Сила Точка инерции кориолисова

Решение второй задачи динамики на определение характера изменения скорости точки или ее координат в движении относительно подвижной системы отсчета, то есть на относительное движение, после определения действующих на точку сил, переносной и кориолисовой сил инерции (см. теорию) практически ничем не отличается от решения задач динамики M.T., рассмотренных ранее. Тот же алгоритм действий. [c.119]

Если же подвижная система координат движется равномерно и прямолинейно по отношению к абсолютной системе, то она уже становится инерциальной. В такой системе уже не то.лько кориолисовы, но и переносные силы инерции равны нулю. Основное уравнение динамики для этой подвижной системы lai oe же, как для абсолютной системы координат. Значит, абсолютная система координат не имеет каких-либо преимуществ по отношению к любой инерциальной системе — полностью с нею эквивалентна. Все законы механики в ней будут выполняться так же, как и в любой инерциальной системе. Этот вывод п следует из первого закона Ньютона — закона инерции [c.38]

Если груз перемещается к центру вращения КА, то появляющаяся кориолисова сила инерции будет перпендикулярна переносной силе и направлена против направления вращения. Тем самым искусственная сила тяжести изменит свою величину и направление в зависимости от величины переносной скорости. [c.282]

Физический смысл сил инерции только в том, что они учитывают ускорение тела, равномерно и прямолинейно движущегося относительно неинерциальной системы отсчета,—ускорение, имеющее место вследствие ускоренного движения системы отсчета. Прибавление сил инерции к внешним силам, действующим на тело, равносильно вычитанию из суммы внешних сил той их части, которая определяет центростремительное и кориолисово ускорение тела (в случае вращающейся системы отсчета) или ускорение неинерциальной системы отсчета (при поступательном ее движении) Оставшаяся часть внешних сил определяет ускорение относительно неинерциальной системы отсчета. [c.168]

Все общие теоремы динамики точки сохраняют свою форму и в относительном движении. Не надо только забывать присоединять в разряд действующих на точку сил переносную и кориолисову силы инерции. Некоторое исключение составляет теорема об изменении кинетической энергии в относительном движении. Покажем, что при ее использовании нет необходимости учитывать кориолисову силу инерции. [c.168]

Все общие теоремы динамики точки сохраняют свою форму н относительном движении. Не надо только забывать присоединять разряд действующих на точку сил переносную и кориолисову лы инерции. Некоторое исключение составляет теорема об изме-ини кинетической эиергии в относительном движении. Покажем, [c.379]

Если у диска гироскопа гибкие края, то наличие кориолисовых сил будет наглядно проявляться в изгибании этих краев в направлении действия сил. Для приведения диска во вращение с угловой скоростью О. его центральная часть должна быть жесткой таким образом, диск должен иметь переменную жесткость, максимальную в центре и минимальную по краям. Для показа на лекции желательно добиться как можно большего изгиба диска при этом следует иметь в виду, что максимальное отклонение краев будет наблюдаться при сравнительно небольших скоростях вращения ю, когда центробежные силы инерции, пропорциональные и стремящиеся вернуть отклоненные края диска в плоскость, перпендикулярную оси вращения, будут не слишком велики по сравнению с изгибающими диск кориолисовыми силами, пропорциональными ю. [c.26]

Отсюда следует, что когда, при составлении уравнений движения, оси, связанные с Землей, считают неподвижными, то пренебрегают учетом только кориолисовой силы инерции, численно равной [c.229]

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ. ПЕРЕНОСНАЯ И КОРИОЛИСОВА СИЛЫ ИНЕРЦИИ [c.75]

Правая часть уравнения (26.5), кроме приложенных к точке сил, содержит переносную вращательную, переносную центробежную и кориолисову силы инерции. [c.77]

Направление кориолисовой силы инерции Фс обратно направлению ускорения W , перпендикулярно к векторам со и v т. е. перпендикулярно как к оси переносного вращения, так и к касательной к траектории относительного движения точки. [c.78]

Однако поворотное ускорение W , а следовательно, и кориолисова сила инерции всегда перпендикулярны к относительной скорости точки Vr- Следовательно, работа кориолисовой силы инерции на относительном перемещении точки равна нулю и не входит в уравнение изменения кинетической энергии. [c.170]

Мы установили таким образом, что второй закон Ньютона может быть применен и в неинерциальной системе отсчета, если к силам, действующим на каждую точку, добавить переносную и кориолисову силы инерции. [c.104]

В связи с последним замечанием особый интерес представляет центральная система, которая движется поступательно относительно инерциальной так, что в любой момент t скорость (ускорение) всех ее точек совпадает со скоростью (ускорением) центра инерции рассматриваемой системы материальных точек. В центральной системе кориолисовых сил инерции нет (так как переносное движение поступательно и о> = 0), и для связанного с ней наблюдателя центр инерции рассматриваемой системы материальных точек неподвижен ( с = Wq = 0). Поэтому для такого наблюдателя из формулы Q = Mv следует, что в центральной системе Q = 0 всегда (т. е. не только для замкнутых систем, но и при любых внешних силах ) количество движения системы сохраняется равным нулю во время движения. Из теоремы о движении центра инерции [c.106]

Относительное движение материальной точки происходит по таким же законам, как движение абсолютное под действием всех сил Р/,, приложенных к точке, а также силы инерции в переносном движении к кориолисовой силы инерции J [c.124]

Если переносное движение подвижной среды является поступательным, то кориолисова сила инерции равна нулю. Тогда относительное движение материальной точки изучается с помощью уравнения [c.125]

Если переносное движение подвижной среды является равномерным и прямолинейным, то сила инерции в переносном движении и кориолисова сила инерции равны нулю. В этом случае относительное движение материальной точки изучается с помощью уравнения, тождественного ее уравнению абсолютного движения [c.125]

В случае относительного покоя материальной точки по отношению к подвижной среде, совершающей переносное движение, относительное ускорение а ,., ускорение Кориолиса и кориолисова сила инерции равны нулю. [c.125]

Переносное движение точки подвижной среды, через которую проходит данная материальная точка, происходит как абсолютное движение материальной точки под действием всех сил приложенных к этой точке, а также силы инерции в относительном движении J и кориолисовой силы инерции Jp. [c.126]

Если переносное движение подвижной среды является поступательным, то кориолисова сила инерции равна нулю. [c.126]

Для решения задачи методом динамики относительного движения материальной точки надо ко всем силам, приложенным к материальной точке, добавить силу инерции J , в переносном движении и кориолисову силу инерции 7 . [c.127]

Так как переносное движение является поступательным, то ускорение Кориолиса равно нулю и, следовательно, кориолисова сила инерции равна также нулю. Сила инерции 3 в переносном движении направлена в сторону, противоположную переносному ускорению на, т. е. по горизонтали налево и равна по модулю [c.127]

Ускорение Кориолиса == 2о) X г направлено перпендикулярно к плоскости рисунка от нас Vg, согласно сделанному предположению, направлено по касательной к проволоке в точке Л1 вверх). Следовательно, кориолисова сила инерции Jg направлена перпендикулярно к плоскости рисунка на нас и по модулю равна [c.130]

Силы инерции ориолисова ускорения, возникающие в результате движения точки по отношению к подвижной системе, будут пренебрежимо малы по сравнению с силой инерции кориолисова ускорения, возникающей благодаря вращению Земли вокруг оси, так как угловая скорость со = 2я/(24 60 60) =73-10 с вращения Земли вокруг оси во много раз больше угловой скорости ш = 2я/(365Х Х24 60 60) =2 10 С вращения Земли вокруг Солнца. [c.139]

Силы, приложенные к стержню, суть вес Mg, приложенный в середине О, и нормальные реакции осей Ох и Оу. Чтобы найти относительное движение по отношению к этим осям, можно рассматривать их как неподвижные при условии, что в каждой точке т стержня прикладываются центробежная сила Ф и кориолисова сила Ф. После этого применим к относительному движению теорему кинетической энергии, вспомнив, что работа кориолисовых сил инерции равна нулю, и заметив, что работа реакций на относительном перемещении также равна нулю. Обозначим через Mk момент инерции стержня относительно точки G и через 6 — угол, который он образует с осью Ох, так что координаты S и 1) центра тяжести суть I os 0 и (sin 0. По теореме Кёнига кинетическая энергия стержня равна Л1/2й 2 [c.242]

В 120 рассматривались силы инерции, вводимые при изучении движения в неинерциальных системах отсчета и имеющие иной смысл, а именно, присоединение их к силам взаимодействия движущейся точки с другими телами позволяет сохранить для уравнений движения по отношению к неинер-циальной системе отсчета тот же вид, что и в инерциальной. Называются эти силы переносной и кориолисовой силами инерции, что исключает смешение с термином просто сила инерции, относящимся к принципу Даламбера. [c.427]

Zi, и тогда Землю можно считать неподвижной. Излишне обсуждать эти гнлы более детально, поскольку если бы скорость какой-нибудь материальной Ki iKH составляла 9,6 м/с, то отношение кориолисовой силы инерции к силе нс са было бы не более 4я/86 400, что менее 1/7000. [c.47]

В соответствии с законом сохранения энергии изменение кинетической и внутренней энергии газа в относительном движении. равно количеству шодведенного ( ИЛи отведенного) тепла и. работе действительных и допол-нителыных сил. Так как кориолисова сила инерции на- правлена нормально к о-си струйки в относительном движении (к вектору гю), то работа этой силы равна нулю. [c.574]

Силы инерции Ф , и Ф являю ся поправками па не и не рциа л ь пость системы отсчета. Для инерциальной сисгемы отсчета они равны нулю, так как в этом случае абсолютное и относительное движения точки совпадают. Переносная и кориолисова силы инерции участвуют в создании относительного ускорения совершенно так же, как и приложенные силы со стороны материальных тел. Но эти силы инерции, 1Ю определению приложенных сил классической механики, не приложены к материальной точке, так как не участвуют в создании ее ускорения относительно инерциальной системы [c.261]

Уравнение (56) выражает основной закон динамики для относительного дви)<<ения точки. Сравнивая равенства (55) и (56), приходим к выводу все уравнения и теоремы механики для относительного движения тонки составляются так оке, как уравнения абсолютного движения, если при этом к действующим на точку силам взаимодействия с другими телами прибавить переносную и кориолисову силы инерции. Прибавление сил f ep и fучитывает влияние на относительное движение точки перемещения подвижных осей, м [c.224]

Второе из равенств (в) определяет искомый момент (нетрудно видеть, что он равен моменту кориолисовой силы инерции). Если с помощью уравнения (г) выразить X через X, то найдем следующую зависимость Afjp от координаты х ща> рика [c.382]

Сопоставляя уравнения (26.1) и (26.3), заключаем в случае непоступательного переносного движения относительное движение материальной точки можно рассматривать как абсо.гютное, если к действующим на точку силам присоединить переносную и кориолисову силы инерции. [c.76]

Корнолисово ускорение точки = 2 ((и х v направлено на запад перпендикулярно к плоскости меридиана, содержащей векторы и>е и Vr. Кориолисова сила инерции противоположна ускорению ш с, следовательно, она направлена на восток, т. е. в сторону положительного направления оси у. Ее модуль [c.82]

Вспомним теперь, что при выводе всех основных теорем механики в 2—4 этой главы мы опирались лишь на второй закон Ньютона. Следовательно, асе теоремы механики, сформулированные нами выиш, будут верны и в неинерциальных системах отсчета, если к силам, действуюш,им на точки системы, добавить перенскные и кориолисовы силы инерции. Если силы делятся на [c.104]

Таким образом, главные векторы переносных и кориолисовых сил инерции системы равны соответственно переносной и кориоли-совой силе инерции, которые следовало бы приложить к материальной точке массы М= пц, если бы эта точка находилась в центре инерции системы и двигалась вместе с ним. [c.105]

Сделаем предварительно следующее замечание об использовании уравнений Лагранжа для описания относительного движения в неинерциальной системе отсчета. В гл. И было установлено, что второй закон Ньютона (а значит, и основные теоремы динамики) может быть использован и в неинерциальной системе отсчета, если к /-Й точке системы (/=],. .., N) помимо действующих сил приложить силы инерции — переносную, Ji ep = = — miWi ер. и кориолисову, Ji кор = — 2т,- (ш х / o, )- [c.160]

Для определения переносного движения груза надо ко всем силам, приложенным к грузу, добавить силу инерции в относительном движении и кориолисову силу инерции 1 . Так как к определяет закон относительного движения груза, т. е. Xr — i = a ospf, то [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...