Силы — Векторы — Перенос вдоль линии действия

Сила F приложена в точке А. Она эквивалентна такой же по модулю и направлению силе F, приложенной в точке В, где точка В — любая точка линии действия силы F. Теорема доказана. Таким образом, точка приложения силы в абсолютно твердом теле несущественна. Силу для твердого тела можно считать приложенной в любой точке линии действия. Векторные величины, которые можно прикладывать в любой точке линии действия, называют скользящими. Сила, приложенная к твердому телу, есть вектор скользящий. В деформируемом теле силу нельзя переносить вдоль линии действия. Сила в этом случае не является скользящим вектором. [c.13]

Сила лошадиная — Перевод в нет — Таблицы 30 Силы — Векторы — Перенос вдоль линии действия 148 [c.997]

Из этих двух аксиом вытекает теорема сила, приложенная к абсолютно твердому телу, является скользящим вектором (т. е. точку ее приложения можно переносить вдоль линии действия силы). [c.61]

Точку приложения силы можно переносить вдоль линии действия силы, не меняя воздействия силы на тело (вектор силы в теоретической механике является скользящим). Перенеся силу вдоль ее линии действия поближе к точке, относительно которой вычисляется ее момент, можно упростить определение момента. [c.37]

Сложение и разложение сил в плоскости. При решении задач статики вектор силы можно переносить вдоль линии его действия, а вектор момента пары сил [c.32]

Из второй теоремы вытекает, что вектор-момент М пары сил можно переносить вдоль линии его действия. Но из теоремы первой мы заключили, что вектор-момент М можно пере носить параллельно самому себе, поэтому из теорем 1 и 2 еле- [c.313]

В теоретической механике—в механике твердого тела сила — скользящий вектор, т. е. при решении задач силу можно переносить вдоль линии ее действия в любую точку. Поэтому, если на тело действуют две силы Рх и лежащие в одной плоскости, как, например, показано на рис. 25, а, то эти силы можно перенести в точку С — точку пересечения линий действия данных сил и считать их приложенными таким образом к одной точке тела (рис. 25,6), как это и сделано в задаче 20-5. [c.29]

Сложение сил. Абсолютно твёрдым телом называют такое тело, расстояния между точками которого постоянны следовательно, форма и размеры такого тела остаются неизменными. В твёрдом теле силу можно переносить вдоль линии её действия, т. е. сила, приложенная к твёрдому телу, является скользящим вектором. [c.357]

Необходимо заметить, что это свойство вектора силы справедливо только в теоретической механике (механике абсолютно твердого тела). Допустим, к телу АВ приложены две численно равные силы р1 )лР , как показано на рис. 1.6, а если силу Fi перенести вдоль линии ее действия из точки А в точку В, а силу P i— из точки В в точку А (рис. 1.6, б), то с точки зрения теоретической механики действие сил на тело не изменилось. При действии сил на реальные тела такой перенос может значительно изменить форму и размеры тела, а иногда и вообще невозможен, например в том случае, если тело АВ — цепь. [c.9]

При решении задач статики вектор силы можно переносить в любую точку вдоль линии его действия, а момент или пару сил — в любое [c.33]

Свобода переноса точки приложения силы вдоль линии ее действия является характерным свойством только абсолютно твердого тела. В деформируемом теле такой перенос силы недопустим. Например, если вдоль стержня к двум концам его приложить две равные по модулю и прямо противоположные по направлению силы Р и Р , направленные внутрь стержня, то деформируемый стержень будет сжиматься (рис. 4, а). Если же перенести эти силы вдоль линии их действия (рис. 4, б) в соответственно противоположные концы стержня, то в новом своем положении те же силы Р и Р будут растягивать стержень. В этом случае говорят, что сила, приложенная к деформируемому телу, есть вектор приложенный (неподвижный/. Этот пример показывает, что системы сил, эквивалентные в статическом смысле, могут быть не эквивалентны с точки зрения механики деформируемых тел. [c.25]

Возможность переноса точки приложения силы вдоль ее линии действия указывает, что сила, действующая па абсолютно твердое тело, может рассматриваться как скользящий вектор. Для упругого тела сила является вектором закрепленным. [c.27]

Замечание 2. Очевидно, что при переносе вектора какой-либо силы системы вдоль линии его действия главный вектор системы сил и ее главный момент относительно заданного полюса остаются неизменными. Поэтому из критерия эквивалентности системы сил, приложенных к твердому телу, следует, что, не нарушая движения тела и, в частности, его состояния равновесия), можно перенести точку приложения силы в произвольную точку тела, лежащую на линии действия этой силы, т. е. сила, приложенная к твердому телу, — скользящий вектор. [c.128]

При решении задач статики вектор силы можно переносить в любую точку вдоль линии его действия, а момент или пару сил — в любое место плоскости звена, так как это не влияет на равновесие звена. Но при [c.148]

Из определения момента силы и характера его действия следует одно важное правило обращения с направленными отрезками, изображающими силы. Когда мы рассматривали поступательные движения тела, мы свободно переносили векторы сил из одной точки в другую (конечно, сохраняя неизменным направление вектора). В случае же вращательного движения этого делать нельзя. Действительно, если мы перенесем вектор силы так, что линия ее действия станет ближе к оси, то изменится момент силы, а также и вращательное движение, которое она вызывает. Поэтому во всех случаях, когда нужно учитывать или рассчитывать вращательное движение, вектор силы можно переносить только вдоль линии ее действия. [c.269]

Поэтому все приемы механики (такие, как перенос сил вдоль линии их действия, замена сил главным вектором и главным моментом, разложение сил на составляющие) можно применять лишь к силам, действующим на оставшуюся часть разрезанного стержня [c.15]

Так как в механике твердого тела сила — скользящий вектор, то действие силы не изменяется при переносе точки ее приложения вдоль линии ее действия. Значит расстояние между точками приложения сил, образующих пару, можно изменять неограниченно. Но плечо пары при этом переносе остается неизменным. [c.63]

Отсюда вытекает теорема перенесения в твердом теле можно произвольно переносить силы вдоль линий их действия, так что точка приложения силы не имеет никакого значения, а важна только линия действия силы т. е. силу можно рассматривать как скользящи с вектор. [c.234]

Нужно иметь в виду, что силу, как скользящий вектор, можно переносить только вдоль линии её действия. [c.361]

Если вектор силы АВ переместить вдоль линии действия силы в пределах абсолютно твердого тела, к которому сила АВ приложена, оставив точку О неизменной, то вектор момента не изменится, так как не изменятся плоскость и площадь треугольника ОАВ. Сила является вектором скользящим, и действие силы, а следовательно, и ее момент не изменяются при перенесении силы вдоль линии действия. Напротив, если мы переменим точку О, то положение и площадь треугольника ОАВ, вообще говоря, изменятся, а следовательно, изменится и момент силы. Поэтому момент силы относительно какой-либо точки О является вектором прикргплгнным, он приложен к точке О и переносить его в какое-либо другое место тела нельзя. [c.59]

Точка О не единственная, где i стема сил приводится к динаме. В само деле, силу можно переносить вдол линии ее действия, момент же пары си есть вектор свободный, следовательн система сил может быть приведена динаме во всех точках прямой, прохо Рис. 7.3 щей через точку О и являющейся л [c.94]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...