Поляризация колебаний

Ясно, что весь вопрос о поляризации колебаний имеет смысл только в случае поперечных колебаний. Для продольных колебаний, при которых направление колебаний всегда совпадает с направлением распространения импульса, явление поляризации колебаний вообще отсутствует. [c.673]

Если вычислить по классической теории амплитуду и поляризацию колебания, соответствующего этой частоте, и перенести их на спектральную линию, получающуюся благодаря квантовому переходу, то интенсивность и поляризация спектральной линии получаются точно для бесконечно больших и приблизительно верно для средних квантовых чисел. [c.43]

Поверхностные волны формируются в результате интерференции объёмных волн и распространяются в верх, оболочке Земли, эфф. толщина к-рой зависит от периода колебаний. Характерной особенностью поверхностных волн является дисперсия скоростей. Поверхностные волны Лява и Рэлея различаются скоростью распространения н поляризацией колебаний. Траектория частицы в волне Рэлея имеет составляющие SV и вертикальную волны Лява имеют поляризацию SH. [c.482]

Мы получили, таким образом, выражение для электрического поля вблизи от центра почти сферической волны, требующее только знания величины поля Ео на ней, т. е. амплитуду и направление поляризации колебаний, которые пересекают поверхность сравнения. Это выражение мы применим для изучения образования изображения в оптических приборах, имеющих любое угловое отверстие однако, как мы увидим дальше, выражение значительно упрощается, если угловое отверстие невелико. [c.26]

Позже мы увидим, что при кулоновской калибровке направление вектора А, определяющее поляризацию колебаний, ортогонально волновому волновому вектору к. Следовательно, колебания электрического поля являются поперечными. Вот почему иногда кулоновскую калибровку называют поперечной калибровкой. [c.295]

Плоскость поляризации (колебаний) 37, 397, 409 [c.748]

Чтобы понять, о чем идет речь в этом утверждении, рассмотрим классический пример с поляризацией колебаний. [c.330]

Выбор типа волн. Из табл. 1 следует, что тип волны следует выбирать исходя из требований минимального значения коэффициента рассеяния бр. Это остается справедливым и с точки зрения эффекта вторичного рассеяния. При ПОСТОЯННОЙ частоте коэффициент рассеяния продольных волн в 4—6 раз меньше, чем поперечных. Однако в формулах табл. 1 фигурирует произведение бр с, а скорость продольных волн в 2 раза больше, чем поперечных. В результате выигрыш при использовании продольных волн вместо поперечных оказывается не столь значительным. Тем не менее преимущества применения продольных волн подтверждаются практикой [93]. В работе [83] обосновано преимущество применения поперечных волн со строгой поляризацией колебаний. Оно состоит в том, что при многократном рассеянии на границах зерен плоскость поляризации изменяется сильнее, чем при однократном отражении от дефекта. Если приемник реагирует на упругие волны с той же поляризацией, что и излученные, можно ожидать увеличения отношения сигнал — помеха. [c.168]

Виды поляризации колебаний [c.22]

I—длина вибратора в мм). В соответствии с уравнениями (90а) и приведенными в п. 1 настоящего параграфа значениями пьезомодулей для титаната бария колебания по длине в отличие от кварца оказываются приблизительно в 3 раза слабее, чем возбуждаемые в направлении поляризации колебания по толщине. Вследствие поперечного пьезоэлектрического эффекта удается возбуждать колебания, ориентированные перпендикулярно к направлению возбуждающего электрического поля поэтому в круглой пластинке из титаната бария можно возбудить равномерные радиальные колебания. [c.92]

Простейший случай И. в.— сложение двух гармонических волн одинаковой частоты при совпадении направления (поляризации) колебаний в складывающихся волнах. В этом случае амплитуда А результирующей волны в к.-л. точке пр-ва равна [c.223]

Поляризация света при отражении и преломлении на границе раздела диэлектрик — металл. Так как для металлов п является комплексной величиной, то, согласно формулам Френеля, амплитуды как преломленной, так и отраженной волны окажутся комплексными. Это означает, что между компонентами отраженной (а также и преломленной) волны и падающей возникает разность фаз. Эта разность фаз для s- и р-компонент не является одинаковой, поэтому между S- и р-компонентами отраженной (а также преломленной) волны возникает определенная разность фаз, приведшая к эллиптической поляризации отраженной от поверхности металла волны. Как известно из раздела механики курса общей физики , сложение двух взаимно перпендикулярных колебаний с отличной от нуля разностью фаз между ними в общем случае приводит к так называемой эллиптической поляризации , В эллиптически поляризован- [c.63]

Эти опыты позволили определить направление колебания электрического вектора для различных конкретных случаев поляризации света. Было установлено, что в случае поляризации кристаллом турмалина электрический вектор направлен параллельно оптической оси турмалина. В случае отражения и преломления на границе двух диэлектриков направление преимущественного колебания электрического вектора соответственно совпадает с нормалью к плоскости падения и лежит в плоскости падения. [c.229]

Если различие в скорости распространения лучей, поляризованных по кругу влево и вправо, приводит к вращению плоскости поляризации, то различие коэффициентов поглощения этих же лучей приводит к эллиптической поляризации. Это связано с тем, что поляризованные по кругу компоненты с амплитудами = -t o/2 и = = /о2 при прохождении слоя вещества поглощаются по-разному, в результате чего их амплитуды при выходе из вещества становятся неодинаковыми. Сложение двух круговых колебаний разных амплитуд дает эллиптически-поляризованный свет, причем направление вращения по эллипсу будет совпадать с направлением вращения поляризованной по кругу компоненты, которая поглощается в меньшей степени. Круговой дихроизм характеризуется эллиптичностью, т. е. отношением полуосей эллипса. Тот факт, что эллиптичность не зависит от различия скоростей распространения левой и правой волн, а угол поворота плоскости поляризации — от вели- [c.299]

Итак, при рассеянии естественного света от изотропных молекул по направлению, составляющему 90"" с первоначальным направлением падающего света, происходит линейная поляризация, причем единственное направление колебания перпендикулярно направлениям наблюдения и первоначального падения света. [c.315]

Другое слагаемое, как видно, обусловлено возникновением переменной поляризации с частотой 2ы и с амплитудой, прямо пропорциональной произведению интенсивности падающего света на нелинейную восприимчивость Приведенный в колебание с такой частотой электрон станет источником излучения электромагнитной волны с частотой, в два раза превышающей частоты падающего света [c.392]

Это явление получает объяснение, если принять, что свет представляет собой поперечные волны. При прохождении через первый кристалл происходит поляризация света, т. е. кристал.п пропускает только такие волны, в которых колебания вектора Е напряженности электрического поля совершаются в одной плоскости. Эта плоскость называется плоскостью поляризации. Если плоскость, в которой пропускаются колебания вторым кристаллом. [c.268]

Пусть приемник радиации представляет определенным образом ориентированный рупор, соединенный с кристаллическим детектором и волноводом. Такая система пропускает электромагнитную волну с вполне определенным направлением колебаний (с линейной поляризацией). При повороте излучателя относительно приемника на угол п/2 мы будем наблюдать полное исчезновение сигнала. Этот опыт иллюстрирует излучение передатчиком линейно поляризованной электромагнитной волны (если бы излуче- [c.22]

Линейную поляризацию часто называют плоской, подчеркивая этим, что колебания вектора Е осуществляются в заданной плоскости, проходящей через направление распространения волны. [c.25]

В работе [90] обоснована целесообразность применения поперечных волн со строгой поляризацией колебаний, заключающаяся в том, что при многократном рассеянии на границах зе рен плоскость поляризаи,ии изменяется сильнее, чем при однократном отражении от дефекта. Ei .nH приемник реагирует на упругие волны с той же поляризацией, что и излученные, можно ожидать увеличения отношения сигнал—помеха. Однако результаты экспериментов показали, что эффект этот не столь значителен и выигрыш в чувствительнос ги меньше, чем при использовании продольных волн вместо поперечных, [c.294]

Два спец. случая играют важную роль во мн. физ. и техн. задачах. Первый — случай исчезновения отражённой В. [Брюстера закон). Он реализуется, когда поляризация колебаний среды, возбуждённых падающей В., такова, что они не переизлучают поля в направлении распространения отражённой В. Второй случай — полного (внутреннего) отражения при ф < и таких углах падения, что feiain0i>f 2, угол преломления бц становится комплексным и ыре-ломленная В. перестаёт распространяться — её поле [c.319]

МОДУЛЯЦИЯ КОЛЕБАНИЙ — изменение разл. характеристик колебаний, медленное по сравнению с их периодом (см. Модулированные колебания). МОДУЛЯЦИЯ СВЕТА (модуляция оптического излучения) — изменение по заданному закону во времени амплитуды (интенсивности), частоты, фазы или поляризации колебаний оптич, излучения. Применяется для управления световыми пучками с целью передачи информации при помощи оптич. сигналов или для формирования световых потоков с определ. параметрами. В зависимости от того, какая характеристика подвергается изменению, различают амплитудную, фазовую, частотную или поляризационную М. с. Для излучений видимого и ближнего ИК-диапааонов (Ю —8-10 Гц) возможны частоты модуляции с верх, пределом до 10 — 10 Гц. Естественная М. с. происходит при испускании света элементарными излучателями (атомами, ионами) независимость испускания такими излучателями фотонов и различие в частоте последних приводит к тому, что излучение содержит набор частот и флуктуирует по амплитуде, т. е, является амплитудно-частотно-модулированным. Естеств. частотная М. с. происходит также при неупругом рассеянии света на внутримолекулярных колебаниях (см. Комбинационное рассеяние света) и на упругих волнах в конденсиров. средах (см. Мандельштама — Бриллюана рассеяние). В обоих случаях рассеянный свет содержит частоты, отличные от частоты падающего света. [c.183]

В гармонич. приближении динамич. состояние кристалла описывается совокупностью нормальных колебаний (волн). Каждое нормальное колебание определяется значением волнового вектора к, частота волны оз является ф-цией к. В кристалле, элементарная ячейка к-рого содержит т атомов, существует Зг типов разл. нормальных колебаний, отличающихся друг от друга не только зависимостью D(f ), но и поляризацией колебаний (см. Колебания кристаллической решётки). В гармонич. приближении ко-лебат. энергия кристалла—сумма энергий нормальных колебаний. [c.338]

Поляризация колебаний и положение вектора Пойитинга, когда среда 1 прозрачна. а среда 2 поглощает (случай а рис. 10). J [c.89]

Уравнение (10.19) квадратично относительно vh, следовательно, имеет два положительных решения, соответствующих двум различным скоростям Vj для каждого направления нормали N. Это означает, что при распространении света в анизотропной среде имеет место распростране1те одновременно двух волн с разными скоростями, которым соответствуют взаимно перпендикулярные направления колебания вектора электрической индукции . Очевидно, что при этом каждому направлению распространения и каждой поляризации будет соответствовать свой показатель преломления. Такая зависимость показателя преломления от поляризации волны приводит к раздвоению луча (двулучепреломлеиию) при прохождении анизотропных сред. [c.252]

Пусть электрический вектор в падающем свете колеблется вдоль ОР. Разложим его на два колебания ОВ и 0D, распространяющихся с разными скоростями и, следовательно, приобретающими разность фаз. Как это нам уже известно из предыдущей главы, сложение двух взаимно перпендикулярных колебаний приводит к эллиптической поляризации, форма и направление вращения которой определяются разностью фаз слагаемых колебаний. Следовательно, разложение колебания вдоль ОР на взаимно перпендикулярные составляющие вдоль 0D п ОВ приводит к прс1зращению плоского колебания вдоль ОР в эллиптическое с нарастающей по мере прохождения в среде разностью ф аз между соответствующими составляющими (рис. 10.6, II и ///). [c.254]

Наблюдение проводилось вдоль магнитного поля (продольный эффект) и поперек него (поперечный эффект). Было установлено, что спектральная линня, имеющая в отсутспзне магнитного поля частоту со (рис. 12.5, а), расщепляется на две линии (дублет) с частотами со — Асо и со + Лы (рис. 12.5, г) при наблюдении вдоль магнитного поля (первая линня поляризована по левому кругу, вторая — по правому) и на три линии (рис. 12.5, f) при наблюдении перпеидикулярпо магнитному полю с частотам со — Асо и <о л со + Дсо (крайние линии поляризованы так, что колебания в них перпендикулярны направлению магнитного поля, а поляризация средней линии соответствует колебаниям вдоль магнитного поля). Величина смещения Дсо пропорциональна напряженности внешнего магнитного поля (высота линий иа рисунке соответствует интенсивности спектральных линий). [c.293]

Поляризация рассеянного света. Пусть имеем изотропную молекулу. Направим на нее естественный свет. Свяжем с ее центром декартову систему координат так, чтобы ось х совпала с первоначальным направлением падения света. Наблюдение будем производить на плоскости ху (рис. 13,4). Разложим электрический вектор падающего естественного света на две взаимно перпендикулярные составляющие но осям Z W у. Очевидно, что при наблюдении вдоль оси у, т. е. при величине угла рассеяния гр = 90", ввиду того что электрический вектор светового поля всегда колеблется перпендикулярно направлению наблюдения (из-за понеречности световых волн), до нас (до наблюдателя, смотрящего под углом ср = 90 ") дойдет лищь световой сигнал, обусловлегщый колебанием электрического вектора только в направлении вдоль оси 2. Колебание электрического вектора вдоль оси у не может вызвать распространение света в том же направлении (вдоль оси у). [c.315]

Пусть на такую молекулу, поляризуемость котолой отлична от нуля, только вдоль АВ (рис. 13.5) падает линейно-поляризованный свет, причем так, что электрический вектор падающего света, колеблющийся вдоль оси Z, составляет некоторый угол -ф с осью молекулы АВ. Положим, что АВ расположена в плоскости XZ. Из-за полной анизотропии молекулы возбуждение диполя под действием светового поля возможно только вдоль АВ, другими словами, вынужденное колебание будет вызываться вектором — составляющей вектора Ё вдоль АВ. Ввиду того что составляет отличный от 90" угол с направлениями ОХ и 0Z, вдоль оси (под углом 90° к первоначальному направлению падения света) распространяются световые волны с колебаниями электрического вектора как вдоль оси Z, так и вдоль оси X, т. е. происходит деполяризация рассеяшюго под углом 90° света. Линейная поляризация рассеянного света имела бы место, если бы рассеянный свет был обусловлен только колебанием электрического вектора вдоль оси 2, т. е. Ф О, Е- у. = 0. Поэтому в качестве количественной характеристики степени деполяризации удобно пользоваться отношением интенсивности рассеянного света /(. с колебанием электрического вектора вдоль оси X к интенсивности рассеянного света с колебанием электрического вектора [c.316]

Как следует из (18.2), соответствующая часть поляризации среды состоит из двух слагаемых — постоянной и меняющейся с удвоенной частотой. Поскольку электроны среды переизлучают запасённую ими от действующего поля энергию с той частотой, с которой они совершают колебания, то первый постоянный член не приведет к переизлучению, а приведет к превращению соответствующей части световой энергии на энергию постоянной поляризации электрического поля, другими словами, произойдет выпрямление (детек- [c.392]

Устройство, выделяют,е(3 из всех возмолсных колебания, про-исходяш,ие в одной плоскости (первая щель), называется поляризатором. Устройство, позволяющее определить плоскость поляризации волны (вторая щель), называется анализатором. [c.231]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...