойниковании для армко-железа, а также температурные зависимости параметров Холла — Петча /Су для этих двух видов деформации (рис. 2.15). Приведенные на рис. 2.15 экспериментальные данные работы [22] иллюстрируют два принципиально важных момента во-первых, сопротивление движению дислокаций при двойниковании во всем температурном интервале ниже, чем при скольжении, во-вторых, параметр Ку для двойникования имеет резкую температурную зависимость в отличие от скольжения, где при низких температурах Ку — постоянная величина [53], что подтверждается для исследуемого а-железа данными рис. 2.15. [c.58]

Авторы [311] полагают, что показатель т в уравнении (3.45) состоит из двух слагаемых — постоянного члена, равного и некоторого переменного р. С учетом этого уравнение (3.45) можно записать в виде модифицированного уравнения Холла — Петча для субзерна [311] [c.132]

Здесь /—плотность тока в образце а — ширина образца. Коэффициент пропорциональности Rx является константой материала и называется постоянной Холла. Она имеет размерность LVQ (L — длина, Q — электрический заряд) и измеряется в м /Кл. [c.266]

Теория приводит, таким образом, к выражению для Fx. совпадающему с (9.24), установленному экспериментально. Постоянная Холла оказывается при этом равной [c.267]

При выводе формулы (9.28) мы учитывали лишь скорость направленного движения электронов (дрейфовую скорость). Это естественно, так как хаотическое тепловое движение носителей-заряда не мол<ет привести к их направленному перемещению в магнитном поле. Кроме того, мы молчаливо допускали, что все носители в проводнике обладают одной и той же дрейфовой скоростью. Такое допущение может быть оправдано для металлов и вырожденных полупроводников, в которых ток переносится электронами, практически обладающими одной и той же энергией (фермиев-ской), и совершенно не применимо к невырожденным полупроводникам, в которых носители, имеющие различную энергию, могут обладать и различной скоростью дрейфа из-за зависимости их подвижности от скорости теплового движения (точнее, от времени свободного пробега). Например, при рассеянии на заряженных примесях дрейфовая скорость высокоэнергетических носителей (носителей, обладающих высокими скоростями теплового движения) будет больше, чем низкоэнергетических при рассеянии же на тепловых колебаниях решетки, наоборот, дрейфовая скорость высокоэнергетических электронов будет ниже, чем низкоэнергетических. Более строгая теория, учитывающая это обстоятельство, приводит к следующему выражению для постоянной Холла [c.267]

Для полупроводников со смешанной проводимостью, когда концентрации электронов и дырок сравнимы друг с другом, постоянная Холла вычисляется из следующего соотношения [c.268]

Так как обычно подвижность электронов выше подвижности дырок, то знак постоянной Холла, как правило, является отрицательным. [c.268]

Эффект Холла является мощным экспериментальным средством изучения свойств носителей заряда в полупроводниках. Измерив постоянную Холла/ х. можно определить концентрацию носителей, а по направлению э. д. с. Холла определить их знак. [c.268]

Особую ценность имеют измерения зависимости постоянной Холла от температуры. Они позволяют установить температурную зависимость концентрации носителей заряда, а в совокупности с измерениями удельной электропроводности — температурную зависимость подвижности. По температурной зависимости. концентрации или постоянной Холла в области слабой ионизации примеси можно определить энергию ионизации примеси р, а в области собственной проводимости — ширину запрещенной зоны Eg. На рис. 9.5 показана зависимость от температуры концентрации но-268 [c.268]

Кривая 2 на рис. 9.5, б соответствует полупроводнику р-типа. В области примесной проводимости постоянная Холла в таком полупроводнике положительна, в области собственной проводимости — отрицательна. При переходе к собственной проводимости Rx меняет знак, переходя через нуль, а логарифм Rx устремляется при этом к—оо. [c.269]

Рис. 9.5. Зависимость концентрации носителей заряда (а) и постоянной Холла (б) для полупроводников и-типа (кривая /) и р-типа (кривая 2) от температуры

Рассчитаны значения величин /г , /г , ро , а , ро+ и а+, характеризующих общие свойства исследованных сплавов Мо—W, и — г, k, а , 0+, определяющих свойства отдельных компонентов этих сплавов. Параметры кривых (10) рассчитывали методом наименьших квадратов, значения постоянной Холла были взяты из работы [2]. [c.206]

На образцах до и после облучения исследовали коэффициент Холла Ry , магнетосопротивление удельное электросопротивление р, межслоевое расстояние, диаметр и высоту кристаллитов. Гальваномагнитные эффекты измеряли в постоянном маг нитном поле Я=18 кЭ при температуре 300 и 77 К. В соответствии с увеличением степени графитации исходных образцов от [c.120]

Для получения постоянной Холла в указанной размерности (наиболее употребительной) в (4. 28) фигурирует переводной коэффициент 10 , при этом холловокая разность потенциалов должна быть выражена в в ольтах, ток — в амперах, толщина с1 — в сантиметрах, магнитное поле Н — в эрстедах. [c.136]

Экспериментально определить характер электропроводности можно двумя способами с помощью эффекта Холла и термическим способом. Сущность эффекта Холла заключается в том, что при воздействии поперечного постоянного магнитного поля на пластинку материала, вдоль которой перемещаются носители заряда, происходит их смещение так, что плотнос1ь носителей в поперечном сече-НИИ становится неравномерной. В результате этого между боковыми гранями пластинки возникает некоторая разность потенциалов — поперечная э. д. с. Холла. В зависимости от типа электропроводности меняется направление поперечной э. д. с. (рис. 5-2). [c.272]

Умножив постоянную Холла Rx на удельную электропроводность проводника а = qtiUn, получим [c.268]

В начале параграфа было указано, что холловское напряжение прямо пропорционально индукции маг-HHTfioro поля для полей не слишком высокой напряженности. Как показывает расчет, критерием слабости поля и, следовательно, применимости полученных выше выражений для холловской э. д. с. и постоянной Холла является следующее требование [c.269]

Водородное перенапряжение в в Постоянная Холла R при комнатной температуре (4 килогаусс) в сл(/а, гаусс Отражательная способность в % при л 1000 А л = 4000 А = 7000 А = 12 ООО А Коэффт циент преломления при 5461 А твердого олова жидкого олова Магнитная восприимчивость в единицах GS белого олова при 18° С серого олова при О С жидкого олова при 250 С Поверхностное натяжение при 232° С в duHl M Вязкость при 376° С в Температура сверхпроводимости в К [c.251]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...