Элементы Энергия

Для редкоземельных элементов энергия а-частиц значительно меньше, чем для тяжелых элементов (Та 2-н4 Мэе). [c.113]

Поэтому надо вычислить вторую поправку по формуле (41.20). Прежде всего учтем, что матричные элементы энергии возмущения между основным невозмущенным состоянием и другими невозмущенными состояниями равны [c.238]

Отметим, что наличие смещения квантовых уровней, пропорциональное первой степени напряженности электрического поля, связано с тем, что в атоме водорода происходит /-вырождение, т. е. энергия атома не зависит от орбитального квантового числа /. В общем случае вырождения по / нет, а при заданных квантовых числах (п, [) наблюдается вырождение по магнитному числу m(m = о, 1, 2,, [) всего 21 -Ь 1 состояний. Однако в этом случае различные волновые функции, принадлежащие вырожденному состоянию ( ,/), обладают одинаковой четностью и матричные элементы энергии возмущения равны нулю. Следовательно, первая поправка, ш-нейная относительно напряженности поля, равна нулю. Смещение квантовых уровней пропорционально Этот эффект называется квадратичным эффектом Штарка. Величины смещений уровней энергии находятся в результате решения (42.16). [c.256]

Здесь W— энергия возмущающего уровня, а — матричный элемент энергии возмущения, исчезающий, когда один из уровней описывается симметричной, а другой — антисимметричной функцией, т, е. когда уровни [c.383]

Элементы —Энергия потенциальная 24 [c.645]

Возрастание по мере утолщения слоя газа свидетельствует о том, что глубинные элементы газа принимают участие в испускании лучистой энергии сквозь поверхность слоя. На пути от таких элементов к поверхности происходит, конечно, частичное поглощение посылаемой ими энергии, однако значительная доля последней достигает поверхности и выходит за ее пределы. Нужна чрезвычайно большая толщина газа, чтобы испускаемая глубинными элементами энергия была бы всецело поглощена наружным слоем и совершенно не проникла бы в окрул<ающую среду. Это обстоятельство и дает основание называть испускание, а также поглощение газа объемным процессом. [c.213]

Эти движения можно согласовать с высокой степенью точности. Однако следящему приводу присуще некоторое отставание исполнительного двил<ения по отношению к входному (иначе, задающему) движению, называемое рассогласованием или ошибкой слежения. Это является органическим свойством привода, поскольку именно вследствие рассогласования исполнительный механизм получает через управляющий элемент энергию для своего движения. [c.9]

Элемент Энергия диссоциации молекулы, эВ Энергия ионизации атома, эВ [c.237]

Аналогичным образом можно конструировать другие простыв феноменологические схемы дискретного описания процессов разрушения слоистых и других композиционных материалов, основываясь на структурном подходе и учитывая взаимное влияние компонентов при разрушении. Общим требованием при зтом является термодинамическая непротиворечивость вводимых схем разрушения и алгоритмов их реализации, которая для адиабатических процессов сводится к тому, чтобы на дискретных элементах энергия разрушения, или диссипация внутренней энергии, была положительной неубывающей функцией, а для разрушенного элемента выполнялись определенные инвариантные свойства. Критерием адекватности построенных моделей реальным физическим явлениям служит проверка близости результатов экспериментальным данным. Следует отметить, что в литературе практически отсутствуют прямые экспериментальные данные о динамике процессов разрушения внутри тел и композиционных материалов, хотя современная физическая аппаратура позволяет визуально представить этот процесс с помощью различных томографов, плотномеров, рентгеновских датчиков и съемок в рентгеновских лучах. [c.33]

Исследования влияния термооптических искажений на характеристики лазерного излучения развивались в общем русле работ, направленных на совершенствование лазерных оптических резонаторов как устройств преобразования запасаемой в активном элементе энергии в излучение с заданными характеристиками, и в значительной мере стимулировали эти работы практически неизбежное наличие термооптических искажений в резонаторе едва ли не в большей степени, чем другие источники аберраций, приводит к значительному ухудшению лазерных характеристик. Специфичное для термооптических искажений пространственно неоднородное двулучепреломление приводит к ряду своеобразных эффектов в лазерном излучении (самопроизвольной поляризации лазерного излучения [37, 91], резкому ухудшению контраста электрооптических затворов [138, 154] и т.п.). Устранение влияния неоднородной оптической анизотропии на характеристики излучения представляет значительные трудности не только в резонаторах устойчивой конфигурации [52, 60, 88, 92], но и при использовании неустойчивых резонаторов, которые значительно менее чувствительны по сравнению с прочими типами резонаторов к аберрациям, и при компенсации аберраций весьма мощными и перспективными методами обращения волнового фронта при нелинейных вынужденных рассеяниях [21,41,96]. [c.7]

В том случае, когда активная среда не вносит искажений оптического пути в резонатор, поперечная структура собственных типов колебаний сохраняется. Изрезанность распределения интенсивности излучения отдельной моды приводит при генерировании к соответствующей неравномерности распределения инверсной населенности. Вследствие этого поле отдельной моды не в состоянии использовать энергию, запасенную во всем объеме активной среды, и при большом числе Френеля из-за нелинейности усиления в активном элементе при генерации одновременно возбуждается несколько поперечных типов колебаний, размещающихся в резонаторе таким образом, чтобы наиболее полно высветить накапливаемую в активном элементе энергию (многомодовая генерация) [1]. [c.66]

Все эти параметры связаны с характеристиками лазерного излучения. Их влияние на действующий коэффициент усиления определяет эффективность преобразования запасаемой энергии в излучение деформация спектров поглощения лазерной среды может изменить долю поглощенной в активном элементе энергии, сказываясь тем самым на КПД температурный дрейф и изменения контуров линий люминесценции непосредственно отражаются на спектре генерируемого излучения. [c.102]

Предположим теперь, что высоты всех интегрируемых элементов будут увеличены или уменьшены в одном и том же отношении. Нетрудно представить себе, что при таком изменении высот не должно происходить изменения фаз на интегрируемых элементах. Энергия возмущений, поступающих в рассматриваемую точку, изменится в том же самом отношении, что и площади всех элементов интегрирования, так как коэффициент изменения высот, как постоянная величина, может быть вынесен за знак интеграла. [c.164]

Здесь Hoi —матричный элемент энергии взаимодействия протона с полем излучения, соответствующий переходу из начального состояния О в промежуточное состояние I, в котором имеется -квант частоты ш, но ещё не произошло ядерное рассеяние Vu — матричный элемент V, соответствующий переходу из состояния I в конечное состояние 1 в матричных элементах Vo п и Ни i индекс II обозначает промежуточное состояние, в котором произошло ядерное рассеяние, но ещё не возник -квант Ео, Е и Ец — соответственно энергии начального и промежуточных состояний I, П. [c.80]

Матричные элементы энергии взаимодействия протона с полем излучения Но1 и Нщ определяются, как известно, следующими формулами [c.80]

Определим матричный элемент энергии взаимодействия нейтрона с решёткой. Интегрирование по координатам нейтрона сводится просто к замене г на R . Подставляя вместо [c.371]

Матричный элемент энергии возмущения (39.1 ), отвечающий испусканию фонона s, можно представить в виде [c.384]

Для всего элемента энергия сдвига представится таким выражением [c.382]

При изменении условий поверхностные соединения могут разрушаться или образовывать самостоятельную фазу, например, при повышении температуры или концентрации одного из компонентов агрессивной среды, при обмене ранее присоединенных атомов на атомы иного элемента (энергия связи которого с атомами поверхности твердого тела больше энергии кристаллической решетки). [c.60]

В атомах легких элементов энергия связи электрона (энергия ионизации) порядка 10 эВ, что примерно в тысячу раз меньше энергии рентгеновского фотона (Йыж 10 кэВ). Поэтому электроны в этих опытах можно считать практически свободными. Энергия покоя электрона /ПС 0,5 Мэв, что много больше энергии фотона. Поэтому электрон, который до столкновения покоился или двигался в атоме с нерелятивистской скоростью, и после столкновения с таким фотоном останется нерелятивистским. Пренебрегая начальной энергией электрона, запишем закон сохранения энергии [c.469]

В элементе энергия и топливо отражается стоимость электроэнергии для технологических и хозяйственных целей, технической воды для оборотного водоснабжения воздуходувной станции и прн необходимости питьевой и хозяйственной воды, а также затраты [c.247]

При малых энергиях существенную роль начинает играть также релеевское рассеяние на связанных электронах атомов, и при определенных условиях может проявиться резонансное поглощение энергии внешних электрического и магнитного полей. Резонансные процессы поглощения и рассеяния оказываются существенными лишь в очень узких (резонансных) областях энергий, положение которых в энергетическом спектре индивидуально для различных элементов. Энергия рентгеновского характеристического излучения при этом невелика. [c.171]

Чтобы придать формуле (107) реальное физическое содержание, Планк вводит гипотезу естественного излучения, аналогичную гипотезе молекулярного хаоса. Ее суть в том, что отдельные волны, из которых со(лоит электромагнитное излучение, полностью не когерентны, или, что то же самое, отдельные излучатели непосредственно не взаимодействуют между собой. Мерой энтропии построенной Tai HM образом системы будет, следуя Больцману, число всевозмо сных электромагнитно различных размещений энергии между излучателями. Для того чтобы число таких размещений oкaзaJЮ ь конечным, Планк вынужден был предположить, что полная энергия системы складывается из конечного числа элементарных порций энергии Мы рассмотрим, и в этом состоит самый важный момент всего расчета, что Е может быть разделена на совершенно определенное число конечных равных частей, и введем при этом универсальную постоянную А=6,55 10 эрг-с. Эта постоянная, умноженная на частоту резонаторов v, дает элемент энергии е в эргах, и при делении на е мы получим число элементов энергии, которые [c.155]

В обоих случаях работа Л у и работа Лу равны накопленной в элементе энергии деформации, которая не должна зависеть от пути деформирования. Из условия A j = Ау , получим i xy x< ylEy = = V yx x y Ex- С помощью аналогичных рассуждений можно написать следующие три соотношения [c.40]

Скорость изменения накопленной в элементе энергии (скорость накапливания) является произведением теплоемкости с, массы pdxdi/(i2 и скорости изменения температуры (19.10), т. е. [c.183]

Разность /j — /2 представляет собой преобразуемую в топливном элементе энергию, равную тепловому эффекту Qi, происходящих химических реакций (в дальнейшем значение Q,, относится к единице времени н обозначается. /д). [c.571]

Схема установки, работающей по фазовому методу (рис. 3.11), представляет собой интерферометр, состоящий из следующих конструктивных элементов. Энергия микрорадиоволн по волноводу 2, поступающая от генератора /, разветвляется на два потока с помощью тройника 4 и поступает в оба плеча интерферометра. В каждом плече установлены аттенюаторы 3 и фазовращатели 5. Каждое плечо оканчивается излучающей антенной 8. Излученная энергия достигает приемных антенн 11 и далее поступает ко второму тройнику 4. От тройника принятая энергия по волноводному тракту попадает в детектор 12. Продетектирован-ный сигнал фиксируется индикатором 17. Одно из плеч интерферометра может перемещаться с помощью микрометрического винта 10. Перед началом измерений интерферометр с помощью аттенюаторов 3 и фазовращателей 5 настраивают таким образом, чтобы индикатор 17 показывал нулевой отсчет. При хороше.м согласовании обоих плеч интерферометра добиться нулевого показания не представляет особых трудностей. Затем в разрыв неподвижного плеча интерферометра помещают образец 9. Внесение [c.137]

Чистые элементы мог т затвердевать в виде молекулярных кристаллов, кристаллов с ковалентными или металлически.ми связями. В этих же формах люгут кристаллизоваться и соединения. Кроме того, в случае соединений разных атомов появляется новая возможность, которая отсутствует у чистых элементов. Энергия ионизации всех атомов одного и того же чистого эле.мента одинакова и электроны распределены равномерно. В соединениях разных элементов, где в наиболее устойчивой конфигурации электроны не всегда распределены равномерно по отношению к связываемым атомам, может возникнуть электрический диполь. Поскольку два связанных атома могут иметь различные энергии ионизации, электроны большую часть времени могут находиться вблизи одного из положительных ядер. Такое разделение зарядов может привести к возникновению сильных вн трш1юлекулярных сил такого типа, который не найден у чистььх элементов, например ионным типам связи. [c.28]

Ближний порядок. Возникает, когда реа-, лизуется тенденция к расположению в качестве ближайших соседей разнородных атомов (разных элементов). Энергия связи между разнородными атомами больше, чем между однородными (рис. 1.11). [c.16]

Фирма, тип лазера Активный элемент го элемента Энергия импульса ПрОДОЛЖИ- Чаетота по- [c.47]

На область полос поглощения активатора приходится сравнительно небольшая часть спектра излучения ламп накачки суммарный КПД импульсных ламп с удельной мощностью порядка 10 Вт/см для полос поглощения ионов неодима составляет около 10 % (распределение КПД но полосам поглощения характеризуется данными табл. 1) [67]. Преобразование этой части поглощенной активным элементом энергии в тепло в генерирующем лазере определяется в основном стоксовыми потерями (отношением частоты излучения лазера Vh к частоте излз ения накачки Vh). Тепловыделение в активном элементе составляет 3—8 % от энергии накачки. [c.11]

Обсудим зависимость параметров импульсов от параметров лазера, поглотителя и резонатора. На рис. 6.6, а представлена нормированная относительная ширина импульса W = 2/A(o0 в зависимости от коэффициента усиления Vo для слабого сигнала для различных значений коэффициента передачи Во для слабого сигнала и фиксированных значений т = 7, R = 0,9. Концы кривых соответствуют границе стабильного моноимпульс-ного режима. Границы зоны статического укорочения импульса Т, = ] и Т/=1 показаны пунктирными кривыми. Они, как уже было выше показано, лежат внутри области стабильного режима. При малых значениях Уо ширина импульса с ростом интенсивности накачки (т. е. с увеличением 1 о) уменьшается. После достижения шириной импульса минимального значения рост интенсивности накачки сопровождается увеличением ширины импульса. Уменьшение коэффициента передачи поглотителя укорачивает импульсы и увеличивает их интенсивность. Минимум ширины импульсов для меньших Во смещается к левой границе области синхронизации мод. Ширина импульсов, как и ранее, обратно процорциональна ширине полосы пропускания частот-но-селективного элемента. Энергия импульсов монотонно нарастает с увеличением коэффициента усиления для слабого сигнала Vo (рис. 6.6, б). При малых потерях на поглощение ин-. тенсивность импульсов растет с ростом интенсивности накачки также монотонно, тогда как при больших потерях интенсивность достигает максимума вблизи области стабильного режима (рис. 6.6, в). Коэффициент асимметрии i представлен на [c.198]

Теперь применим изохору Вант-Гоффа (117) к изотермическому превращению от начального состояния — перед прохождением тока через элемент (энергия равна и Т)) — к конечному состоянию — после того как протекло количество электричества е. [c.85]

В режиме многомодовой генерации максимальная энергия излучения лазера есть W = здесь — полное число генерируемых мод или, что то же, разреши.мых элементов изображения на пространственном модуляторе света. Извлекаемая из активного элемента энергия распределяется по большому числу мод, и энергетический режим работы лазера не обладает каки.ми-либо существенными особенностями. Иначе обстоит дело в режиме одномодового сканирования, когда вся извлекаемая из активного эле.мента энергия, пропорциональная площади диафрагмы проходит через одномодовую диафраг.мы ад ф. Малое значение излучаемой энергии приводит к то.му, что сканирующий одномодовый лазер должен работать при весьма малом превышении над порогом, с сильным недоиспользованием запасенной в эле.менте энергии и связанными с этиы повышенными требованиями к стабилизации энергии накачки, пространственной однородности пропускания ПМС и потерь резонатора при сканировании луча во всем поле зрения. [c.192]

Для получения необходимой информации о коррозии металла и оценки влияния на ее развитие среды и отдельных эксплуатационных факторов следует систематически осматривать внутреннюю по1верхность элементов энерго-оборудования и вырезок труб из мест, где наиболее вероятна коррозия. К таким местам относятся [c.242]

Радноактивный элемент Энергия Р-частиц, МэВ Период полураспада, годы Наличие у нэлучення г Оптимальная толщина покрытий, мг/см [c.618]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...