Силы — Векторы — Перенос равнодействующей

Момент, равнодействующая, ориентация, линии действия, плоскость действия, плечо, главный вектор, перенос, присоединение, замена (моментом). .. пары сил. Под действием. .. пары сил. Теория, эквивалентность, сложение, количество, равновесие, условия равновесия. .. пар сил. [c.58]

Остается найти точку приложения этой равнодействующей или же ее линию действия, так как точку приложения силы можно переносить по линии действия этой силы в любую точку. Для этого сделаем следующее построение выберем произвольно какую-нибудь точку О, называемую полюсом, и соединим эту точку прямыми со всеми вершинами силового многоугольника полученные при этом отрезки называются лучами. Два крайних луча ОА и ОВ, направленных в первую и последнюю вершины силового многоугольника, обозначим через а и ю. Луч ОВ, направленный в ту вершину силового многоугольника, где сходятся векторы 1 ш 2, обозначим через 1—2, а луч ОС, направленный в точку С, общую для векторов 2 тз. 3, обозначим через 2—3. Теперь возьмем где-нибудь недалеко от линии действия данной силы 1 точку Е и проведем из этой точки прямую, параллельную лучу а, до пересечения в точке а с линией действия силы 7 эту прямую обозначим также через а. Из точки а проводим, далее, прямую, параллельную лучу 1—2, до пересечения в точке Ъ с линией действия силы 2 эту прямую обозначим через 1—2 из точки Ь проводим прямую, параллельную следующему лучу 2—3, до пересечения в точке с с линией действия силы 3 эту прямую обозначим через 2—3. Наконец, из точки с проведем прямую, параллельную последнему лучу со, и обозначим эту прямую через ш. [c.138]

Выше было показано, что сила, действующая на твердое тело, является скользящим вектором, который, следовательно, можно переносить в любую точку ее линии действия. В рассматриваемом случае все линии действия сил пересекаются в начале координат, поэтому действие заданной системы сил можно заменить действием одной равнодействующей сило й, линия действия которой проходит через начало координат (рис. 91), а величина и направление определяются по правилу сложения векторов. Проекции равнодействующей силы определяются соотношениями [c.123]

Если для данной системы сил R= 0, Мо =0 н при этом вектор Л o параллелен R (рис. 92, а), то это означает, что система сил приводится к совокупности силы R и пары R, Р, лежащей в плоскости, перпендикулярной силе (рис. 92, б). Такая совокупность силы и пары называется динамическим винтом, прямая, вдоль которой направлен вектор R, осью винта. Дальнейшее упрощение этой системы сил невозможно. В самом деле, если за центр приведения принять лю ую другую точку С (рис. 92, а), то вектор М о можно перенести в точку С как свободный, а при переносе силы R в точку С (см. 11) добавится еще одна пара с моментом M =tn (R), перпендикулярным вектору R a следовательно, и Мо- В итоге момент результирующей пары Мс=Мо+М с. численно будет больше Мо, таким образом, момент результирующей пары имеет в данном случае при приведении к центру О наименьшее значение. К одной силе (равнодействующей) или к одной паре данную систему сил привести нельзя. [c.78]

Приведем все силы инерции материальных точек звена к центру 5 масс, так что линия действия главного вектора будет проходить через точку 5. Определим величину момента Л1и равнодействующей пары сил, которая получится вследствие переноса линий действия сил инерции материальных точек эвена. Момент этой пары и будет главным моментом. [c.83]

Произвольная система сил в пространстве. Для сложения любой системы сил, действующих на твердое тело, поступают подобно тому, как и при системе сил, лежащих в плоскости (стр. 237). Выбирают произвольную точку, в которую параллмьно переносят все силы и складывают их в равнодействующую Я =11 Р , также проходящую через данную точку. При параллельном перенесении сил появляются, однако, еще пары сил, векторы моментов которых складываются, согласно вышеуказанному, в результирующий момент М = [c.246]

П, с. (Р, Р ), где Р = — Р. П. с. равнодействующей не имеет, т. о. ее действие на тело не может быть механически эквивалентно действию к.-н. одной силы соответственно П, с. нельзя уравновесить одной силой. Расстояние I между линиями действия сил пары наз. плечом и. с. Действие, оказываемое П. с. на твёрдое тело, характеризуется её моментом, к-рый изображается вектором М, равным по модулю Р и направленным перпендикулярно к плоскости действия П. с. в ту сторону, откуда поворот, к-рый стремится совершить П. с., виден происходящим против хода часовой стрелки (в правой системе координат). Оси. свойство П. с, состоит в том, что действие, оказываемое П. с. на данное твёрдое тело, не изменяется, если П. с. переносить куда угодно в плоскости пары или а плоскости, ей параллельной, а также если произвольно изменять модули сил пары и длину её плеча, сохраняя не-изменныл момент П. с. Т. о., момент П. с,— свободный вектор его можно считать приложенным в любой точке тела. Две П. с. е одинаковыми моментами М, приложенные к одному и тому же твёрдому телу, механически эквивалентны одна другой. Любая система П. с.,, приложенных к данному твёрдому телу, механически эквивалентна одной П. с. с моментом, равным геом. сумме векторов-моментов этих П. с. Если геом. сытима векторов-моментов нек-рой системы П. с. равна нулю, то эта система П. с. является уравновешенной. с. М. Таре. [c.528]

В качестве первого приложения теоремы об эквивалентности можно рассмотреть правила определения вектора и момента равнодействующей (теорема Вариньона). Далее можно сформулировать понятие эквивалентного преобразования системы сил (при котором преобразованная система сил эквивалентна исходной) и рассмотреть простейшие эквивалентные преобразования — перенос точки приложения силы, прибавле-ние и вычитание двух уравновешенных сил, сложение и разложение сходящихся и параллельных сил. Все эти преобразования легко обосновываются с помощью теоремы об эквивалентности, если главные моменты берутся относительно точки приложения равнодействующей. [c.4]

Рассмотрим сначала сложение двух параллельных сил, направленных в одну сторону. Пусть даны две параллельные силы Р и Q (фиг. 138). Соединив точки их приложения прямой, прилагаем к точкам А тл В равные силы Г и Г, направленные в противоположные стороны по линии АВ на такое прибавление мы ийеем право по вышеизложенным началам 1) и 3). Слагаем силы Р и Т по правилу параллелограмма и получаем равнодействующую АО. Так же поступаем с силами Q и Т от сложения которых получаем равнодействующую ВЕ. Продолжаем полученные векторы АО и ВЕ до пересечения их между собой в точке О и переносим в эту точку точки приложения равнодействующих. Затем проводим линии [c.174]

Согласно С.-В. п., если усилия действующие на небольшую часть поверхности упругого тела, заменить др. статически эквивалентной системой усилий (т. е. системой, имеющей ту же равнодействующую и тот же момент), действующей на ту же часть поверхности тела, то изменение в напряжённом состоянии произойдёт лишь в непосредств. близости к области приложения нагрузки. Это позволяет одни граничные условия (действующие силы) заменять другими (напр., более удобными для статич. расчёта) при условии, что гл. вектор и гл. момент новой заданной системы сил сохраняют прежние значения (метод смягчения граничных условий). С.-В. п. применяется также при наличии упругопластич. деформаций. СЕНСИБИЛИЗИРОВАННАЯ ЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ, люминесценция, пра к-рой энергия возбуждения поглощается одними атомами (молекулами ионами) в-ва и передаётся другим ч-цам, к-рые затем люминесцируют При С. л. большую роль играют процессы переноса энергии от поглощающих атомов к излучающим. [c.675]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...