Сила инерции кориолисова переносная

Относительное движение материальной точки происходит по таким же законам, как движение абсолютное под действием всех сил Р/,, приложенных к точке, а также силы инерции в переносном движении к кориолисовой силы инерции J [c.124]

Если переносное движение подвижной среды является равномерным и прямолинейным, то сила инерции в переносном движении и кориолисова сила инерции равны нулю. В этом случае относительное движение материальной точки изучается с помощью уравнения, тождественного ее уравнению абсолютного движения [c.125]

К кольцу приложены следующие силы Р — вес кольца, Р — нормальная сила реакции проволоки. Добавим силы инерции в переносном движении Jg и кориолисову силу инерции J . [c.129]

Подчеркнем, что сила инерции /, как вектор, как бы приложенный к движущейся точке в ее абсолютном движении, является фиктивной силой. Для неподвижного наблюдателя никаких иных сил, кроме действий материальных тел, нет, а все эти действия учтены суммой векторов F + Nb уравнении (20.1). Здесь термин сила инерции нужно понимать как сокращенное условное название. Другое дело силы инерции от переносного и кориолисова ускорений (п. 2.1 гл. XVI). Эти силы реальны, ибо их величины могут быть определены из сравнения показаний динамометра в неподвижной и подвижной системах координат. [c.361]

Согласно 139 при составлении уравнений относительного движения несвободной частицы должны быть учтены активные силы, переносная сила инерции, кориолисова сила инерции и реакции связей. В нашем случае равнодействующая активных сил и переносной силы инерции, как и в преды-дуи ем параграфе, равна mg (фиг. 89). Кориолисова сила инерции (не показанная на чертеже) равна [c.240]

Уясним сначала, что такое сила тяжести. Ясно, что это та сила, которая уравновешивается натяжением нити у маятника, покоящегося относительно Земли. Следовательно, сила тяжести есть векторная сумма гравитационного тяготения и переносной силы инерции (кориолисова обращается в нуль) и вовсе не направлена к центру Земли, как мы привыкли думать (рис. 21) [c.35]

В действительном мире постоянно приходится изучать явления механики, отнесенные к неинерциальным системам координат. Соответственно в мире Ньютона можно рассматривать движения тел по отношению к системам координат, совершающим заданное движение относительно абсолютной ньютоновой системы. В дифференциальные уравнения движения точечного тела относительно подвижной системы координат приходится, как известно, наряду с ньютоновыми силами вводить также дополнительные члены. Они имеют размерность силы и называются силами инерции относительного движения (или эйлеровы силы инерции — совокупность переносной и кориолисовой сил инерции). Разумеется, эти силы не являются ньютоновыми. Они не являются мерой взаимодействия тел в мире Ньютона и не имеют отношения к III закону. Однако можно придать этим векторным величинам толкование ньютоновых сил, если воспользоваться своеобразным прие- [c.28]

Если система координат неинерциальна, то уравнения относительного движения отличаются от уравнений абсолютного движения. Силы инерции от переносного и кориолисова ускорен ний будут изменять движение точки. Если мы сравним решение уравнений при учете сил инерции с решением уравнений в инерциальной системе, то, естественно, получим разные результаты. Таким образом, мы можем, сравнивая результаты вычислений с опытом, определить, является ли рассматриваемая система координат инерциальной или же движется с ускорением по отношению к некоторой другой системе, которую можно в пределах точности опыта считать инерциальной системой. Для весьма большого класса механических задач систему координат, связанную с Землей, можно приближенно считать инерциальной системой координат, так как ошибки, получаемые при этом допущении, будут невелики. Однако при наблюдении падения тяжелых тел в глубоких шахтах было замечено отклонение их траектории от вертикали. Мы можем объяснить это отклонение влиянием сил инерции, так как система координат, связанная с Землей, строго говоря, не является инерциальной системой. [c.275]

Сила упругости Переносная сила инерции Кориолисова сила инерции [c.199]

Относительное движение жидкости во вращающемся колесе — движение жидкости относительно равномерно вращающихся координат, скрепленных с колесом, т. е. движение в неинерциальной системе координат. В этом случае к объемным силам, действующим на жидкость, находящуюся в колесе, кроме сил тяжести добавляются силы инерции, обусловленные переносным и кориолисовым ускорением, т. е. центробежные и кориолисовы силы инерции. [c.53]

Здесь Т — реакция нити, Р — сила притяжения Земли, 1 — кориолисова сила инерции, Jв — переносная сила инерции. [c.377]

Во все остальные уравнения относительного движения будут в общем случае входить и переносная, и кориолисова силы инерции. [c.226]

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ. ПЕРЕНОСНАЯ И КОРИОЛИСОВА СИЛЫ ИНЕРЦИИ [c.75]

Правая часть уравнения (26.5), кроме приложенных к точке сил, содержит переносную вращательную, переносную центробежную и кориолисову силы инерции. [c.77]

Направление кориолисовой силы инерции Фс обратно направлению ускорения W , перпендикулярно к векторам со и v т. е. перпендикулярно как к оси переносного вращения, так и к касательной к траектории относительного движения точки. [c.78]

Условно прикладываем к кольцу переносную центробежную силу инерции и кориолисову силу инерции (рис. 74, а и б), которые направлены противоположно ускорениям wf и (рис. 73), Направление ускорения определено [c.86]

Какой модуль и какое направление имеют переносная и кориолисова силы инерции [c.88]

Как определяются переносная и кориолисова силы инерции в различных случаях переносного движения [c.88]

Мы установили таким образом, что второй закон Ньютона может быть применен и в неинерциальной системе отсчета, если к силам, действующим на каждую точку, добавить переносную и кориолисову силы инерции. [c.104]

Главные векторы переносных и кориолисовых сил инерции легко определить, если известны переносное и кориолисово ускорения центра инерции системы. Действительно, [c.105]

В связи с последним замечанием особый интерес представляет центральная система, которая движется поступательно относительно инерциальной так, что в любой момент t скорость (ускорение) всех ее точек совпадает со скоростью (ускорением) центра инерции рассматриваемой системы материальных точек. В центральной системе кориолисовых сил инерции нет (так как переносное движение поступательно и о> = 0), и для связанного с ней наблюдателя центр инерции рассматриваемой системы материальных точек неподвижен ( с = Wq = 0). Поэтому для такого наблюдателя из формулы Q = Mv следует, что в центральной системе Q = 0 всегда (т. е. не только для замкнутых систем, но и при любых внешних силах ) количество движения системы сохраняется равным нулю во время движения. Из теоремы о движении центра инерции [c.106]

Если переносное движение подвижной среды является поступательным, то кориолисова сила инерции равна нулю. Тогда относительное движение материальной точки изучается с помощью уравнения [c.125]

В случае относительного покоя материальной точки по отношению к подвижной среде, совершающей переносное движение, относительное ускорение а ,., ускорение Кориолиса и кориолисова сила инерции равны нулю. [c.125]

Переносное движение точки подвижной среды, через которую проходит данная материальная точка, происходит как абсолютное движение материальной точки под действием всех сил приложенных к этой точке, а также силы инерции в относительном движении J и кориолисовой силы инерции Jp. [c.126]

Если переносное движение подвижной среды является поступательным, то кориолисова сила инерции равна нулю. [c.126]

Сопоставление формул (2 ) и (1 ) приводит к следующему результату относительное движение материальной точки происходит по таким же законам, как движение абсолютное, под действием всех сил приложенных к точке в ее абсолютном движении, а также силы инерции в переносном движении Jf. и кориолисовой силы инерции J . С помощью уравнения (2 ) производится определение относительного движения материальной точки по заданному переносному движению, массе точки и силам, пршюженным к материальной точке в ее абсолютном движении. [c.135]

Силы, действующие на каждую частицу жидкости с массой АЛ1 = рД1 , т. е. силы, распределенные по массе. Эти сялы называются массовыми (объемными). К ним относятся сила тяжести, силы инерции (кориолисова сила инерции, переносная сила инерции), электромагнитные силы. В гидравлических задачах электромагнитные силы не рассматриваются, за исключением ряда специальных задач. К массовым силам относятся также гравитационные силы, подчиняющиеся закону всемирного тяготения Ньютона (например, силы притяжения Луны и Солнца при рассмотрении водных масс морей и океанов Земли). [c.14]

Это дифференциальное уравнение движения тела во вращающемся пазу АВ, справедливое ка к для постоянных, так и для переменных значений угловой скорости (О, можно получить, пользуясь обычным дифференциальным уравнением относительного движения, причем слагаемое mw Xi играет в этом случае роль переносной силы инерции (кориолисова сила инерции перпендикулярна к оси X, и ее проекция на эту ось равна нулю). Обобщенный интеграл энергии при м = onst получается из это]0 равнения непосредственным интегрированием (обе части уравнения нужно умножить на dxi и воспользоваться тождеством Xi dxi = xidxi). [c.452]

При поступательном движении канала (вращательное движенио канала вокруг центра тяжести отсутствует) кориолисова сила инер-ции равна нулю, а переносная сила инерции равна произведению ускорения 7 канала на лассу жидкости в нем [c.149]

Силы инерции Ф , и Ф являю ся поправками па не и не рциа л ь пость системы отсчета. Для инерциальной сисгемы отсчета они равны нулю, так как в этом случае абсолютное и относительное движения точки совпадают. Переносная и кориолисова силы инерции участвуют в создании относительного ускорения совершенно так же, как и приложенные силы со стороны материальных тел. Но эти силы инерции, 1Ю определению приложенных сил классической механики, не приложены к материальной точке, так как не участвуют в создании ее ускорения относительно инерциальной системы [c.261]

Величины /"Пер и FjJop имеют размерность силы. Назовем их соответственно переносной и кориолисовой силами инерции. Тогда предыдущее уравнение примет вид [c.224]

В 91 мы рассматривали силы инерции (переносную и кориолисову), которые вводятся для того, чтобы получить возможность составлять уравнения движения в неинерциальной системе отсчета в том виде, который они имеют в системе отсчета инерциальной. Здесь силы инерции вводится для того, чтобы в инерциальной системе отсчета получить возможность составлять уравнения дшшевия в виде уравнений равновесия. Все эти силы инерции к категории физических сил, примеры которых были рассмотрены в 76, не принадлежат. [c.346]

Сопоставляя уравнения (26.1) и (26.3), заключаем в случае непоступательного переносного движения относительное движение материальной точки можно рассматривать как абсо.гютное, если к действующим на точку силам присоединить переносную и кориолисову силы инерции. [c.76]

Таким образом, главные векторы переносных и кориолисовых сил инерции системы равны соответственно переносной и кориоли-совой силе инерции, которые следовало бы приложить к материальной точке массы М= пц, если бы эта точка находилась в центре инерции системы и двигалась вместе с ним. [c.105]

Сделаем предварительно следующее замечание об использовании уравнений Лагранжа для описания относительного движения в неинерциальной системе отсчета. В гл. И было установлено, что второй закон Ньютона (а значит, и основные теоремы динамики) может быть использован и в неинерциальной системе отсчета, если к /-Й точке системы (/=],. .., N) помимо действующих сил приложить силы инерции — переносную, Ji ep = = — miWi ер. и кориолисову, Ji кор = — 2т,- (ш х / o, )- [c.160]

Второй путь. Неинерциальный наблюдатель мог бы с самого начала добавить к исходным (приложенным) силам переносные и кориолисоры силы инерции. Относительные скорости, входящие в Еыражения для кориолисовых сил, рассматривались бы при этом как неизвестные функции. Далее такой наблюдатель мог бы рассуждать так Теперь, после добавления сил инерции, в моей системе отсчета верен второй закон Ньютона значит, в этой системе верны и уравнения Лагранжа, если в них входит кинетическая энергия видимого мной (т. е. относительного ) движения и если обобщенные силы подсчитываются, исходя из виртуальных перемещений в относительном движении . Поэтому такой наблюдатель мог бы сразу выписать уравнение Лагранжа в своей системе отсчета, подсчитывая кинетическую энергию через свои , т. е. относительные скорости. Но при подсчете обобщенных сил ему пришлось бы принять во внимание и работу сил инерции на виртуальных перемещениях в относительном движении. [c.164]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...