Естественное излучение

В электродинамике равновесное излучение есть непрерывная совокупность электромагнитных волн (с частотами от О до ос), излучаемых беспорядочно движущимися частицами окружающих тел. Амплитуды и фазы этих волн в случае такого естественного излучения распределены по всему спектру совершенно беспорядочно. [c.207]

Ударное уширение. В газе при комнатной температуре и нормальном атмосферном давлении время, в течение которого излучение атома не нарушается взаимодействиями, имеет, порядок то 10" с. Если учесть, что время т естественного излучения в (9.31) имеет порядок 10 с, то в процессе излучения атом испытывает свыше сотни нарушений процесса излучения. При каждом таком нарушении происходит изменение режима излучения, как бы его прерывание. После этого излучение продолжается с прежней частотой юо. Это означает, что фаза испускаемой волны в момен - нарушения рея има излучения изменяется случайным образом. Весь процесс излучения разбивается как бы на отдельные акты излучения, продолжительность которых равна промежуткам времени между последовательными нарушениями режима излучения. Это приводит к уширению линии излучения. Поскольку время между нарушениями режима излучения примерно в 100 раз меньше всей продолжительности излучения, ширина линий оказывается в рассматриваемых условиях примерно в 100 раз больше естественной ширины линии излучения. Это уширение называется ударным, поскольку является следствием соударений атомов. [c.69]

Коэффициенты g я Ь зависят от длины волны, поэтому отношение коэффициентов пропускания монохроматора для поляризованного и естественного излучений меняется с изменением длины волны. Отсюда следует, что не только абсолютные значения коэффициента пропускания монохроматора для поляризованного света не совпадают с из меренными для естественного света, но и относительные коэффициенты пропускания монохроматора отличаются друг от друга. [c.258]

Если экспериментально нельзя выделить какое-либо преимущественное направление колебаний Е, излучение считают неполяризованным. Естественное излучение не является ни полностью поляризованным, ни полностью неполяризованным (обычно вводится понятие степени поляризации, понимая под ней отношение интенсивности компоненты поляризованной части и интенсивности суммарной компоненты). Существует несколько математических методов описания поляризованного света, мы рассмотрим наиболее простой. [c.241]

Компонента /и = 3(1 Н-соз р)/4 соответствует нормированной интенсивности рассеянного естественного излучения (индикатрисе [c.23]

Степень поляризации при рэлеевском рассеянии естественного излучения имеет вид [c.23]

Рассмотрим систему тел, аналогичную изображенной на рис. 11.2. Установим между ними экран (рис. 11.4). Лучшую защиту второго тела от излучения первого обеспечит, естественно, абсолютно белый экран, полностью отражающий все падающие на него излучения. Реально можно сделать экран из полированных металлических пластин со степенью черноты еэ = 0,05-н0,15. В этом случае часть энергии, испускаемой первым телом, будет поглощаться экраном, а остальная — отражаться. В стационарном режиме вся поглощенная экраном энергия будет излучаться им на второе тело, в результате чего будет осуществляться передача теплоты излучением от первого тела через экран на второе. Оценим роль экрана, исключив из рассмотрения конвекцию и теплопроводность. Примем, что ei = = е2 = 8э = е и Т[>Т2- Термическое сопротивление теплопроводности тонкостенного экрана практически равно нулю, так что обе его поверхности имеют одинаковые температуры Т,. [c.94]

Второе важное отличие термометрии излучения от других методов термометрии, которое оказало глубокое влияние на ее развитие, состоит в том, что в термометрии излучения используется естественный датчик — человеческий глаз. До самого последнего времени наиболее широко распространенным инструментом в оптической пирометрии был оптический пиро- [c.309]

Наряду с вынужденным излучением света атомами, находящимися на верхнем уровне е , происходит резонансное поглощение энергии атомами, находящимися на нижнем уровне е . При этом атом поглощает световой квант и переходит на уровень е , что препятствует генерации света. Для генерации когерентного света необходимо, чтобы число атомов на верхнем уровне Ей было больше числа атомов на нижнем уровне e , между которыми происходит переход. В естественных условиях на более высоком уровне при любой температуре всегда меньше частиц, чем на более низком. Для возбуждения когерентного излучения надо принять специальные меры, чтобы из двух выбранных уровней верхний был заселен больше, чем нижний. Такое состояние вещества в физике называется активным или состоянием [c.119]

Контур спектральной линии называется естественным, если он обусловлен только затуханием вследствие излучения. Соответственно ширина спектральной линии в этом случае называется естественной шириной. [c.39]

Наличие естественной ширины спектральной линии вытекает также из квантовой теории. Согласно квантовой теории, атомы (и молекулы) принимают не всевозможные значения энергии, а лишь дискретные, т. е. каждому атому соответствует совокупность значений энергии. Их и принято называть энергетическими уровнями. Отдельные уровни энергии графически изображаются с помощью горизонтальных линий. Расстояния между линиями в вертикальном направлении в выбранных масштабах выражают разность энергий между соответствующими их уровнями. При переходе атомов (или электронов) с верхних уровней на нижние происходит излучение, а при обратном переходе — поглощение. [c.41]

Принципиального изменения не произойдет, если первоначально падающий свет не является естественным, а линейно-поляризован. Единственное отличие в этом случае заключается в том, что если электрический вектор в падающем линейно-поляризованном свете колеблется в направлении наблюдения (вдоль оси у), то, поскольку оно вызывает колебание изотропной молекулы в том же направлении, а распространение вторичного излучения (рассеянный свет) вдоль оси у не станет возможным, в прибор наблюдателя вообще свет не попадает. [c.316]

Правило зеркальной симметрии Левшина. В. Л. Левшиным было установлено, что для некоторых классов органических молекул спектры поглощения и спектры излучения обладают зеркальной симметрией как по положению, так и по форме. Левшин установил эту закономерность в результате надлежащей обработки экспериментальных данных о спектрах ряда красителей, находящихся в разнообразных средах и при различных температурах. В дальнейшем им же был выяснен физический смысл установленной закономерности п определены естественные границы ее применимости. Следуя автору , кратко изложим суть правила зеркальной симметрии. [c.366]

Принятая на первой стадии проектирования компоновка защиты, естественно, будет видоизменяться по мере дальнейшего проектирования, но тем не менее она поможет определить характеристики, которые необходимо будет рассчитывать, и выбрать места расположения различных частей защиты. Материалы защиты позднее можно будет заменить другими, и эта замена, возможно, будет обусловлена рассчитанными уровнями излучения. [c.79]

Естественно, что при расчетах поля излучения для защит с неоднородностями не менее важны характеристики источника [c.131]

В состав естественного урана входят и (99,276%), (0,7196%) и (0,0057%). а-Активность естественного урана определяется излучением ( 5о%) и (- 50%). При [c.207]

Если производство твэлов основано на регенерации ранее облученного ядерного горючего, то уровни у- и нейтронного излучений значительно возрастают, что естественно вызывает необходимость в тяжелой защите. [c.227]

Совершенно естественно, что характеристики разных ускорителей как источников излучения также значительно различаются. [c.230]

Заметим, что в данном примере принятая мощность дозы Р = 0,01 мр/ч соответствует проектной мощности дозы для населения, хотя здесь ставится задача снижения поля излучения до уровня естественного фона, чтобы создать нормальные условия при радиометрических измерениях. [c.335]

Излучение лазера представляется наиболее близким к идеальной монохроматической волне. Эффективная ширина каждой из компонент линии газового лазера в результате ряда причин оказывается даже меньше указанного выше предела (10 —10 А, тогда как естественная ширина линии составляет -10 А), а мощность, излучаемая в столь узком интервале волн, относительно велика. Так, неон-гелиевый лазер, генерирующий излучение с длиной волны 6328 А, обычно имеет мощность порядка нескольких милливатт. В некоторых других газовых лазерах [c.34]

В центре показано естественное уширение линии вследствие излучения [c.66]

Простые расчеты показывают, что ширина полученного при этом гауссова контура значительно (в десятки раз и более) превышает естественную ширину линии. Как и следовало ожидать, это уширение зависит от температуры газа, его молекулярного (атомного) веса и частоты излучения [c.67]

До сих пор мы предполагали, что излучение, применяемое в качестве опорной и просвечивающей волны, равно как и для освещения объектов, вполне когерентно. Однако абсолютно когерентного света не существует, и естественно возникает вопрос о выяснении необходимых требований, которым должен удовлетворять источник излучения. [c.259]

Действие различных поляризующих или анализирующих приборов, рассмотренных выше (турмалин, стеклянное зеркало, стопа и т. д.), типично для всех приспособлений этого рода. Направления колебаний электрического (магнитного) вектора естественного света всегда сортируются этими приборами так, что в один пучок отбирается преимущественно (или сполна) излучение с одним направлением электрических колебаний, а в другой — излучение с перпендикулярным направлением электрических колебаний. Смешение обоих пучков вновь дает естественный свет. Иногда явление несколько осложняется тем обстоятельством, что один из этих пучков претерпевает более или менее полное поглощение (турмалин, непрозрачный диэлектрик). Два взаимно перпендикулярных направления колебаний в двух пучках, образующихся при поляризации, определяются физическими особенностями примененного поляризатора в случае турмалина (и других кристаллов) они определены строением кристалла, в случае зеркала — направлением плоскости падения и т. д. Эти избранные направления можно назвать главными плоскостями Pi и Да. причем Pi J P-i- [c.378]

Большинство источников (раскаленные тела, светящиеся газы) испускает свет, близкий к естественному, хотя некоторые следы поляризации почти всегда наблюдаются, что объясняется излучением более глубоких слоев вещества. Это излучение проходит через некоторый слой и испытывает частичную поляризацию, подобную возникающей при прохождении через слой диэлектрика. [c.379]

Чтобы придать формуле (107) реальное физическое содержание, Планк вводит гипотезу естественного излучения, аналогичную гипотезе молекулярного хаоса. Ее суть в том, что отдельные волны, из которых со(лоит электромагнитное излучение, полностью не когерентны, или, что то же самое, отдельные излучатели непосредственно не взаимодействуют между собой. Мерой энтропии построенной Tai HM образом системы будет, следуя Больцману, число всевозмо сных электромагнитно различных размещений энергии между излучателями. Для того чтобы число таких размещений oкaзaJЮ ь конечным, Планк вынужден был предположить, что полная энергия системы складывается из конечного числа элементарных порций энергии Мы рассмотрим, и в этом состоит самый важный момент всего расчета, что Е может быть разделена на совершенно определенное число конечных равных частей, и введем при этом универсальную постоянную А=6,55 10 эрг-с. Эта постоянная, умноженная на частоту резонаторов v, дает элемент энергии е в эргах, и при делении на е мы получим число элементов энергии, которые [c.155]

Дозы, получаемые в обычных условиях, ничтожны по сравнению с указанными. М0П1Н0сть эквивалентной дозы, создаваемой естественным излучением, колеблется от 0,05 до 0,2 мкЗв/ч, т. е. от 0,44 до 1,75 мЗв/год (44—175 мбэр/год). При медицинских диагностических процедурах — рентгеновских снимках и т. п.— человек получает еще примерно 1,4 мЗв/год. Поскольку в кирпиче и бетоне в небольших количествах присутствуют радиоактивные элементы, доза возрастает еще на 1,5 мЗв/год. Наконец, из-за выбросов современных тепловых электростанций, работающих на угле, и при полетах на самолете человек получает до 4 мЗв/год. Итого существующий фон может достигать 10 мЗв/год, но в среднем не превышает 5 мЗв/год (0,5 бэр/год). [c.69]

Рис. 2. Зависимость доходящего до Земли прямого и рас-сеннного естественного излучения от высоты Солнца

Большинство теплоизоляторов состоит из волокнистой, порошковой или пористой основы, заполненной воздухом. Термическое сопротивление теплоизоля-тора создает воздух, а основа лишь препятствует возникновению естественной конвекции воздуха и переносу теплоты излучением. Сама основа в плотном состоянии обычно обладает достаточно высокой теплопроводностью [>. 1Вт/(м-К)1, поэтому с увеличением плотности набивки минеральной ваты, асбеста или другого теплоизолятора их теплопроводность возрастает. С увеличением температуры коэффициент теплопроводности теплоизоляции также растет из-за увеличения теплопроводности воздуха и усиления теплопереноса излучением. [c.101]

Барабанные котлы с естественной циркуляцией. На рис. 18.7 изображены газомазутный котел марки ТГМ-84Б производительностью 420т/ч при давлении вырабатываемого пара 13,7 МПа (140 кгс/см ) и температуре 560 °С. Этот котел имеет сравнительно небольшие размеры (высота до оси барабана всего 28,7 м). Топка котла разделена на две симметричные камеры (полутонки) вертикальным, воспринимающим излучение с двух сторон (двусветным) экраном. Первая ступень пароперегревателя этого котла выполнена из трубных панелей, расположенных по всей высоте фронтовой стены обеих полутопок, и является фронтовым экраном. Потолок также закрыт сплошным рядом труб, образующих [c.153]

Тогда на пленке образуются непрерывные засвеченные линии. Пленка берется в виде узкой полоски, поскольку для замера диаметра засвеченной линии полный круг не нужен. На рис. 593 показана кассета с вращающим приводом, так называемая камера Закса. На рис. 594 представлена проявленная пленка — рент-1снограмма. На ней видны линии железа и золота. Линии сдвоены всдсд-ствис того, что характеристическое излучение коб.чльта образует, как указывалось выше, дублет. Более яркая линия соответствует длине волны 7 ==1,7853 А, более слабая — >.= 1,7892 А. Обмер рентгенограммы производится, естественно, по более яркой липни. [c.530]

Таким образом, из-за сложности картины радиационного воздействия космических излучений приходится использовать совокупность критериев — поглощенные дозы в критических органах тела. Во многих случаях оказывается возможным использовать более простые критерии. Например, для низкоэнергетических излучений космического пространства (электроны естественного и искусственного радиационных поясов Земли) вполне приемлемо использовать поверхностную дозу (критические органы — кожа и хрусталик глаза). Радиационное воздействие на остальные органы тела оказывается при этом пренебрежимо малым. В другом крайнем случае для высокоэнергетичной части спектров протонов радиационных поясов Земли и солнечных вспышек в качестве критерия радиационной опасности можно использовать среднетканевую дозу, т. е. полную поглощенную в теле энергию, отнесенную к его массе. При этом перепады поглощенных доз в теле космонавта будут сравнительно небольшими, и радиобиологический эффект будет соответствовать величине среднетканевой дозы. [c.274]

Другими словами, нельзя выделить какую-либо группу атомов, определяющих заданную часть контура. Так, например, оцененная выше (Avp T -10 Гц) естественная ширина линии полностью удовлетворяет этому определению, так как ее возникновение связано со средней потерей энергии на излучение каждым атомом. Но значительно большее однородное уширение может возникнуть в результате столкновений атомов, приводящих к обрыву колебаний. Очевидно, что и в этом случае мы не можем указать, какая часть контура связана с излучением тех или иных атомов. При исследовании этого уширения оказывается полезным введение коэффициента затухания колебаний у, который может быть оценен в эксперименте. [c.66]

Очень важно понять, что все эти эффекты наблюдаются при освещении пластинки линейно поляризованным светом. Если освещать ее естественным (неполяризованным) светом, то, конечно, эллиптической поляризации на выходе не будет. Это совершенно ясно, так как естественный свет представляет собой излучение, в котором совершенно не скоррелирована разность фаз между взаимно перпендикулярными колебаниями. Поэтому внесение дополнительной разности фаз S ничего не может изменить в его характеристике. [c.117]

Излучающий атом можно представить в виде затухающего осциллятора, излучение которого поляризовано (см. 1.5). Поместим этот осциллирующий диполь, состоящий из положительно заряженного ядра и электрона Мяд/гил 1), во внешнее постоянное магнитное поле Нвнеш Такой диполь будет прецес-сировать в плоскости, перпендикулярной Нвнеш- Если бы можно было следить за поляризацией излучения одного диполя в направлении внешнего магнитного поля, то мы заметили бы, что плоскость поляризации со временем поворачивается. Осциллятор затухающий, поэтому одновременно с поворотом плоскости поляризации будет убывать и интенсивность излучения. Естественно, что чем быстрее затухает излучение (т.е. чем меньше время жизни возбужденного состояния), тем на меньший угол успеет повернуться плоскость поляризации. На опыте наблюдгштся излучение когерентно возбужденного ансамбля атомов и измеряются его поляризационные характеристики как функции внешнего магнитного поля. После несложной математической обработки результатов наблюдения можно определить среднее время жизни атома в возбужденном состоянии. [c.229]

Нетрудно показать, что контур линии при таком уширении будет гауссовским. Доплеровская ширина спектральной линии б д зависит от длины волны излучаемого света и пропорциональна V т/м, где Т — термодинамическая температура гаал, М — его молярная масса. Она в среднем более чем на два порядка превышает естественную ширину спектральной линии, обуслов ленную процессами излучения. В грубом приближении можно [c.232]

Физическая природа у-лучей та же, что и любого электромагнитного излучения (рентгеновских лучей, ультрафиолетовых и видимых лучей и т. д.). Мягкие у-лучи, т. е. у- хучи с энергией примерно до 10 эе, ничем не отличаются от рентгеновского характеристического излучения, кроме своего происхождения. Это излучение было названо у-лучами еще в ранний период изучения естественной радиоактивности в отличие от а- и р-лучей, отклоняющихся в электрическом и магнитном полях. В настоящее время иногда термин у-лучи используется для обозначения электромагнитного излучения любого происхождения, если энергия его квантов больше 100 кэв. [c.250]

Первоначально в качестве источников у-квантов использовалось 7-излучение естественно-радиоактивных веществ (в опытах Чедвика энергия 7-квантов от ядер hv 2,2 Мэе), однако энергия [c.289]

С описанными свойствами звуковых волн в гелии И тесно связан и вопрос о различных способах их возбуждения ( , М. Лиф-шиц, 1944). Обычные механические способы возбуждения звука (колеблющимися твердыми телами) крайне невыгодны для получения второго звука в том смысле, что интенсивность излучаемого второго звука ничтожно мала по сравнению с интен-сив(1остью одновременно излучаемого обычного звука. В гелии II возможны, однако, и другие, специфические для него способы возбуждения звука. Таково излучение твердыми поверхностями с периодически меняющейся температурой интенсивность излучаемого второго звука оказывается здесь большой по сравнению с интенсивностью первого звука, что естественно ввиду указанного выще различия в характере колебаний температуры в этих волнах (см. задачи 1 и 2). [c.727]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...