Савар

Как уже отмечалось, если в системе, изображенной на рис. 18.4, убрать поляризатор П] и направить па пластинку естественный свет, то интерференционной картины не будет. Если же на пластинку направить частично поляризованный свет, то через анализатор ГК будет наблюдаться интерференционная картина, хотя и не такая контрастная, как при падении линейно поляризованного света. Таким образом, сочетание кристаллической пластинки и анализатора представляет собой устройство, позволяющее при появлении интерференционной картины обнаруживать частичную поляризацию в падающем свете. Такие устройства называются полярископами. Чувствительность полярископа зависит в первую очередь от конструкции и ориентации кристаллической пластинки (вместо одной пластинки можно применять систему пластинок). Наиболее известен полярископ Савара, в котором используются две кварцевые пластинки равной толщины, вырезанные под углом 45° к оптической оси и сложенные так, чтобы их оси были в скрещенном положении (рис. 18.8). При достаточной яркости исследуемого света с помощью полярископа Савара можно обнаружить степень поляризации порядка 1—2 %. Очевидно, что полярископом можно только обнаружить поляризацию, а для ее количественного измерения необходимо специально проградуированное компенсирующее устройство (например, стопа стеклянных пластинок, по- [c.60]

Напряженность магнитного поля Н в данной точке определяется действием всех отдельных участков проводника. Согласно основанному на опыте. закону Лапласа и Био — Савара элемент контура А1, по которому течет ток силой 1, создает в точке А пространства (рис. 13.4), находящейся на рас- [c.186]

Согласно закону Био—Савара, скорость в точке М (xq. О, Zo) от присоединенного вихря W = — Го ( os 1 + os аа)/(4яа sin xi). Вводя сюда Го = Г1/ 6, а= а/Ь, №" = W IV , получаем [c.280]

Скорости dVi и dVT индуцированные элементами свободных вихрей 1 и 2, определяются по формулам Био — Савара [c.281]

Поле скоростей, вызванное вихрями. Формула Био—Савара [c.57]

Полученное выражение называется формулой Био—Савара. Впервые она применялась для определения магнитного поля, возникающего вокруг электрического проводника. [c.60]

Предположим теперь, что линия дислокации лежит в плоскости хз = О и вектор Бюргерса находится в тон же плоскости и направлен по оси x-i. Определим касательные напряжения в плоскости дислокации для большинства приложений только эти напряжения представляют интерес. В ходе вычислений нам понадобятся производные от перемещений ui, 3, з, i, 2, з и из, 2. Для нахождения производных от составляющих вектора и мы воспользуемся тем обстоятельством, что функция ф = —Q/(4n) представляет собою потенциал скоростей в неограниченной жидкости при наличии вихревой нити единичной интенсивности. Скорость жидкости выражается при этом формулой Еио — Савара [c.465]

По аналогии с изложенным в 2 63 дем рассматривать обтекание комплекса тело—каверна как обтекание единого тела. Распределяя по поверхности единого тела вихревой слой и используя закон Био и Савара, можно составить два интегральных соотношения, связывающих форму контура меридионального сечения тела с интенсивностью вихревых колец. [c.202]

Скорость dVs,, вызванная элементом вихревого кольца dS Б точке S], находится на основании уравнения Био и Савара [c.205]

Аналогичным образом определяется сила взаимодействия электрических зарядов—закон Кулона, сила магнитного напряжения—закон Био—Савара, сила капиллярности—закон Вебера, сила трения между твёрдыми телами—закон трения Кулона, связь между напряжениями и деформациями в упругом теле—закон Гука, сила вязкого трения внутри жидкости— закон Ньютона и т. п. [c.24]

Био—Савара закон 24 Блеск звезды 274 Больцмана постоянная 17 [c.327]

Сила, действующая на каждую сторону рамки, согласно закону Био — Савара, [c.28]

Согласно формуле Био — Савара поле скоростей непрерывно во всем пространстве, за исключением контура вихревой нити С. Из формулы (26.6) следует, что в бесконечности потенциал ф (ж, у, z) исчезает как 1/Д , где R = z , [c.283]

По заданным значениям потенциала на 2 ноле скоростей возмущенного движения жидкости моншо определить с помощью формулы Био — Савара. Математическую задачу об отыскании распределения циркуляции Г (М) = —2фJ (М) можно формулировать, опираясь на формулу (26.9). [c.287]

Таковы общие качественные основы схематизации общей картины движения жидкости при постановке задачи о движении крыла конечного размаха в несжимаемой идеальной жидкости. С помощью закона Био — Савара в линеаризированной теории крыла и во многих других случаях задачу об определении возмущенного движения жидкости можно сводить к задаче об отыскании системы вихрей, индуцирующих искомое поле скоростей. [c.289]

Фактический расчет полного поля скоростей по формуле Био — Савара (26.2) приводит, вообще говоря, к громоздким формулам, Даже в том случае, когда вихревая нить С является просто окружностью, получающиеся в результате интегрирования формулы довольно сложны. Все результаты сильно упрощаются в пределе, когда радиус вихревой нити — окружности стремится к бесконечности и окружность переходит в прямую линию. [c.289]

Переходя к описанию свойств электрического тока, сформулируем основной закон о зависимости напряженности магнитного поля от силы породивплего его тока. Этот закон обычно связывают с именами Био, Савара и Лапласа. Запишем его в виде, который называют теоремой о циркуляции вектора Н [c.17]

Во многие формулы электромагнетизма, записанные в нерациоиализованной форме, входят множители 4т и 2л. О. Хевисайдом б],тло подмечено, чю если в 3iiaMenaTejni формул закона Кулона и закона Био — Савара — Лапласа [c.136]

Савар — интервал высоты, для которого десятичный логарифм отиогпеиия крайних частот колебаний равен 0,001. Интервал высоты, выраженный в сава-])ах, определяется по формуле [c.168]

Машнтная индукция поля, созданного элементом тока (закон Бно — Савара — Лапласа) 4г /- d/( ( 1" [c.309]

По значению циркуляции (2.6.7) определяется возмущенная скорость в некоторой контрольной точке. При подсчете этой скорости используются результаты, полученные для косого стационарного вихря со свободными по-лубесконечными вихревыми шнурами [5]. Согласно этим результатам, индуцированная скорость находится по закону Био—Савара при помощи общей зависимости [c.223]

Рассмотрим сначала случай плоского течения, в котором применим метод вихревых особенностей. Поток, обтекаюш,ий плоский контур, можно представить, накладывая на основной поступательный поток возмуш,енный поток от системы вихрей, расположенных на контуре (см. рис. V.10) в его плоскости. На основании известных из кинематики жидкости формул (закон Био и Савара) со-ставляюш,ие скорости в любой точке потока, вызываемые вихрями, расположенными на участке кривой /, определяются так нормальная (к контуру) составляюш,ая [c.67]

Векторное равенство (26.2) или иная его запись в форме (26.3) составляет закон Био— Савара. Элементарная скорость V, индуцируемая элементом вихревой линии йз, перпендикулярна к плогцадке, определяемой векторами в и г, и равна но величине [c.281]

Формула Савари. — Выражение (4) для приводит к построению центра кривизны Z траектории, описываемой точкой М движущейся фигуры. Обозначим через R алгебраическое значение радиуса кри- [c.100]

Полученная формула носит название формулы Савари. Она написана в виде, наиболее удобном для учета знаков. Между тем, чаще всего ее пишут иначе. Соотношение (6) может быть написано в виде [c.101]

Такова, в ее классической форме, формула Савари. Формула Савари, написанная в виде (7), показывает, что два отрезка MZ и МА имеют одинаковые знаки, т. е. ориентированы в одну сторону. Таким образом, центр кривизны всегда лежит на перпендикуляре МС к скорости точки М с. той же стороны от М, как и точка А, в которой радиус-вектор СМ пересекает окружность перегибов. [c.101]

Первое построение центра кривизны. — Если известно положение мгновенного центра С и полюса перегибов К, то формула Савари дает возможность построить центр кривизны Z следующим образом. Из точки М проводят полупрямые МС и МК (фиг. 20), Из точки С восставляют к МС перпендикуляр N, пересекающий МК в N, затем проводят прямую NZ, параллельную КС прямая [c.102]

Когда даны два центра кривизны, то для определения центра кривизны L траектории точки М фигуры нет необходимости строить полюс перегибов К. Действительно, в этом случае мы можем выполнить следующее построение Савари (фиг. 23). Соединяем точку М с центром кривизны О подвижной центроиды проводим через мгновенный центр перпендикуляр N к МС, представляющий собой нормаль к траектории точки М. N пересекает МО в точке N] проводим прямую O N. Эта гТрямая пересечет нормаль МС в искомом центре кривизны. В самом деле, построим полюс перегибов К только что указанным способом, проводя прямую N, параллельную O N и пересекающую Ф г. 23. [c.105]

Эта формула тождественна с формулой Савари, следовательно, Z есть центр кривизны траектории точки G. Мы имеем, таким образом, следующую замечательную теорему [c.107]

В прямоугольных шиммах заменим тонкую проволоку с током (см. рис. 1,а) тонкой проводящей лентой ширины е, расположенной в интервале от г/о — е/2 до г/о+е/2 (см. рис. 1,<5) и питаемой тем же током /. Интегрируя формулу Био — Савара, нетрудно получить 2-компонен- [c.209]

ГЕОМЕТРИЧЕСКАЯ ТЕОРЕМА И ФОРМУЛА САВАРИ [c.237]

Геометрическая теорема и формула Савари. [c.237]

Так называемая формула Савари была, строго говоря, дана раньше Эйлером. [c.238]

Так как по геометрической теореме Савари эта прямая должна быть перпендикулярна к прямой I3I, угловым коэфи-циентом которой служит tga, то [c.240]

К тому же выводу можно было бы притти, исходя прямо из геометрической теоремы Савари, т. е. из того факта, что прямые СО ГГ,, IT" проходят через одну и ту же точку. [c.241]

Радиус кривизны мы здесь рассматриваем, как это обыкновенно делается, в его абсолютном днсленном значении. - Иногда, однако, бывает удобно присваивать ему знак это всякий раз основывается на соглашениях, обусловливаемых характером исследования. Мы имели уже такого рода пример в предыдущем параграфе при соглашениях относительно знака радиуса кривизны, установленных в рубр. 26, формула Савари получила выражение, ири годное во всех случаях без этого при определении абсо.иютного значения радиуса кривизны было бы необходимо принимать во внимание различные олучаи, которые здесь могут представиться. [c.248]

Приложения построения Савари. К этому же результату мы приходим и более простым путем, основываясь на геометрической теореме Савари (рубр. 25). С этой целью начнем с определения точек, которые в нашем случае должны заменить 7,, (7 и Г, фигурирующие в общем выражении теоремы. [c.249]

Параметрические формулы эпициклического движения вообще непригодны для непосредственного перехода к пределу, соответствующему бесконечному значению о или Ъ но такой переход можно выполнить в формулах Савари (как уже было замечено в рубр. 27). Так, например, при = оо уравнение (Ю ) дает у = 23, хорошо известное выражение радиуса кривизны обыкновенной циклоиды. [c.252]

Физические величины (1990) -- [ c.168 ]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.215 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.176 , c.301 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.480 , c.510 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...