Преобразование слоев

Модификаторы ржавчины. Возможность зашиты металла лакокрасочными покрытиями в отдельных случаях ( 2), без предварительной трудоемкой подготовки поверхности, обусловила многочисленные разработки новых составов модификаторов ржавчины (МР) преобразователей ржавчины (ПРЖ) и грунтовок-преобразователей (ГПР). Различаются они тем, что в состав ГПР входят пленкообразующие вещества, уплотняющие слой преобразованной ржавчины или образующие с ней нерастворимые соединения железа, формирующие на поверхности слой, который может быть использован в качестве грунтовочного П0.1 лакокрасочные покрытия. ГПР менее активны, чем ПРЖ, но в системах покрытий обеспечивают более эффективную защиту. МР используют в сочетании с лакокрасочными материалами (ЛКМ), обладающими высокой прочностью сцепления с преобразованным слоем ржавчины. [c.27]

Контактная структура пространства расслоения задает на слоях локальную структуру проективного пространства. Лежандровы эквивалентности сохраняют эту структуру, т. е. задают локально проективные преобразования слоев. [c.333]

Следовательно, подход к решению задач преобразования профилей скорости должен быть в основном одинаковый как для плоских и пространственных, так и для объемных решеток, в частности насыпных слоев. Методы решения указанных задач, разработанные [23, 24]. для случая течения через слоевые решетки (стационарные насыпные слои), это полностью подтвердили. [c.136]

Решение задачи о преобразовании профилей скорости при протекании жидкости через насыпной слой (см. гл. 5) дано [23, 24] совершенно иным методом. В частности, расчет по этому методу показывает, если граница слоя имеет параболическую форму, то профиль скорости за слоем имеет параболический провал , максимальный в центре канала (рис. 10.14). В этом примере поток, равномерный внутри слоя, на выходе из него становится вихревым, что ведет к существенной деформации поля скоростей в сечениях за слоем. Этот результат полностью совпадает, с одной стороны с уже полученным теоретическим результатом для решетки параболической формы (рис. 10.14 и 5.11), ас другой стороны, с измерениями [1001. [c.278]

Коэффициент сопротивления, приведенный к скорости в начале слоя при истечении жидкости из цилиндра, после окончательных преобразований с учетом (10.76), (10.80)—(10.82) [c.307]

Эти уравнения (a также и граничные условия к ним) не содержат вязкости. Это значит, что их рещения не зависят от числа Рейнольдса. Таким образом, мы приходим к важному результату при изменении числа Рейнольдса вся картина движения в пограничном слое подвергается лишь подобному преобразованию, при котором продольные расстояния и скорости остаются неизменными, а поперечные меняются обратно пропорционально корню из R. [c.225]

Наиболее важны в практическом отношении люминесцентные лампы дневного света, в которых происходит двухступенчатое преобразование электрической энергии в световое излучение. Трубка люминесцентной лампы содержит пары ртути стенки трубки покрыты слоем специального люминофора. Сначала за счет электрического разряда в трубке возбуждаются атомы ртути. Затем ультрафиолетовое излучение атомов ртути поглощается люминофором на [c.197]

С учетом преобразований (1.5.8) уравнение (1.5.28) для -го слоя приобретает вид (индексы опущены) [c.40]

Систему уравнений (19), (22), (25) целесообразно преобразовать к виду, который является более удобным для исследования частных случаев течения, допускающих получение автомодельных решений. Преобразованные уравнения также широко используются при применении численных методов расчета пограничного слоя. [c.289]

Силы трения обусловливают то, что слой жидкости, движущийся быстрее, увлекает слой жидкости, движущийся медленнее, и наоборот. Благодаря силам трения происходит преобразование механической энергии движущейся жидкости в тепловую. [c.18]

Превращения энергии в пограничном слое определяются уравнениями движения жидкости в пограничном слое и уравнением переноса теплоты в этом слое, которое после аналогичных предыдущим преобразований принимает вид [c.658]

Принимая Х (у) = 1,0 и суммируя последние соотношения, опять получим уравнение (3.18). Из этого преобразования следует, что сокращение на Х (у) не нарушает турбулентной части уравнения (3.12). Однако при этом член уравнения, учитывающий вязкое движение, претерпевает некоторое изменение. В основном уравнении касательное напряжение, зависящее от этого члена, является функцией координат, а здесь касательное напряжение от координат не зависит. Так как турбулентное движение имеет место при больших числах Рейнольдса, то значительное влияние вязкого движения проявляется около вязкого подслоя. Кроме этого по современным представлениям /135, 261/ в вязком подслое имеет место ламинарное движение Куэтта (из-за малой толщины слоя), где касательное напряжение не зависит от координат и равняется касательному напряжению на стенке трубы. Таким образом, упрощенное уравнение (3.18) турбулентного движения не противоречит физике такого движения. [c.66]

Выше рассмотрено решение уравнений ламинарного пограничного слоя для простейшего случая, когда dU/dx = О, т. е. dp/dx = 0. В общем случае обтекания тел с продольным перепадом давления (dp/dx Ф 0) задача существенно усложняется. В инженерных расчетах преимущественное применение получили методы, основанные не на уравнениях Л. Прандтля, а на интегральных соотношениях, которые можно получить или специальными преобразованиями этих уравнений, или путем непосредственного применения к пограничному слою законов количества движения и сохранения энергии. [c.338]

Некоторым недостатком полученных форм интегрального соотношения является наличие в них конечной толщины пограничного слоя б, которую, как указывалось, определяют лишь условно. Чтобы получить форму, пригодную для асимптотического слоя, выполним следующие преобразования [c.340]

Применим к исходной системе уравнений пограничного слоя преобразование Лиза—Дородницына. Вводя независимые переменные по формулам (1.125), а зависимые в виде [c.302]

Использование преобразования Фурье для функции двух переменных ((4.17) гл. 1) позволяет распространить изложенный выше подход на задачи теории упругости для слоя [166]. Пусть упругая среда занимает область — оо х, у < оо, 2 /г. Для простоты будем считать, что плоскость 2 = 0 является плоскостью симметрии для решения. Краевые условия на верхней [c.457]

Уравнения, преобразованные к новым переменным (6.3), содержат неизвестные функции ерь (О и их первые производные, которые совпадают со скоростями распространения соответствующих разрывов. Для всех трех типов разрывов скорость распространения определяется местными значениями основных газодинамических параметров. При описании численных процедур мы предполагали, что величины и [ф ]<, которые входят в коэффициенты характеристических соотношений, берутся с нижнего слоя. Именно поэтому уравнения, определяющие искомые функции слева и справа от разрыва, разделяются. При этом имеем первый порядок точности относительно шага по времени. Однако с помощью стандартной техники пересчета можно построить алгоритм, дающий аппроксимацию второго порядка. При этом для сокращения объема вычислений целесообразно сначала провести расчет в окрестностях всех линий разрыва, а затем находить неизвестные величины во внутренних узлах. [c.148]

Сравнение уравнений энергии и движения приводит к выводу об их полной аналогии. Поэтому при интегрировании уравнения движения в пределах пограничного слоя от у=0 до у= = бд выполняются аналогичные преобразования и получены аналогичные результаты [18] [c.289]

Далее предполагаем, что необогреваемого участка плоской поверхности нет, а тепловой и гидродинамический пограничные слои развиваются одновременно. Тогда после преобразования получим [c.290]

Порозность барботажного слоя на тарелке ректификационной колонны 22 Правила соответствия между операциями, производимыми над оригиналами и изображениями 292, 293 Правило Лопиталя 58, 203 Предельные теоремы 293 Преобразование [c.301]

Интегральное уравнение динамического пограничного слоя можно получить путем преобразования дифференциального уравнения [c.110]

Показано, что если в качестве определяющей температуры выбрать температуру стенки вместо Т , то влияние числа М , напрпмер, на профили скорости уменьшится. Влияние числа Рг (при умеренных величинах Рг для газов) на профиль скорости невелико, если при его построении в качестве определяющей температуры использовалась температура стенки Т . Установлено, что влияние числа Рг (при умеренных величинах Рг для газов) на коэффициент трения также невелико. На рис. 11.7 изображены профили скорости для тех же условий, что и на рис. 11.4,6, но преобразованные для температуры стенки Из рисунка видно, что профили скорости меньше зависят от числа М , чем соответствующие, изображенные на рис. 11.4,6. В пристенной части пограничного слоя профиль скорости вообще не зависит от числа М . о важное обстоятельство наводит на мысль о том, что можно подобрать определяющую температуру так, что число не будет существенно влиять на коэффициенты трения и теплоотдачи. Следовательно, для расчета сжимаемого пограничного слоя можно использовать методы, разрабо- [c.210]

Уравнение движения для турбулентного пограничного слоя можно вывести так же, как и для ламинарного, если вместо величин, входящих в (19,8), подставить их значения в виде суммы средней величины и пульсации (24.49). Далее путем некоторых преобразований, анализа порядка величин и отбрасывания малых получено уравнение движения турбулентного пограничного слоя. Опуская вывод [61], приведем уравнение движения. [c.277]

Система уравнений для установившихся течений в пограничном слое и преобразование Дородницына [c.386]

Пользовательская система координат, 192 параметры настройки, 192 пиктограмма, 194 сохранение, 193 Предварительный просмотр чертежа, 55 Преобразование слоев, 868 Пространство листа, 511 Прямая, примитив Auto AD, 145 [c.1067]

В кремниевых компиляторах в качестве исходных данных задается либо описание алгоритма, который должна реализовать СБИС и который представлен в виде некоторой микропрограммы, либо описание схемы на языке уровня регистровых передач. Результатом работы кремниевого компилятора должно быть описание топологии кристалла, выдаваемое в форме управляющей информации для оборудования, изготовляющего фотошаблоны слоев СБИС. Все операции по преобразованию исходных данных в окончательный результат выполняются автоматически это разбиение исходного описания на фрагменты, трансляция фрагментов исходрюй информации в фрагменты функциональной схемы и далее в фрагменты топологической схемы, выбираемые из заранее разработанного набора типовых ячеек, трассировка межсоединений, перевод топологии в управляющую информацию для фотонаборных установок. Библиотеки типовых ячеек тщательно отрабатываются предварительно с помощью средств автоматизации схемотехнического и топологического проектирования. Кремниевая компиляция уступает по показателю использования площади кристалла, но выигрывает по оперативности и стоимости проектирования по сравнению с автоматизированным проектированием СБИС. [c.384]

Р е щ е н и е. Рассматривая пограничный слой на одной из сторон угла, отсчитываем кординату х вдоль этой стороны от вершины угла О (рис. 8). При течении идеальной жидкости мы имели бы для скорости фо )мулу и = QIapx, выражающую собой просто сохранение расхода жидкости Q в потоке (а — угол между пересекающимися плоскостями). Таким образом, в правой стороне уравнения (39,5) будет стоять UdUldx = —Q ja p x Легко видеть, что после этого уравнения (39,5—6) станут инвариантными по отношению к преобразованию х—>ах, у- ау, ц -> Чд/а, vy- v la с произвольной постоянной а. Это значит, что можно искать и и в виде [c.230]

Подставляя значение (3.8) в (3.1), поаге преобразования получим дифференциальное уравнение турбулентного движения в пределах струйного слоя в трубе круглого сечения [c.63]

Наличие градиента давления во внешнем потоке, а значит, и в пограничном слое, значительно усложняет задачу расчета последнего. Но ввиду практической значимости вопроса он привлекает внимание многих исследователей, и в настоящее время разработаны разнообразные методы решения, опирающиеся на приближенные допущения и эмпирические зависимости. В последние годы получили развитие численные методы решения дифференциальных уравнений (9.3), которые дополняются выражениями турбулентных напряжений согласно одной из полуэм-пирических теорий. Для приведения полученной таким путем системы уравнений к виду, удобному для численного решения, используют безразмерные переменные. При этом в некоторых методах применяют специальные преобразования координат для создания более равномерного распределения параметров потока по толщине в принятых переменных формулируют граничные условия и систему решают на ЭВМ одним из конечно-разностных методов (например, методом сеток или прямых). [c.374]

В струйном пограничном слое Тт и потому в выражении (9.35) принимаем т = т . Преобразуем первое из этих уравнений. Если к его левой части прибавим величину и dujdy -f- ы, dujdx, которая в силу уравнения неразрывности равна нулю, то после очевидных преобразований получим [c.382]

Для механизма роста парового пузыря весьма важно то, что в центральной части его основания всегда существует область прямого контакта пара с твердой поверхностью ( сухое пятно ). Это обусловлено тем, что центрами преобразования служат обычно впадины на обогреваемой поверхности, заполненные паром. Характерный размер таких впадин по порядку величины близок к равновесному радиусу парового зародыша Л,, определенному в соответствии с (6.22). В типичных условиях составляет единицы или (при высоких приведенных давлениях) десятые доли микрометра. Следовательно, за исключением очень короткого начального периода роста пузырька сухое пятно составляет лишь доли процента площади проекции пузырька на обогреваемую поверхность. Пространство между поверхностью пузырька и твердой стенкой заполнено тонким слоем жидкости — микрослоем. При феноменологическом подходе принимают, что толщина микрослоя растет от нулевого значения на линии контакта трех фаз (твердой, жидкой и парообразной) до некоторого конечного значения у внешней границы основания пузыря. Такое представление отражено на схеме рис. 6.11, а). [c.264]

Зависимости (16), (17) и (21) определяют преобразование оптической системой поля излучения в пространстве предметов в произвольную область пространства изображений. Такс>й способ описания преобразующего действия оптической системы используется прежде всего в том случае, когда анализ оптического поля на выходе оптической системы с помощью анализатора изображения осуществляется в произвольной плоскости пространства изображений, в общем случае е совпадающей с плоскостью изображений, определяемой геометрическо11 оптикой. Тогда моделью оптической системы является выражение (21), а преобразования (16) и (17) осуществляются с помощью модельных представлений слоя пространства. [c.47]

Это выражение являегся модельным представлением частично когерентного слоя пространства. Анализируя его, легко убедиться, что, как и для когерентного слоя пространс1ва, реализация такой магематаческон модели на ЭВМ сводится к операщш i вертки, которая легко реализуется с помощью алгоритма БПФ в частотней области. Таким образом, открывается возможность в качестве ядра м нематического обеспечения для модельного представления многомерных звеньев оптико-электронного тракта выбрать преобразование Фурье. [c.60]

Такой подсистемой может быть юдвижный и неподвижный растры, оправа приемника лучистой энергии мозаика фоторезисторов и т. п. В вырожденном случае - это неподвижная диафрагма и стоящий непосредственно за ней приемник лучист13й энергии. Методически удобно отнести к подсистеме анализатор изобр 1жения — развертывающее устройство, характеризуемое некоторым коэффициентом пропускания г и законом перемещения в поле анализа изображения, а также устройство, осуществляющее преобразование многомерного сигнала в одномерный без искажений во временной координата. Таким устройством может быть, например, безынерционный фотоприемник. В этом случае можно считать, что на вход анализатора изображения поступает сигнал в виде распределения освещенности, создаваемого либо оптической системой, либо слоем пространства. [c.60]

Таким образом, как и при модельном представлении оптической системы и слоя пространства, ядром п роблемного математического обеспечения является преобразование Фурье или его дискретный аналог — БПФ. [c.64]

Область, в которой ищется решение, может отличаться от прямоугольной. В результате влияния граничных линий, пересекающих сетку произвольным образом, шаг по х будет неравномерным. Это нежелательно неравномерность обусловлена формой границ и не связана с характером поведения решения. Поэтому после нахождения решения на новом слое узлы на нем нужно перераспределять. Иногда удобно преобразовать координаты, включающие границы в координатную сетку. Пусть нужно найти решение в области DAB (рис. 4.4,г), где у4В —начальный слой, ВС —правая граница, уравнение которой x = (p t), а Л/) —левая граница, уравнение которой д = 1з( ) (рис. 4.4,6). В результате преобразования t = t, х = [х—т 5(0Мф(0— [c.124]

Интегральное уравнение динамического пограничного слоя можно получить путем преобразования дифс зеренциального уравнения (24.2) динамического пограничного слоя [61]. Здесь указанное интегральное уравнение получено другим, более наглядным способом. [c.257]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...