Многоугольник векторный

Относительную скорость получаем из векторного треугольника и при помощи проведения параллельных прямых строим векторы w и К дд- Ускорение tei равно нулю, так как точка В движется по прямой. Многоугольник векторных ускорений может быть построен в соответствии с уравнением [c.24]

Многоугольник векторных ускорений можно построить по векторному уравнению ) --- а [c.27]

Механика теоретическая (общая) 11 Мещерского уравнение 357 Многоугольник векторный 27 [c.474]

Уравновешивание — Многоугольник векторный 554 [c.585]

Так как равнодействующая сила R является замыкающей силового многоугольника, или векторной суммой сил, то [c.19]

Векторный момент М геометрически изображается замыкающей векторного многоугольника, построенного на векторных моментах заданных пар сил. [c.39]

Для равновесия пар сил, действующих на твердое тело, необходимо и достаточно, чтобы модуль векторного момента эквивалентной нары сил был равен нулю или чтобы векторный многоугольник, построенный на векторных моментах заданных пар сил, б2>1л замкнут. [c.39]

Главным вектором сисгемы сил называю вектор, равный векторной сумме лих сил. Он изображается вектором, замыкающим силовой многоугольник, построенный на си.иах, г. е. [c.42]

Главный вектор R геометрически изображается замыкающей силового многоугольника, построенного на заданных силах. Проецируя обе части векторного равенства (3 ) на координатные оси, для произвольной пространственной системы сил получаем [c.44]

Согласно этому векторному равенству строим замкнутый многоугольник сил (рис. 51, б), из которого, применяя теорему синусов, находим [c.72]

Геометрическое решение задачи состоит в построении параллелограмма или многоугольника ускорении на основании векторных равенств (89) или (90). [c.207]

Геометрическое решение задачи состоит в построении многоугольника ускорений на основании векторного равенства (93) или (94). [c.215]

Равнодействующая И системы сил, приложенных в одной точке, приложена в той же точке и изображается замыкающей стороной силового многоугольника, построенного на слагаемых силах, т. е. равнодействующая равна векторной сумме слагаемых сил [c.16]

В случае равновесия твердого тела, к которому приложены силы, лежащие на одной прямой, верщины замкнутого силового многоугольника оказываются лежащими на прямой, вдоль которой в обоих направлениях отложены слагаемые силы, векторная сумма которых равна нулю (рис. 1.17). [c.17]

Составленный таким способом многоугольник носит название векторного многоугольника, а самый метод п ранила векторного многоугольника. [c.25]

Свойства коммутативности и ассоциативности, в сущности, и оправдывают описанный геометрический метод сложения векторов по правилу векторного многоугольника. Заметим, что в общем случае этот многоугольник пространственный, так как составляющие его векторы вообще не компланарны. [c.26]

Равнодействующая R может быть получена или графически, причем сложение сил совершается по методу векторного многоугольника, или аналитически через проекции составляющих сил на оси координат. В последнем случае, применяя выведенные ранее формулы векторного исчисления, получим [c.191]

Проецируя векторный многоугольник схемы. механизма на оси координат х и у, получаем два тождества [c.111]

Пусть известна функция 4 =/(ф) положения механизма. Составим для произвольного i-ro положения (рис. 24.3, ( ) уравнение проекций векторного многоугольника механизма на оси координат л и у [c.273]

Оба равенства (41 ) геометрические и выражают условие замкнутости многоугольника сил и многоугольника моментов. Оба эти многоугольника являются не плоскими, а пространственными, поэтому каждая из геометрических сумм векторных величин (4 Г) может быть заменена тремя алгебраическими суммами проекций этих векторов на оси прямоугольной системы координат. Построим прямоугольную систему координат с началом в центре приведения (в любой точке пространства). Спроецировав все силы на эти координатные оси, а также спроецировав на те же оси все векторы моментов сил относительно начала координат, мы заменим два геометрических равенства (41 ) шестью аналитическими равенствами [c.101]

Построением векторного многоугольника по уравнению находим аХ [c.32]

Сложение сил. Сложение двух сил по п вилу параллелограмма позволяет найти вектор равнодействующей R и линию ее действия (рис. 19). Многократное применение этого приема дает возможность складывать три силы и более. Но удобнее пользоваться построением векторного многоугольника сил, замыкающая которого дает векто равнодействующей R (рис. 20, 6), а для определения линии действия / строить веревочный многоугольник (рис. 20, а) следующим образом выбирают произвольно полюс О (рис. 20, 6) и соединяют его с вершинами силового многоугольника лучами через любую точку а на линии действия силы Pi (рис. 20, а) проводят аЬ ОВ, через полученную точку Ь — прямую Ьс II ОС и через точки а и с — прямые ad ОА и d 11 0D. Через найденную в их пересечении точку d будет проходить искомая линия действия силы R. На рис. 20 лучи силового многоугольника и параллельные нм стороны веревочного многоугольника для удобства обозначены одинаковыми цифрами 01, 12, 23 и 30. [c.34]

Если это сложение выполнять графически, особенно когда векторные моменты пар сил находятся в одной плоскости, то получается, что векторный момент эквивалентной пары сил изображается замыкающей векторного многоугольника, построенного из векторных моментов заданных пар сил. [c.35]

Главный момент системы сил является вектором, замыкающим векторный многоугольник, образованный при сложении векторных моментов- сил системы относительно выбранного центра. [c.40]

Главный момент о геометрически тоже изображается замыкающей векторного многоугольника, построенного на векторных моментах сил относительно центра приведения. Проектируя обе части векторного равенства (4 ) на прямоугольные оси координат и используя связь момента силы относительно оси с проекцией векторного момента этой силы относительно точки на оси, имеем [c.41]

После этого йдд = СО 85= 50 см/сек . На рис. 150 приведен многоугольник ускорений, построенный па основании векторной формулы для йд [c.158]

Вследствие параллельности векторов hi, и ha соответственно сторонам АВ, ВС и D их векторный многоугольник является как бы вторым шарнирным четырехзвенньш механизмом AHiH. S, подобным основному механизму, и следовательно, все точки фигуры AH-iH- S описывают траектории, подобные траекториям соответствующих точек звеньев данного механизма. Общий центр 5 масс звеньев механизма AB D в этом случае находится на прямой AD и за все время движения механизма остается неподвижным, прн этом удовлетворяется условие (13.47), или условие (13.48), и следовательно, силы инерции звеньев шарнирного четырехзвенника оказываются уравновешенными. [c.286]

Процесс последовагельного применения к силам правила параллелограмма, или их векторного сложения, приводит к построению силового многоугольника из заданных сил. В силовом м1тогоугольнике конец одной из сил служит началом другой (рис. 14). Равнодействующая сила R в силовом многоугольнике соединяет начало первой силы с концом последней, т. е. изображается замыкающей силового многоугольника, который в общем случае является незамкнутым. Силы в силовом многоугольнике можно изображать в любой последовательности. От этого изменится форма силового многоугольника, а замыкающая не изменится следовательно, не изменится и равнодействующая сила. [c.18]

Пользуясь этим векторным уравнением, строим замкнутый многоугольник сил, называемый планом сил. Для этого от произвольной точки а (рис. 64, б) в выбранщом масштабе цр откладываем вектор Р 2, от его конца Ь — вектор Р и т. д. в указанной уравнением последовательное . Про ведя из точек е ц а прямые, параллельные соответственно Р", и Р Д, получаем в точке / пересечения этих прямых конец силы Р", и начало силы Р", откуда модули этих сил определяются отрезками (с/) и [а), т. е. [c.88]

Для построения многоугольника ускорений, определяющего можно вое пользоваться тем, что прямая, по которой направлено ускорение известна Отложим из точки А ускорение полюса по его направлению из его конца отло жим центростремительное ускорение во вращении точки А вокруг полюса В направленное параллельно оси стержня ВА от точки А к полюсу В. а из его конца проведем прямую, перпендикулярную к ВА, т. е. параллельную неизвест ному вращательному ускорению до пересечения с прямой, по которой направ лено ускорение Шд. Чтобы вычислить при помощи построенного многоугольника ускорение следует спроектировать левую и правую части векторного равенства [c.254]

Построим векторный многоугольник. Из произвольно выбранной точки а отложим отрезок аЬ = 20 мм, изображающий вектор Fu из точки Ь — конца вектора F — проводим прямую под данным углом а = 45° к горизонтали и отложим на ней отрезок 6с = 15 мм. Затем из точки с под углом = 90° к горизонтали отложим отрезок d= 25 мм, а из точки d под углом у= 180° — отрезок de= 12,5 мм и, наконец, из точки е под углом = 30° — отрезок е/= 16 мм. Полученную ломаную линию abedef замыкаем отрезком а/, направив его от а — начала построения многоугольника к / — последней точке построения. Этот замыкающий вектор изображает искомую сумму всех векторов, равную Fz- [c.10]

Можно проверить решение задачи путем повториого построения векторного многоугольника, но при ином порядке чередования его сторон, как, например, это сделано на рис. 9, б. Результат получается тот же. Таким образом, от порядка сложения векторов их сумма не изменяется (переместительный закон сложения). [c.11]

Наконец, так как при i = 0 силовой многоугольник замкнется, т. е. конец последней силы совпадает с началом первой (см. рис. 183), получаем следующее условие равновесия сходящихся сил в геометри-чеасой форме для равновесия системы сходящихся сил необходимо и достаточно, чтобы векторный (силовой) многоугольник, построенный из сил системы, был замкнутым. [c.192]

Крнвощипно-ползунный механизм можно применить для преобразования вращательного движения входного звена (кривошипа) в поступательное движение выходного звена (ползуна). Функция положения S (ф) может быть линейной или нелинейной. Для произвольного положения механизма уравнения проекций векторного многоугольника на оси координат (рис. 24.4, б) имеют вид [c.275]

Первое условие равновесия приводит к замкнутому многоугольнику из внешних сил и реакций, действующих на звено. Учитыия, что в любом шарнире сила воздействия первого звена на второе равна силе воздействия второго на первое но противоположно ей направлена, замкнутые силовые многоугольники для отдельных звеньев (рис. 24. б и е) можно объединить в одну векторную фигуру, называемую планом сил для механизма (рис. 24, в и ж). [c.37]

Главным вектором системы сил называют вектор, равный векторной сумме этих сил. Эта сумма изображается векторо.ч, замыкающим силовой многоугольник, построенный на силах, т. е. [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...