Элементарный сферический излучатель

Элементарный сферический излучатель. В соответствии с принципом Гюйгенса каждая точка излучающей поверхности сложной формы может рассматриваться как элементарный сферический [c.8]

В качестве элементарного сферического излучателя возьмем пульсирующую сферу малых волновых размеров faz 1. Тогда [c.9]

Определить мощность, излучаемую элементарным электрическим излучателем в сферический сектор, ограниченный углами 0,=. = 90° и 05 = Й9°. Длина излучателя 5 см, амплитуда тока 10 А, длина волны 3 м. [c.166]

Физический смысл этого выражения состоит в том, что поле представлено в виде суперпозиции полей (1.10), излучаемых элементарными сферическими источниками с производительностью, равной 2ро/(8)с 5 (принцип Гюйгенса). В связи с этим выражение (1.22) иногда называют интегральной формулой Гюйгенса или чаще интегралом Рэлея. Дальнее поле на оси излучателя можно определить из вьфажения (1.22), полагая, что при расположении точки наблюдения вдали от излучателя (практически при К где ё — максимальный размер излучателя) расстояние К является постоянным. Тогда [c.16]

Направленность создается в результате суперпозиции волн, приходящих в произвольную точку В от различных элементов излучателя. В равноудаленных (на расстояние г) от центра излучателя точках в зависимости от направления соответствующего луча сферические волны от элементарных источников А складываются в разных фазовых соотношениях и суммарный эффект различен. Таким образом, направленность зависит от разности хода лучей до точки В от центра и от произвольного элементарного источника Л Дг = —г. [c.79]

В работах [37, 57] расчет акустического поля выполнен путем разложения сферических волн, излучаемых в призму элементарными источниками, на плоские гармонические волны с комплексным значением вектора к. Поле в изделии, полученное в результате вычислений, имеет такой вид, будто диаграмма направленности образована в призме, а затем каждый луч этой диаграммы на границе с изделием был преломлен и ослаблен на величину, соответствующую коэффициенту прозрачности. Этот вывод очевиден, если путь в призме больше длины ближней зоны пластины излучателя и в призме сформировалась диаграмма направленности. Но он, однако, не является очевидным, когда (как это бывает на практике) путь в призме меньше длины ближней зоны и лучи еще не образовались. Имеются обширные данные [32] по расчету приведенным способом диаграмм направленности конкретных преобразователей при излучении в изделия из различных материалов. [c.86]

Рассматривается сложение плоских волн с быстро-убывающими с Я сферическими волнами элементарных излучателей. В результате фронты суммарных волн будут обладать периодическими микронеоднородностями в результате интерференции в некоторых направлениях могут получаться также неоднородные компоненты. [c.122]

Суть принципа заключается в том, что волну любой формы можно представить состоящей из большого числа простых сферических волн одинаковой частоты, так называемых элементарных волн, которые нужно только правильно выбрать по исходной точке, фазе и амплитуде. Любой волновой фронт можно рассматривать как огибающую всех таких элементарных волн, исходная точка которых располагается на прежнем фронте волны. Это поясняется на рис. 1.8. Здесь показано поперечное сечение поршневого излучателя звука с некоторыми волновыми фронтами, построенными по принципу Гюйгенса. Видно, что в середине перед плоским излучателем образуется тоже плоский фронт волны, который на краях (если рассматривать его в пространстве) переходит в-кольцеобразный. [c.26]

Для численной оценки волнового поля, отраженного от границы раздела, используются также интегральные представления другого типа. Как мы видели выше, при падении сферической волны на границу с коэффициентом отражения V(< ) = onst отраженное поле р, равно полю точечного мнимого источника. При отражении от импедансной поверхности или границы раздела однородных сред поле р, также можно свести к полю мнимого источника (126, 436, 540], (260, гл, 5]. Однако этот источник в общем случае будет не точечным, а распределенным вдоль прямой в комплексном пространстве. Суммирование вкладов элементарных точечных излучателей, составляющих мнимый источник, является эффективным методом вычисления электромагнитного поля точечного излучателя, расположенного над траницей полупространства с большим значением диэлектрической проницаемости (436, 447, 483], В акустике этот подход может оказаться полезным для расчета поля, отраженного от границы сред с резким ллотностным контрастом. [c.269]

Элементарный излучатель в акустике. В акустике простейшим излучателем является пульсирующая сфера малого радиуса. Звуковое давление или звуковой потенциал этого излучателя также будет выражаться в виде сферической волны указанного выше вида. Если снова ограничиться синусоидальным режимом излучателя н предположить, что радиус сферы мал по сравпению с длиной волны, то звуковой потенциал иа расстоянии R от сферы будет выражаться формулой [101] [c.157]

Решение (1.20) представляет собой сферическую волну, расходящуюся от источника, находящегося в начале координат. Отметим, что в отличие от плоской волны амплитуда сферической волны убывает с увеличением ее радиуса. Испускать сферическую волну может любой источник, размеры которого ма 1Ы по сравнению с длиной волны. При этом сам источник может состоять из большого количества элементарных излучателей, например атомов. Гакой источник называют физическим точечным источником. [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...