Равнодействующая пара сил

Задача 53-10. К точкам А, С 1л В, D, образующим вершины квадрата со стороной 0,5 м (рис. 66, а), приложены равные по модулю силы F= l Н) таким образо.м, что они образуют две пары сил Fi, Fj) и (F2, F ). Определить момент равнодействующей пары сил. [c.71]

Задача 54-10. К каждой из вершин В а О прямоугольника АВСО приложены по две шш таким образом, что они образуют две пары сил ( ь и В- , В . Определить момент равнодействующей пары сил, если [c.72]

Следовательно, помимо силы V, приложенной в точке А, мы имеем две пары сил с моментами /Ид и т . Эти две пары сил эквивалентны равнодействующей паре сил с моментом равным mJц=mQ- т = АУа— /а = ЪУа. [c.59]

На куб действуют три нары сил с моментами М) = М2 - Mi = 2 Н м. Определить модуль момента равнодействующей пары сил. (3,46) [c.71]

Определить модуль момента равнодействующей пары сил для системы трех пар сил с моментам Л/i 2 Н м, Л 2 = = 3 Н м. Векторы М2 и Л/з расположены в плоскости Oyz, а М, II Ох. (2,53) [c.72]

Определить модуль момента равнодействующей пары сил для системы пар сил с моментами М, = Af2 = 1 Н м и Л/з = 0,707 Н м. (0,707) [c.72]

На диск действуют пары сил (Fj, Fj) и ( 2. Fj), причем F, II Oz, Fj II Ox. Модули всех сил равны. Определить, какой угол в градусах образует вектор момента равнодействующей пары сил с осью Ох. (45) [c.73]

Определить модуль момента равнодействующей пары сил для данной системы пар сил, если расстояние а = 0,05 м, моменты па сил Ml = Л/2 = Л/з = Л/4 = 5 Н м, пара сил (F, F ) действует в плоскости Oyz, причем F II Oz, F II Oz, -а силы F = F = 100 Н. (17,3) [c.73]

И СИЛЫ Ql, Q2 будут, соответственно, приложены в точках А и В. Складывая эти силы по правилу параллелограмма, придем к равнодействующей паре сил R, R ) По теореме Вариньона ( 11) моменты силы R и силы R относительно любой точки О будут равны сумме моментов слагаемых сил, т. е. [c.46]

Приведем все силы инерции материальных точек звена к центру 5 масс, так что линия действия главного вектора будет проходить через точку 5. Определим величину момента Л1и равнодействующей пары сил, которая получится вследствие переноса линий действия сил инерции материальных точек эвена. Момент этой пары и будет главным моментом. [c.83]

При определении давлений в кинематических парах, а также при определении характера движения механизма можно опери- ровать со статически эквивалентными системами и вместо распределенных сил инерции пользоваться их равнодействующими, которые могут быть сведены к одной равнодействующей силе Р , приложенной в центре масс звена, и к равнодействующей паре сил с моментом Ми [c.48]

По тому же условию равновесия момент равнодействующей пары всех сил, действующих левее сечения относительно центра тяжести сечения, должен быть равен моменту равнодействующей пары сил, действующих правее сечения относительно центра тяжести сечения, но иметь обратное направление. . [c.196]

Рассмотрим сначала случай равномерного изгиба стержня, когда его ось образует дугу окружности. Из условия симметрии очевидно, что перерезывающая сила Р в этом случае равна нулю далее ясно и без расчета, что деформация в каждой точке поперечного сечения будет пропорциональна кривизне. Отсюда по закону Гука заключаем, что равнодействующая пара сил М также будет пропорциональна кривизне, т. е. [c.159]

Наложением напряжений (Ь), соответствующих чистому изгибу, мы устранили изгибающие моменты, распределенные по контуру пластинки и соответствующие решению (117), но при этом не уничтожили радиальных напряжений гг. Контур пластинки не свободен от нормальных напряжений, но эти напряжения таковы, что соответствующие им равнодействующая сила и равнодействующая пара сил, приходящиеся на каждый элемент дуги контура, обращаются в нуль. В таком случае на основании принципа Сен-Венана заключаем, что оставшиеся на контуре нормальные усилия могут оказывать заметное влияние на величину напряжений лишь в точках, близких к контуру. [c.161]

Момент пары. Систему двух равных по модулю параллельных сил, направленных в противоположные стороны и не лежащих на одной прямой, называют парой сил. Любые две силы, кроме сил, образующих пару, можно заменить равнодействующей. Пара сил не имеет равнодействующей и никакими способами пару сил нельзя преобразовать к одной эквивалентной силе. Пара — такой же самостоятельный простейший механический элемент, как и сила. [c.40]

Задача 53-10 (для самостоятельного решения). К каждой из вершин В и О прямоугольника АВСО приложены по две силы таким образом, что они образуют две пары сил (Р Р ) и Р , Р ). Определить момент равнодействующей пары сил, если р = р,= 10н, Р2 = Р4=15м,ЛВ = ОС=0,2л1 и АО —ВС = 0,5 м (рис. 66). [c.65]

При плоской системе сил, которую можно привести к одной равнодействующей или паре сил, сумма работ всех сил при любом передвижении равна работе равнодействующей или равнодействующей пары сил при том же передвижении. С помощью векторов можно написать этот закон в следующей форме [c.254]

Оа, 0 2 точки приложения равнодействующих пар сил, соответственно приложенных в точках О1 и О2, 0 и О3) [c.36]

Рассмотрим подробнее зону точки 2. Сила Р(рис. 9.43) является равнодействующей пары сил, действующих на реактор со стороны потока на режимах левее точки 2 К > 1) и правее точки 2 К < < I). В точке 2 меняется знак момента на реакторе, правее ее М . < М и уравнение баланса моментов имеет вид Л/р. Получает- [c.197]

Для криволинейных стенок, симметричных относительно вертикальной плоскости (больщинство практических задач), сумма элементарных сил давления приводится к одной равнодействующей силе, лежащей в плоскости симметрии, или к паре сил, лежащей в той же плоскости. Величина и направление равнодействующей силы Р определяются по двум составляющим, обычно горизонтальной и вертикальной, как показано на рис. III—1. [c.50]

Рассмотрим в заключение два частных случая 1) если для данной системы сил / =0, а Мо 0, то она приводится к одной паре сил с моментом Мо. В этом случае значение Мо ке зависит от выбора центра О, так как иначе получилось бы, что одна и та же система сил заменяется разными, не эквивалентными друг другу парами, что невозможно 2) если для данной системы сил НфО, а Мр=0, то она приводится к одной силе, т. е. к равнодействующей, равной R и приложенной в центре О. [c.40]

Сила взаимодействия звеньев, образующих низшую пару, представляет собой равнодействующую элементарных сил, распределенных но поверхности соприкосновения звеньев. Как известно из теоретической механики, сила взаимодействия двух соприкасающихся тел при отсутствии трения направлена по общей нормали к их поверхности. [c.181]

Сложив силу Р, приложенную в точке В, с силой Р2, приложенной в точке С, получим их равнодействующую с модулем R2 = = Р + Pj, которая также приложена в точке К- Силы и R , приложенные в точке К, как равные по модулю и направленные по одной прямой в противоположные стороны, взаимно уравновешиваются. Остаются силы Pj и Р , составляющие пару сил с плечом D, расположенную в плоскости II. [c.42]

Почему пара сил не имеет равнодействующей [c.48]

Система параллельных сил, направленных в одну сторону, не может уравновешиваться или приводиться к паре сил. Эта система всегда имеет равнодействующую. [c.134]

При изучении теоретичеекой механики необходимо совершенно отчетливо уяснить, что в статике рассматриваются два простейших элемента сила и пара сил. Любые две силы, кроме сил, образующих пару, всегда можно заменить одной - сложить их (найти равнодействующую). Пара сил не поддается дальнейшему упрощению, она не имеет равнодействующей и является простейшим элементом. [c.69]

На куб со стороно д = 0,1 м действуют пары сил (Fi, Fi) и (Fj, F )- Определить модуль момента равнодействующей пары сил, если силы Fi = Fl = 10 Н и р2 = р2 = 50 Н. (5,75) [c.72]

Рассмотрим движение вертикального вала, изображенного на фиг. 15. Для этого выберем неподвижную систему осей координат X, у с началом в точке О (фиг. 17). Вся проблема сводится к решению плоской задачи. Поэтому действуют следующие два условия равновесия многоугольник сил, расположенных в одной плоскости, должен быть замкнут и равнодействующая пара сил должна равняться нулю. На фиг. 17 Я означает мгновенный след изогнутой оси вала в плоскости диска, О — проекцию прямой, соединяющей точки олоры, 5 — центр диска. [c.27]

Р на общей прямой а обеих плоскостей. Моменты Л1 и Mi пропорциональны высотам прямоугольников а и Ь. Так как обе силы Я и — Р взаимно уничтожаются на аа, то остается пара сил. изображаемая прямоугольником с высотой г. Вектор момента М этой равнодействующей пары сил направлен перпендикулярно к прямоугольнику с высотой с кроме того, для равнодгчствующего момента Л1 справедливо. Ж 1 1 = с а Ь. [c.245]

Соответственное равенство справедливо и для пространственной системы сил, причем нужно обратить внимание на то, что пространственную сис1ему сил в общем случае можно привести к двум накрест направленным силам или к равнодействующей R с равнодействующей парой сил М, так что закон работы можно выразить следующей формулой [c.254]

Решение. Направление действия момента М совпадает с направлением вращения ведущего вала, а момента М2 - противоположно направлению вращения ведомого вала. Поскольку валы вращаются в одну сторону, делаем вывод, что направления моментов М и Mz противоположны. Число ведупщх валов л = 2. Следовательно, момент равнодействующей пары сил [c.175]

Таким образом, крутящий момент в каком-либо сечении вала является уравновешивающей парой сил всех внешних скручивающих пап, приложенных либо слева, либо справа от рассматриваемого сечения. Принятое правило знаков крутящего момента особой роли не играет. Будем считать, что крутящий момент положителен, если пот взгляде со стороны внешней нормали к оставленной части вала равнодействующая пара приложенных к ней скручивающих пар направлена по ходу часовой стрелки крутящий момент при этом напшвлен против хода часовой стрелки. [c.14]

Силу Р, действующую на рычаг, приводим (по правилам статики) к центру тяжести болтового соединения (точке С), как показз1ю на рис. 5.36, а. В ре- ультате получаем силу Ру = Р п момент М = Р1 (в плоскости стыка). Сила и момент должны быть уравновешены силами трения, вызванными затяжкой болтов. Условно примем, что точки приложения равнодействующих сил трения совпадают с центрами тяжести болтовых отверстий рычага. Действие силы Р- и момента рассматриваем раздельно. Сила Р уравгювешивается силами Тр, каждая из которых равна 0,5Pi = 0,5Р (рис. 5.36, б). Момент М уравновешивается моментом пар сил (см. рис. 5.36, б) [c.81]

Поэтому пару сил нельзя заменить одной силой и, следовательно, она не имеет равнодействующей, а является такой системой сил, упро- Р с. 26 стить которую нельзя. Каждая из сил, входящих в состав пары сил, имеет свойства обычных сил. [c.31]

Но линия действия равнодействующей силы R отстоит от центра приведения на расстоянии d=LolR. Действительно, этом случае имеем силу и пару сил с векторным моментом L(j, причем силы пары можно считать расположенными в одной плоскости с силой R так как векторный момент пары перпендикулярен силе R (рис. 73). Поворачивая и перемещая пару сил в ее плоскосли, а также изменяя силы пары и ее плечо, при сохранении векторного момента можно получить одну из сил пары R, равной по модулю, но противоположной по направлению главному вектору R. Другая сила пары R и будет равнодействующей силой. Действительно, [c.80]

Парой сил называется система двух равных по модулю, параллельных и направленных в противоположные стороны сил, действующих на абсолютно твердое тело (рис. 32, а). Система сил f, F, образующих пару, очевидно, не находится в равновесии (эти силы не направлены вдоль одной прямой). В то же время пара сил не имеет равнодействующей, поскольку, как будет доказано, рав-нодействующая любой системы сил равна ее главному вектору 7 , т. е. сумме этих сил, а для пары l =F- -F —О. Поэтому свойства пары сил, как особой меры механического взаимодействия тел, должны быть рассмотрены отдельно. [c.33]

Условия (23) являются необходимыми, так как если какое-нибудь из них не выполняется, то система действующих на тело сил приводется или к равнодействующей (когда R= 0), или к паре сил (когда МоФО) и, следовательно, не является уравновешенной. Од-швременно условия (23) являются и достаточными, потому что при систем сил может приводиться только к паре с моментом Mq, а так как Мо—0, то имеет место равновесие. [c.40]

Решение. Из результатов, полученных в задаче 14, следует, что данная система сил приводится к приложенной в точке О силе R, направленной так, как показано на рис. 51, и паре с моментом Л1о=11,3 Н-м. При этои численно и os р(р ч 53°). JJpeA TaBHM пару силами R R и Л"= =—R, приложив силу R в точке О, г R я точке С, причем, согласно формуле (28), d=O = Мq/R 0,23 м. Отбрасывая силы R и R", найдем, что рассматриваемая система сил приводится к равнодействующей, равной R, линия действия которой проходит на расстоянин 0,23 м от точки О (через точку С с координатами х=—d os —0,14 м, y d sin (5 — 0,18 м). [c.46]

Пара сил не имеет равнодействующей, однако силы пары не уравновешиваются, так как они не на- [c.39]

Пара сил, не имея равнодействующей, очевидно, не может быть уравповешена силой. [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...