Вебер

Коэффициенты истечения отверстий малых абсолютных раз.меров Зависят также от числа Вебера, выражающего влияние поверхностного натяжения жидкости [c.123]

Вследствие вихревых токов движение тормозится силой, пропорциональной скорости. Сила сопротивления движению равна /еаФ Н, где й = 0,001, V — скорость в м/с, Ф — магнитный поток между полюсами Л/ и S. В начальный момент скорость пластинки равна нулю и пружина не растянута. Удлинение ее на 1 м получается при статическом действии силы в 19,6 Н, приложенной в точке В. Определить движение пластинки в том случае, когда Ф — 10 V6 Вб (вебер — единица магнитного потока в СИ). [c.246]

В плавно ускоряющихся потоках газа относительно капли критические значения числа Вебера We выше [21, 56] и равны 10. [c.260]

Из-за комбинации деформации капли, циркуляции жидкости внутри нее, образования пограничного слоя вокруг нее и различной роли каждого из этих процессов можно выделить три разновидности разрушения капли, которым соответствуют три диапазона чисел Вебера [c.260]

Первому диапазону соответствует разрушение из-за достижения больших деформаций, когда капля превращается в пленку и принимает форму парашюта навстречу потоку. Во втором диапазоне разрушение происходит за счет деформации и развития неустойчивости из-за ускорений на наветренной стороне капли. В первом и втором диапазоне после разрушения образуются капли в основном двух размеров 0,lдробление начинается за счет срыва мелких капель ( 40 мк) с поверхностного слоя и заканчивается дроблением за счет срыва и развития возмущений на наветренной стороне капли. [c.260]

Естественно, что чем больше числа Вебера We, тем быстрее происходит дробление. В плавно ускоряющихся потоках газа относительно капли дробление при тех же значениях We происхо дит несколько медленнее. [c.261]

Поток магнитной индукции вебер (1 Я 4 с) Вб [c.228]

В предыдуш,ем разделе был дан теоретический анализ дробления пузырька газа в ламинарном потоке вязкой жидкости. В данном разделе рассмотрим задачу об опреде.лении критического значения критерия Вебера [c.130]

Таким образом, полученное теоретическим путем минимальное значение критерия Вебера, при котором происходит дробление [c.132]

Критический размер дробящегося пузырька при резонансе колебаний моды и-го порядка оказывается меньше, чем при возбуждении низшей моды колебаний поверхности (л=2), Зависимость В В от п, рассчитанная при помощи (4. 2. 17), показана на рис. 41. Таким образом, когда критерий Вебера достигает своего максимального критического значения (4. 2. 7), размеры пузырьков, соответствующие этому значению Уе= Уе2 (т. е. при л=2), оказываются связанными с характеристическими частотами высших мод турбулентных пульсаций жидкости (т. е. при л > 2). Эта зависимость В (л) объясняется тем, что турбулентные пульсации жидкости, частоты которых совпадают с частотами собственных колебаний поверхности пузырьков при л > 2, вызывают дальнейшее дробление дисперсной фазы, что ведет к образованию более мелких пузырьков газа с размерами В Т 2. [c.133]

Здесь — радиус трубы Уе — критерий Вебера, где в качестве характерного линейного размера выбран радиус трубы рассчитываемый по формуле [c.136]

Рис. 42. Зависимость среднего радиуса пузырька от критерия Вебера.

Рис. 42. <a href="/info/233993">Зависимость среднего</a> радиуса пузырька от <a href="/info/21422">критерия</a> Вебера.

В начале второй главы в разд. 2.1 был рассмотрен вопрос о влиянии характера обтекания пузырька газа жидкостью на его форму. В частности, было отмечено, что при Ве = 0 форма пузырька остается сферической. Если же значение критерия Ве отлично от нуля, то поверхность газового пузырька деформируется. При этом величина деформации прямо пропорциональна значению критерия Вебера е (2. 1. 1). [c.254]

Вебера число 106, 143 Вероятность столкновения частицы и элемента жидкости 67 Взаимодействие твердых частиц с электролитом 470 Винера — Хинчина теорема 52 Вихревого разряда частота 149 Вихревое движение 338 [c.526]

Поток магнитной индук- Вебер (к ом) вб Wb [c.512]

Поток магнитной индук- Вебер (к/ом) б5 УЬ [c.662]

Единица магнитного потока в Международной системе единиц называется вебером (Вб). Она определяется на основании использования закона электромагнитной индукции. Магнитный поток через площадь, ограниченную замкнутым контуром, равен 1 Вб, если при равномерном убывании этого потока до нуля за 1 с в контуре возникает ЭДС индукции 1 В [c.188]

Ватт 44 Вебер 183 Вес тела 24 [c.359]

Между тем Фарадею удалось показать, что оптические явления не представляют собой изолированного класса процессов и что, в частности, существует связь между оптическими и магнитными явлениями в 1846 г. Фарадеем было открыто явление вращения плоскости поляризации в магнитном поле. С другой стороны, был обнаружен и другой замечательный факт оказалось, что отношение электромагнитной единицы силы тока к электростатической равно 3-10 м/с, т. е. равно скорости света (Вебер и Кольрауш, 1856 г.). Наконец, теоретические исследования Максвелла показали, что изменения электромагнитного поля не остаются локализованными в пространстве, а распространяются в вакууме со скоростью, равной отношению электромагнитной и электростатической единиц тока, т. е. со скоростью света. Заключение это было подтверждено позднее опытами Герца (1888 г.). На основании своих [c.21]

Поток магнитной индукции Вебер вб [c.23]

Температурная зависимость давления насыщенных паров гелия представляет собой настолько удобную шкалу с хорошей воспроизводимостью, что ею пользовались задолго до появления международных соглашений в гелиевой области температур. Еще в 1924 г., до появления МТШ-27, Камерлинг-Оннес в Лейденском университете первым установил температурную шкалу по давлению паров " Не вплоть до критической точки 5,2 К. Шкала уточнялась в Лейдене в 1929, 1932 и 1938 гг. Международное соглашение о шкале по давлению паров Не было заключено в 1948 г., когда представители лаборатории Камерлинг-Оннеса (КОЛ), Королевской лаборатории Монда в Кембридже и нескольких криогенных лабораторий в США согласились принять усредненную шкалу [55]. Эта шкала была основана на термодинамической формуле Блини и Симона [8] для температур ниже 1,6 К, измерениях давлений паров от 1,6 до 4,3 К, выполненных Шмидтом и Кеезомом [51], и на пяти значениях давлений паров между 4,3 и 5,2 К, найденных Камерлинг-Оннесом и Вебером [37]. Построенная таким образом шкала официально не принималась, однако была широко известна и ею пользовались при [c.68]

На практике в газовой термометрии длина свободного пробега молекул газа редко совпадает с диаметром соединительного капилляра (обычно это трубка с заметными размерами) и, таким образом, нарущаются условия, при которых выведена формула (3.32). Вместо нее используется значительно более сложное выражение, в которое входят диаметр трубки, коэффициент аккомодации, учитывающий столкновения молекул со стенкой трубки, молекулярный вес газа и его вязкость. Общее выражение для термомолекулярной разности давлений было впервые получено Вебером и Шмидтом [71]. Последующие работы в этой области как теоретические, так и экспериментальные [49, 62] показали, что термомолекулярная разность давле- [c.95]

Рис. 3,9. Термомолекуляриая разность давлений АР, рассчитанная по уравнению Вебера—Шмидта для капилляра газового термометра НФЛ-75 и градиента температур от 3,2 до 293 К [2]. б(АР)—разность, полученная Берри для расчетных и экспериментальных значений.

Рис. 3,9. Термомолекуляриая <a href="/info/106156">разность давлений</a> АР, рассчитанная по <a href="/info/3802">уравнению Вебера—Шмидта</a> для капилляра <a href="/info/3930">газового термометра</a> НФЛ-75 и <a href="/info/734">градиента температур</a> от 3,2 до 293 К [2]. б(АР)—разность, полученная Берри для расчетных и экспериментальных значений.

Вебера—Шмидта уравнение 95, 96 Взаимодействия потенциал 79, 80 Взаимонндуктивность 125 Вина закон смещения 312, 314, 320 Вириальное уравнение состояния 76. 77 Внриальные коэффициенты 77, 86, 100 [c.444]

С увеличением чпсла Вебера Wei при не очень малых числах Рейнольдса RB (а увеличение Wei при фиксированных свойствах фаз получается при увеличении Re ) начинает сказываться деформация капель и пузырьков, которые принимают форму эллипсоида, сплющенного в направлении обтекания и коэффициент сопротивления резко увеличивается (рпс. 5.3.1). При дальнейшем увеличении числа Вебера Wei до значения 1 пузырек или капля принимают фopiIy сегмента, за которым образуется ламинарный или турбулентный (в зависимости от Re ) след. [c.256]

Таким образом, по схеме а) при достаточно больших числах Бонда Во разрушение происходит из-за развития так называемой неустойчивости Рэлея — Тейлора, а по схеме б) при достаточно больших числах Вебера We — из-за развития так называемой неустойчивости Кельвина — Гельмгольца. Естественно ожидать, что чем больше I или превышение чисел Бонда и Вебера по сравнению с критическими значениями (We — We и Во — Boj ), тем процесс разрушения будет происходить быстрее. Критические значения чисел Бонда Во и Вебера We ц 2п должны [c.258]

К первой группе относятся газовые пузырьки сферической формы, т. е. пузырьки, для которых отношение минимального диаметра к максп.мальному не превыпкшт 0.1. Форма пузырька может быть сферической в то.м случае, если силы поверхностного натяжения велики по сравнению с си.лами инерции, т. е. при малых значениях критерия Вебера о [c.16]

Минимальное значение критерия Вебера, при котором происходит дробление пузырька, соответствует низшей моде колебаний его поверхности я =2. Минимальный размер турбулентных пульсаций, вызываюсцих эти колебания, можно считать равным размеру пузырька газа 1=2Н. Тогда [c.131]

Согласно экспериментальным исс.гедоваппям, форма пузырь-ков близка к сферической дал е при больших чнс.лах Репно.льдса при условии сохранения малы.м числа Вебера (We = 2HpyJ/ a, где а — поверхностное натялшпне на границе раздела) [352]. Розенберг ]654] выполнил обширную экспериментальную программу [c.106]

Тей.лор и Акривос [791] рассчитали движение капли в неподвижной неограниченной жидкой среде при малых числах Рейнольдса, решая уравнение движения методом возмущений. При малых числах Вебера We капля деформируется в сплющенный сфероид, а с увеличением We приобретает форлгу сфероидальной чашки. Для капли, поверхность которой можно описать уравнением ria = 1 -г OS 9, где а — радиус соответствующей сферической капли, а [c.109]

Пример 5. К пружине АВ с коэф( )ицие 1том жесткости 10 сН/см, закрепленч пой неподвижно концом А, прикреплена железная пластинка массой т — 50 г, находящаяся между полюсами магнита (рис. 32). Магнитный поток между его полюсами равен Ф = 2.10 вебер. Появление токов Фуко вызывает сопротивление движению пластинки в магнитном поле. Сила сопротивления R = ньютонов, где х=10 , и —скорость в м/с, а Ф —магнитный поток между полюсами магнита. [c.42]

Значительным шагом в развитии теории света явилась теория, разработанная Максвеллом во второй половине XIX в. на основе работ Кулона, Ампера, Фарадея, Вебера, Кольрауша и др. Обобщая известные факты, Максвелл выдвинул электромагнитную теорию света, согласно которой световые волны представляют собой не что иное, как электромагнитные волны высокой частоты. Им была предложена система дифференциальных уравнений, описывающая электромагнитные волн151. [c.7]

Магнитный поток Вебер Wb Вб Вебер равен магнитному потоку, при убывании которого до пуля в сцепленной с ним электрической цепи сопротивлением 1 Ом через поперечное сечение проводника проходит количест-1 о электричества 1 Кл [c.356]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.188 ]

Физические величины (1990) -- [ c.129 ]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.269 , c.362 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.221 , c.305 , c.310 ]

Справочник по специальным работам (1962) -- [ c.15 ]

Основы метрологии, точность и надёжность в приборостроении (1991) -- [ c.30 ]

Метрология, специальные общетехнические вопросы Кн 1 (1962) -- [ c.21 , c.30 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.480 , c.482 ]

Внедрение Международной системы единиц (1986) -- [ c.8 , c.60 , c.80 , c.245 ]

Теория звука Т.1 (1955) -- [ c.394 , c.475 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.132 , c.135 ]

Справочник по Международной системе единиц Изд.3 (1980) -- [ c.37 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.514 , c.516 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...