Сила кориолисова вертикальная

По формуле (29.7) по высоте и широте места падения тела можно найти величину его отклонения от вертикали к востоку. Так, например, на широте Ленинграда (ф = 60°) тело, падающее с высоты Я =100 м, без учета сопротивления воздуха отклоняется в восточном направлении на г/тах = 1,1 см. Тело, брошенное вертикально вверх, отклоняется от вертикали не на восток, а на запад, так как кориолисова сила инерции в этом случае направлена перпендикулярно к плоскости меридиана к западу. [c.83]

Решение. 1. Прежде всего рассмотрим относительное движение шарика, который мы примем за материальную точку. Выберем систему подвижных осей Охуг, связанных с кабиной так, как показано на рис. 298 (ось у направлена вертикально вниз и проходит через начальное положение шарика, ось X направлена горизонтально вдоль вектора начальной относительной скорости а,,, а ось г направлена перпендикулярно к плоскости чертежа). Изобразим движущуюся точку (шарик) в произвольном положении М. Переносная сила инерции равна по модулю — ш п направлена вертикально вниз. Так как переносное движение является поступательным, то кориолисова сила инерции Ф равна нулю, кроме того, так как точка М совер- [c.506]

Кроме силы тяжести, на жидкость действуют центробежная сила инерции переносного движения и кориолисова сила инерции (случай относительного движения). Такой случай будет при движении жидкости в канале, вращающемся с постоянной угловой скоростью вокруг некоторой оси. Пусть жидкость движется по каналу А-А, вращающемуся вокруг вертикальной оси с постоянной угловой скоростью (О (рис. 4-2). [c.56]

V.2. Движение вращающейся материальной точки по вращающейся прямой. Материальная точка движется (без трения) в вертикальной плоскости по прямой, которая в свою очередь вращается с постоянной угловой скоростью UJ вокруг неподвижной горизонтальной оси. Выразить движение материальной точки по вращающейся прямой в функции времени [г = r(t) — расстояние от оси вращения]. Показать, что реакция связи (давление на направляющую) и взятая вдоль нее компонента земного притяжения как раз уравновешиваются кориолисовой силой. [c.327]

Чтобы обеспечить движение лопасти в плоскости взмаха, необходимое для уменьшения напряжений в комле лопасти и моментов на втулке, нужен горизонтальный шарнир (ГШ). Маховое движение порождает также аэродинамические и инерционные, в частности кориолисовы, силы в плоскости диска. Поэтому несущие винты часто снабжают вертикальными шарнирами (ВШ), которые обеспечивают возможность качания лопасти и уменьшают нагрузки комлевой части лопасти в плоскости диска. Однако вследствие применения ВШ усложняется конструкция втулки и появляется возможность механической неустойчивости, называемой земным резонансом . Для устранения этой неустойчивости требуется механическое демпфирование качания. ( Земной резонанс возникает из-за взаимосвязи между колебаниями лопастей в вертикальных шарнирах и колебаниями втулки винта в плоскости диска. Последнее движение обычно обусловлено упругостью шасси, когда вертолет стоит на земле, см. разд. 12.4) Вместо применения ВШ можно усилить конструкцию комлевой части лопасти с тем, чтобы она выдерживала нагрузки в плоскости диска. В комлевой части лопасти должен также быть осевой шарнир (ОШ), который позволяет изменять угол установки лопасти и тем самым управлять несущим винтом. Таким образом, лопасть полностью шарнирного [c.159]

Основными для лопастей рулевых винтов без вертикальных шарниров являются переменные напряжения с частотой 2 р.в в плоскости вращения от действия кориолисовых сил. Поэтому для обеспечения необходимой прочности усиливают комлевую часть лопастей. [c.109]

Ha жидкость действуют массовые силы сила тяжести, центробежная сила инерции переносного движения и кориолисова сила инерции (случай относительного движения). Такое движение будет наблюдаться, например, в криволинейном канале, вращающемся вокруг вертикальной оси с постоянной угловой скоростью со (рис. 4.2). [c.84]

Действие кориолисовой силы инерции передается на балку, в результате чего создается изгибающий момент относительно вертикальной оси г, модуль которого равен J x, где х — расстояние от оси вращения до ползуна (см. рис. 6.5). Модуль кориолисова ускорения равен 2ш , следовательно, модуль изгибающего момента относительно оси вращения будет [c.157]

По горизонтальной плоскости, вращающейся с постоянной угловой скоростью вокруг вертикальной оси, движется плоская фигура. Показать, что в системе отсчета, жестко связанной с плоскостью, переносные и кориолисовы силы инерции точек фигуры приводятся к равнодействующим, проходящим через центр масс фигуры. [c.81]

Но поверхности 2 = f x,y), вращающейся вокруг вертикальной оси Oz с постоянной угловой скоростью со, движется материальная точка массы т. Найти обобщенный потенциал переносной и кориолисовой сил инерции в относительном движении точки. [c.126]

В относительном движении к массовым силам относятся силы, связанные с массой жидкости, центробежные и кориолисовы силы инерции. Проекция кориолисовой силы в направлении перемещения равна нулю, так как эта сила перпендикулярна направлению перемещения. Сила, вызванная массой жидкости, направлена вертикально вниз. Примем за положительное направление оси Z направление вертикально вверх. Составляющая единичной силы (отнесенная к единице массы) в направлении перемещения [c.151]

Действие кориолисовых сил можно легко проверить, повернувшись вокруг вертикальной оси с вытянутыми в сторону руками. Продолжив это движение с руками, поджатыми к телу, сразу можно почувствовать ускорение вращения (рис. 37). [c.45]

Относительное движение точки будет совершаться под действием четырех сил силы тяжести mg, направленной вертикально вниз, реакции стержня N, направленной перпендикулярно к оси Z и двух сил инерции — переносной Фпер и кориолисовой Фкор, направленных противоположно соответствующим ускорениям. Поэтому векторное уравнение движения точки [c.328]

Действующая на тело, равнодействующая, уравновешивающая, активная, пассивная, живая, объёмная, массовая, приведённая, центральная, (не-) потенциальная, (не-) консервативная, вертикальная, горизонтальная, растягивающая, сжимающая, заданная, обобщённая, внешняя, внутренняя, поверхностная, ударная, (не-) мгновенная, нормально (равномерно) распределённая, лишняя, электромагнитная, возмущающая, приложенная, восстанавливающая, диссипативная, реальная, критическая, поперечная, продольная, сосредоточенная, фиктивная, неизвестная, лошадиная, перерезывающая, поворотная, составляющая, движущая, выталкивающая, лоренцева, потерянная, реактивная, постоянная по величине, периодически меняющая направление, зависящая от времени (положения, скорости, ускорения). .. сила. Касательная, тангенциальная, нормальная, центробежная, переносная, центростремительная, вращательная, кориолисова, даламберова, эйлерова. .. сила инерции. Полезная, вредная. .. сила сопротивления. Слагаемые, сходящиеся, параллельные, позиционные, объёмные, центростремительные, массовые, пассивные, задаваемые, кулоновские. .. силы. [c.78]

В случае комплексного использования системы для ориентации и навигации для вращения платформы гиростабилизатора в соответствии с изменением направления заданной ортодромии по отношению к абсолютному пространству на моментный датчик гироскопа МДз поступает сигнал, пропорциональный U sin ф вертикальной составляющей угловой скорости суточного вращения Земли. При этом в показания акселерометров Ах и Л2, корректирующих отклонение оси Oz платформы от направления истинной вертикали, следует вводить поправку на величину VU sin ф/ё о половины отношения кориолисова ускорения к ускорению силы земного тяготения. Если платформу гиростабилизатора используют только для ориентации, то более целесообразна стабилизация платформы гиростабилизатора по азимутально-свободному гироскопу и ввод поправки на вращение Земли, например путем вращения статора сельсина Дь а не платформы с угловой скоростью U sin ф. В этом случае нет необходимости вводить поправку в показания акселерометров на величину У Уsiпф/g o половины кориолисова ускорения- [c.127]

Проявление кориолисовых сил в некоторых опытах. Возьмем диск, могущий вращаться около вертикальной оси, и проведем на нем радиальную прямую от центра к точке А (рис. 8.10,а). Запустим вдоль этого направления щарик со скоростью Vo (трение отсутствует). Если диск не вращается, то щарик будет двигаться вдоль прочерченной линий,соскоростью vq. Если же диск привести в равномерное вращение, то движение щарика будет восприниматься различными наблюдателями по-разному. Для наблюдателя, находящегося на земле, шарик по-прежнему движется прямолинейно с той же скоростью, ибо ввиду отсутствия трения не возникает причин к изменению скорости шарика (диск проходит под шариком, не увлекая его). Для наблюдателя, находящегося на диске, движение шарика будет криволинейным с возрастающей скоростью v относительно диска. Для этого наблюдателя шарик отклонится от первоначального положения вправо (рис. 8.10) и придет в точку В. Положение точки В зависит от начальной скорости Vq (при данной угловой скорости вращения диска). Если Уо велико, то за время движения шарика от оси к краю диска последний повернется на малый угол [c.205]

Скорость V может иметь любое направление в горизонтальной плоскости. Для того чтобы доказать, что вертикальная составляющая кориолисова ускорения не играют заметной роли, разложим вектор угловой скорости ш (он направлен вдоль земной оси) на две составляющие одну — вдоль вертикали, а другую — в горизонтальной плоскости вдоль направления юг-север. Последняя составляющая, равная по модулю шсонср, после умножения на удвоенную скорость V, дает вертикальную составляющую кориолисова ускорения. Эта составляющая столь мала по сравнению с ускорением силы тяжести, что в большинстве случаев ее можно не учитывать. Первая же составляющая, равная по модулю после умножения на удвоенную скорость V дает гори- [c.464]

Для простоты примем, что обе скорости U и направлены горизонтально и параллельно друг другу. Ось х направим параллельно скоростям, ось у — перпендикулярно к скоростям, а ось 2 — в вертикальном направлении. Если скорости направлены к востоку, то положительную сторону оси Z направим вверх, а положительную сторону оси у — к северу. Вертикальная составляющая угловой скорости вращения Земли на широте (р, равная ш = wsini , вызывает появление кориолисова ускорения, которое для положительной скорости U направлено к югу и по модулю равно 2uj U. Под совокупным действием расслоения и кориолисовой силы в каждой из двух жидкостей возникает распределение давления следующего вида [c.508]

Постановка задачи. Рассмотрим задачу определения движения твердого тела с одной неподвижной точкой, предполагая, что на тело действует только сила тяжести. Движение такого тела будем изучать относительно системы отсчета OxiijiZi, жестко связанной с Землей, выбрав ее начало в неподвижной точке О и направив ось Z вертикально вверх. Такая система, вообще говоря, не является инерциальной, и в строгой постановке при изучении движения твердого тела необходимо учитывать кроме силы тяжести еще и влияние на тело сил инерции от кориолисова ускорения. В упрощенной идеализированной постановке предполагается, что в системе Оххухх на твердое тело действуют только силы тяжести. Движение тела будет определяться динамическими уравнениями Эйлера [c.400]

В этом параграфе мы рассмотрим возникновение конвекции в жидкости, равномерно вращающейся вокруг вертикальной оси. Влияние такого вращения на устойчивость во многих чертах оказывается сходным с обсуждавшимся в предыдущих параграфах влиянием магнитного поля. Причина этого сходства заключается в следующем. Прежде всего, возникающая во вращающейся жидкости кориолисова сила по своей структуое близка к магнитной силе, действующей на движущуюся в поле проводящую среду. Далее, имеется хорошо известная аналогия между поведением вихря скорости и магнитного поля в проводящей среде. Если отсутствуют диссипативные процессы (бесконечная электропроводность в магнитном случае или невязкая жидкость — в случае вращения), то имеет место полная вмо-роженность силовых линий магнитного поля или, соответственно, вихревых линий. Если проводимость конечна или вязкость отлична от нуля, то имеет место лишь частичная вморожен-ность в этом случае происходит диффузия магнитного поля (вихря). Указанное сходство ситуаций находит свое отражение в том, что по математической постановке задачи об устойчивости равновесия в магнитном поле и при вращении оказываются весьма близкими. Во многом сходны также и результаты и в том и в другом случае имеет место повышение устойчивости, и при определенных условиях появляется неустойчивость колебательного типа. [c.208]

Возникновение кориолисовых сил можно легко продемонстрировать, если вместо жесткого диска гироскопа взять гибкий резиновый диск (рис. 4.17). При повороте вала с раскрученным диском вокруг вертикальной оси он изгибается в направлении действия корио-Рис 4 17 лисовых сил так, как изображено на рис. 4.17. [c.66]

В одном из полетов 1934 г. на высоте 10—12 м отвалилась одна из - несущих лопастей. А. М. Черемухин с трудом посадил машину. Был сделан вывод о необходимости введения в конструкцию крепления лопастей несущего винта вертикальных шарниров для преодоления моментов, вызьгоаемых кориолисовыми силами в плоскости вращения винта. Испытания вертолета ЦАГИ 5-ЭА продолжались до начала 1936 г. Было совершено под управлением А. М. Черемухина 26 свободных полетов и 8 подлетов. Недостаточный ресурс двигателей и отсутствие запасных двигателей ограничили продолжительность испытания вертолета [8, с. 40 — 44 11 15 19]. [c.401]

В горизонтальной плоскоста алка действует на ползун с силой По третьему закону Ньютона ползун действует иа балку с силой —Н = 1 . Эта сила, равная кориолисовой силе инерции J , передается яа балку, в результат чего создается изгибающий момент относительно вертикальной оси , модуль которэто рввев J x, где X — расстояние от ося вращения де ползуна (см. рис. 6.6). Модуль кориолисова ускорения равеи 2 ,следовательно, модуль изгибающего момента откоса-тельио оси вращения будет [c.370]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...